Спасибо за посещение Nature.com. Версия браузера, которую вы используете, имеет ограниченную поддержку CSS. Для наилучшего опыта мы рекомендуем вам использовать обновленный браузер (или отключить режим совместимости в Internet Explorer). В то же время, чтобы обеспечить постоянную поддержку, мы будем отображать сайт без стилей и JavaScript.
4H-SiC был коммерциализирован как материал для силовых полупроводниковых приборов. Однако долгосрочная надежность 4H-SiC-приборов является препятствием для их широкого применения, а наиболее важной проблемой надежности 4H-SiC-приборов является биполярная деградация. Эта деградация вызвана распространением одиночного дефекта упаковки Шокли (1SSF) дислокаций базальной плоскости в кристаллах 4H-SiC. Здесь мы предлагаем метод подавления расширения 1SSF путем имплантации протонов на эпитаксиальных пластинах 4H-SiC. PiN-диоды, изготовленные на пластинах с протонной имплантацией, показали те же вольт-амперные характеристики, что и диоды без протонной имплантации. Напротив, расширение 1SSF эффективно подавляется в протонно-имплантированном PiN-диоде. Таким образом, имплантация протонов в эпитаксиальные пластины 4H-SiC является эффективным методом подавления биполярной деградации силовых полупроводниковых приборов 4H-SiC при сохранении производительности устройства. Этот результат способствует разработке высоконадежных устройств 4H-SiC.
Карбид кремния (SiC) широко признан в качестве полупроводникового материала для мощных, высокочастотных полупроводниковых приборов, которые могут работать в жестких условиях1. Существует много политипов SiC, среди которых 4H-SiC обладает превосходными физическими свойствами полупроводниковых приборов, такими как высокая подвижность электронов и сильное электрическое поле пробоя2. Пластины 4H-SiC диаметром 6 дюймов в настоящее время коммерциализируются и используются для массового производства силовых полупроводниковых приборов3. Тяговые системы для электромобилей и поездов были изготовлены с использованием силовых полупроводниковых приборов 4H-SiC4.5. Однако устройства 4H-SiC по-прежнему страдают от долгосрочных проблем с надежностью, таких как пробой диэлектрика или надежность короткого замыкания6,7, из которых одной из самых важных проблем с надежностью является биполярная деградация2,8,9,10,11. Эта биполярная деградация была обнаружена более 20 лет назад и долгое время была проблемой при изготовлении устройств SiC.
Биполярная деградация вызвана одиночным дефектом стека Шокли (1SSF) в кристаллах 4H-SiC с дислокациями базальной плоскости (BPD), распространяющимися посредством скольжения дислокаций, усиленного рекомбинацией (REDG)12,13,14,15,16,17,18,19. Следовательно, если расширение BPD подавляется до 1SSF, силовые устройства 4H-SiC могут быть изготовлены без биполярной деградации. Сообщалось о нескольких методах подавления распространения BPD, таких как преобразование BPD в дислокацию нити края (TED)20,21,22,23,24. В последних эпитаксиальных пластинах SiC BPD в основном присутствует в подложке, а не в эпитаксиальном слое из-за преобразования BPD в TED на начальном этапе эпитаксиального роста. Следовательно, оставшейся проблемой биполярной деградации является распределение BPD в подложке25,26,27. Вставка «композитного армирующего слоя» между дрейфовым слоем и подложкой была предложена в качестве эффективного метода подавления расширения BPD в подложке28, 29, 30, 31. Этот слой увеличивает вероятность рекомбинации пар электронов и дырок в эпитаксиальном слое и подложке SiC. Уменьшение количества пар электронов и дырок снижает движущую силу REDG к BPD в подложке, поэтому композитный армирующий слой может подавлять биполярную деградацию. Следует отметить, что вставка слоя влечет за собой дополнительные затраты при производстве пластин, и без вставки слоя трудно уменьшить количество пар электронов и дырок, контролируя только контроль времени жизни носителей. Поэтому по-прежнему существует острая необходимость в разработке других методов подавления для достижения лучшего баланса между стоимостью производства устройств и выходом годных.
Поскольку расширение BPD до 1SSF требует перемещения частичных дислокаций (PD), закрепление PD является многообещающим подходом для ингибирования биполярной деградации. Хотя сообщалось о закреплении PD примесями металлов, FPD в подложках 4H-SiC расположены на расстоянии более 5 мкм от поверхности эпитаксиального слоя. Кроме того, поскольку коэффициент диффузии любого металла в SiC очень мал, примесям металлов трудно диффундировать в подложку34. Из-за относительно большой атомной массы металлов ионная имплантация металлов также затруднена. Напротив, в случае водорода, самого легкого элемента, ионы (протоны) могут быть имплантированы в 4H-SiC на глубину более 10 мкм с использованием ускорителя класса МэВ. Следовательно, если имплантация протонов влияет на закрепление PD, то ее можно использовать для подавления распространения BPD в подложке. Однако имплантация протонов может повредить 4H-SiC и привести к снижению производительности устройства37,38,39,40.
