Faleminderit për vizitën e natyrës.com. Versioni i shfletuesit që po përdorni ka mbështetje të kufizuar CSS. Për përvojën më të mirë, ne ju rekomandojmë të përdorni një shfletues të azhurnuar (ose të çaktivizoni mënyrën e pajtueshmërisë në Internet Explorer). Ndërkohë, për të siguruar mbështetje të vazhdueshme, ne do ta bëjmë faqen pa stile dhe JavaScript.
4H-SIC është komercializuar si një material për pajisjet gjysmëpërçuese të energjisë. Sidoqoftë, besueshmëria afatgjatë e pajisjeve 4H-SIC është një pengesë për aplikimin e tyre të gjerë, dhe problemi më i rëndësishëm i besueshmërisë së pajisjeve 4H-SIC është degradimi bipolar. Ky degradim është shkaktuar nga një përhapje e vetme e fajit të grumbullimit të shokut (1SSF) të zhvendosjeve të aeroplanit bazal në kristalet 4H-SIC. Këtu, ne propozojmë një metodë për të shtypur zgjerimin e 1SSF duke implantuar protonet në meshat epitaksiale 4H-SIC. Diodat PIN të fabrikuara në meshë me implantim protoni treguan të njëjtat karakteristika të tensionit aktual si diodat pa implantim protoni. Në të kundërt, zgjerimi 1SSF shtypet në mënyrë efektive në diodën PIN të implantuar nga protoni. Kështu, implantimi i protoneve në meshë epitaksiale 4H-SIC është një metodë efektive për shtypjen e degradimit bipolar të pajisjeve gjysmëpërçuese të energjisë 4H-SIC duke ruajtur performancën e pajisjes. Ky rezultat kontribuon në zhvillimin e pajisjeve shumë të besueshme 4H-SIC.
Silicon Carbide (SIC) njihet gjerësisht si një material gjysmëpërçues për pajisjet gjysmëpërçuese me fuqi të lartë, me frekuencë të lartë që mund të funksionojnë në mjedise të ashpra1. Ka shumë politipe SIC, ndër të cilat 4H-SIC ka veti fizike të shkëlqyera të pajisjes gjysmëpërçuese siç janë lëvizshmëria e lartë e elektroneve dhe fusha elektrike e fortë e prishjes2. Wafers 4H-SIC me një diametër prej 6 inç aktualisht komercializohen dhe përdoren për prodhimin masiv të pajisjeve gjysmëpërçuese të energjisë3. Sistemet e tërheqjes për automjetet elektrike dhe trenat u fabrikuan duke përdorur pajisje gjysmëpërçuese të energjisë 4H-SIC4.5. Sidoqoftë, pajisjet 4H-SIC ende vuajnë nga çështje të besueshmërisë afatgjata siç janë prishja dielektrike ose besueshmëria e qarkut të shkurtër, 6,7 prej të cilave një nga çështjet më të rëndësishme të besueshmërisë është degradimi bipolar2,8,9,10,11. Ky degradim bipolar u zbulua mbi 20 vjet më parë dhe ka qenë prej kohësh problem në trillimin e pajisjes SIC.
Degradimi bipolar është shkaktuar nga një defekt i vetëm i pirgut të Shockley (1SSF) në kristale 4H-SIC me dislokime të aeroplanit bazik (BPD) që përhapet me anë të rekombinimit të zgjeruar të zhvendosjes së zhvendosjes (REDG) 12,13,14,15,16,17,18,18,19. Prandaj, nëse zgjerimi i BPD shtypet në 1SSF, pajisjet e energjisë 4H-SIC mund të fabrikohen pa degradim bipolar. Disa metoda janë raportuar për të shtypur përhapjen e BPD, të tilla si BPD në zhvendosjen e skajit të fillit (TED) transformimin 20,21,22,23,24. Në wafers më të fundit të Epitaksialit SIC, BPD është kryesisht i pranishëm në substrat dhe jo në shtresën epitaksiale për shkak të shndërrimit të BPD në TED gjatë fazës fillestare të rritjes epitaksiale. Prandaj, problemi i mbetur i degradimit bipolar është shpërndarja e BPD në substratin 25,26,27. Futja e një "shtrese përforcuese të përbërë" midis shtresës së driftit dhe substratit është propozuar si një metodë efektive për shtypjen e zgjerimit të BPD në substratin28, 29, 30, 31. Kjo shtresë rrit mundësinë e rekombinimit të çiftit elektronik në shtresën epitaksiale dhe substratin SIC. Ulja e numrit të çifteve të vrimave të elektroneve zvogëlon forcën lëvizëse të REDG në BPD në substrat, kështu që shtresa e përforcimit të përbërë mund të shtypë degradimin bipolar. Duhet të theksohet se futja e një shtrese kërkon kosto shtesë në prodhimin e wafers, dhe pa futjen e një shtrese është e vështirë të zvogëlohet numri i çifteve të vrimave të elektroneve duke kontrolluar vetëm kontrollin e jetës së transportuesit. Prandaj, ekziston ende një nevojë e fortë për të zhvilluar metoda të tjera shtypjeje për të arritur një ekuilibër më të mirë midis kostos së prodhimit të pajisjeve dhe rendimentit.
