ขอบคุณสำหรับการเยี่ยมชม Nature.com รุ่นเบราว์เซอร์ที่คุณใช้มีการสนับสนุน CSS จำกัด สำหรับประสบการณ์ที่ดีที่สุดเราขอแนะนำให้คุณใช้เบราว์เซอร์ที่อัปเดต (หรือปิดการใช้งานโหมดความเข้ากันได้ใน Internet Explorer) ในระหว่างนี้เพื่อให้แน่ใจว่าได้รับการสนับสนุนอย่างต่อเนื่องเราจะแสดงไซต์โดยไม่มีสไตล์และจาวาสคริปต์
4H-SIC ได้รับการค้าเป็นวัสดุสำหรับอุปกรณ์เซมิคอนดักเตอร์พลังงาน อย่างไรก็ตามความน่าเชื่อถือในระยะยาวของอุปกรณ์ 4H-SIC เป็นอุปสรรคต่อการใช้งานที่กว้างและปัญหาความน่าเชื่อถือที่สำคัญที่สุดของอุปกรณ์ 4H-SIC คือการย่อยสลายสองขั้ว การสลายตัวนี้เกิดจากการแพร่กระจายของการสแต็คสแต็คแบบสแต็คเดี่ยว (1SSF) ของการเคลื่อนที่ของระนาบฐานในผลึก 4H-SIC ที่นี่เราเสนอวิธีการระงับการขยายตัว 1SSF โดยการปลูกฝังโปรตอนบนเวเฟอร์ epitaxial 4H-SIC ไดโอดพินที่ประดิษฐ์ขึ้นบนเวเฟอร์ที่มีการปลูกถ่ายโปรตอนแสดงให้เห็นถึงลักษณะแรงดันไฟฟ้ากระแสไฟฟ้าที่เหมือนกันกับไดโอดที่ไม่มีการปลูกถ่ายโปรตอน ในทางตรงกันข้ามการขยายตัว 1SSF จะถูกระงับอย่างมีประสิทธิภาพในไดโอดพินที่ถูกนำไปใช้โปรตอน ดังนั้นการปลูกฝังโปรตอนลงในเวเฟอร์ epitaxial 4H-SIC เป็นวิธีที่มีประสิทธิภาพในการยับยั้งการย่อยสลายสองขั้วของอุปกรณ์เซมิคอนดักเตอร์พลังงาน 4H-SIC ในขณะที่ยังคงประสิทธิภาพของอุปกรณ์ ผลลัพธ์นี้มีส่วนช่วยในการพัฒนาอุปกรณ์ 4H-SIC ที่เชื่อถือได้สูง
ซิลิคอนคาร์ไบด์ (SIC) ได้รับการยอมรับอย่างกว้างขวางว่าเป็นวัสดุเซมิคอนดักเตอร์สำหรับอุปกรณ์เซมิคอนดักเตอร์ความถี่สูงที่สามารถทำงานได้ในสภาพแวดล้อมที่รุนแรง 1 มี polytypes SIC จำนวนมากซึ่ง 4H-SIC มีอุปกรณ์เซมิคอนดักเตอร์ที่ยอดเยี่ยมคุณสมบัติทางกายภาพเช่นการเคลื่อนที่ของอิเล็กตรอนสูงและสนามไฟฟ้าที่มีการสลายตัวที่แข็งแกร่ง 2 4H-SIC เวเฟอร์ที่มีเส้นผ่านศูนย์กลาง 6 นิ้วปัจจุบันมีการค้าและใช้สำหรับการผลิตมวลของอุปกรณ์เซมิคอนดักเตอร์พลังงาน 3 ระบบลากสำหรับยานพาหนะและรถไฟไฟฟ้าถูกประดิษฐ์ขึ้นโดยใช้อุปกรณ์เซมิคอนดักเตอร์พลังงาน 4H-SIC4.5 อย่างไรก็ตามอุปกรณ์ 4H-SIC ยังคงประสบปัญหาความน่าเชื่อถือในระยะยาวเช่นการสลายตัวของอิเล็กทริกหรือความน่าเชื่อถือของการลัดวงจร 6,7 ซึ่งหนึ่งในปัญหาความน่าเชื่อถือที่สำคัญที่สุดคือการสลายตัวสองขั้ว 2,8,9,10,11 การย่อยสลายสองขั้วนี้ถูกค้นพบเมื่อ 20 ปีก่อนและเป็นปัญหาในการผลิตอุปกรณ์ SIC มานานแล้ว
การสลายตัวของสองขั้วเกิดจากข้อบกพร่องของสแต็คช็อตเดี่ยว (1SSF) ในผลึก 4H-SIC ที่มีการเคลื่อนที่ของระนาบฐาน (BPDS) การแพร่กระจายโดยการรวมตัวกันอีกครั้งที่เพิ่มความคลาดเคลื่อน (REDG) 12,13,14,15,16,17,18,19 ดังนั้นหากการขยายตัวของ BPD ถูกระงับไปยัง 1SSF อุปกรณ์พลังงาน 4H-SIC สามารถประดิษฐ์ได้โดยไม่ต้องย่อยสลายสองขั้ว มีการรายงานวิธีการหลายวิธีในการยับยั้งการแพร่กระจายของ BPD เช่นการเปลี่ยนแปลง BPD เป็นด้ายขอบ (TED) การเปลี่ยนแปลง 20,21,22,23,24 ในเวเฟอร์ epitaxial sic ล่าสุด BPD ส่วนใหญ่มีอยู่ในสารตั้งต้นและไม่ได้อยู่ในชั้น epitaxial เนื่องจากการแปลง BPD เป็น TED ในช่วงเริ่มต้นของการเติบโตของ epitaxial ดังนั้นปัญหาที่เหลืออยู่ของการสลายตัวสองขั้วคือการกระจายของ BPD ในสารตั้งต้น 25,26,27 การแทรกของ "ชั้นเสริมคอมโพสิต" ระหว่างเลเยอร์ดริฟท์และสารตั้งต้นได้รับการเสนอเป็นวิธีที่มีประสิทธิภาพสำหรับการระงับการขยายตัวของ BPD ในสารตั้งต้น 29, 29, 30, 31, ชั้นนี้เพิ่มความน่าจะเป็นของการรวมตัวกันของคู่อิเล็กตรอน การลดจำนวนคู่อิเล็กตรอนรูช่วยลดแรงผลักดันของ REDG เป็น BPD ในพื้นผิวดังนั้นชั้นเสริมแรงคอมโพสิตสามารถยับยั้งการย่อยสลายสองขั้ว ควรสังเกตว่าการแทรกเลเยอร์นั้นมีค่าใช้จ่ายเพิ่มเติมในการผลิตเวเฟอร์และหากไม่มีการแทรกของชั้นมันเป็นเรื่องยากที่จะลดจำนวนคู่อิเล็กตรอนรูโดยควบคุมเฉพาะการควบคุมอายุการใช้งานของผู้ให้บริการ ดังนั้นยังคงมีความต้องการที่แข็งแกร่งในการพัฒนาวิธีการปราบปรามอื่น ๆ เพื่อให้เกิดความสมดุลที่ดีขึ้นระหว่างต้นทุนการผลิตอุปกรณ์และผลผลิต
