Хвала вам што сте посетили Натуре.цом. Верзија претраживача коју користите има ограничену подршку за ЦСС. За најбоље искуство препоручујемо да користите ажурирани прегледач (или онемогућите режим компатибилности у Интернет Екплорер-у). У међувремену, да бисмо обезбедили сталну подршку, приказаћемо сајт без стилова и ЈаваСцрипт-а.
4Х-СиЦ је комерцијализован као материјал за енергетске полупроводничке уређаје. Међутим, дугорочна поузданост 4Х-СиЦ уређаја је препрека њиховој широкој примени, а најважнији проблем поузданости 4Х-СиЦ уређаја је биполарна деградација. Ова деградација је узрокована једним Схоцклеијевим слагањем (1ССФ) ширењем дислокација у базалној равни у кристалима 4Х-СиЦ. Овде предлажемо метод за сузбијање експанзије 1ССФ имплантацијом протона на 4Х-СиЦ епитаксијалне плочице. ПиН диоде произведене на плочицама са имплантацијом протона показале су исте струјно-напонске карактеристике као диоде без протонске имплантације. Насупрот томе, експанзија 1ССФ је ефикасно потиснута у протонско имплантираној ПиН диоди. Дакле, имплантација протона у 4Х-СиЦ епитаксијалне плочице је ефикасан метод за сузбијање биполарне деградације 4Х-СиЦ енергетских полупроводничких уређаја уз одржавање перформанси уређаја. Овај резултат доприноси развоју високо поузданих 4Х-СиЦ уређаја.
Силицијум карбид (СиЦ) је широко познат као полупроводнички материјал за полупроводничке уређаје велике снаге и високе фреквенције који могу да раде у тешким окружењима1. Постоји много СиЦ политипова, међу којима 4Х-СиЦ има одличне физичке особине полупроводничких уређаја као што су висока покретљивост електрона и снажно електрично поље 2. 4Х-СиЦ плочице пречника 6 инча су тренутно комерцијализоване и користе се за масовну производњу енергетских полупроводничких уређаја3. Вучни системи за електрична возила и возове су произведени коришћењем 4Х-СиЦ4.5 енергетских полупроводничких уређаја. Међутим, 4Х-СиЦ уређаји и даље пате од дугорочних проблема са поузданошћу као што су диелектрични квар или поузданост кратког споја, 6,7 од којих је једно од најважнијих питања поузданости биполарна деградација2,8,9,10,11. Ова биполарна деградација откривена је пре више од 20 година и дуго је била проблем у производњи СиЦ уређаја.
Биполарна деградација је узрокована једним Шоклијевим дефектом стека (1ССФ) у 4Х-СиЦ кристалима са дислокацијама у базалној равни (БПД) које се шире рекомбинацијом побољшаног клизања дислокације (РЕДГ)12,13,14,15,16,17,18,19. Стога, ако је експанзија БПД-а потиснута на 1ССФ, 4Х-СиЦ уређаји за напајање могу се произвести без биполарне деградације. Пријављено је неколико метода за сузбијање ширења БПД-а, као што је трансформација БПД у дислокацију ивице нити (ТЕД) 20,21,22,23,24. У најновијим СиЦ епитаксијалним плочицама, БПД је углавном присутан у супстрату, а не у епитаксијалном слоју због конверзије БПД-а у ТЕД током почетне фазе епитаксијалног раста. Према томе, преостали проблем биполарне деградације је дистрибуција БПД-а у супстрату 25,26,27. Уметање „композитног ојачавајућег слоја“ између слоја за померање и супстрата предложено је као ефикасан метод за сузбијање експанзије БПД у супстрату28, 29, 30, 31. Овај слој повећава вероватноћу рекомбинације пара електрон-рупа у епитаксијални слој и СиЦ супстрат. Смањење броја парова електрон-рупа смањује покретачку силу РЕДГ-а до БПД-а у подлози, тако да композитни ојачавајући слој може потиснути биполарну деградацију. Треба напоменути да уметање слоја повлачи додатне трошкове у производњи вафла, а без уметања слоја је тешко смањити број парова електрон-рупа контролисањем само контроле века трајања носача. Због тога и даље постоји јака потреба за развојем других метода сузбијања како би се постигла боља равнотежа између трошкова производње уређаја и приноса.
Пошто проширење БПД-а на 1ССФ захтева кретање делимичних дислокација (ПД), причвршћивање ПД-а је обећавајући приступ за инхибицију биполарне деградације. Иако је пријављено причвршћивање ПД металним нечистоћама, ФПД у 4Х-СиЦ супстратима се налазе на удаљености већој од 5 μм од површине епитаксијалног слоја. Поред тога, пошто је коефицијент дифузије било ког метала у СиЦ-у веома мали, тешко је да металне нечистоће дифундују у подлогу34. Због релативно велике атомске масе метала, јонска имплантација метала је такође отежана. Насупрот томе, у случају водоника, најлакши елемент, јони (протони) могу се имплантирати у 4Х-СиЦ до дубине од више од 10 µм користећи акцелератор класе МеВ. Према томе, ако имплантација протона утиче на причвршћивање ПД-а, онда се може користити за сузбијање ширења БПД-а у супстрату. Међутим, имплантација протона може оштетити 4Х-СиЦ и резултирати смањеним перформансама уређаја37,38,39,40.
