Nature.com'u ziyaret ettiğiniz için teşekkür ederiz. Kullandığınız tarayıcı sürümünde sınırlı CSS desteği vardır. En iyi deneyim için, güncellenmiş bir tarayıcı kullanmanızı öneririz (veya Internet Explorer'da uyumluluk modunu devre dışı bırakın). Bu arada, sürekli destek sağlamak için siteyi stiller ve JavaScript olmadan oluşturacağız.
4H-SIC, güç yarı iletken cihazları için bir malzeme olarak ticarileştirilmiştir. Bununla birlikte, 4H-SIC cihazlarının uzun vadeli güvenilirliği, geniş uygulamaları için bir engeldir ve 4H-SIC cihazlarının en önemli güvenilirlik sorunu bipolar bozulmadır. Bu bozulmaya, 4H-MIC kristallerinde bazal düzlem çıkıklarının tek bir Shockley istifleme hatası (1SSF) yayılmasından kaynaklanır. Burada, 4H-SIC epitaksiyal gofretlerine protonları implante ederek 1SSF genişlemesini baskılamak için bir yöntem öneriyoruz. Proton implantasyonu olan gofretler üzerinde üretilen pin diyotları, proton implantasyonu olmayan diyotlarla aynı akım voltaj özelliklerini gösterdi. Buna karşılık, 1SSF genişlemesi protonla güçlendirilmiş pin diyotunda etkili bir şekilde bastırılır. Bu nedenle, protonların 4H-SIC epitaksiyal gofretlerine implantasyonu, cihaz performansını korurken 4H-SIC güç yarı iletken cihazlarının bipolar bozulmasını baskılamak için etkili bir yöntemdir. Bu sonuç, son derece güvenilir 4H-SIC cihazlarının geliştirilmesine katkıda bulunur.
Silikon karbür (sic), zorlu ortamlarda çalışabilen yüksek güçlü, yüksek frekanslı yarı iletken cihazlar için bir yarı iletken malzeme olarak yaygın olarak tanınır1. 4H-SIC'nin yüksek elektron hareketliliği ve güçlü arıza elektrik alanı2 gibi mükemmel yarı iletken cihaz fiziksel özelliklerine sahip olduğu birçok SIC politipi vardır. 6 inç çapında 4H-SIC gofretleri şu anda ticarileştirilmekte ve güç yarı iletken cihazların kütle üretimi için kullanılmaktadır3. Elektrikli araçlar ve trenler için çekiş sistemleri 4H-SIC4.5 güç yarı iletken cihazlar kullanılarak üretildi. Bununla birlikte, 4H-SIC cihazları hala dielektrik arızası veya kısa devre güvenilirliği gibi uzun vadeli güvenilirlik sorunlarından muzdariptir, bunların 6,7'si en önemli güvenilirlik sorunlarından biri bipolar bozunmadır2,8,10,11'dir. Bu bipolar bozulma 20 yıl önce keşfedildi ve SIC cihaz üretiminde uzun zamandır bir sorun oldu.
Bipolar degradasyon, rekombinasyonun arttırılmış dislokasyon kayması (REDG) 12,13,14,15,16.17.18,19 ile yayılan bazal düzlem çıkıkları (BPD'ler) ile 4H-SIC kristallerinde tek bir Shockley yığın kusurundan (1SSF) neden olur. Bu nedenle, BPD genişlemesi 1SSF'ye bastırılırsa, 4H-SIC güç cihazları bipolar bozulma olmadan üretilebilir. BPD'den iplik kenar çıkığı (TED) dönüşümü gibi BPD yayılmasını baskıladığı çeşitli yöntemlerin 20,21,22,23,24 olduğu bildirilmiştir. En son SIC epitaksiyal gofretlerde, BPD esas olarak substratta bulunur ve epitaksiyal büyümenin ilk aşamasında BPD'nin Ted'e dönüştürülmesi nedeniyle epitaksiyal tabakada bulunmaz. Bu nedenle, geri kalan bipolar degradasyon problemi, BPD'nin alt tabakadaki 25,26,27 dağılımıdır. Sürüklenme tabakası ve substrat arasında bir “kompozit takviye tabakası” nın yerleştirilmesi, substrat28, 29, 30, 31'deki BPD genişlemesini baskılamak için etkili bir yöntem olarak önerilmiştir. Elektron deliği çiftlerinin sayısını azaltmak, alt tabakadaki REDG'nin BPD'ye itici güçünü azaltır, böylece kompozit takviye tabakası bipolar bozulmayı baskılayabilir. Bir tabakanın sokulmasının, gofret üretiminde ek maliyetler gerektirdiğine ve bir tabakanın yerleştirilmesi olmadan, sadece taşıyıcı ömrünün kontrolünü kontrol ederek elektron deliği çiftlerinin sayısını azaltmak zordur. Bu nedenle, cihaz üretim maliyeti ve verimi arasında daha iyi bir denge elde etmek için başka bastırma yöntemleri geliştirmeye hala güçlü bir ihtiyaç vardır.