Për shkak se shtrirja e BPD në 1SSF kërkon lëvizjen e zhvendosjeve të pjesshme (PDS), lidhja e PD është një qasje premtuese për të penguar degradimin bipolar. Megjithëse është raportuar që pd i papastërtisë metalike, FPD-të në substratet 4h-SIC janë të vendosura në një distancë prej më shumë se 5 μm nga sipërfaqja e shtresës epitaksiale. Për më tepër, pasi që koeficienti i difuzionit të çdo metali në SIC është shumë i vogël, është e vështirë që papastërtitë e metaleve të shpërndahen në substrat34. Për shkak të masës relativisht të madhe atomike të metaleve, implantimi jon i metaleve është gjithashtu i vështirë. Në të kundërt, në rastin e hidrogjenit, elementi më i lehtë, jonet (protonet) mund të futen në 4H-SIC në një thellësi prej më shumë se 10 μM duke përdorur një përshpejtues të klasës MeV. Prandaj, nëse implantimi i protonit ndikon në lidhjen e PD, atëherë mund të përdoret për të shtypur përhapjen e BPD në substrat. Sidoqoftë, implantimi i protonit mund të dëmtojë 4H-SIC dhe të rezultojë në reduktimin e performancës së pajisjes37,38,39,40.
Për të kapërcyer degradimin e pajisjes për shkak të implantimit të protonit, pjekja e temperaturës së lartë përdoret për të riparuar dëmtimin, i ngjashëm me metodën e pjekjes që përdoret zakonisht pas implantimit të joneve të pranuesit në përpunimin e pajisjes1, 40, 41, 42. Megjithëse densiteti i hidrogjenit në masën e hidrogjenit, e cila është e raportuar për shkakun e hidrogjenit, i cili është i mjaftueshëm i prirjes, nuk është e mundur që të jetë e mjaftueshme për shkak të pinogjenit të hidrogjenit. using SIMS. Prandaj, në këtë studim, ne kemi futur protone në mesha epitaksiale 4H-sic para procesit të trillimit të pajisjes, përfshirë pjekjen e temperaturës së lartë. We used PiN diodes as experimental device structures and fabricated them on proton-implanted 4H-SiC epitaxial wafers. We then observed the volt-ampere characteristics to study the degradation of device performance due to proton injection. Subsequently, we observed the expansion of 1SSF in electroluminescence (EL) images after applying an electrical voltage to the PiN diode. Finally, we confirmed the effect of proton injection on the suppression of the 1SSF expansion.
Në FIG. Figura 1 tregon karakteristikat aktuale të tensionit (CVC) të diodave të pinit në temperaturën e dhomës në rajone me dhe pa implantim protoni para rrymës së pulsuar. Diodat PIN me injeksion proton tregojnë karakteristika të korrigjimit të ngjashme me diodat pa injeksion protoni, edhe pse karakteristikat IV ndahen midis diodave. Për të treguar ndryshimin midis kushteve të injektimit, ne komplotuam frekuencën e tensionit në një densitet të rrymës përpara prej 2.5 A/cm2 (që korrespondon me 100 mA) si një komplot statistikor siç tregohet në figurën 2. Kurba e përafruar nga një shpërndarje normale përfaqësohet gjithashtu nga një linjë e pikturuar. line. Siç mund të shihet nga majat e kthesave, rezistenca në rritje pak në doza protoni prej 1014 dhe 1016 cm-2, ndërsa dioda pin me një dozë protoni prej 1012 cm-2 tregon pothuajse të njëjtat karakteristika si pa implantim protoni. Ne gjithashtu kemi kryer implantim protoni pas trillimit të diodave PIN që nuk shfaqnin elektroluminescencë uniforme për shkak të dëmtimit të shkaktuar nga implantimi i protonit siç tregohet në figurën S1 siç përshkruhet në studimet e mëparshme37,38,39. Prandaj, pjekja në 1600 ° C pas implantimit të joneve Al është një proces i nevojshëm për të fabrikuar pajisje për të aktivizuar pranuesin AL, i cili mund të riparojë dëmin e shkaktuar nga implantimi i protonit, i cili i bën CVC-të të njëjta midis diodave të protonit të implantuar dhe jo të implantuar. Frekuenca e rrymës së kundërt në -5 V është paraqitur gjithashtu në figurën S2, nuk ka ndonjë ndryshim domethënës midis diodave me dhe pa injeksion protoni.
Karakteristikat volt-ampere të diodave pin me dhe pa protone të injektuara në temperaturën e dhomës. Legjenda tregon dozën e protoneve.
Frekuenca e tensionit në rrymë direkte 2.5 A/cm2 për dioda pin me protone të injektuara dhe jo të injektuara. Linja e pikturuar korrespondon me shpërndarjen normale.