Да би се превазишла деградација уређаја услед имплантације протона, жарење на високој температури се користи за поправку оштећења, слично методи жарења која се обично користи након имплантације акцепторских јона у обради уређаја1, 40, 41, 42. Иако секундарна јонска масена спектрометрија (СИМС)43 има пријавио дифузију водоника због жарења на високој температури, могуће је да само густина атома водоника у близини ФД није довољна да се открије причвршћивање ПР-а помоћу СИМС-а. Стога смо у овој студији имплантирали протоне у 4Х-СиЦ епитаксијалне плочице пре процеса производње уређаја, укључујући жарење на високој температури. Користили смо ПиН диоде као експерименталне структуре уређаја и произвели их на протонским имплантираним 4Х-СиЦ епитаксијалним плочицама. Затим смо посматрали карактеристике волт-ампера да бисмо проучавали деградацију перформанси уређаја услед убризгавања протона. Након тога, приметили смо експанзију 1ССФ на сликама електролуминисценције (ЕЛ) након примене електричног напона на ПиН диоду. Коначно, потврдили смо ефекат убризгавања протона на супресију експанзије 1ССФ.
На сл. Слика 1 приказује струјно-напонске карактеристике (ЦВЦ) ПиН диода на собној температури у регионима са и без имплантације протона пре импулсне струје. ПиН диоде са убризгавањем протона показују карактеристике исправљања сличне диодама без убризгавања протона, иако се ИВ карактеристике деле између диода. Да бисмо указали на разлику између услова убризгавања, нацртали смо фреквенцију напона при густини струје од 2,5 А/цм2 (што одговара 100 мА) као статистички дијаграм као што је приказано на слици 2. Крива апроксимирана нормалном дистрибуцијом је такође представљена испрекиданом линијом. линија. Као што се види из врхова кривих, отпор на укључење се благо повећава при дозама протона од 1014 и 1016 цм-2, док ПиН диода са дозом протона од 1012 цм-2 показује скоро исте карактеристике као без имплантације протона. . Такође смо извршили имплантацију протона након производње ПиН диода које нису показале униформну електролуминисценцију због оштећења узрокованог имплантацијом протона као што је приказано на слици С1 као што је описано у претходним студијама37,38,39. Стога је жарење на 1600 °Ц након имплантације Ал јона неопходан процес за производњу уређаја за активирање акцептора Ал, који може поправити оштећење узроковано имплантацијом протона, што чини ЦВЦ-ове истим између имплантираних и неимплантираних протонских ПиН диода. . Фреквенција реверзне струје на -5 В је такође представљена на слици С2, нема значајне разлике између диода са и без убризгавања протона.
Волт-ампер карактеристике ПиН диода са и без убризганих протона на собној температури. Легенда указује на дозу протона.
Фреквенција напона при једносмерној струји 2,5 А/цм2 за ПиН диоде са убризганим и неињектираним протонима. Испрекидана линија одговара нормалној расподели.
На сл. 3 приказује ЕЛ слику ПиН диоде са густином струје од 25 А/цм2 након напона. Пре примене импулсног струјног оптерећења, тамни делови диоде нису примећени, као што је приказано на слици 3. Ц2. Међутим, као што је приказано на сл. 3а, у ПиН диоди без имплантације протона, примећено је неколико тамних пругастих региона са светлим ивицама након примене електричног напона. Такви тамни региони у облику штапа се примећују на ЕЛ сликама за 1ССФ који се протеже од БПД-а у супстрату28,29. Уместо тога, уочене су неке проширене грешке у слагању у ПиН диодама са имплантираним протонима, као што је приказано на слици 3б-д. Користећи рендгенску топографију, потврдили смо присуство ПР-а који се могу кретати од БПД-а до супстрата на периферији контаката у ПиН диоди без убризгавања протона (слика 4: ова слика без уклањања горње електроде (фотографирано, ПР испод електрода није видљиво, тамно подручје на ЕЛ снимку одговара проширеном 1ССФ БПД-у у ЕЛ сликама других напуњених ПиН диода. Видео снимци С3-С6 са проширеним тамне области (временски променљиве ЕЛ слике ПиН диода без убризгавања протона и имплантиране на 1014 цм-2) су такође приказане у Додатним информацијама.