BPD'nin 1SSF'ye uzatılması kısmi çıkıkların (PD) hareketini gerektirdiğinden, PD'yi sabitlemek bipolar degradasyonu inhibe etmek için umut verici bir yaklaşımdır. Metal safsızlıklarla PD sabitleme bildirilmesine rağmen, 4H-SIC substratlarındaki FPD'ler epitaksiyal tabaka yüzeyinden 5 μm'den fazla bir mesafede bulunur. Ek olarak, SIC'deki herhangi bir metalin difüzyon katsayısı çok küçük olduğundan, metal safsızlıklarının substrata yayılması zordur34. Metallerin nispeten büyük atomik kütlesi nedeniyle, metallerin iyon implantasyonu da zordur. Aksine, hidrojen durumunda, en hafif eleman, iyonlar (protonlar), bir MEV sınıfı hızlandırıcı kullanılarak 10 um'den fazla bir derinliğe 4H-SIC'ye implante edilebilir. Bu nedenle, proton implantasyonu PD sabitlemesini etkilerse, substrattaki BPD yayılmasını baskılamak için kullanılabilir. Bununla birlikte, proton implantasyonu 4H-SIC'ye zarar verebilir ve azaltılmış cihaz performansına neden olabilir 37,38,39,40.
Proton implantasyonuna bağlı cihaz bozulmasının üstesinden gelmek için, yüksek sıcaklık tavlama hasarı onarmak için kullanılır, ancak aygıt işleminde alıcı iyon implantasyonundan sonra kullanılan tavlama yöntemine benzer şekilde, ikincil iyon kütle spektrometresi (41, 41, 42. SIMS kullanarak PR. Bu nedenle, bu çalışmada, yüksek sıcaklık tavlama da dahil olmak üzere cihaz üretim işleminden önce protonları 4H-MIC epitaksiyal gofretlere yerleştirdik. Pin diyotlarını deneysel cihaz yapıları olarak kullandık ve bunları protonla güçlendirilmiş 4H-SIC epitaksiyal gofretler üzerine ürettik. Daha sonra proton enjeksiyonuna bağlı cihaz performansının bozulmasını incelemek için Volt-ampere özelliklerini gözlemledik. Daha sonra, pin diyotuna bir elektrik voltajı uygulandıktan sonra elektrolüminesans (EL) görüntülerinde 1SSF'nin genişlemesini gözlemledik. Son olarak, proton enjeksiyonunun 1SSF genişlemesinin baskılanması üzerindeki etkisini doğruladık.
Şek. Şekil 1, darbeli akımdan önce proton implantasyonu olan ve olmayan bölgelerde oda sıcaklığında pin diyotlarının akım -voltaj özelliklerini (CVC'ler) göstermektedir. Proton enjeksiyonlu pin diyotları, IV özellikleri diyotlar arasında paylaşılsa da, proton enjeksiyonu olmayan diyotlara benzer doğrultama özelliklerini gösterir. Enjeksiyon koşulları arasındaki farkı belirtmek için, voltaj frekansını Şekil 2'de gösterildiği gibi istatistiksel bir grafik olarak 2.5 A/CM2 (100 mA'ya karşılık gelen) bir ileri akım yoğunluğunda çizdik. Normal bir dağılımla yaklaşan eğri, noktalı çizgi ile de temsil ediliyor. astar. Eğrilerin piklerinden görülebileceği gibi, 1014 ve 1016 cm-2 proton dozlarında direnç hafifçe artarken, 1012 cm-proton dozu olan pin diyot, proton implantasyonu olmadan neredeyse aynı özellikleri gösterir. Ayrıca, önceki çalışmalarda tarif edildiği gibi Şekil S1'de gösterildiği gibi proton implantasyonunun neden olduğu hasar nedeniyle homojen elektrolüminesans sergilemeyen pin diyotlarının üretiminden sonra proton implantasyonu gerçekleştirdik37,38,39. Bu nedenle, AL iyonlarının implantasyonundan sonra 1600 ° C'de tavlama, AL alıcısını aktive etmek için cihazların üretilmesi için gerekli bir süreçtir, bu da Proton implantasyonunun neden olduğu hasarı onarabilir, bu da CVC'leri implante ve implante olmayan proton pin diyotları arasında aynı hale getirir. -5 V'daki ters akım frekansı da Şekil S2'de sunulmuştur, proton enjeksiyonu olan ve olmayan diyotlar arasında anlamlı bir fark yoktur.
Oda sıcaklığında enjekte edilen protonlar olan ve olmayan pin diyotlarının volt-ampere özellikleri. Efsane protonların dozunu gösterir.
Enjekte edilmiş ve enjekte edilmemiş protonlarla pin diyotları için doğrudan akım 2.5 a/cm2'de voltaj frekansı. Noktalı çizgi normal dağılıma karşılık gelir.