Në FIG. 3 tregon një imazh EL të një diode pin me një densitet aktual prej 25 A/cm2 pas tensionit. Para se të aplikoni ngarkesën e rrymës së pulsuar, rajonet e errëta të diodës nuk janë vërejtur, siç tregohet në figurën 3. C2. Sidoqoftë, siç tregohet në FIG. 3A, në një diodë pin pa implantim protoni, disa rajone me shirita të errët me skaje të lehta janë vërejtur pas aplikimit të një tensioni elektrik. Rajone të tilla të errëta në formë shufra janë vërejtur në imazhet EL për 1SSF që shtrihen nga BPD në substratin28,29. Përkundrazi, disa gabime të zgjatura të grumbullimit u vërejtën në dioda pin me protone të implantuara, siç tregohet në Figurën 3B -D. Duke përdorur topografinë me rreze X, ne konfirmuam praninë e PR që mund të lëvizin nga BPD në substrat në periferi të kontakteve në diodën pin pa injeksion protoni (Fig. 4: kjo imazh pa hequr elektrodën e sipërme (fotografuar nën elektrodat. Paraqitur në figurat 1 dhe 2. Videot S3-S6 me dhe pa zona të errëta të zgjatura (imazhet EL që ndryshojnë me kohë të diodave PIN pa injeksion proton dhe të implantuara në 1014 cm-2) tregohen gjithashtu në informacion plotësues.
Imazhet EL të diodave PIN në 25 A/cm2 pas 2 orësh stresi elektrik (A) pa implantim protoni dhe me doza të implantuara (b) 1012 cm-2, (c) 1014 cm-2 dhe (d) 1016 cm-2 protone.
Ne kemi llogaritur densitetin e 1SSF të zgjeruar duke llogaritur zonat e errëta me skaje të ndritshme në tre dioda pin për secilën gjendje, siç tregohet në figurën 5. Dendësia e 1SSF e zgjeruar zvogëlohet me dozë protoni në rritje, dhe madje edhe në një dozë prej 1012 cm-2, dendësia e 1SSF e zgjeruar është dukshëm më e ulët se në një diodë pin jo të implantuar.
Rritja e dendësisë së diodave të pinit SF me dhe pa implantim protoni pas ngarkimit me një rrymë të pulsuar (secila shtet përfshinte tre dioda të ngarkuara).
Shkurtimi i jetës së transportuesit ndikon gjithashtu në shtypjen e zgjerimit, dhe injeksioni i protonit zvogëlon jetën e transportuesit32,36. Ne kemi vërejtur kohëzgjatjet e bartësit në një shtresë epitaksiale 60 μm të trasha me protone të injektuara prej 1014 cm-2. Nga jeta fillestare e bartësit, megjithëse implanti zvogëlon vlerën në ~ 10%, pjekja e mëvonshme e rikthen atë në 50%, siç tregohet në Figurën S7. Prandaj, jeta e transportuesit, e zvogëluar për shkak të implantimit të protonit, rikthehet nga pjekja e temperaturës së lartë. Megjithëse një ulje prej 50% në jetën e bartësit shtyp gjithashtu përhapjen e gabimeve të grumbullimit, karakteristikat I-V, të cilat zakonisht varen nga jeta e bartësit, tregojnë vetëm dallime të vogla midis diodave të injektuara dhe jo të implantuara. Prandaj, ne besojmë se ankorimi i PD luan një rol në frenimin e zgjerimit të 1SSF.
Megjithëse SIMS nuk zbuloi hidrogjenin pas pjekjes në 1600 ° C, siç raportohet në studimet e mëparshme, ne kemi vërejtur efektin e implantimit të protonit në shtypjen e zgjerimit të 1SSF, siç tregohet në figurat 1 dhe 4. 3, 4. Prandaj, ne besojmë se PD është i ankoruar nga atomet e hidrogjenit me densitet nën kufirin e zbulimit të SIMS (2 × 1016 CM-3) ose defektet e pikës. Duhet të theksohet se ne nuk kemi konfirmuar një rritje të rezistencës në shtet për shkak të zgjatjes së 1SSF pas një ngarkese të rrymës. Kjo mund të jetë për shkak të kontakteve të papërsosur ohmike të bëra duke përdorur procesin tonë, të cilat do të eliminohen në të ardhmen e afërt.
Si përfundim, ne kemi zhvilluar një metodë shuarjeje për zgjatjen e BPD në 1SSF në dioda pin 4H-SIC duke përdorur implantimin e protonit para trillimit të pajisjes. Përkeqësimi i karakteristikës I -V gjatë implantimit të protonit është i parëndësishëm, veçanërisht në një dozë protoni prej 1012 cm -2, por efekti i shtypjes së zgjerimit të 1SSF është i rëndësishëm. Megjithëse në këtë studim kemi trilluar dioda pin të trasha 10 μm me implantim protoni në një thellësi prej 10 μm, është akoma e mundur të zgjedhin më tej kushtet e implantimit dhe t'i zbatosh ato për të fabrikuar lloje të tjera të pajisjeve 4h-SIC. Kostot shtesë për trillimin e pajisjes gjatë implantimit të protonit duhet të merren parasysh, por ato do të jenë të ngjashme me ato për implantimin e jonit të aluminit, i cili është procesi kryesor i trillimit për pajisjet e energjisë 4H-SIC. Kështu, implantimi i protonit para përpunimit të pajisjes është një metodë e mundshme për fabrikimin e pajisjeve të energjisë bipolare 4H-SIC pa degjenerim.