ЕЛ слике ПиН диода на 25 А/цм2 након 2 сата електричног стреса (а) без имплантације протона и са имплантираним дозама од (б) 1012 цм-2, (ц) 1014 цм-2 и (д) 1016 цм-2 протона .
Израчунали смо густину проширеног 1ССФ израчунавањем тамних подручја са светлим ивицама у три ПиН диоде за свако стање, као што је приказано на слици 5. Густина проширеног 1ССФ опада са повећањем дозе протона, па чак и при дози од 1012 цм-2, густина проширеног 1ССФ је знатно нижа него код неимплантиране ПиН диоде.
Повећане густине СФ ПиН диода са и без имплантације протона након оптерећења импулсном струјом (свако стање је укључивало три напуњене диоде).
Скраћивање животног века носача такође утиче на супресију експанзије, а убризгавање протона смањује животни век носача32,36. Приметили смо животни век носача у епитаксијалном слоју дебљине 60 µм са убризганим протонима од 1014 цм-2. Од почетног века трајања носача, иако имплант смањује вредност на ~10%, накнадним жарењем се враћа на ~50%, као што је приказано на слици С7. Стога се животни век носача, смањен због имплантације протона, обнавља жарењем на високој температури. Иако смањење животног века носача за 50% такође потискује ширење грешака у слагању, И-В карактеристике, које обично зависе од века трајања носача, показују само мале разлике између убризганих и не-имплантираних диода. Стога верујемо да ПД сидрење игра улогу у инхибицији експанзије 1ССФ.
Иако СИМС није открио водоник након жарења на 1600°Ц, као што је објављено у претходним студијама, приметили смо ефекат имплантације протона на супресију експанзије 1ССФ, као што је приказано на сликама 1 и 4. 3, 4. Стога верујемо да ПД је усидрен атомима водоника са густином испод границе детекције СИМС (2 × 1016 цм-3) или тачкастим дефектима изазваним имплантацијом. Треба напоменути да нисмо потврдили повећање отпора у укљученом стању због издужења 1ССФ након оптерећења струјног удара. Ово може бити због несавршених омских контаката направљених коришћењем нашег процеса, који ће бити елиминисани у блиској будућности.
У закључку, развили смо методу гашења за проширење БПД-а на 1ССФ у 4Х-СиЦ ПиН диодама користећи протонску имплантацију пре производње уређаја. Погоршање И–В карактеристике током имплантације протона је безначајно, посебно при дози протона од 1012 цм–2, али је ефекат супресије експанзије 1ССФ значајан. Иако смо у овој студији произвели ПиН диоде дебљине 10 µм са имплантацијом протона до дубине од 10 µм, још увек је могуће додатно оптимизовати услове имплантације и применити их за производњу других типова 4Х-СиЦ уређаја. Треба узети у обзир додатне трошкове за производњу уређаја током имплантације протона, али они ће бити слични онима за имплантацију јона алуминијума, што је главни процес производње за 4Х-СиЦ енергетске уређаје. Дакле, имплантација протона пре обраде уређаја је потенцијална метода за производњу 4Х-СиЦ биполарних енергетских уређаја без дегенерације.
Као узорак коришћена је 4-инчна плоча н-типа 4Х-СиЦ са дебљином епитаксијалног слоја од 10 µм и концентрацијом донора допинга од 1 × 1016 цм–3. Пре обраде уређаја, Х+ јони су имплантирани у плочу са енергијом убрзања од 0,95 МеВ на собној температури до дубине од око 10 μм под нормалним углом у односу на површину плоче. Приликом протонске имплантације коришћена је маска на плочи, а плоча је имала пресеке без и са дозом протона од 1012, 1014 или 1016 цм-2. Затим су јони Ал са дозама протона од 1020 и 1017 цм–3 имплантирани преко целе плочице до дубине од 0–0,2 µм и 0,2–0,5 µм од површине, након чега је уследило жарење на 1600°Ц да би се формирао угљенични поклопац за формира ап слој. -тип. Након тога, контакт са задње стране Ни је нанесен на страну супстрата, док је контакт са предње стране Ти/Ал у облику чешља од 2,0 мм × 2,0 мм, формиран фотолитографијом и поступком пилинга, депонован на страну епитаксијалног слоја. Коначно, контактно жарење се врши на температури од 700 °Ц. Након сечења облатне на чипс, извршили смо карактеризацију напона и примену.
И-В карактеристике произведених ПиН диода су посматране коришћењем ХП4155Б полупроводничког параметарског анализатора. Као електрични стрес, уведена је импулсна струја од 10 милисекунди од 212,5 А/цм2 током 2 сата на фреквенцији од 10 импулса/сек. Када смо изабрали нижу густину струје или фреквенцију, нисмо приметили експанзију 1ССФ чак ни у ПиН диоди без убризгавања протона. Током примењеног електричног напона, температура ПиН диоде је око 70°Ц без намерног загревања, као што је приказано на слици С8. Електролуминисцентне слике су добијене пре и после електричног напрезања при густини струје од 25 А/цм2. Учесталост синхротронске рефлексије рендгенске топографије користећи монохроматски сноп рендгенских зрака (λ = 0,15 нм) у центру за синхротронско зрачење Аицхи, вектор аг у БЛ8С2 је -1-128 или 11-28 (погледајте реф. 44 за детаље) . ).