Şek. 3, voltajdan sonra 25 a/cm2 akım yoğunluğuna sahip bir pim diyotunun EL görüntüsünü gösterir. Darbeli akım yükü uygulanmadan önce, Şekil 3'te gösterildiği gibi diyotun karanlık bölgeleri gözlenmemiştir. Bununla birlikte, Şekil 2'de gösterildiği gibi 3A, proton implantasyonu olmayan bir pin diyotunda, bir elektrik voltajı uygulandıktan sonra ışık kenarlarına sahip birkaç koyu çizgili bölge gözlendi. Bu çubuk şeklindeki karanlık bölgeler, substratta BPD'den uzanan 1SSF için EL görüntülerinde gözlenir28,29. Bunun yerine, Şekil 3b - D'de gösterildiği gibi, implante protonlarla pin diyotlarında bazı genişletilmiş istifleme hataları gözlenmiştir. X-ışını topografyasını kullanarak, proton enjeksiyonu olmadan pim diyotundaki kontakların çevresinde BPD'den substrata geçebilen PR'lerin varlığını doğruladık (Şekil 4: Bu görüntü, elektrotların altındaki PR, görünür değildir). Bu nedenle, ELECTED 1SSF BPD'si bir şekilde yüklenir. Şekil 1 ve 2'de gösterilmiştir. S3-S6, genişletilmiş karanlık alanlara sahip ve olmayan (proton enjeksiyonu olmayan ve 1014 cm-2'de implante edilen pin diyotlarının zamanla değişen EL görüntüleri) ek bilgilerde gösterilmiştir.
Pin diyotlarının 2 saatlik elektrik gerilimi (a) proton implantasyonu olmadan ve (b) 1012 cm-2, (c) 1014 cm-2 ve (d) 1016 cm-2 protonlarının implante dozlarıyla 25 a/cm2'de el görüntüleri.
Şekil 5'te gösterildiği gibi, her bir durum için üç pin diyotta parlak kenarları olan karanlık alanları hesaplayarak genişletilmiş 1SF'nin yoğunluğunu hesapladık. Genişletilmiş 1SSF yoğunluğu artan proton dozu ile azalır ve 1012 cm-2 dozunda, genişletilmiş 1SSF'nin yoğunluğu, bir yerinden edilmeyen pin diyotunda önemli ölçüde daha düşüktür.
Darbeli bir akımla yüklendikten sonra proton implantasyonu olan ve olmayan SF pin diyotlarının artmış yoğunlukları (her durumda üç yüklü diyot dahil).
Taşıyıcı ömrünün kısaltılması da genişleme baskılamasını etkiler ve proton enjeksiyonu taşıyıcı ömrünü azaltır32,36. 1014 cm-2 enjekte edilmiş protonlarla 60 um kalınlığında bir epitaksiyal tabakada taşıyıcı yaşamları gözlemledik. İlk taşıyıcı ömründen itibaren, implant değeri ~%10'a düşürse de, daha sonraki tavlama, Şekil S7'de gösterildiği gibi ~%50'ye geri yükler. Bu nedenle, proton implantasyonu nedeniyle azalan taşıyıcı ömrü, yüksek sıcaklık tavlama ile restore edilir. Taşıyıcı yaşamındaki% 50'lik bir azalma da istifleme hatalarının yayılmasını bastırsa da, tipik olarak taşıyıcı ömrüne bağlı olan I-V özellikleri, enjekte edilmiş ve implante olmayan diyotlar arasında sadece küçük farklılıklar gösterir. Bu nedenle, PD demirlemenin 1SSF genişlemesini inhibe etmede rol oynadığına inanıyoruz.
SIM'ler, önceki çalışmalarda bildirildiği gibi, 1600 ° C'de tavlamadan sonra hidrojeni tespit etmese de, proton implantasyonunun Şekil 1 ve 4.3, 4'te gösterildiği gibi, 1SSF genişlemesinin baskılanması üzerindeki etkisini gözlemledik. Bu nedenle, SIMS'nin saptama sınırının altında yoğunluk ile hidrojen atomları tarafından tutturulduğuna inanıyoruz (2 x 1016 CM) veya puan (2 x 1016 CM) veya puan tarafından saptandı. Bir dalgalanma akım yükünden sonra 1SSF'nin uzaması nedeniyle durum üzerindeki dirençte bir artışı doğrulamadığımıza dikkat edilmelidir. Bunun nedeni, yakın gelecekte ortadan kaldırılacak olan sürecimiz kullanılarak yapılan kusurlu ohmik temaslardan kaynaklanıyor olabilir.