Një meshë 4H-SIC me 4-inç N-Type me një trashësi të shtresës epitaksiale prej 10 μM dhe një përqendrim të dopingut të donatorëve prej 1 × 1016 cm-3 u përdor si një mostër. Para përpunimit të pajisjes, jonet H+ u futën në pllakë me një energji nxitimi prej 0.95 MeV në temperaturën e dhomës në një thellësi prej rreth 10 μm në një kënd normal në sipërfaqen e pllakës. Gjatë implantimit të protonit, u përdor një maskë në një pjatë, dhe pllaka kishte seksione pa dhe me një dozë protoni prej 1012, 1014, ose 1016 cm-2. Pastaj, jonet Al me doza protoni prej 1020 dhe 1017 cm - 3 u implantuan në të gjithë meshën në një thellësi prej 0–0,2 μm dhe 0.2–0,5 μm nga sipërfaqja, e ndjekur nga pjekja në 1600 ° C për të formuar një kapak karboni për të formuar shtresën AP. -type. Më pas, një kontakt i pasmë Ni u depozitua në anën e substratit, ndërsa një kontakt me fotolitografinë e përparme të formuar nga fotolitografia 2.0 mm × 2.0 mm, e formuar nga fotolitografia dhe një proces zhvishem u depozitua në anën e shtresës epitaksiale. Finally, contact annealing is carried out at a temperature of 700 °C. After cutting the wafer into chips, we performed stress characterization and application.
Karakteristikat I -V të diodave të trilluara të pinit janë vërejtur duke përdorur një analizues të parametrave gjysmëpërçues HP4155B. Si një stres elektrik, një rrymë pulsuese prej 10 miljesekondash prej 212.5 A/cm2 u prezantua për 2 orë në një frekuencë prej 10 pulsesh/sek. Kur zgjodhëm një densitet ose frekuencë më të ulët të rrymës, ne nuk kemi vërejtur zgjerim 1SSF edhe në një diodë pin pa injeksion protoni. Gjatë tensionit elektrik të aplikuar, temperatura e diodës PIN është rreth 70 ° C pa ngrohje të qëllimshme, siç tregohet në figurën S8. Imazhet elektrolumineshente u morën para dhe pas stresit elektrik në një densitet aktual prej 25 A/cm2. Reflektimi sinkrotron i pasqyrimit të kullotjes Topografia me rreze X duke përdorur një rreze monokromatike me rreze X (λ = 0.15 nm) në Qendrën e Rrezatimit Synchrotron Aichi, vektori AG në BL8S2 është -1-128 ose 11-28 (shiko Ref. 44 për detaje). ).
Frekuenca e tensionit në një densitet të rrymës përpara prej 2.5 A/cm2 nxirret me një interval prej 0.5 V në FIG. 2 Sipas CVC të secilës gjendje të diodës pin. Nga vlera mesatare e vave të stresit dhe devijimi standard σ i stresit, ne planifikojmë një kurbë normale të shpërndarjes në formën e një linje të pikturuar në figurën 2 duke përdorur ekuacionin e mëposhtëm:
Werner, MR & Fahrner, WR Rishikimi mbi Materialet, Mikosensorët, Sistemet dhe Pajisjet për aplikime të temperaturës së lartë dhe të ashpër. Werner, MR & Fahrner, WR Rishikimi mbi Materialet, Mikosensorët, Sistemet dhe Pajisjet për aplikime të temperaturës së lartë dhe të ashpër.Werner, MR dhe Farner, WR përmbledhje e materialeve, mikosensorëve, sistemeve dhe pajisjeve për aplikime në temperaturë të lartë dhe mjedise të ashpra. Werner, Z. & Fahrner, wr Werner, MR & Fahrner, WR Rishikimi i Materialeve, Mikosensorëve, Sistemeve dhe Pajisjeve për temperaturë të lartë dhe aplikime të pafavorshme mjedisore.Werner, MR dhe Farner, WR përmbledhje e materialeve, mikosensorëve, sistemeve dhe pajisjeve për aplikime në temperatura të larta dhe kushte të ashpra.IEEE trans. Elektronikë industriale. 48, 249-257 (2001).
Kimoto, T. & Cooper, JA Bazat e Teknologjisë Silicon Carbide Bazat e Teknologjisë Silicon Carbide: Rritja, Karakterizimi, Pajisjet dhe Aplikimet Vol. Kimoto, T. & Cooper, JA Bazat e Teknologjisë Silicon Carbide Bazat e Teknologjisë Silicon Carbide: Rritja, Karakterizimi, Pajisjet dhe Aplikimet Vol.Kimoto, T. dhe Cooper, JA Bazat e Bazave të Teknologjisë Silicon Carbide të Teknologjisë Silicon Carbide: Rritja, Karakteristikat, Pajisjet dhe Aplikimet Vol. Kimoto, T. & Cooper, JA 碳化硅技术基础碳化硅技术基础 ： Kimoto, T. & Cooper, JA Carbon 化 Baza e Teknologjisë së Silikonit Baza e Karbonit 化 Baza e Teknologjisë së Silikonit: Rritja, Përshkrimi, Pajisjet dhe Vëllimi i Aplikimit.Kimoto, T. dhe Cooper, J. Bazat e Bazave të Teknologjisë Silicon Carbide të Teknologjisë së Silicon Carbide: Rritja, Karakteristikat, Pajisjet dhe Aplikimet Vol.252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014).