เนื่องจากการขยายของ BPD ถึง 1SSF จำเป็นต้องมีการเคลื่อนไหวของการเคลื่อนที่บางส่วน (PDS) การตรึง PD จึงเป็นวิธีการที่มีแนวโน้มในการยับยั้งการย่อยสลายสองขั้ว แม้ว่าจะมีการรายงาน PD โดยสิ่งสกปรกโลหะ FPDs ในพื้นผิว 4H-SIC ตั้งอยู่ที่ระยะทางมากกว่า 5 μmจากพื้นผิวของชั้น epitaxial นอกจากนี้เนื่องจากค่าสัมประสิทธิ์การแพร่ของโลหะใด ๆ ใน SIC มีขนาดเล็กมากจึงเป็นเรื่องยากสำหรับสิ่งสกปรกของโลหะที่จะกระจายเข้าไปในสารตั้งต้น 34 เนื่องจากมวลอะตอมที่ค่อนข้างใหญ่ของโลหะการฝังไอออนของโลหะก็เป็นเรื่องยากเช่นกัน ในทางตรงกันข้ามในกรณีของไฮโดรเจนองค์ประกอบที่เบาที่สุดไอออน (โปรตอน) สามารถปลูกฝังลงใน 4H-SIC ถึงระดับความลึกมากกว่า 10 µm โดยใช้เครื่องเร่งความเร็ว MEV-Class ดังนั้นหากการปลูกถ่ายโปรตอนมีผลต่อการตรึง PD ก็สามารถใช้เพื่อยับยั้งการแพร่กระจายของ BPD ในสารตั้งต้น อย่างไรก็ตามการฝังโปรตอนสามารถสร้างความเสียหาย 4H-SIC และส่งผลให้ประสิทธิภาพของอุปกรณ์ลดลง 37,38,39,40
เพื่อเอาชนะการย่อยสลายของอุปกรณ์เนื่องจากการปลูกถ่ายโปรตอนการหลอมอุณหภูมิสูงใช้เพื่อซ่อมแซมความเสียหายคล้ายกับวิธีการหลอมที่ใช้กันทั่วไปหลังจากการฝังไอออนของตัวรับในการประมวลผลอุปกรณ์ 1, 40, 41, 42 ของ PR โดยใช้ SIMS ดังนั้นในการศึกษานี้เราได้ปลูกฝังโปรตอนลงในเวเฟอร์ epitaxial 4H-SIC ก่อนกระบวนการผลิตอุปกรณ์รวมถึงการหลอมอุณหภูมิสูง เราใช้ไดโอดพินเป็นโครงสร้างอุปกรณ์ทดลองและประดิษฐ์ขึ้นบนเวเฟอร์ epitaxial 4H-SIC จากนั้นเราสังเกตลักษณะของโวลต์แอมป์เพื่อศึกษาการเสื่อมสภาพของประสิทธิภาพของอุปกรณ์เนื่องจากการฉีดโปรตอน ต่อจากนั้นเราสังเกตการขยายตัวของ 1SSF ในภาพอิเล็กโทรไลต์ (EL) หลังจากใช้แรงดันไฟฟ้ากับไดโอดพิน ในที่สุดเรายืนยันผลของการฉีดโปรตอนต่อการปราบปรามการขยายตัวของ 1SSF
ในรูปที่ รูปที่ 1 แสดงลักษณะกระแสไฟฟ้ากระแสไฟฟ้า (CVCs) ของไดโอดพินที่อุณหภูมิห้องในภูมิภาคที่มีและไม่มีการปลูกถ่ายโปรตอนก่อนกระแสพัลซิ่ง ไดโอดพินที่มีการฉีดโปรตอนแสดงลักษณะการแก้ไขคล้ายกับไดโอดที่ไม่มีการฉีดโปรตอนแม้ว่าลักษณะ IV จะถูกใช้ร่วมกันระหว่างไดโอด เพื่อระบุความแตกต่างระหว่างเงื่อนไขการฉีดเราได้วางแผนความถี่แรงดันไฟฟ้าที่ความหนาแน่นกระแสไปข้างหน้าของ 2.5 A/cm2 (สอดคล้องกับ 100 mA) เป็นพล็อตทางสถิติดังแสดงในรูปที่ 2 เส้นโค้งที่ประมาณโดยการแจกแจงปกติ เส้น. ดังที่เห็นได้จากยอดเขาของเส้นโค้งความต้านทานต่อการเพิ่มขึ้นเล็กน้อยที่ปริมาณโปรตอนที่ 1,014 และ 1016 cm-2 ในขณะที่ไดโอดพินที่มีขนาดโปรตอน 1,012 ซม. 2 แสดงลักษณะใกล้เคียงกับการฝังของโปรตอน นอกจากนี้เรายังทำการฝังโปรตอนหลังจากการผลิตไดโอดพินที่ไม่ได้แสดงอิเล็กโทรลูมิเนสเซนซ์ที่สม่ำเสมอเนื่องจากความเสียหายที่เกิดจากการปลูกถ่ายโปรตอนดังแสดงในรูปที่ S1 ดังที่อธิบายไว้ในการศึกษาก่อนหน้า 37,38,39 ดังนั้นการหลอมที่ 1600 ° C หลังจากการฝังไอออนของอัลเป็นกระบวนการที่จำเป็นในการประดิษฐ์อุปกรณ์เพื่อเปิดใช้งานตัวรับอัลซึ่งสามารถซ่อมแซมความเสียหายที่เกิดจากการปลูกถ่ายโปรตอนซึ่งทำให้ CVCs เหมือนกันระหว่างการฝังและไม่ติดเชื้อไดโอดโปรตอน ความถี่ในปัจจุบันย้อนกลับที่ -5 V จะแสดงในรูปที่ S2 ไม่มีความแตกต่างอย่างมีนัยสำคัญระหว่างไดโอดที่มีและไม่มีการฉีดโปรตอน
ลักษณะของโวลต์แอมป์ของไดโอดพินที่มีและไม่มีโปรตอนฉีดที่อุณหภูมิห้อง ตำนานระบุปริมาณของโปรตอน
ความถี่แรงดันไฟฟ้าที่กระแสไฟฟ้าโดยตรง 2.5 A/cm2 สำหรับไดโอดพินที่มีโปรตอนที่ฉีดและไม่ฉีด เส้นประสอดคล้องกับการแจกแจงปกติ
ในรูปที่ 3 แสดงภาพ EL ของไดโอดพินที่มีความหนาแน่นกระแส 25 A/cm2 หลังจากแรงดันไฟฟ้า ก่อนที่จะใช้โหลดกระแสพัลซิ่งบริเวณมืดของไดโอดไม่ได้สังเกตดังที่แสดงในรูปที่ 3 C2 อย่างไรก็ตามดังที่แสดงในรูปที่ 3A ในไดโอดพินที่ไม่มีการปลูกถ่ายโปรตอนพื้นที่แถบสีเข้มหลายเส้นที่มีขอบแสงถูกสังเกตหลังจากใช้แรงดันไฟฟ้า พื้นที่มืดรูปก้านดังกล่าวจะถูกพบในภาพ EL สำหรับ 1SSF ที่ขยายจาก BPD ในสารตั้งต้น 28,29 แต่พบข้อผิดพลาดในการสแต็คแบบขยายบางส่วนในไดโอดพินที่มีโปรตอนที่ฝังอยู่ดังแสดงในรูปที่ 3B - D การใช้ภูมิประเทศ X-ray เรายืนยันการปรากฏตัวของ PRS ที่สามารถย้ายจาก BPD ไปยังสารตั้งต้นที่รอบนอกของหน้าสัมผัสในไดโอดพินโดยไม่ต้องฉีดโปรตอน (รูปที่ 4: ภาพนี้โดยไม่ลบอิเล็กโทรดด้านบน จะแสดงในรูปที่ 1 และ 2 วิดีโอ S3-S6 ที่มีและไม่มีพื้นที่มืดขยาย (ภาพ EL ที่เปลี่ยนแปลงเวลาของไดโอดพินที่ไม่มีการฉีดโปรตอนและปลูกฝังที่ 1,014 ซม. 2) ก็แสดงในข้อมูลเสริม