Sonuç olarak, cihaz üretiminden önce proton implantasyonunu kullanarak BPD'yi 4H-sic pim diyotlarında 1SSF'ye uzatmak için bir söndürme yöntemi geliştirdik. Proton implantasyonu sırasında I - V karakteristiğinin bozulması, özellikle 1012 cm - 2'lik bir proton dozunda önemsizdir, ancak 1SSF genişlemesini baskılama etkisi önemlidir. Bu çalışmada 10 um derinliğe proton implantasyonu ile 10 um kalınlığında pim diyotları üretmiş olsak da, implantasyon koşullarını daha fazla optimize etmek ve diğer 4H-SIC cihazları üretmek için uygulamak mümkündür. Proton implantasyonu sırasında cihaz üretimi için ek maliyetler dikkate alınmalıdır, ancak 4H-SIC güç cihazları için ana imalat işlemi olan alüminyum iyon implantasyonu için olanlara benzer olacaktır. Bu nedenle, cihaz işlemeden önce proton implantasyonu, dejenerasyon olmadan 4H-SIC bipolar güç cihazlarının üretilmesi için potansiyel bir yöntemdir.
Bir numune olarak epitaksiyal tabaka kalınlığı 10 uM ve 1 x 1016 cm-3 donör doping konsantrasyonu olan 4 inç N tipi 4H-sic gofret kullanıldı. Cihaz işlenmeden önce, H+ iyonları, plaka yüzeyine normal bir açıda yaklaşık 10 μm derinliğe kadar oda sıcaklığında 0.95 meV hızlanma enerjisi ile plakaya implante edildi. Proton implantasyonu sırasında, bir plaka üzerindeki bir maske kullanıldı ve plakanın 1012, 1014 veya 1016 cm-2 proton dozu olmadan ve bunlarla bölümleri vardı. Daha sonra, proton dozları 1020 ve 1017 cm - 3 olan Al iyonları, tüm gofret üzerine 0-0.2 um ve 0.2-0.5 um derinliğe implante edildi, ardından AP katmanı oluşturmak için bir karbon kapağı oluşturmak için 1600 ° C'de tavlama. -tip. Daha sonra, substrat tarafına bir arka taraf Ni teması biriktirilirken, fotolitografi ile oluşturulan 2.0 mm × 2.0 mm tarak şeklinde TI/AL ön tarafı temas ve epitaksiyal tabaka tarafına bir soyma işlemi biriktirildi. Son olarak, temas tavlama 700 ° C'lik bir sıcaklıkta gerçekleştirilir. Gofreti yongalara kestikten sonra stres karakterizasyonu ve uygulama gerçekleştirdik.
Fabrikasyon pin diyotlarının I - V özellikleri, bir HP4155B yarı iletken parametre analizörü kullanılarak gözlendi. Elektriksel bir stres olarak, 10 mil/cm2'lik 10 milisaniyelik darbeli bir akım, 10 darbe/sn frekansında 2 saat boyunca sokuldu. Daha düşük bir akım yoğunluğu veya frekansı seçtiğimizde, proton enjeksiyonu olmayan bir pin diyotunda bile 1SSF genişlemesini gözlemlemedik. Uygulanan elektrik voltajı sırasında, pim diyotunun sıcaklığı, Şekil S8'de gösterildiği gibi kasıtlı ısıtma olmadan 70 ° C civarındadır. Elektrolüminesan görüntüler, 25 a/cm2 akım yoğunluğunda elektrik geriliminden önce ve sonra elde edildi. Senkrotron yansıma otlatma insidansı X-ışını topografisi, Aichi Senkrotron Radyasyon Merkezi'nde monokromatik bir X-ışını ışını (λ = 0.15 nm) kullanılarak, BL8S2'deki AG vektörü -1-128 veya 11-28'dir (ayrıntılar için ref. 44 bkz. ).
2.5 a/cm2 ileri akım yoğunluğundaki voltaj frekansı, Şekil 2'de 0.5 V aralıklarla ekstrakte edilir. 2 Pin diyotunun her durumunun CVC'sine göre. Stresin ortalama değeri ve stresin standart sapması σ'dan, aşağıdaki denklemi kullanarak Şekil 2'de noktalı bir çizgi şeklinde normal bir dağılım eğrisi çiziyoruz:
Werner, Bay ve Fahrner, WR Yüksek sıcaklık ve sert çevre uygulamaları için malzemeler, mikrosensörler, sistemler ve cihazlar üzerine inceleme. Werner, Bay ve Fahrner, WR Yüksek sıcaklık ve sert çevre uygulamaları için malzemeler, mikrosensörler, sistemler ve cihazlar üzerine inceleme.Werner, MR ve Farner, WR Yüksek sıcaklık ve zorlu ortamlarda uygulamalar için malzemelere, mikrosensörlere, sistemlere ve cihazlara genel bakış. Werner, Bay ve Fahrner, WR 对用于高温和恶劣环境应用的材料、微传感器、系统和设备的评论。 Werner, Bay ve Fahrner, WR Yüksek sıcaklık ve olumsuz çevresel uygulamalar için malzeme, mikroensörler, sistemler ve cihazların gözden geçirilmesi.Werner, Bay ve Farner, WR Yüksek sıcaklıklarda ve zorlu koşullarda uygulamalar için malzemelere, mikrosensörlere, sistemlere ve cihazlara genel bakış.IEEE Trans. Endüstriyel elektronik. 48, 249–257 (2001).