Veliadis, V. Komercializimi në shkallë të gjerë i SiC: Status quo dhe pengesat që do të tejkalohen. Alma Mater. shkenca. Forumi 1062, 125–130 (2022).
Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, Rishikimi YK i teknologjive të paketimit termik për elektronikën e energjisë automobilistike për qëllime tërheqjeje. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, Rishikimi YK i teknologjive të paketimit termik për elektronikën e energjisë automobilistike për qëllime tërheqjeje.Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR dhe Joshi, përmbledhje e YK e teknologjive të paketimit termik për elektronikën e energjisë automobilistike për qëllime tërheqjeje. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回顾。 Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YKBroughton, J., Smet, V., Tummala, RR dhe Joshi, përmbledhje e YK e teknologjisë së paketimit termik për elektronikën e energjisë automobilistike për qëllime tërheqjeje.J. Elektron. Paketë ekstazë ASME 140, 1-11 (2018).
Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. Zhvillimi i sistemit të tërheqjes së aplikuar të SIC për trenat me shpejtësi të lartë Shinkansen të gjeneratës së ardhshme. Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. Zhvillimi i sistemit të tërheqjes së aplikuar të SIC për trenat me shpejtësi të lartë Shinkansen të gjeneratës së ardhshme.Sato K., Kato H. dhe Fukushima T. Zhvillimi i një sistemi tërheqës të aplikuar SIC për trenat Shinkansen me shpejtësi të lartë të gjeneratës tjetër.Sato K., Kato H. dhe Fukushima T. Zhvillimi i sistemit të tërheqjes për aplikimet SIC për trenat Shinkansen me shpejtësi të lartë të gjeneratës tjetër. Shtojca Ieej J. Ind. 9, 453–459 (2020).
Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Sfidat për të realizuar pajisjet e energjisë SIC shumë të besueshme: nga statusi aktual dhe çështjet e Wafers SIC. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Sfidat për të realizuar pajisjet e energjisë SIC shumë të besueshme: nga statusi aktual dhe çështjet e Wafers SIC.Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. and Okumura, H. Problemet në zbatimin e pajisjeve të energjisë SIC shumë të besueshme: Duke filluar nga gjendja aktuale dhe problemi i wafer sic. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. 实现高可靠性 sic ： ： 从 sic 晶圆的现状和问题来看。 Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Sfida e arritjes së besueshmërisë së lartë në pajisjet e energjisë SIC: Nga SiC 晶圆的电视和问题设计。Senzaki J, Hayashi S, Yonezawa Y. dhe Okumura H. Sfidat në zhvillimin e pajisjeve të energjisë me besueshmëri të lartë bazuar në karbidin e silikonit: një përmbledhje e statusit dhe problemeve që lidhen me meshat e karbidit të silikonit.Në Simpoziumin Ndërkombëtar të IEEE 2018 për Fizikën e Besueshmërisë (IRPS). (Senzaki, J. et al. Eds.) 3b.3-1-3b.3-6 (IEEE, 2018).
Kim, D. & Sung, W. Përmirësimi i thyerjes së qarkut të shkurtër për 1.2kV 4H-SIC MOSFET duke përdorur një pus të thellë P të implementuar duke kanalizuar implantimin. Kim, D. & Sung, W. Përmirësimi i thyerjes së qarkut të shkurtër për 1.2kV 4H-SIC MOSFET duke përdorur një pus të thellë P të implementuar duke kanalizuar implantimin.Kim, D. dhe Sung, V. Imuniteti i përmirësuar me qark të shkurtër për një MOSFET 1.2 kV 4H-SIC duke përdorur një pus të thellë P të zbatuar nga implantimi i kanalit. Kim, D. & Sung, W. 使用通过沟道注入实现的深 P 阱提高了 1.2KV 4H-SIC Mosfet Kim, D. & Sung, W. P 阱提高了 1.2KV 4H-SIC MOSFETKim, D. dhe Sung, V. Përmirësimi i tolerancës me qark të shkurtër prej 1.2 kV 4H-SIC MOSFET duke përdorur puse të thella p nga implantimi i kanalit.Pajisjet Elektronike të IEEE Lett. 42, 1822–1825 (2021).
Skowronski M. et al. Lëvizja e përmirësuar e rekombinimit të defekteve në diodat PN të njëanshme përpara 4H-SIC. J. Aplikimi. Fizikë. 92, 4699–4704 (2002).
Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, konvertimi i zhvendosjes LB në epitaksinë karbide silikoni 4H. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, konvertimi i zhvendosjes LB në epitaksinë karbide silikoni 4H.Ha S., Meszkowski P., Skowronski M. and Rowland LB Transformimi i zhvendosjes gjatë epitaksisë së karbidit të silikonit 4H. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H 碳化硅外延中的位错转换。 Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, lb 4H Ha, S., Meszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, lbTranzicioni i zhvendosjes 4H në epitaksinë e karbidit të silikonit.J. Crystal. Rritja 244, 257–266 (2002).