EL Images ของไดโอดพินที่ 25 A/cm2 หลังจากความเครียดทางไฟฟ้า 2 ชั่วโมง (a) โดยไม่มีการปลูกถ่ายโปรตอนและปริมาณที่ฝังของ (b) 1012 cm-2, (c) 1014 cm-2 และ (d) 1016 cm-2 โปรตอน
เราคำนวณความหนาแน่นของ 1SSF ที่ขยายตัวโดยการคำนวณพื้นที่มืดที่มีขอบสว่างในไดโอดสามพินสำหรับแต่ละเงื่อนไขดังแสดงในรูปที่ 5 ความหนาแน่นของ 1SSF ที่ขยายตัวลดลงเมื่อปริมาณโปรตอนเพิ่มขึ้นและแม้กระทั่งในปริมาณ 1012 ซม.
เพิ่มความหนาแน่นของไดโอดพิน SF ที่มีและไม่มีการปลูกถ่ายโปรตอนหลังจากโหลดด้วยกระแสพัลซิ่ง (แต่ละสถานะรวมไดโอดโหลดสามตัว)
การลดอายุการใช้งานของผู้ให้บริการยังส่งผลต่อการปราบปรามการขยายตัวและการฉีดโปรตอนช่วยลดอายุการใช้งานของผู้ให้บริการ 32,36 เราได้สังเกตอายุการใช้งานของผู้ให้บริการในชั้น epitaxial หนา 60 µm ที่มีโปรตอนที่ฉีด 1014 ซม. 2 จากอายุการใช้งานเริ่มต้นของผู้ให้บริการแม้ว่าการปลูกถ่ายจะลดค่าเป็น ~ 10%แต่การหลอมในภายหลังจะคืนค่าเป็น ~ 50%ดังแสดงในรูปที่ S7 ดังนั้นอายุการใช้งานของผู้ให้บริการที่ลดลงเนื่องจากการฝังโปรตอนจะได้รับการฟื้นฟูโดยการหลอมอุณหภูมิสูง แม้ว่าการลดลง 50% ในชีวิตผู้ให้บริการยังยับยั้งการแพร่กระจายของความผิดพลาดในการซ้อนกันลักษณะของ I-V ซึ่งโดยทั่วไปจะขึ้นอยู่กับอายุการใช้งานของผู้ให้บริการ แต่แสดงความแตกต่างเล็กน้อยระหว่างไดโอดที่ฉีดและไม่ติดเชื้อ ดังนั้นเราเชื่อว่าการยึด PD มีบทบาทในการยับยั้งการขยายตัว 1SSF
แม้ว่า SIMS ไม่ได้ตรวจพบไฮโดรเจนหลังจากการหลอมที่ 1600 ° C ตามที่รายงานในการศึกษาก่อนหน้านี้เราสังเกตเห็นผลของการฝังโปรตอนต่อการปราบปรามของการขยายตัว 1SSF ดังแสดงในรูปที่ 1 และ 4. 3, 4 ดังนั้นเราเชื่อว่า PD นั้นถูกยึดด้วยอะตอมไฮโดรเจน ควรสังเกตว่าเรายังไม่ได้ยืนยันการเพิ่มขึ้นของความต้านทานในรัฐเนื่องจากการยืดตัวของ 1SSF หลังจากโหลดกระแสไฟกระชาก นี่อาจเป็นเพราะผู้ติดต่อ Ohmic ที่ไม่สมบูรณ์ทำโดยใช้กระบวนการของเราซึ่งจะถูกกำจัดในอนาคตอันใกล้
โดยสรุปเราได้พัฒนาวิธีการดับสำหรับการขยาย BPD เป็น 1SSF ในไดโอดพิน 4H-SIC โดยใช้การฝังโปรตอนก่อนการผลิตอุปกรณ์ การเสื่อมสภาพของลักษณะ I -V ในระหว่างการปลูกฝังโปรตอนนั้นไม่มีนัยสำคัญโดยเฉพาะอย่างยิ่งในปริมาณโปรตอนที่ 1,012 ซม. - 2 แต่ผลของการระงับการขยายตัว 1SSF มีความสำคัญ แม้ว่าในการศึกษานี้เราได้ประดิษฐ์ไดโอดพินหนา 10 µm พร้อมการฝังโปรตอนให้ลึก 10 µm แต่ก็ยังคงเป็นไปได้ที่จะเพิ่มประสิทธิภาพการปลูกถ่ายและนำไปใช้กับอุปกรณ์ 4H-SIC ประเภทอื่น ๆ ควรพิจารณาค่าใช้จ่ายเพิ่มเติมสำหรับการผลิตอุปกรณ์ในระหว่างการปลูกถ่ายโปรตอน แต่จะคล้ายกับค่าการฝังอลูมิเนียมไอออนซึ่งเป็นกระบวนการผลิตหลักสำหรับอุปกรณ์พลังงาน 4H-SIC ดังนั้นการปลูกถ่ายโปรตอนก่อนการประมวลผลอุปกรณ์เป็นวิธีที่มีศักยภาพสำหรับการผลิตอุปกรณ์พลังงานสองขั้ว 4H-SIC โดยไม่มีการเสื่อมสภาพ
ใช้เวเฟอร์ 4H-sic แบบ 4H-type ที่มีความหนาของชั้น epitaxial 10 µm และความเข้มข้นของผู้บริจาค 1 × 1016 cm-3 ถูกใช้เป็นตัวอย่าง ก่อนที่จะประมวลผลอุปกรณ์ H+ ไอออนจะถูกฝังลงในจานด้วยพลังงานเร่งความเร็ว 0.95 MeV ที่อุณหภูมิห้องให้ลึกประมาณ 10 μmที่มุมปกติกับพื้นผิวแผ่น ในระหว่างการปลูกถ่ายโปรตอนหน้ากากบนจานถูกนำมาใช้และจานมีส่วนที่ไม่มีและมีขนาดโปรตอน 1,012, 1014 หรือ 1016 cm-2 จากนั้นอัลไอออนที่มีปริมาณโปรตอน 1,020 และ 1,017 ซม. - 3 ถูกปลูกฝังทั่วเวเฟอร์ทั้งหมดที่ระดับความลึก 0–0.2 µm และ 0.2–0.5 µm จากพื้นผิวตามด้วยการหลอมที่ 1600 ° C เพื่อสร้างฝาคาร์บอนเพื่อสร้างชั้น AP -พิมพ์. ต่อจากนั้นจะมีการสะสมของ Ni ด้านหลังด้านหลังถูกฝากไว้ที่ด้านพื้นผิวในขณะที่การสัมผัสด้านหน้ารูปทรงหวีด้านหน้า 2.0 มม. × 2.0 มม. ในที่สุดการหลอมติดต่อจะดำเนินการที่อุณหภูมิ 700 ° C หลังจากตัดเวเฟอร์ลงในชิปเราได้ทำการจำแนกลักษณะความเครียดและการใช้งาน