Kimoto, T. & Cooper, JA Silikon Karbür Teknolojisinin Temelleri Silikon Karbür Teknolojisinin Temelleri: Büyüme, Karakterizasyon, Cihazlar ve Uygulamalar Cilt. Kimoto, T. & Cooper, JA Silikon Karbür Teknolojisinin Temelleri Silikon Karbür Teknolojisinin Temelleri: Büyüme, Karakterizasyon, Cihazlar ve Uygulamalar Cilt.Kimoto, T. ve Cooper, Silikon Karbür Teknolojisinin Silikon Karbür Teknolojisinin Temelleri: Büyüme, Özellikler, Cihazlar ve Uygulamalar Vol. Kimoto, T. & Cooper, Ja ： ： 增长、表征、设备和应用卷。 Kimoto, T. & Cooper, JA Carbon 化 Silikon Teknoloji Taban Karbon 化 Silikon Teknoloji Üssü: Büyüme, Açıklama, Ekipman ve Uygulama Hacmi.Kimoto, T. ve Cooper, J. Silikon Karbür Teknolojisinin Temelleri Silikon Karbür Teknolojisinin Temelleri: Büyüme, Özellikler, Ekipman ve Uygulamalar Cilt.252 (Wiley Singapur Pte Ltd, 2014).
Veliadis, V. SIC'nin büyük ölçekli ticarileştirilmesi: statüko ve aşılacak engeller. Alma Mater. Bilim. Forum 1062, 125–130 (2022).
Broughton, J., Smet, V., Tummamala, RR & Joshi, YK Çekiş amacıyla Otomotiv Güç Elektroniği için Termal Ambalaj Teknolojilerinin Gözden Geçirilmesi. Broughton, J., Smet, V., Tummamala, RR & Joshi, YK Çekiş amacıyla Otomotiv Güç Elektroniği için Termal Ambalaj Teknolojilerinin Gözden Geçirilmesi.Broughton, J., Smet, V., Tummamala, RR ve Joshi, YK Çekiş amaçlı otomotiv güç elektroniği için termal ambalaj teknolojilerine genel bakış. Broughton, J., Smet, V., Tummamala, RR & Joshi, YK 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回顾。 Broughton, J., Smet, V., Tummamala, RR & Joshi, YKBroughton, J., Smet, V., Tummamala, RR ve Joshi, YK Çekiş amaçlı otomotiv güç elektroniği için termal ambalaj teknolojisine genel bakış.J. Electron. Paket. Trance. ASME 140, 1-11 (2018).
Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T.Sato K., Kato H. ve Fukushima T. Yeni nesil yüksek hızlı Shinkansen trenleri için uygulanan bir sic çekiş sisteminin geliştirilmesi.Sato K., Kato H. ve Fukushima T. Yeni nesil yüksek hızlı Shinkansen trenleri için SIC uygulamaları için çekiş sistemi geliştirme. Ek IEEJ J. Ind. 9, 453-459 (2020).
Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Son derece güvenilir SIC güç cihazlarını gerçekleştirme zorlukları: mevcut durum ve sic gaferlerinin sorunlarından. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Son derece güvenilir SIC güç cihazlarını gerçekleştirme zorlukları: mevcut durum ve sic gaferlerinin sorunlarından.Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. ve Okumura, H. Son derece güvenilir SIC güç cihazlarının uygulanmasında sorunlar: mevcut durumdan ve gofret sic sorunu. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. SIC güç cihazlarında yüksek güvenilirlik elde etmenin zorluğu: sic 晶圆的电视和问题设计。Senzaki J, Hayashi S, Yonezawa Y. ve Okumura H. Silikon karbüre dayanan yüksek güvenilirlik güç cihazlarının geliştirilmesinde zorluklar: Silikon karbür gofretlerle ilişkili durum ve sorunların gözden geçirilmesi.2018 IEEE Uluslararası Güvenilirlik Fizik Sempozyumu (IRPS). (Senzaki, J. ve ark. Eds.) 3b.3-1-3b.3-6 (IEEE, 2018).
Kim, D. & Sung, W. Implantasyonun kanalize edilmesiyle uygulanan derin bir P-Well kullanılarak 1.2kV 4H-sic MOSFET için kısa devre sağlamlığını geliştirdi. Kim, D. & Sung, W. Implantasyonun kanalize edilmesiyle uygulanan derin bir P-Well kullanılarak 1.2kV 4H-sic MOSFET için kısa devre sağlamlığını geliştirdi.Kim, D. ve Sung, V. Kanal implantasyonu ile uygulanan derin bir P-WELL kullanılarak 1.2 kV 4H-sic MOSFET için kısa devre bağışıklığını geliştirdi. Kim, D. & Sung, W. Kim, D. & Sung, W. P 阱提高了 1.2kV 4h-sic mosfetKim, D. ve Sung, V. Kanal implantasyonuna göre derin p-kuyuları kullanılarak 1.2 kV 4H-sic mOSFET'lerin kısa devre toleransını geliştirdi.IEEE Elektronik Cihazlar Lett. 42, 1822-1825 (2021).