Фреквенција напона при густини струје од 2,5 А/цм2 екстрахује се са интервалом од 0,5 В на сл. 2 према ЦВЦ-у сваког стања ПиН диоде. Од средње вредности напона Ваве и стандардне девијације σ напона, цртамо криву нормалне дистрибуције у облику испрекидане линије на слици 2 користећи следећу једначину:
Вернер, МР & Фахрнер, ВР Преглед материјала, микросензора, система и уређаја за апликације на високим температурама и у тешким условима. Вернер, МР & Фахрнер, ВР Преглед материјала, микросензора, система и уређаја за апликације на високим температурама и у тешким условима.Вернер, МР и Фарнер, ВР Преглед материјала, микросензора, система и уређаја за примену у високим температурама и тешким окружењима. Вернер, МР & Фахрнер, ВР 对用于高温和恶劣环境应用的材料、微传感器、系统和设备的老 Вернер, МР & Фахрнер, ВР Преглед материјала, микросензора, система и уређаја за високе температуре и штетне животне средине.Вернер, МР и Фарнер, ВР Преглед материјала, микросензора, система и уређаја за примену на високим температурама и тешким условима.ИЕЕЕ Транс. Индустријска електроника. 48, 249–257 (2001).
Кимото, Т. & Цоопер, ЈА Основе технологије силицијум карбида Основе технологије силицијум карбида: раст, карактеризација, уређаји и апликације Вол. Кимото, Т. & Цоопер, ЈА Основе технологије силицијум карбида Основе технологије силицијум карбида: раст, карактеризација, уређаји и апликације Вол.Кимото, Т. и Цоопер, ЈА Основе технологије силицијум карбида Основе технологије силицијум карбида: раст, карактеристике, уређаји и апликације Вол. Кимото, Т. & Цоопер, ЈА 碳化硅技术基础碳化硅技术基础：增长、表征、设备和应用卷。 Кимото, Т. & Цоопер, ЈА Царбон化силицијум технолошка база Царбон化силицијум технолошка база: раст, опис, опрема и обим примене.Кимото, Т. и Цоопер, Ј. Основе технологије силицијум карбида Основе технологије силицијум карбида: раст, карактеристике, опрема и примена Вол.252 (Вилеи Сингапоре Пте Лтд, 2014).
Велиадис, В. Комерцијализација СиЦ-а великих размера: статус кво и препреке које треба превазићи. алма матер. наука. Форум 1062, 125–130 (2022).
Броугхтон, Ј., Смет, В., Туммала, РР & Јосхи, ИК Преглед технологија термичког паковања за аутомобилску енергетску електронику за потребе вуче. Броугхтон, Ј., Смет, В., Туммала, РР & Јосхи, ИК Преглед технологија термичког паковања за аутомобилску енергетску електронику за потребе вуче.Броугхтон, Ј., Смет, В., Туммала, РР и Јосхи, ИК Преглед технологија термичког паковања за аутомобилску енергетску електронику за потребе вуче. Броугхтон, Ј., Смет, В., Туммала, РР & Јосхи, ИК 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回。 Броугхтон, Ј., Смет, В., Туммала, РР & Јосхи, ИКБроугхтон, Ј., Смет, В., Туммала, РР и Јосхи, ИК Преглед технологије термичког паковања за аутомобилску енергетску електронику за потребе вуче.Ј. Елецтрон. Пакет. транс. АСМЕ 140, 1-11 (2018).
Сато, К., Като, Х. & Фукусхима, Т. Развој примењеног СиЦ система за вучу за шинкансен брзе возове следеће генерације. Сато, К., Като, Х. & Фукусхима, Т. Развој примењеног СиЦ система за вучу за шинкансен брзе возове следеће генерације.Сато К., Като Х. и Фукусхима Т. Развој примењеног СиЦ вучног система за следећу генерацију брзих шинкансен возова.Сато К., Като Х. и Фукусхима Т. Развој вучног система за СиЦ апликације за следећу генерацију брзих шинкансен возова. Додатак ИЕЕЈ Ј. Инд. 9, 453–459 (2020).