พบลักษณะของ I -V ของไดโอดพินที่ประดิษฐ์ขึ้นโดยใช้เครื่องวิเคราะห์พารามิเตอร์เซมิคอนดักเตอร์ HP4155B ในฐานะที่เป็นความเครียดทางไฟฟ้ากระแสพัลส์ 10 มิลลิวินาทีที่ 212.5 A/cm2 ได้รับการแนะนำเป็นเวลา 2 ชั่วโมงที่ความถี่ 10 พัลส์/วินาที เมื่อเราเลือกความหนาแน่นหรือความถี่ในปัจจุบันที่ต่ำกว่าเราไม่ได้สังเกตการขยายตัว 1SSF แม้ในไดโอดพินโดยไม่มีการฉีดโปรตอน ในระหว่างแรงดันไฟฟ้าที่ใช้อุณหภูมิของไดโอดพินอยู่ที่ประมาณ 70 ° C โดยไม่ต้องให้ความร้อนโดยเจตนาดังแสดงในรูปที่ S8 ได้รับภาพอิเล็กโทรไลต์ก่อนและหลังความเครียดทางไฟฟ้าที่ความหนาแน่นกระแส 25 A/cm2 Synchrotron Reflection การแทะเล็มภูมิประเทศ X-ray โดยใช้ลำแสงรังสีเอกซ์โมโนโครม (λ = 0.15 nm) ที่ศูนย์รังสี Aichi synchrotron, เวกเตอร์ Ag ใน BL8S2 คือ -1-128 หรือ 11-28 (ดูอ้างอิง 44 สำหรับรายละเอียด) -
ความถี่แรงดันไฟฟ้าที่ความหนาแน่นกระแสไปข้างหน้าของ 2.5 A/cm2 ถูกสกัดด้วยช่วงเวลา 0.5 V ในรูปที่ 2 ตาม CVC ของแต่ละสถานะของไดโอดพิน จากค่าเฉลี่ยของ vave ความเครียดและค่าเบี่ยงเบนมาตรฐานσของความเครียดเราพล็อตเส้นโค้งการกระจายปกติในรูปแบบของเส้นประในรูปที่ 2 โดยใช้สมการต่อไปนี้:
Werner, Mr & Fahrner, WR Review เกี่ยวกับวัสดุ, microsensors, ระบบและอุปกรณ์สำหรับการใช้งานอุณหภูมิสูงและสภาพแวดล้อมที่รุนแรง Werner, Mr & Fahrner, WR Review เกี่ยวกับวัสดุ, microsensors, ระบบและอุปกรณ์สำหรับการใช้งานอุณหภูมิสูงและสภาพแวดล้อมที่รุนแรงเวอร์เนอร์, MR และ Farner, ภาพรวม WR ของวัสดุ, microsensors, ระบบและอุปกรณ์สำหรับการใช้งานในอุณหภูมิสูงและสภาพแวดล้อมที่รุนแรง Werner, Mr & Fahrner, WR 对用于高温和恶劣环境应用的材料、微传感器、系统和设备的评论。 Werner, MR & Fahrner, WR ทบทวนวัสดุ, microsensors, ระบบและอุปกรณ์สำหรับการใช้งานที่อุณหภูมิสูงและไม่พึงประสงค์ด้านสิ่งแวดล้อมเวอร์เนอร์, MR และ Farner, ภาพรวม WR ของวัสดุ, microsensors, ระบบและอุปกรณ์สำหรับการใช้งานที่อุณหภูมิสูงและสภาพที่รุนแรงIEEE Trans อิเล็กทรอนิกส์อุตสาหกรรม 48, 249–257 (2001)
Kimoto, T. & Cooper, JA พื้นฐานของ Silicon Carbide Technology พื้นฐานของเทคโนโลยีซิลิคอนคาร์ไบด์: การเติบโต, การจำแนกลักษณะ, อุปกรณ์และแอพพลิเคชั่น Kimoto, T. & Cooper, JA พื้นฐานของ Silicon Carbide Technology พื้นฐานของเทคโนโลยีซิลิคอนคาร์ไบด์: การเติบโต, การจำแนกลักษณะ, อุปกรณ์และแอพพลิเคชั่นKimoto, T. และ Cooper, JA พื้นฐานของเทคโนโลยี Silicon Carbide พื้นฐานของเทคโนโลยีซิลิกอนคาร์ไบด์: การเติบโต, ลักษณะ, อุปกรณ์และแอปพลิเคชันฉบับที่ Kimoto, T. & Cooper, Ja 碳化硅技术基础碳化硅技术基础： 增长、表征、设备和应用卷。 Kimoto, T. & Cooper, JA Carbon 化 Silicon Technology Base Carbon 化เทคโนโลยีซิลิคอนฐาน: การเติบโต, คำอธิบาย, อุปกรณ์และปริมาณการใช้งานKimoto, T. และ Cooper, J. พื้นฐานของเทคโนโลยี Silicon Carbide Basics ของเทคโนโลยีซิลิกอนคาร์ไบด์: การเติบโต, ลักษณะอุปกรณ์และแอพพลิเคชั่น252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014)
Veliadis, V. การค้าขนาดใหญ่ของ SIC: สถานะเดิมและอุปสรรคที่จะเอาชนะ โรงเรียนเก่า วิทยาศาสตร์. ฟอรัม 1062, 125–130 (2022)
Broughton, J. , Smet, V. , Tummala, RR & Joshi, YK ทบทวนเทคโนโลยีบรรจุภัณฑ์ความร้อนสำหรับอุปกรณ์อิเล็กทรอนิกส์พลังงานยานยนต์เพื่อจุดประสงค์ในการลาก Broughton, J. , Smet, V. , Tummala, RR & Joshi, YK ทบทวนเทคโนโลยีบรรจุภัณฑ์ความร้อนสำหรับอุปกรณ์อิเล็กทรอนิกส์พลังงานยานยนต์เพื่อจุดประสงค์ในการลากBroughton, J. , Smet, V. , Tummala, RR และ Joshi, YK ภาพรวมของเทคโนโลยีบรรจุภัณฑ์ความร้อนสำหรับอุปกรณ์อิเล็กทรอนิกส์พลังงานยานยนต์เพื่อจุดประสงค์ในการลาก Broughton, J. , Smet, V. , Tummala, RR & Joshi, YK 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回顾。 Broughton, J. , Smet, V. , Tummala, RR & Joshi, YKBroughton, J. , Smet, V. , Tummala, RR และ Joshi, ภาพรวม YK ของเทคโนโลยีบรรจุภัณฑ์ความร้อนสำหรับอุปกรณ์อิเล็กทรอนิกส์พลังงานยานยนต์เพื่อจุดประสงค์ในการลากJ. Electron บรรจุุภัณฑ์. มึนงง. ASME 140, 1-11 (2018)