Skowronski M. ve ark. İleri eğimli 4H-SIC PN diyotlarında kusurların rekombinasyonla güçlendirilmiş hareketi. J. Uygulama. fizik. 92, 4699–4704 (2002).
Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, 4H silikon karbür epitaksisinde LB çıkık dönüşümü. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, 4H silikon karbür epitaksisinde LB çıkık dönüşümü.Ha S., Meszkowski P., Skowronski M. ve Rowland LB dislokasyon dönüşümü 4 saat silikon karbür epitaksisi. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H 碳化硅外延中的位错转换。 Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H Ha, S., Meszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LBSilikon Karbür Epitaksisinde Dislokasyon Geçişi 4H.J. Crystal. Büyüme 244, 257-266 (2002).
Skowronski, M. & Ha, S. Altıgen silikon-karbür bazlı bipolar cihazların bozulması. Skowronski, M. & Ha, S. Altıgen silikon-karbür bazlı bipolar cihazların bozulması.Skowronski M. ve Ha S. Silikon karbüre dayalı altıgen bipolar cihazların bozulması. Skowronski, M. & Ha, S. 六方碳化硅基双极器件的降解。 Skowronski M. & Ha S.Skowronski M. ve Ha S. Silikon karbüre dayalı altıgen bipolar cihazların bozulması.J. Uygulama. Fizik 99, 011101 (2006).
Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. ve Ryu S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. ve Ryu S.-H.Yüksek voltajlı SIC Power MOSFET'ler için yeni bir bozunma mekanizması. IEEE Elektronik Cihazlar Lett. 28, 587-589 (2007).
Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 4H-Sic'te rekombinasyona bağlı istifleme arıza hareketi için itici güç üzerinde. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 4H-SIC'de rekombinasyona bağlı istifleme arıza hareketi için itici güç.Caldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ ve Hobart, KD, 4H-SIC'de rekombinasyona bağlı istifleme arıza hareketinin itici gücü üzerine. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于 4H-sic 中复合引起的层错运动的驱动力。 Caldwell, JD, Stahlbush, Re, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KDCaldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ ve Hobart, KD, 4H-SIC'de rekombinasyona bağlı istifleme arıza hareketinin itici gücü üzerine.J. Uygulama. fizik. 108, 044503 (2010).
IIJima, A. & Kimoto, T. 4H-MIC kristallerinde tek Shockley istifleme arızası oluşumu için elektronik enerji modeli. IIJima, A. & Kimoto, T. 4H-MIC kristallerinde tek Shockley istifleme arızası oluşumu için elektronik enerji modeli.Iijima, A. ve Kimoto, T. 4H-SIC kristallerinde Shockley paketlemesinin tek kusurlarının elektron-enerji modeli. Iijima, A. & Kimoto, T. 4h-sic 晶体中单 Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型。 Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SIC kristalinde tek Shockley istifleme hatası oluşumunun elektronik enerji modeli.Iijima, A. ve Kimoto, T. 4H-MIC kristallerinde tek defekt Shockley paketlemesinin elektron-enerji modeli.J. Uygulama. Fizik 126, 105703 (2019).
Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-sic pim diyotlarında tek Shockley istifleme hatalarının genişleme/kasılması için kritik durumun tahmini. Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-sic pim diyotlarında tek Shockley istifleme hatalarının genişleme/kasılması için kritik durumun tahmini.Iijima, A. ve Kimoto, T. 4H-sic pin-diodlarda tek Shockley paketleme kusurlarının genişletilmesi/sıkıştırılması için kritik durumun tahmini. Iijima, A. & Kimoto, T. 估计 4H-Sic Pin 二极管中单个 Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-sic pim diyotlarında tek Shockley istifleme tabakası genişletme/kasılma koşullarının tahmini.Iijima, A. ve Kimoto, T. 4H-sic pin-diodlarda tek kusur ambalajının genişletilmesi/sıkıştırılması için kritik koşulların tahmini.Uygulama Fiziği Wright. 116, 092105 (2020).
Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Denge olmayan koşullar altında 4H-SIC kristalinde tek bir Shockley istifleme hatasının oluşumu için kuantum kuyusu eylem modeli. Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Denge olmayan koşullar altında 4H-SIC kristalinde tek bir Shockley istifleme hatasının oluşumu için kuantum kuyusu eylem modeli.Mannen Y., Shimada K., Asada K. ve Otani N. Bir 4H-sic kristalinde tek bir şok istifleme hatasının oluşumu için bir kuantum kuyu modeli, dengesizlik koşulları altında.Mannen Y., Shimada K., Asada K. ve Otani N. 4H-SIC kristallerinde tekşirelik koşulları altında tek Shockley istifleme hatalarının oluşumu için kuantum kuyusu etkileşim modeli. J. Uygulama. fizik. 125, 085705 (2019).
Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Rekombinasyona bağlı istifleme hataları: Altıgen SIC'de genel bir mekanizma kanıtı. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Rekombinasyona bağlı istifleme hataları: Altıgen SIC'de genel bir mekanizma kanıtı.Galeckas, A., Linnros, J. ve Pirouz, P. Rekombinasyona bağlı ambalaj kusurları: altıgen SIC'de ortak bir mekanizma kanıtı. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. ： ： 六方 sic 中一般机制的证据。 Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Kompozit indüksiyon istifleme tabakasının genel mekanizması için kanıt: 六方 sic.Galeckas, A., Linnros, J. ve Pirouz, P. Rekombinasyona bağlı ambalaj kusurları: altıgen SIC'de ortak bir mekanizma kanıtı.Fizik Papaz Wright. 96, 025502 (2006).
Ishikawa, Y., Sudo, M., Yao, Y.-Z., Sugawara, Y. & Kato, M. Elektron ışını ışınlamasının neden olduğu 4H-SIC (11 2 ¯0) epitaksiyal tabakasında tek bir Shockley istifleme hatasının genişlemesi.Ishikawa, Y., M. Sudo, Y.-Z ışın ışınlaması.Ishikawa, Y., Sudo M., Y.-Z Psikoloji.Kutu, ю., м Сдо, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T.Kato M., Katahira S., Iikawa Y., Harada S. ve Kimoto T. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单 Shockley 堆垛层错和 4h-sic 部分位错中载流子复合的观察。 Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单 Shockley istifleme 和 4h-sic kısmi 位错中载流子去生的可以。Kato M., Katahira S., Iikawa Y., Harada S. ve Kimoto T.J. Uygulama. Fizik 124, 095702 (2018).
Kimoto, T. & Watanabe, H. Yüksek voltajlı güç cihazları için SIC teknolojisinde kusur mühendisliği. Kimoto, T. & Watanabe, H. Yüksek voltajlı güç cihazları için SIC teknolojisinde kusur mühendisliği.Kimoto, T. ve Watanabe, H. Yüksek voltajlı güç cihazları için SIC teknolojisinde kusurların geliştirilmesi. Kimoto, T. & Watanabe, H. 用于高压功率器件的 sic 技术中的缺陷工程。 Kimoto, T. & Watanabe, H. Yüksek voltajlı güç cihazları için SIC teknolojisinde kusur mühendisliği.Kimoto, T. ve Watanabe, H. Yüksek voltajlı güç cihazları için SIC teknolojisinde kusurların geliştirilmesi.Uygulama Fiziği Express 13, 120101 (2020).
Zhang, Z. & Sudarshan, TS bazal düzlem, silikon karbürün çıkıksız epitaksisi. Zhang, Z. & Sudarshan, TS bazal düzlem, silikon karbürün çıkıksız epitaksisi.Zhang Z. ve Sudarshan TS Bazal düzlemde silikon karbürün çıkıksız epitaksisi. Zhang, Z. & Sudarshan, TS 碳化硅基面无位错外延。 Zhang, Z. & Sudarshan, TSZhang Z. ve Sudarshan TS Silikon karbür bazal düzlemlerin çıkıksız epitaksisi.ifade. fizik. Wright. 87, 151913 (2005).
Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, Sic ince filmlerindeki bazal düzlem çıkıklarını, kazınmış bir substrat üzerinde epitaksi ile ortadan kaldırma mekanizması. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, Sic ince filmlerindeki bazal düzlem çıkıklarını, kazınmış bir substrat üzerinde epitaksi ile ortadan kaldırma mekanizması.Zhang Z., Moulton E. ve Sudarshan TS SIC ince filmlerde, kazınmış bir substrat üzerinde epitaksi ile taban düzlemlerinin dislokasyonlarının ortadan kaldırılmasının mekanizması. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, ts 通过在蚀刻衬底上外延消除 sic 薄膜中基面位错的机制。 Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS SIC ince filmin substratı aşındırarak eliminasyon mekanizması.Zhang Z., Moulton E. ve Sudarshan TS kazınmış substratlar üzerindeki epitaksi ile sic ince filmlerde taban düzleminin dislokasyonlarının ortadan kaldırılmasının mekanizması.Uygulama Fiziği Wright. 89, 081910 (2006).
Shtalbush Re ve ark. Büyüme kesintisi, 4H-SIC epitaksisi sırasında bazal düzlem çıkıklarında azalmaya yol açar. ifade. fizik. Wright. 94, 041916 (2009).