Сензаки, Ј., Хаиасхи, С., Ионезава, И. & Окумура, Х. Изазови за реализацију високо поузданих СиЦ енергетских уређаја: Из тренутног статуса и проблема са СиЦ плочицама. Сензаки, Ј., Хаиасхи, С., Ионезава, И. & Окумура, Х. Изазови за реализацију високо поузданих СиЦ енергетских уређаја: Из тренутног статуса и проблема са СиЦ плочицама.Сензаки, Ј., Хаиасхи, С., Ионезава, И. и Окумура, Х. Проблеми у имплементацији високопоузданих СиЦ енергетских уређаја: полазећи од тренутног стања и проблема вафер СиЦ. Сензаки, Ј., Хаиасхи, С., Ионезава, И. и Окумура, Х. Сензаки, Ј., Хаиасхи, С., Ионезава, И. & Окумура, Х. Изазов постизања високе поузданости у СиЦ енергетским уређајима: од СиЦ 晶圆的电视和问题设计。Сензаки Ј, Хаиасхи С, Ионезава И. и Окумура Х. Изазови у развоју високопоузданих енергетских уређаја на бази силицијум карбида: преглед стања и проблема повезаних са плочицама од силицијум карбида.На ИЕЕЕ међународном симпозијуму о физици поузданости (ИРПС) 2018. (Сензаки, Ј. ет ал. ур.) 3Б.3-1-3Б.3-6 (ИЕЕЕ, 2018).
Ким, Д. & Сунг, В. Побољшана отпорност на кратки спој за 1.2кВ 4Х-СиЦ МОСФЕТ коришћењем дубоког П-бунара имплементираног канализираном имплантацијом. Ким, Д. & Сунг, В. Побољшана отпорност на кратки спој за 1.2кВ 4Х-СиЦ МОСФЕТ коришћењем дубоког П-бунара имплементираног канализираном имплантацијом.Ким, Д. и Сунг, В. Побољшана отпорност на кратки спој за 1,2 кВ 4Х-СиЦ МОСФЕТ помоћу дубоког П-бунара имплементираног имплантацијом канала. Ким, Д. & Сунг, В. 使用通过沟道注入实现的深П 阱提高了1.2кВ 4Х-СиЦ МОСФЕТ 的短路耐用性【 Ким, Д. & Сунг, В. П 阱提高了1.2кВ 4Х-СиЦ МОСФЕТКим, Д. и Сунг, В. Побољшана толеранција кратког споја 1,2 кВ 4Х-СиЦ МОСФЕТ-а користећи дубоке П-бунаре имплантацијом канала.ИЕЕЕ Елецтрониц Девицес Летт. 42, 1822–1825 (2021).
Сковронски М. ет ал. Кретање дефеката појачано рекомбинацијом у 4Х-СиЦ пн диодама напред. Ј. Апплицатион. физике. 92, 4699–4704 (2002).
Ха, С., Миесзковски, П., Сковронски, М. & Ровланд, ЛБ Конверзија дислокације у 4Х епитаксији силицијум карбида. Ха, С., Миесзковски, П., Сковронски, М. & Ровланд, ЛБ Конверзија дислокације у 4Х епитаксији силицијум карбида.Ха С., Месзковски П., Сковронски М. и Ровланд ЛБ Трансформација дислокације током 4Х епитаксије силицијум карбидом. Ха, С., Миесзковски, П., Сковронски, М. & Ровланд, ЛБ 4Х 碳化硅外延中的位错转换。 Ха, С., Миесзковски, П., Сковронски, М. & Ровланд, ЛБ 4Х Ха, С., Месзковски, П., Сковронски, М. и Ровланд, ЛБПрелаз дислокације 4Х у епитаксији силицијум карбида.Ј. Цристал. Раст 244, 257–266 (2002).
Сковронски, М. & Ха, С. Деградација хексагоналних биполарних уређаја на бази силицијум-карбида. Сковронски, М. & Ха, С. Деградација хексагоналних биполарних уређаја на бази силицијум-карбида.Сковронски М. анд Ха С. Деградација хексагоналних биполарних уређаја на бази силицијум карбида. Сковронски, М. & Ха, С. 六方碳化硅基双极器件的降解。 Сковронски М. & Ха С.Сковронски М. анд Ха С. Деградација хексагоналних биполарних уређаја на бази силицијум карбида.Ј. Апплицатион. физике 99, 011101 (2006).
Агарвал, А., Фатима, Х., Ханеи, С. & Риу, С.-Х. Агарвал, А., Фатима, Х., Ханеи, С. & Риу, С.-Х.Агарвал А., Фатима Х., Хеини С. и Риу С.-Х. Агарвал, А., Фатима, Х., Ханеи, С. & Риу, С.-Х. Агарвал, А., Фатима, Х., Ханеи, С. & Риу, С.-Х.Агарвал А., Фатима Х., Хеини С. и Риу С.-Х.Нови механизам деградације за високонапонске СиЦ енергетске МОСФЕТ-ове. ИЕЕЕ Елецтрониц Девицес Летт. 28, 587–589 (2007).