Sato, K. , Kato, H. & Fukushima, T. การพัฒนาระบบลาก SIC ใช้สำหรับรถไฟความเร็วสูง Shinkansen รุ่นต่อไป Sato, K. , Kato, H. & Fukushima, T. การพัฒนาระบบลาก SIC ใช้สำหรับรถไฟความเร็วสูง Shinkansen รุ่นต่อไปSato K. , Kato H. และ Fukushima T. การพัฒนาระบบลาก SIC ที่ใช้สำหรับรถไฟ Shinkansen ความเร็วสูงรุ่นต่อไปSato K. , Kato H. และ Fukushima T. การพัฒนาระบบการลากสำหรับแอปพลิเคชัน SIC สำหรับรถไฟ Shinkansen ความเร็วสูงรุ่นต่อไป ภาคผนวก IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020)
Senzaki, J. , Hayashi, S. , Yonezawa, Y. & Okumura, H. ความท้าทายที่จะตระหนักถึงอุปกรณ์พลังงาน SIC ที่เชื่อถือได้สูง: จากสถานะปัจจุบันและปัญหาของเวเฟอร์ Sic Senzaki, J. , Hayashi, S. , Yonezawa, Y. & Okumura, H. ความท้าทายที่จะตระหนักถึงอุปกรณ์พลังงาน SIC ที่เชื่อถือได้สูง: จากสถานะปัจจุบันและปัญหาของเวเฟอร์ SicSenzaki, J. , Hayashi, S. , Yonezawa, Y. และ Okumura, H. ปัญหาในการดำเนินการตามอุปกรณ์พลังงาน SIC ที่เชื่อถือได้สูง: เริ่มต้นจากสถานะปัจจุบันและปัญหาของเวเฟอร์ SIC Senzaki, J. , Hayashi, S. , Yonezawa, Y. & Okumura, H. 实现高可靠性 sic 功率器件的挑战： 从 sic 晶圆的现状和问题来看。 Senzaki, J. , Hayashi, S. , Yonezawa, Y. & Okumura, H. ความท้าทายในการบรรลุความน่าเชื่อถือสูงในอุปกรณ์พลังงาน SIC: จาก SIC 晶圆的电视和问题设计。Senzaki J, Hayashi S, Yonezawa Y. และ Okumura H. ความท้าทายในการพัฒนาอุปกรณ์พลังงานความน่าเชื่อถือสูงตามซิลิคอนคาร์ไบด์: การทบทวนสถานะและปัญหาที่เกี่ยวข้องกับเวเฟอร์ซิลิกอนคาร์ไบด์ในการประชุมวิชาการ IEEE International 2018 เรื่องความน่าเชื่อถือฟิสิกส์ (IRPS) (Senzaki, J. et al. eds.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018)
Kim, D. & Sung, W. ปรับปรุงความทนทานของการลัดวงจรสำหรับ 1.2kV 4H-SIC MOSFET โดยใช้ P-well ลึกที่นำมาใช้โดยการฝังช่องทาง Kim, D. & Sung, W. ปรับปรุงความทนทานของการลัดวงจรสำหรับ 1.2kV 4H-SIC MOSFET โดยใช้ P-well ลึกที่นำมาใช้โดยการฝังช่องทางKim, D. และ Sung, V. ปรับปรุงภูมิคุ้มกันลัดวงจรสำหรับ 1.2 kV 4H-SIC MOSFET โดยใช้ P-well ลึกที่ดำเนินการโดยการฝังช่องสัญญาณ Kim, D. & Sung, W. 使用通过沟道注入实现的深 P 阱提高了 1.2kV 4H-SIC MOSFET 的短路耐用性。 Kim, D. & Sung, W. P 阱提高了 1.2kV 4H-SIC MOSFETKim, D. และ Sung, V. ปรับปรุงการทนต่อการลัดวงจรของ 1.2 kV 4H-SIC mosfets โดยใช้ P-wells ลึกโดยการฝังช่องสัญญาณอุปกรณ์อิเล็กทรอนิกส์ของ IEEE 42, 1822–1825 (2021)
Skowronski M. et al. การเคลื่อนไหวที่เพิ่มขึ้นอีกครั้งของข้อบกพร่องในไดโอด PN 4H-SIC PN แบบลำเอียงไปข้างหน้า J. แอปพลิเคชัน ฟิสิกส์. 92, 4699–4704 (2002)
Ha, S. , Mieszkowski, P. , Skowronski, M. & Rowland, การแปลงความคลาดเคลื่อน LB ใน 4H Silicon Carbide epitaxy Ha, S. , Mieszkowski, P. , Skowronski, M. & Rowland, การแปลงความคลาดเคลื่อน LB ใน 4H Silicon Carbide epitaxyHa S. , Meszkowski P. , Skowronski M. และ Rowland LB การเปลี่ยนแปลงความคลาดเคลื่อนในช่วง 4H ซิลิคอนคาร์ไบด์ epitaxy Ha, S. , Mieszkowski, P. , Skowronski, M. & Rowland, LB 4H 碳化硅外延中的位错转换。 Ha, S. , Mieszkowski, P. , Skowronski, M. & Rowland, LB 4H Ha, S. , Meszkowski, P. , Skowronski, M. & Rowland, LBการเปลี่ยนความคลาดเคลื่อน 4H ใน epitaxy ซิลิกอนคาร์ไบด์J. Crystal การเจริญเติบโต 244, 257–266 (2002)
Skowronski, M. & Ha, S. การย่อยสลายของอุปกรณ์สองขั้วที่ใช้ซิลิกอน-คาร์ไบด์ Skowronski, M. & Ha, S. การย่อยสลายของอุปกรณ์สองขั้วที่ใช้ซิลิกอน-คาร์ไบด์Skowronski M. และ HA S. การย่อยสลายของอุปกรณ์สองขั้วหกเหลี่ยมบนพื้นฐานของซิลิกอนคาร์ไบด์ Skowronski, M. & Ha, S. 六方碳化硅基双极器件的降解。 Skowronski M. & Ha S.Skowronski M. และ HA S. การย่อยสลายของอุปกรณ์สองขั้วหกเหลี่ยมบนพื้นฐานของซิลิกอนคาร์ไบด์J. แอปพลิเคชัน ฟิสิกส์ 99, 011101 (2006)