Skowronski, M. & Ha, S. Degradimi i pajisjeve bipolare me bazë silikoni gjashtëkëndor. Skowronski, M. & Ha, S. Degradimi i pajisjeve bipolare me bazë silikoni gjashtëkëndor.Skowronski M. dhe Ha S. Degradimi i pajisjeve bipolare gjashtëkëndore bazuar në karbidin e silikonit. Skowronski, M. & Ha, S. Skowronski M. & Ha S.Skowronski M. dhe Ha S. Degradimi i pajisjeve bipolare gjashtëkëndore bazuar në karbidin e silikonit.J. Aplikimi. Fizika 99, 011101 (2006).
Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. dhe Ryu S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. dhe Ryu S.-H.Një mekanizëm i ri i degradimit për MOSFET e energjisë me tension të lartë. Pajisjet Elektronike të IEEE Lett. 28, 587-589 (2007).
Caldwell, JD, Stahlbush, Re, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD në forcën lëvizëse për lëvizjen e fajit të stacking të shkaktuara nga rekombinimi në 4H-sic. Caldwell, JD, Stahlbush, Re, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD në forcën lëvizëse për lëvizjen e fajit të stacking të shkaktuara nga rekombinimi në 4H-SIC.Caldwell, JD, Stalbush, Re, Ancona, MG, Glemboki, OJ, dhe Hobart, KD në forcën lëvizëse të lëvizjes së fajit të stacking të shkaktuar nga rekombinimi në 4H-SIC. Caldwell, JD, Stahlbush, Re, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于 4H-SIC 中复合引起的层错运动的驱动力。 Caldwell, JD, Stahlbush, Re, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KDCaldwell, JD, Stalbush, Re, Ancona, MG, Glemboki, OJ, dhe Hobart, KD, në forcën lëvizëse të lëvizjes së fajit të stacking të shkaktuara nga rekombinimi në 4H-SIC.J. Aplikimi. Fizikë. 108, 044503 (2010).
IIJIMA, A. & Kimoto, T. Modeli i energjisë elektronike për formimin e fajit të vetëm Shockley Stacking në kristale 4H-SIC. IIJIMA, A. & Kimoto, T. Modeli i energjisë elektronike për formimin e fajit të vetëm Shockley Stacking në kristale 4H-SIC.Iijima, A. dhe Kimoto, T. Modeli elektronik-energji i formimit të defekteve të vetme të paketimit të shokut në kristale 4H-SIC. Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SIC 晶体中单 Shockley IIJIMA, A. & Kimoto, T. Modeli i energjisë elektronike të formimit të fajit të Slingley Stacking në Crystal 4H-SIC.Iijima, A. dhe Kimoto, T. Modeli elektronik-energji i formimit të paketimit të defektit të vetëm në kristale 4H-SIC.J. Aplikimi. Fizika 126, 105703 (2019).
Iijima, A. & Kimoto, T. Vlerësimi i gjendjes kritike për zgjerimin/tkurrjen e gabimeve të vetme të grumbullimit të shokut në diodat pin 4H-SIC. Iijima, A. & Kimoto, T. Vlerësimi i gjendjes kritike për zgjerimin/tkurrjen e gabimeve të vetme të grumbullimit të shokut në diodat pin 4H-SIC.IIJIMA, A. dhe Kimoto, T. Vlerësimi i gjendjes kritike për zgjerimin/kompresimin e defekteve të paketimit të tronditjes së vetme në dioda pin 4H-SIC. Iijima, A. & Kimoto, T. 估计 4H-sic pin 二极管中单个 Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 IIJIMA, A. & Kimoto, T. Vlerësimi i kushteve të zgjerimit/tkurrjes së shtresave të Stacking Stacking të vetme në diodat pin 4h-SIC.Iijima, A. dhe Kimoto, T. Vlerësimi i kushteve kritike për zgjerimin/kompresimin e Shockley të Paketimit të Defektit të vetëm në dioda pin 4H-SIC.Fizika e Aplikimit Wright. 116, 092105 (2020).
Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Modeli i Veprimit Quantum Well për formimin e një faji të vetëm Stacking Shockley në një kristal 4H-SIC në kushte jo-ekuilibri. Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Modeli i Veprimit Quantum Well për formimin e një faji të vetëm Stacking Shockley në një kristal 4H-SIC në kushte jo-ekuilibri.Mannen Y., Shimada K., Asada K., dhe Otani N. Një model kuantik i pusit për formimin e një faji të vetëm të shokut të shokut në një kristal 4h-sic në kushte joekuilibrike.Mannen Y., Shimada K., Asada K. dhe Otani N. Modeli i ndërveprimit kuantik të puseve për formimin e gabimeve të vetme të grumbullimit të shokut në kristale 4H-SIC në kushte joekuilibrike. J. Aplikimi. Fizikë. 125, 085705 (2019).
Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Gabimet e grumbullimit të shkaktuara nga rekombinimi: Dëshmi për një mekanizëm të përgjithshëm në SiC gjashtëkëndor. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Gabimet e grumbullimit të shkaktuara nga rekombinimi: Dëshmi për një mekanizëm të përgjithshëm në SiC gjashtëkëndor.Galeckas, A., Linnros, J. dhe Pirouz, P. Defektet e paketimit të shkaktuara nga rekombinimi: Dëshmi për një mekanizëm të përbashkët në SiC gjashtëkëndor. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. 复合诱导的堆垛层错 ： 六方 sic 中一般机制的证据。 Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Dëshmi për mekanizmin e përgjithshëm të shtresës së grumbullimit të induksionit të përbërë: 六方 sic.Galeckas, A., Linnros, J. dhe Pirouz, P. Defektet e paketimit të shkaktuara nga rekombinimi: Dëshmi për një mekanizëm të përbashkët në SiC gjashtëkëndor.Fizika Pastor Wright. 96, 025502 (2006).
Ishikawa, Y., Sudo, M., Yao, Y.-Z., Sugawara, Y. & Kato, M. Zgjerimi i një faji të vetëm Stacking të Shockley në një shtresë epitaksiale 4H-SIC (11 2 ¯0) të shkaktuar nga rrezatimi i rrezeve elektronike.Ishikawa, Y., M. Sudo, rrezatimi i rrezes Y.-Z.Ishikawa, Y., Sudo M., Psikologjia Y.-Z.Kutia, ю., м. С ju, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. Vëzhgimi i rekombinimit të transportuesit në gabimet e vetme të grumbullimit të shokut dhe në zhvendosje të pjesshme në 4H-SIC. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. Vëzhgimi i rekombinimit të transportuesit në gabimet e vetme të grumbullimit të shokut dhe në zhvendosje të pjesshme në 4H-SIC.Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. dhe Kimoto T. Vëzhgimi i rekombinimit të transportuesit në defektet e vetme të paketimit të shokut dhe zhvendosjet e pjesshme në 4H-SIC. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单 Shockley 堆垛层错和 4H-SIC 部分位错中载流子复合的观察。 Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单 Shockley Stacking Stacking 和 4H-SIC Pjestial 位错中载流子去生的可以。Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. dhe Kimoto T. Vëzhgimi i rekombinimit të transportuesit në defektet e vetme të paketimit të shokut dhe zhvendosjet e pjesshme në 4H-SIC.J. Aplikimi. Fizika 124, 095702 (2018).
Kimoto, T. & Watanabe, H. Inxhinieri e defektit në teknologjinë SIC për pajisjet e energjisë me tension të lartë. Kimoto, T. & Watanabe, H. Inxhinieri e defektit në teknologjinë SIC për pajisjet e energjisë me tension të lartë.Kimoto, T. dhe Watanabe, H. Zhvillimi i defekteve në teknologjinë SIC për pajisjet e energjisë me tension të lartë. Kimoto, T. & Watanabe, H. 用于高压功率器件的 sic Kimoto, T. & Watanabe, H. Inxhinieri e defektit në teknologjinë SIC për pajisjet e energjisë me tension të lartë.Kimoto, T. dhe Watanabe, H. Zhvillimi i defekteve në teknologjinë SIC për pajisjet e energjisë me tension të lartë.Aplikimi Fizikë Express 13, 120101 (2020).
Zhang, Z. & Sudarshan, TS Epitaksia pa dislokim pa dislokim të karbidit të silikonit. Zhang, Z. & Sudarshan, TS Epitaksia pa dislokim pa dislokim të karbidit të silikonit.Zhang Z. dhe Sudarshan TS Epitaksia pa dislokim të karbidit të silikonit në aeroplanin bazal. Zhang, Z. & Sudarshan, TS 碳化硅基面无位错外延。 Zhang, Z. & Sudarshan, TSZhang Z. dhe Sudarshan TS Epitaksia pa dislokim të aeroplanëve bazal të karbidit silikon.deklaratë. Fizikë. Wright 87, 151913 (2005).
Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Mekanizmi i eleminimit të zhvendosjeve të aeroplanit bazal në filmat e hollë sic nga epitaksia në një substrat të gdhendur. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Mekanizmi i eleminimit të zhvendosjeve të aeroplanit bazal në filmat e hollë sic nga epitaksia në një substrat të gdhendur.Zhang Z., Moulton E. dhe Sudarshan TS Mekanizmi i eleminimit të zhvendosjeve të aeroplanit bazë në filmat e hollë SIC nga epitaksia në një substrat të gdhendur. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS 通过在蚀刻衬底上外延消除 sic 薄膜中基面位错的机制。 Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Mekanizmi i eleminimit të filmit të hollë sic duke e gdhendur substratin.Zhang Z., Moulton E. dhe Sudarshan TS Mekanizmi i eleminimit të zhvendosjeve të aeroplanit bazë në filmat e hollë SIC nga epitaksia në substratet e gdhendura.Fizika e Aplikimit Wright. 89, 081910 (2006).
Shtalbush re et al. Ndërprerja e rritjes çon në një ulje të zhvendosjeve të aeroplanit bazal gjatë epitaksisë 4h-sic. deklaratë. Fizikë. Wright 94, 041916 (2009).