Цалдвелл, ЈД, Стахлбусх, РЕ, Анцона, МГ, Глембоцки, ОЈ & Хобарт, КД О покретачкој сили за рекомбинацијом индуковано кретање грешке слагања у 4Х–СиЦ. Цалдвелл, ЈД, Стахлбусх, РЕ, Анцона, МГ, Глембоцки, ОЈ & Хобарт, КД О покретачкој сили за рекомбинацијом индуковану грешку у слагању у 4Х-СиЦ.Цалдвелл, ЈД, Сталбусх, РЕ, Анцона, МГ, Глембоки, ОЈ и Хобарт, КД О покретачкој сили рекомбинацијом индуковане грешке слагања у 4Х-СиЦ. Цалдвелл, ЈД, Стахлбусх, РЕ, Анцона, МГ, Глембоцки, ОЈ & Хобарт, КД 关于4Х-СиЦ 中复合引起的层错运动的驱动力。 Цалдвелл, ЈД, Стахлбусх, РЕ, Анцона, МГ, Глембоцки, ОЈ & Хобарт, КДЦалдвелл, ЈД, Сталбусх, РЕ, Анцона, МГ, Глембоки, ОЈ, и Хобарт, КД, О покретачкој сили рекомбинацијом индукованог квара слагања у 4Х-СиЦ.Ј. Апплицатион. физике. 108, 044503 (2010).
Иијима, А. & Кимото, Т. Електронски енергетски модел за формирање појединачних Шоклијевих грешака у слагању у 4Х-СиЦ кристалима. Иијима, А. & Кимото, Т. Електронски енергетски модел за формирање појединачних Шоклијевих грешака у слагању у 4Х-СиЦ кристалима.Иијима, А. и Кимото, Т. Електронско-енергетски модел формирања појединачних дефеката Шоклијевог паковања у 4Х-СиЦ кристалима. Иијима, А. и Кимото, Т. 4Х-СиЦ 晶体中单Схоцклеи 堆垛层错形成的电子能量模型。 Иијима, А. & Кимото, Т. Електронски енергетски модел формирања појединачних Шоклијевих грешака у 4Х-СиЦ кристалу.Иијима, А. и Кимото, Т. Електронско-енергетски модел формирања једнодефектног Шоклијевог паковања у 4Х-СиЦ кристалима.Ј. Апплицатион. физика 126, 105703 (2019).
Иијима, А. & Кимото, Т. Процена критичног стања за експанзију/контракцију појединачних Шоклијевих грешака у слагању у 4Х-СиЦ ПиН диодама. Иијима, А. & Кимото, Т. Процена критичног стања за експанзију/контракцију појединачних Шоклијевих грешака у слагању у 4Х-СиЦ ПиН диодама.Иијима, А. и Кимото, Т. Процена критичног стања за експанзију/компресију појединачних Шоклијевих дефеката паковања у 4Х-СиЦ Пин-диодама. Иијима, А. & Кимото, Т. 估计4Х-СиЦ Пин 二极管中单个Схоцклеи 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 Иијима, А. & Кимото, Т. Процена услова ширења/контракције једног Схоцклеи слоја у 4Х-СиЦ ПиН диодама.Иијима, А. и Кимото, Т. Процена критичних услова за ширење/компресију Схоцклеи паковања са једним дефектом у 4Х-СиЦ Пин-диодама.примена физике Рајт. 116, 092105 (2020).
Маннен, И., Схимада, К., Асада, К. & Охтани, Н. Модел деловања квантне бушотине за формирање једне Шоклијеве грешке у слагању у 4Х-СиЦ кристалу у неравнотежним условима. Маннен, И., Схимада, К., Асада, К. & Охтани, Н. Модел деловања квантне бушотине за формирање једне Шоклијеве грешке у слагању у 4Х-СиЦ кристалу у неравнотежним условима.Маннен И., Схимада К., Асада К. и Отани Н. Модел квантног бунара за формирање једне Шоклијеве грешке у слагању у 4Х-СиЦ кристалу под неравнотежним условима.Маннен И., Схимада К., Асада К. и Отани Н. Модел интеракције квантних бунара за формирање појединачних Шоклијевих грешака у слагању у 4Х-СиЦ кристалима у неравнотежним условима. Ј. Апплицатион. физике. 125, 085705 (2019).
Галецкас, А., Линнрос, Ј. & Пироуз, П. Рекомбинацијом изазване грешке у слагању: Доказ за општи механизам у хексагоналном СиЦ. Галецкас, А., Линнрос, Ј. & Пироуз, П. Рекомбинацијом изазване грешке у слагању: Доказ за општи механизам у хексагоналном СиЦ.Галецкас, А., Линнрос, Ј. и Пироуз, П. Рекомбинацијом изазвани дефекти паковања: доказ заједничког механизма у хексагоналном СиЦ. Галецкас, А., Линнрос, Ј. & Пироуз, П. 复合诱导的堆垛层错：六方СиЦ 中一般机制的证据。 Галецкас, А., Линнрос, Ј. & Пироуз, П. Докази за општи механизам композитног индукционог слоја: 六方СиЦ.Галецкас, А., Линнрос, Ј. и Пироуз, П. Рекомбинацијом изазвани дефекти паковања: доказ заједничког механизма у хексагоналном СиЦ.физике пастор Рајт. 96, 025502 (2006).