Agarwal, A. , Fatima, H. , Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A. , Fatima, H. , Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A. , Fatima H. , Heini S. และ Ryu S.-H. Agarwal, A. , Fatima, H. , Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A. , Fatima, H. , Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A. , Fatima H. , Heini S. และ Ryu S.-H.กลไกการย่อยสลายใหม่สำหรับมอสเฟตพลังงานแรงดันสูง อุปกรณ์อิเล็กทรอนิกส์ของ IEEE 28, 587–589 (2007)
Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD บนแรงผลักดันสำหรับการรวมตัวกันของการรวมตัวกันใหม่ใน 4H-SIC Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD บนแรงผลักดันสำหรับการรวมตัวกันของการรวมตัวกันใหม่ใน 4H-SICCaldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ และ Hobart, KD เกี่ยวกับแรงผลักดันของการเคลื่อนที่ของการรวมกันของการรวมตัวกันใหม่ใน 4H-SIC Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于 4H-SIC 中复合引起的层错运动的驱动力。 Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KDCaldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ และ Hobart, KD, บนแรงผลักดันของการเคลื่อนที่ของการรวมกันของการรวมตัวกันใหม่ใน 4H-SICJ. แอปพลิเคชัน ฟิสิกส์. 108, 044503 (2010)
IIJIMA, A. & KIMOTO, T. แบบจำลองพลังงานอิเล็กทรอนิกส์สำหรับการสร้างความผิดพลาดแบบสแต็คแบบสแต็กเดี่ยวในคริสตัล 4H-SIC IIJIMA, A. & KIMOTO, T. แบบจำลองพลังงานอิเล็กทรอนิกส์สำหรับการสร้างความผิดพลาดแบบสแต็คแบบสแต็กเดี่ยวในคริสตัล 4H-SICIIJIMA, A. และ Kimoto, T. แบบจำลองพลังงานอิเล็กตรอนของการก่อตัวของข้อบกพร่องเดียวของการบรรจุ Shockley ในผลึก 4H-SIC IIJIMA, A. & Kimoto, T. 4H-SIC 晶体中单 Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型。 IIJIMA, A. & Kimoto, T. แบบจำลองพลังงานอิเล็กทรอนิกส์ของการสร้างความผิดพลาดแบบสแต็คแบบสแต็คเดี่ยวในคริสตัล 4H-SICIIJIMA, A. และ Kimoto, T. แบบจำลองพลังงานอิเล็กตรอนของการก่อตัวของการบรรจุกระแทกข้อบกพร่องเดี่ยวในผลึก 4H-SICJ. แอปพลิเคชัน ฟิสิกส์ 126, 105703 (2019)
IIJIMA, A. & Kimoto, T. การประมาณค่าวิกฤตสำหรับการขยายตัว/การหดตัวของความผิดพลาดสแต็คสต็อกเดี่ยวในไดโอดพิน 4H-SIC IIJIMA, A. & Kimoto, T. การประมาณค่าวิกฤตสำหรับการขยายตัว/การหดตัวของความผิดพลาดสแต็คสต็อกเดี่ยวในไดโอดพิน 4H-SICIIJIMA, A. และ KIMOTO, T. การประมาณค่าสถานะวิกฤตสำหรับการขยาย/การบีบอัดของข้อบกพร่องการบรรจุช็อตลีย์เดี่ยวในไดโอด 4H-SIC iijima, A. & Kimoto, T. 估计 4H-sic pin 二极管中单个 Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 IIJIMA, A. & Kimoto, T. การประมาณค่าการขยายชั้น/การหดตัวของการสแต็คชั้นเดียวในไดโอด 4H-SIC PINIIJIMA, A. และ KIMOTO, T. การประมาณค่าของเงื่อนไขที่สำคัญสำหรับการขยาย/การบีบอัดของการบรรจุข้อบกพร่องเดียวในการบรรจุ Shockley ใน 4H-SIC PIN-DIODESแอปพลิเคชันฟิสิกส์ไรท์ 116, 092105 (2020)
Mannen, Y. , Shimada, K. , Asada, K. & Ohtani, N. รูปแบบการกระทำที่ดีของควอนตัมสำหรับการก่อตัวของความผิดพลาดแบบสแต็คแบบสต็อกเดียวในคริสตัล 4H-SIC ภายใต้สภาวะที่ไม่สมดุล Mannen, Y. , Shimada, K. , Asada, K. & Ohtani, N. รูปแบบการกระทำที่ดีของควอนตัมสำหรับการก่อตัวของความผิดพลาดแบบสแต็คแบบสต็อกเดียวในคริสตัล 4H-SIC ภายใต้สภาวะที่ไม่สมดุลMannen Y. , Shimada K. , Asada K. , และ Otani N. แบบจำลองควอนตัมบ่อน้ำสำหรับการก่อตัวของความผิดพลาดแบบสแต็คเดี่ยวในคริสตัล 4H-SIC ภายใต้สภาวะที่ไม่มีควิลิเบียมMannen Y. , Shimada K. , Asada K. และ Otani N. แบบจำลองการปฏิสัมพันธ์ที่ดีของควอนตัมสำหรับการก่อตัวของความผิดพลาดแบบสแต็กสต็อกเดี่ยวในผลึก 4H-SIC ภายใต้สภาวะที่ไม่มีควิลิเบียล J. แอปพลิเคชัน ฟิสิกส์. 125, 085705 (2019)