Zhang, X. & Tsuchida, H. Konvertimi i zhvendosjeve të aeroplanit bazik në zhvendosjet e skajit të filetimit në epilayers 4h-sic nga annealimi i temperaturës së lartë. Zhang, X. & Tsuchida, H. Konvertimi i zhvendosjeve të aeroplanit bazik në zhvendosjet e skajit të filetimit në epilayers 4h-sic nga annealimi i temperaturës së lartë.Zhang, X. dhe Tsuchida, H. Transformimi i zhvendosjeve të aeroplanit bazal në zhvendosjet e skajit të filetimit në shtresa epitaksiale 4H-SIC nga pjekja e temperaturës së lartë. Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将 4H-SIC 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。 Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将 4H-SICZhang, X. dhe Tsuchida, H. Transformimi i zhvendosjeve të aeroplanit bazë në zhvendosjet e skajit të filamentit në shtresa epitaksiale 4H-SIC nga annealimi i temperaturës së lartë.J. Aplikimi. Fizikë. 111, 123512 (2012).
Kënga, H. & Sudarshan, TS Baza e zhvendosjes së aeroplanit bazal pranë ndërfaqes epilayer/substrate në rritjen epitaksiale prej 4 ° jashtë boshtit 4H-sic. Kënga, H. & Sudarshan, TS Baza e zhvendosjes së aeroplanit bazal pranë ndërfaqes epilayer/substrate në rritjen epitaksiale prej 4 ° jashtë boshtit 4H-sic.Song, H. dhe Sudarshan, TS Transformimi i zhvendosjeve të aeroplanit bazal pranë ndërfaqes së shtresës epitaksiale/substratit gjatë rritjes epitaksiale jashtë boshtit të 4H-sic. Kënga, H. & Sudarshan, TS 在 4 ° 离轴 4H-SIC 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面位错转换。 Kënga, H. & Sudarshan, TS 在 4 ° 离轴 4H-SIC Kënga, H. & Sudarshan, TSTranzicioni i zhvendosjes planare të substratit afër kufirit të shtresës epitaksiale/substratit gjatë rritjes epitaksiale të 4h-sic jashtë boshtit 4 °.J. Crystal. Rritja 371, 94-101 (2013).
Konishi, K. et al. Në rrymë të lartë, përhapja e fajit të zhvendosjes së aeroplanit bazik në shtresat epitaksiale 4H-SIC shndërrohet në zhvendosjet e skajit të filamentit. J. Aplikimi. Fizikë. 114, 014504 (2013).
Konishi, K. et al. Dizajnimi i shtresave epitaksiale për MOSFET SIC jo të degradueshme bipolare duke zbuluar vendet e zgjatura të bërthamave të fajit në analizën topografike me rreze x operacionale. AIP Advanced 12, 035310 (2022).
Lin, S. et al. Ndikimi i strukturës së zhvendosjes së aeroplanit bazal në përhapjen e një faji të vetëm të grumbullimit të tipit Shockley gjatë prishjes së rrymës përpara të diodave pin 4h-sic. Japoni J. Aplikimi. Fizikë. 57, 04FR07 (2018).
Tahara, T., et al. Jetëgjatësia e transportuesit të pakicave të shkurtra në epilayers të pasura me azot 4H-SIC përdoret për të shtypur gabimet e grumbullimit në diodat pin. J. Aplikimi. Fizikë. 120, 115101 (2016).
Tahara, T. et al. Vartësia e përqendrimit të transportuesit të injektuar të përhapjes së fajit të grumbullimit të tronditjes së vetme në diodat pin 4h-sic. J. Aplikimi. Fizika 123, 025707 (2018).
Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Sistemi FCA mikroskopik për matjen e jetës së transportuesit të zgjidhur në thellësi në SIC. Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Sistemi FCA mikroskopik për matjen e jetës së transportuesit të zgjidhur në thellësi në SIC.Mei, S., Tawara, T., Tsuchida, H. dhe Kato, Sistemi Mikroskopik M. FCA për matjet e jetës së transportuesit të zgjidhura në thellësi në karbidin e silikonit. Mae, S. 、 Tawara, T. 、 Tsuchida, H. & Kato, M. 用于 Sic 中深度分辨载流子寿命测量的显微 FCA 系统。 Mae, S. 、 Tawara, T. 、 Tsuchida, H. & Kato, M. Për SIC me thellësi të mesme 分辨载流子 Matja e jetës 的月微 Sistemi FCAMei S., Tawara T., Tsuchida H. dhe Kato M. Sistemi mikro-FCA për matjet e jetës së transportuesit të zgjidhur në thellësi në karbidin e silikonit.Forumi i Shkencave Alma Mater 924, 269–272 (2018).
Hirayama, T. et al. Shpërndarja e thellësisë së jetës së bartësit në shtresa të trasha epitaksiale 4H-SIC u mat në mënyrë jo-shkatërruese duke përdorur rezolucionin kohor të thithjes së lirë të transportuesit dhe dritës së kryqëzuar. Kaloni në shkencë. metër 91, 123902 (2020).
Koha e Postimit: Nëntor-06-2022