Исхикава, И., Судо, М., Иао, И.-З., Сугавара, И. & Като, М. Експанзија једне Схоцклеиеве грешке слагања у 4Х-СиЦ (11 2 ¯0) епитаксијалном слоју узроковане електроном зрачење снопом.Исхикава, И., М. Судо, И.-З зрачење снопом.Исхикава, И., Судо М., И.-З Психологија.Бок, У., М. Судо, И.-З Цхем., Ј. Цхем., 123, 225101 (2018).
Като, М., Катахира, С., Ицхикава, И., Харада, С. & Кимото, Т. Посматрање рекомбинације носача у појединачним Шоклијевим грешкама слагања и на делимичним дислокацијама у 4Х-СиЦ. Като, М., Катахира, С., Ицхикава, И., Харада, С. & Кимото, Т. Посматрање рекомбинације носача у појединачним Шоклијевим грешкама слагања и на делимичним дислокацијама у 4Х-СиЦ.Като М., Катахира С., Итикава И., Харада С. и Кимото Т. Опсерватион оф Царриер Рецомбинатион ин Сингле Схоцклеи Пацкинг Дефецтс анд Партиал Дислоцатионс ин 4Х-СиЦ. Като, М., Катахира, С., Ицхикава, И., Харада, С. и Кимото, Т. Като, М., Катахира, С., Ицхикава, И., Харада, С. & Кимото, Т.Като М., Катахира С., Итикава И., Харада С. и Кимото Т. Опсерватион оф Царриер Рецомбинатион ин Сингле Схоцклеи Пацкинг Дефецтс анд Партиал Дислоцатионс ин 4Х-СиЦ.Ј. Апплицатион. физике 124, 095702 (2018).
Кимото, Т. & Ватанабе, Х. Инжењеринг дефекта у СиЦ технологији за високонапонске енергетске уређаје. Кимото, Т. & Ватанабе, Х. Инжењеринг дефекта у СиЦ технологији за високонапонске енергетске уређаје.Кимото, Т. и Ватанабе, Х. Развој дефекта у СиЦ технологији за високонапонске енергетске уређаје. Кимото, Т. & Ватанабе, Х. 用于高压功率器件的СиЦ 技术中的缺陷工程。 Кимото, Т. & Ватанабе, Х. Инжењеринг дефекта у СиЦ технологији за високонапонске енергетске уређаје.Кимото, Т. и Ватанабе, Х. Развој дефекта у СиЦ технологији за високонапонске енергетске уређаје.физика апликација Екпресс 13, 120101 (2020).
Зханг, З. & Сударсхан, ТС Базална раван епитаксија силицијум карбида без дислокација. Зханг, З. & Сударсхан, ТС Базална раван епитаксија силицијум карбида без дислокација.Зханг З. и Сударсхан ТС Епитаксија силицијум карбида без дислокација у базалној равни. Зханг, З. & Сударсхан, ТС 碳化硅基面无位错外延。 Зханг, З. и Сударсхан, ТСЗханг З. и Сударсхан ТС Епитаксија базалних равни силицијум карбида без дислокација.изјава. физике. Вригхт. 87, 151913 (2005).
Зханг, З., Моултон, Е. & Сударсхан, ТС Механизам елиминације дислокација базалне равни у танким филмовима СиЦ епитаксијом на угравираној подлози. Зханг, З., Моултон, Е. & Сударсхан, ТС Механизам елиминације дислокација базалне равни у танким филмовима СиЦ епитаксијом на угравираној подлози.Зханг З., Моултон Е. и Сударсхан ТС Механизам елиминације дислокација основне равни у танким филмовима СиЦ епитаксијом на угравираној подлози. Зханг, З., Моултон, Е. & Сударсхан, ТС 通过在蚀刻衬底上外延消除СиЦ 薄膜中基面位错的机制。 Зханг, З., Моултон, Е. & Сударсхан, ТС Механизам елиминације СиЦ танког филма нагризањем супстрата.Зханг З., Моултон Е. и Сударсхан ТС Механизам елиминације дислокација основне равни у танким филмовима СиЦ епитаксијом на угравираним подлогама.примена физике Рајт. 89, 081910 (2006).
Схталбусх РЕ ет ал. Прекид раста доводи до смањења дислокација базалне равни током 4Х-СиЦ епитаксије. изјава. физике. Вригхт. 94, 041916 (2009).