Galeckas, A. , Linnros, J. & Pirouz, P. ความผิดพลาดในการจัดซ้อนที่เกิดจากการรวมตัวกันใหม่: หลักฐานสำหรับกลไกทั่วไปในหกเหลี่ยม sic Galeckas, A. , Linnros, J. & Pirouz, P. ความผิดพลาดในการจัดซ้อนที่เกิดจากการรวมตัวกันใหม่: หลักฐานสำหรับกลไกทั่วไปในหกเหลี่ยม sicGaleckas, A. , Linnros, J. และ Pirouz, P. ข้อบกพร่องในการบรรจุที่เกิดจากการรวมตัวกันใหม่: หลักฐานสำหรับกลไกทั่วไปในหกเหลี่ยม sic Galeckas, A. , Linnros, J. & Pirouz, P. 复合诱导的堆垛层错： 六方 sic 中一般机制的证据。 Galeckas, A. , Linnros, J. & Pirouz, P. หลักฐานสำหรับกลไกทั่วไปของชั้นการเหนี่ยวนำคอมโพสิต: 六方 sicGaleckas, A. , Linnros, J. และ Pirouz, P. ข้อบกพร่องในการบรรจุที่เกิดจากการรวมตัวกันใหม่: หลักฐานสำหรับกลไกทั่วไปในหกเหลี่ยม sicศิษยาภิบาลฟิสิกส์ Wright 96, 025502 (2006)
Ishikawa, Y. , Sudo, M. , Yao, Y.-Z. , Sugawara, Y. & Kato, M. การขยายตัวของความผิดพลาดแบบสแต็คเดี่ยวในชั้น 4H-SIC (11 2 ¯0) ชั้นที่เกิดจากการฉายรังสีอิเล็กตรอนIshikawa, Y. , M. Sudo, Y.-Z การฉายรังสีลำแสงIshikawa, Y. , Sudo M. , Y.-Z จิตวิทยากล่อง, ю. , м. со, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018)
Kato, M. , Katahira, S. , Ichikawa, Y. , Harada, S. & Kimoto, T. การสังเกตการรวมตัวกันของผู้ให้บริการในการรวมตัวกันของ Shockley เพียงครั้งเดียว Kato, M. , Katahira, S. , Ichikawa, Y. , Harada, S. & Kimoto, T. การสังเกตการรวมตัวกันของผู้ให้บริการในการรวมตัวกันของ Shockley เพียงครั้งเดียวKato M. , Katahira S. , Itikawa Y. , Harada S. และ Kimoto T. การสังเกตการรวมตัวกันของผู้ให้บริการในข้อบกพร่องการบรรจุ Shockley ครั้งเดียวและการเคลื่อนที่บางส่วนใน 4H-SIC Kato, M. , Katahira, S. , Ichikawa, Y. , Harada, S. & Kimoto, T. 单 Shockley 堆垛层错和 4H-SIC 部分位错中载流子复合的观察。 Kato, M. , Katahira, S. , Ichikawa, Y. , Harada, S. & Kimoto, T. 单 Shockley Stacking Stacking 和 4H-SIC บางส่วน位错中载流子去生的可以。Kato M. , Katahira S. , Itikawa Y. , Harada S. และ Kimoto T. การสังเกตการรวมตัวกันของผู้ให้บริการในข้อบกพร่องการบรรจุ Shockley ครั้งเดียวและการเคลื่อนที่บางส่วนใน 4H-SICJ. แอปพลิเคชัน ฟิสิกส์ 124, 095702 (2018)
Kimoto, T. & Watanabe, H. ข้อบกพร่องทางวิศวกรรมในเทคโนโลยี SIC สำหรับอุปกรณ์พลังงานแรงสูง Kimoto, T. & Watanabe, H. ข้อบกพร่องทางวิศวกรรมในเทคโนโลยี SIC สำหรับอุปกรณ์พลังงานแรงสูงKimoto, T. และ Watanabe, H. การพัฒนาข้อบกพร่องในเทคโนโลยี SIC สำหรับอุปกรณ์พลังงานแรงสูง Kimoto, T. & Watanabe, H. 用于高压功率器件的 sic 技术中的缺陷工程。 Kimoto, T. & Watanabe, H. ข้อบกพร่องทางวิศวกรรมในเทคโนโลยี SIC สำหรับอุปกรณ์พลังงานแรงสูงKimoto, T. และ Watanabe, H. การพัฒนาข้อบกพร่องในเทคโนโลยี SIC สำหรับอุปกรณ์พลังงานแรงสูงแอปพลิเคชันฟิสิกส์เอ็กซ์เพรส 13, 120101 (2020)
จาง, Z. & Sudarshan, Epitaxy ที่ไม่มีการเคลื่อนที่ของเครื่องบิน TS ของซิลิกอนคาร์ไบด์ จาง, Z. & Sudarshan, Epitaxy ที่ไม่มีการเคลื่อนที่ของเครื่องบิน TS ของซิลิกอนคาร์ไบด์Zhang Z. และ Sudarshan TS Epitaxy ปราศจากความคลาดเคลื่อนของซิลิกอนคาร์ไบด์ในระนาบฐาน Zhang, Z. & Sudarshan, TS 碳化硅基面无位错外延。 Zhang, Z. & Sudarshan, TSZhang Z. และ Sudarshan TS Epitaxy ปราศจากความคลาดเคลื่อนของเครื่องบินฐานซิลิกอนคาร์ไบด์คำแถลง. ฟิสิกส์. ไรท์ 87, 151913 (2005)
Zhang, Z. , Moulton, E. & Sudarshan, กลไก TS ของการกำจัดการเคลื่อนที่ของระนาบฐานในฟิล์มบาง ๆ โดย epitaxy บนพื้นผิวที่แกะสลัก Zhang, Z. , Moulton, E. & Sudarshan, กลไก TS ของการกำจัดการเคลื่อนที่ของระนาบฐานในฟิล์มบาง ๆ โดย epitaxy บนพื้นผิวที่แกะสลักZhang Z. , Moulton E. และ Sudarshan TS กลไกการกำจัดการเคลื่อนที่ของระนาบฐานในฟิล์มบาง ๆ sic โดย epitaxy บนพื้นผิวที่แกะสลัก Zhang, Z. , Moulton, E. & Sudarshan, TS 通过在蚀刻衬底上外延消除 sic 薄膜中基面位错的机制。 Zhang, Z. , Moulton, E. & Sudarshan, TS กลไกของการกำจัดฟิล์มบาง ๆ sic โดยการแกะสลักพื้นผิวZhang Z. , Moulton E. และ Sudarshan TS กลไกการกำจัดการเคลื่อนที่ของระนาบฐานในฟิล์มบาง ๆ sic โดย epitaxy บนพื้นผิวที่แกะสลักแอปพลิเคชันฟิสิกส์ไรท์ 89, 081910 (2006)
shtalbush re et al. การหยุดชะงักของการเจริญเติบโตนำไปสู่การลดลงของการเคลื่อนที่ของระนาบฐานในช่วง 4H-SIC epitaxy คำแถลง. ฟิสิกส์. ไรท์ 94, 041916 (2009)