Zhang, X. & Tsuchida, H. Bazal düzlem çıkıklarının yüksek sıcaklık tavlama ile 4H-SIC epilayerlerinde iplik kenar çıkıklarına dönüştürülmesi. Zhang, X. & Tsuchida, H. Bazal düzlem çıkıklarının yüksek sıcaklık tavlama ile 4H-SIC epilayerlerinde iplik kenar çıkıklarına dönüştürülmesi.Zhang, X. ve Tsuchida, H. Bazal düzlem çıkıklarının 4H-SIC epitaksiyal tabakalarda iplik kenar çıkıklarına yüksek sıcaklık tavlama ile dönüşümü. Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将 4h-sic 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。 Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将 4h-sicZhang, X. ve Tsuchida, H. Temel düzlem çıkıklarının yüksek sıcaklık tavlama ile 4H-mic epitaksiyal tabakalarda filament kenar çıkıklarına dönüşümü.J. Uygulama. fizik. 111, 123512 (2012).
Song, H. & Sudarshan, 4 ° eksen dışı 4H-SIC epitaksiyal büyümesinde epilayer/substrat arayüzünün yakınında TS bazal düzlem çıkık dönüşümü. Song, H. & Sudarshan, 4 ° eksen dışı 4H-SIC epitaksiyal büyümesinde epilayer/substrat arayüzünün yakınında TS bazal düzlem çıkık dönüşümü.Song, H. ve Sudarshan, 4H-Sic'in eksen dışı epitaksiyal büyümesi sırasında epitaksiyal tabaka/substrat arayüzü yakınındaki bazal düzlem çıkıklarının TS dönüşümü. Song, H. & Sudarshan, ts 在 4 ° 离轴 4H-sic 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面位错转换。 Song, H. & Sudarshan, ts 在 4 ° 离轴 4H-sic Song, H. & Sudarshan, TS4 ° eksen dışındaki 4H-mic'in epitaksiyal büyümesi sırasında substratın epitaksiyal tabaka/substrat sınırının yakınında düzlemsel çıkış geçişi.J. Crystal. Büyüme 371, 94–101 (2013).
Konishi, K. ve ark. Yüksek akımda, 4H-SIC epitaksiyal katmanlarda bazal düzlem çıkık istifleme hatasının yayılması filaman kenar çıkıklarına dönüşür. J. Uygulama. fizik. 114, 014504 (2013).
Konishi, K. ve ark. Operasyonel X-ışını topografik analizinde genişletilmiş istifleme hatası çekirdeklenme yerlerini tespit ederek bipolar yıkılamayan SIC MOSFET'ler için epitaksiyal katmanlar tasarlayın. AIP Gelişmiş 12, 035310 (2022).
Lin, S. ve ark. Bazal düzlem çıkık yapısının, 4H-sic pim diyotlarının ileri akım bozulması sırasında tek bir şok tipi istifleme hatasının yayılması üzerindeki etkisi. Japonya. J. Uygulama. fizik. 57, 04fr07 (2018).
Tahara, T., vd. Azot bakımından zengin 4H-SIC epilayerlerinde kısa azınlık taşıyıcı ömrü, pin diyotlarındaki istifleme hatalarını bastırmak için kullanılır. J. Uygulama. fizik. 120, 115101 (2016).
Tahara, T. ve ark. Enjekte edilen taşıyıcı konsantrasyonu, 4H-sic pim diyotlarında tek Shockley istifleme hatası yayılmasının bağımlılığı. J. Uygulama. Fizik 123, 025707 (2018).
Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. SIC'de derinliğe bağlı taşıyıcı ömür boyu ölçüm için mikroskobik FCA sistemi. Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. SIC'de derinliğe bağlı taşıyıcı ömür boyu ölçüm için mikroskobik FCA sistemi.Mei, S., Tawara, T., Tsuchida, H. ve Kato, M. FCA Silikon Karbürde Derinlik Çevreli Taşıyıcı Yaşam Boyu Ölçümleri için Mikroskobik Sistem. Mae, S. 、 Tawara, T. 、 Tsuchida, H. & Kato, M. 用于 sic 中深度分辨载流子寿命测量的显微 fca 系统。 Mae, S. 、 Tawara, T. 、 Tsuchida, H. & Kato, M.Mei S., Tawara T., Tsuchida H. ve Kato M. Silikon karbürde derinlikte çözülmüş taşıyıcı ömür boyu ölçümler için mikro-FCA sistemi.Alma Mater Science Forum 924, 269-272 (2018).
Hirayama, T. ve ark. Taşıyıcı ömrünün kalın 4H-sic epitaksiyal katmanlarda derinlik dağılımı, serbest taşıyıcı emilim ve çapraz ışığın zaman çözünürlüğü kullanılarak tahribatsız olarak ölçüldü. Bilime geç. metre. 91, 123902 (2020).
Gönderme Zamanı: Kasım-06-2022