Зханг, Кс. & Тсуцхида, Х. Конверзија дислокација базалне равни у дислокације на ивицама навоја у 4Х-СиЦ епислојевима жарењем на високој температури. Зханг, Кс. & Тсуцхида, Х. Конверзија дислокација базалне равни у дислокације на ивицама навоја у 4Х-СиЦ епислојевима жарењем на високој температури.Зханг, Кс. и Тсуцхида, Х. Трансформација дислокација базалне равни у ивичне дислокације навоја у епитаксијалним слојевима 4Х-СиЦ жарењем на високој температури. Зханг, Кс. & Тсуцхида, Х. 通过高温退火将4Х-СиЦ 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。。 Зханг, Кс. & Тсуцхида, Х. 通过高温退火将4Х-СиЦЗханг, Кс. и Тсуцхида, Х. Трансформација дислокација основне равни у ивичне дислокације филамента у епитаксијалним слојевима 4Х-СиЦ жарењем на високој температури.Ј. Апплицатион. физике. 111, 123512 (2012).
Сонг, Х. & Сударсхан, ТС Конверзија дислокације у базалној равни у близини интерфејса епилаиер/супстрат у епитаксијалном расту од 4° ван осе 4Х–СиЦ. Сонг, Х. & Сударсхан, ТС Конверзија дислокације у базалној равни у близини интерфејса епилаиер/супстрат у епитаксијалном расту од 4° ван осе 4Х–СиЦ.Сонг, Х. и Сударсхан, ТС Трансформација дислокација у базалној равни у близини интерфејса епитаксијалног слоја/супстрата током епитаксијалног раста 4Х–СиЦ ван осе. Сонг, Х. и Сударсхан, ТС 在4° 离轴4Х-СиЦ 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面位错 Сонг, Х. и Сударсхан, ТС 在4° 离轴4Х-СиЦ Сонг, Х. и Сударсхан, ТСПланарни дислокацијски прелаз супстрата близу границе епитаксијалног слоја/супстрата током епитаксијалног раста 4Х-СиЦ изван осе од 4°.Ј. Цристал. Раст 371, 94–101 (2013).
Конисхи, К. ет ал. При великој струји, ширење грешке у слагању дислокација у базалној равни у епитаксијалним слојевима 4Х-СиЦ трансформише се у ивичне дислокације филамента. Ј. Апплицатион. физике. 114, 014504 (2013).
Конисхи, К. ет ал. Дизајнирајте епитаксијалне слојеве за биполарне неразградиве СиЦ МОСФЕТ-ове откривањем проширених места нуклеације грешака у слагању у оперативној топографској анализи рендгенских зрака. АИП Адванцед 12, 035310 (2022).
Лин, С. ет ал. Утицај дислокацијске структуре базалне равни на ширење једне грешке слагања Шоклијевог типа током распада струје 4Х-СиЦ пин диода. Јапан. Ј. Апплицатион. физике. 57, 04ФР07 (2018).
Тахара, Т., ет ал. Кратки животни век мањинских носача у епилајерима 4Х-СиЦ богатим азотом се користи за сузбијање грешака у слагању у ПиН диодама. Ј. Апплицатион. физике. 120, 115101 (2016).
Тахара, Т. ет ал. Зависност од концентрације ињектираног носиоца ширења појединачне Шоклијеве грешке у слагању у 4Х-СиЦ ПиН диодама. Ј. Апплицатион. Физика 123, 025707 (2018).
Мае, С., Тавара, Т., Тсуцхида, Х. & Като, М. Микроскопски ФЦА систем за мерење животног века носиоца са резолуцијом дубине у СиЦ. Мае, С., Тавара, Т., Тсуцхида, Х. & Като, М. Микроскопски ФЦА систем за мерење животног века носиоца са резолуцијом дубине у СиЦ.Меи, С., Тавара, Т., Тсуцхида, Х. и Като, М. ФЦА микроскопски систем за мерења животног века носиоца са резолуцијом дубине у силицијум карбиду. Мае, С.、Тавара, Т.、Тсуцхида, Х. & Като, М. 用于СиЦ 中深度分辨载流子寿命测量的显微ФЦА 系统〟、 Мае, С.、Тавара, Т.、Тсуцхида, Х. & Като, М. За СиЦ средње дубине 分辨载流子мерење животног века的月微ФЦА систем。Меи С., Тавара Т., Тсуцхида Х. и Като М. Мицро-ФЦА систем за мерења века трајања носиоца са дубином у силицијум карбиду.алма матер сциенце Форум 924, 269–272 (2018).
Хираиама, Т. ет ал. Дубина дистрибуције животног века носиоца у дебелим епитаксијалним слојевима 4Х-СиЦ мерена је недеструктивно коришћењем временске резолуције апсорпције слободног носача и укрштене светлости. Пребаците се на науку. метар. 91, 123902 (2020).
Време поста: 06.11.2022