จาง, X. & Tsuchida, H. การแปลงการเคลื่อนที่ของระนาบฐานเป็นการเคลื่อนที่ของขอบเกลียวใน 4H-SIC epilayers โดยการหลอมอุณหภูมิสูง จาง, X. & Tsuchida, H. การแปลงการเคลื่อนที่ของระนาบฐานเป็นการเคลื่อนที่ของขอบเกลียวใน 4H-SIC epilayers โดยการหลอมอุณหภูมิสูงZhang, X. และ Tsuchida, H. การเปลี่ยนแปลงของการเคลื่อนที่ของระนาบฐานเป็น dislocations ขอบเกลียวในชั้น epitaxial 4H-SIC โดยการหลอมอุณหภูมิสูง Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将 4H-SIC 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。 จาง, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将 4H-SICZhang, X. และ Tsuchida, H. การเปลี่ยนแปลงของการเคลื่อนที่ของระนาบฐานเป็นการเคลื่อนที่ของขอบเส้นใยในชั้น epitaxial 4H-SIC โดยการหลอมอุณหภูมิสูงJ. แอปพลิเคชัน ฟิสิกส์. 111, 123512 (2012)
Song, H. & Sudarshan, การแปลงความคลาดเคลื่อนของระนาบฐาน TS ใกล้กับอินเตอร์เฟส epilayer/substrate ในการเติบโต epitaxial ที่ 4 °นอกแกน 4H-SIC Song, H. & Sudarshan, การแปลงความคลาดเคลื่อนของระนาบฐาน TS ใกล้กับอินเตอร์เฟส epilayer/substrate ในการเติบโต epitaxial ที่ 4 °นอกแกน 4H-SICSong, H. และ Sudarshan, TS การเปลี่ยนแปลงของการเคลื่อนที่ของระนาบฐานใกล้กับอินเทอร์เฟซเลเยอร์/พื้นผิว epitaxial ในระหว่างการเจริญเติบโตของ epitaxial นอกแกนของ 4H-SIC เพลง, H. & Sudarshan, TS 在 4 °离轴 4H-SIC 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面位错转换。 Song, H. & Sudarshan, TS 在 4 °离轴 4H-SIC เพลง, H. & Sudarshan, TSการเปลี่ยนความคลาดเคลื่อนของระนาบของสารตั้งต้นใกล้กับขอบเขตของเลเยอร์/พื้นผิว epitaxial ในระหว่างการเจริญเติบโต epitaxial ของ 4H-SIC นอกแกน 4 °J. Crystal การเติบโต 371, 94–101 (2013)
Konishi, K. et al. ที่กระแสสูงการแพร่กระจายของความผิดปกติของการเคลื่อนที่ของระนาบฐานในชั้น epitaxial 4H-SIC จะเปลี่ยนเป็นความคลาดเคลื่อนขอบของเส้นใย J. แอปพลิเคชัน ฟิสิกส์. 114, 014504 (2013)
Konishi, K. et al. การออกแบบเลเยอร์ epitaxial สำหรับ mosfets ที่ไม่ย่อยสลายได้สองขั้วโดยการตรวจจับไซต์นิวเคลียสความผิดพลาดแบบสแต็คแบบขยายในการวิเคราะห์การใช้ X-ray ภูมิประเทศ X-ray AIP Advanced 12, 035310 (2022)
Lin, S. et al. อิทธิพลของโครงสร้างการเคลื่อนที่ของระนาบฐานต่อการแพร่กระจายของความผิดพลาดแบบสแต็คแบบ shockley แบบเดียวในระหว่างการสลายตัวในปัจจุบันของไดโอดพิน 4H-SIC ญี่ปุ่น. J. แอปพลิเคชัน ฟิสิกส์. 57, 04FR07 (2018)
Tahara, T. , et al. อายุการใช้งานของผู้ให้บริการชนกลุ่มน้อยในระยะสั้นใน Epilayers 4H-SIC ที่อุดมไปด้วยไนโตรเจนใช้เพื่อยับยั้งความผิดพลาดในการซ้อนในไดโอดพิน J. แอปพลิเคชัน ฟิสิกส์. 120, 115101 (2016)
Tahara, T. et al. การพึ่งพาความเข้มข้นของผู้ให้บริการที่ฉีดขึ้นอยู่กับการแพร่กระจายความผิดพลาดแบบสแต็คเดี่ยวในไดโอดพิน 4H-SIC J. แอปพลิเคชัน ฟิสิกส์ 123, 025707 (2018)
Mae, S. , Tawara, T. , Tsuchida, H. & Kato, M. M. ระบบ Microscopic FCA สำหรับการวัดอายุการใช้งานของผู้ให้บริการที่ได้รับการแก้ไขเชิงลึกใน SIC Mae, S. , Tawara, T. , Tsuchida, H. & Kato, M. M. ระบบ Microscopic FCA สำหรับการวัดอายุการใช้งานของผู้ให้บริการที่ได้รับการแก้ไขเชิงลึกใน SICMei, S. , Tawara, T. , Tsuchida, H. และ Kato, M. M. FCA ระบบกล้องจุลทรรศน์สำหรับการวัดอายุการใช้งานของผู้ให้บริการที่ได้รับการแก้ไขอย่างลึกซึ้งในซิลิคอนคาร์ไบด์ แม่, S. 、 Tawara, T. 、 Tsuchida, H. & Kato, M. 用于 sic 中深度分辨载流子寿命测量的显微 fca 系统。 Mae, S. 、 Tawara, T. 、 Tsuchida, H. & Kato, M. สำหรับ SIC ในเชิงลึกปานกลาง分辨载流子การวัดอายุการใช้งาน的月微ระบบ FCA 。。Mei S. , Tawara T. , Tsuchida H. และ Kato M. ระบบ Micro-FCA สำหรับการวัดอายุการใช้งานที่ได้รับการแก้ไขในระดับความลึกในซิลิกอนคาร์ไบด์Alma Mater Science Forum 924, 269–272 (2018)
Hirayama, T. et al. การกระจายความลึกของอายุการใช้งานของผู้ให้บริการในชั้น epitaxial หนา 4H-SIC ถูกวัดโดยไม่ทำลายโดยใช้ความละเอียดเวลาของการดูดซับผู้ให้บริการฟรีและแสงข้าม เปลี่ยนเป็นวิทยาศาสตร์ เมตร. 91, 123902 (2020)
เวลาโพสต์: พ.ย. 06-2022