Чтобы преодолеть деградацию устройства из-за имплантации протонов, для восстановления повреждений используется высокотемпературный отжиг, аналогичный методу отжига, обычно используемому после имплантации акцепторных ионов при обработке устройств1, 40, 41, 42. Хотя масс-спектрометрия вторичных ионов (SIMS)43 сообщила о диффузии водорода из-за высокотемпературного отжига, возможно, что только плотности атомов водорода вблизи FD недостаточно для обнаружения закрепления PR с помощью SIMS. Поэтому в этом исследовании мы имплантировали протоны в эпитаксиальные пластины 4H-SiC до процесса изготовления устройства, включая высокотемпературный отжиг. Мы использовали диоды PiN в качестве экспериментальных структур устройств и изготовили их на эпитаксиальных пластинах 4H-SiC с имплантацией протонов. Затем мы наблюдали вольт-амперные характеристики для изучения деградации производительности устройства из-за инжекции протонов. Впоследствии мы наблюдали расширение 1SSF на электролюминесцентных (EL) изображениях после подачи электрического напряжения на PiN-диод. Наконец, мы подтвердили влияние инжекции протонов на подавление расширения 1SSF.
На рис. 1 показаны вольт-амперные характеристики (ВАХ) PiN-диодов при комнатной температуре в областях с протонной имплантацией и без нее до импульсного тока. PiN-диоды с протонной инжекцией показывают выпрямительные характеристики, похожие на диоды без протонной инжекции, хотя ВАХ являются общими для диодов. Чтобы показать разницу между условиями инжекции, мы построили график частоты напряжения при прямой плотности тока 2,5 А/см2 (что соответствует 100 мА) в виде статистического графика, как показано на рисунке 2. Кривая, аппроксимированная нормальным распределением, также представлена пунктирной линией. линия. Как видно из пиков кривых, сопротивление в открытом состоянии немного увеличивается при дозах протонов 1014 и 1016 см-2, в то время как PiN-диод с протонной дозой 1012 см-2 показывает почти такие же характеристики, как и без протонной имплантации. Мы также выполнили протонную имплантацию после изготовления PiN-диодов, которые не демонстрировали равномерной электролюминесценции из-за повреждений, вызванных протонной имплантацией, как показано на рисунке S1, как описано в предыдущих исследованиях37,38,39. Таким образом, отжиг при 1600 °C после имплантации ионов Al является необходимым процессом для изготовления устройств для активации акцептора Al, который может восстановить повреждения, вызванные протонной имплантацией, что делает ВАХ одинаковыми между имплантированными и неимплантированными протонными PiN-диодами. Частота обратного тока при -5 В также представлена на рисунке S2, существенной разницы между диодами с инжекцией протонов и без нее нет.
Вольт-амперные характеристики PiN-диодов с инжектированными протонами и без них при комнатной температуре. В легенде указана доза протонов.
Частота напряжения при постоянном токе 2,5 А/см2 для PiN-диодов с инжектированными и неинжектированными протонами. Пунктирная линия соответствует нормальному распределению.
На рис. 3 показано EL-изображение PiN-диода с плотностью тока 25 А/см2 после подачи напряжения. До подачи импульсной токовой нагрузки темные области диода не наблюдались, как показано на рис. 3. C2. Однако, как показано на рис. 3a, в PiN-диоде без имплантации протонов наблюдалось несколько темных полосатых областей со светлыми краями после подачи электрического напряжения. Такие стержнеобразные темные области наблюдаются на EL-изображениях для 1SSF, простирающихся от BPD в подложке28,29. Вместо этого в PiN-диодах с имплантированными протонами наблюдались некоторые протяженные дефекты упаковки, как показано на рис. 3b–d. Используя рентгеновскую топографию, мы подтвердили наличие ПР, которые могут перемещаться от ПФД к подложке на периферии контактов в PiN-диоде без инжекции протонов (рис. 4: это изображение без удаления верхнего электрода (сфотографировано, ПР под электродами не видно). Таким образом, темная область на EL-изображении соответствует расширенному 1SSF ПФД в подложке. EL-изображения других загруженных PiN-диодов показаны на рисунках 1 и 2. Видеоролики S3-S6 с расширенными темными областями и без них (изменяющиеся во времени EL-изображения PiN-диодов без инжекции протонов и имплантированных при 1014 см-2) также показаны в дополнительной информации.
Электролюминесцентные изображения PiN-диодов при 25 А/см2 после 2 часов электрического напряжения (а) без имплантации протонов и с имплантированными дозами (б) 1012 см-2, (в) 1014 см-2 и (г) 1016 см-2 протонов.
Мы рассчитали плотность расширенного 1SSF, вычислив темные области с яркими краями в трех PiN-диодах для каждого состояния, как показано на рисунке 5. Плотность расширенного 1SSF уменьшается с увеличением дозы протонов, и даже при дозе 1012 см-2 плотность расширенного 1SSF значительно ниже, чем в неимплантированном PiN-диоде.
Увеличение плотности SF PiN-диодов с имплантацией протонов и без нее после нагрузки импульсным током (каждое состояние включало три загруженных диода).
Сокращение срока службы носителей также влияет на подавление расширения, а инжекция протонов сокращает срок службы носителей32,36. Мы наблюдали сроки службы носителей в эпитаксиальном слое толщиной 60 мкм с инжектированными протонами 1014 см-2. От начального срока службы носителей, хотя имплантация уменьшает значение до ~10%, последующий отжиг восстанавливает его до ~50%, как показано на рис. S7. Следовательно, срок службы носителей, сокращенный из-за имплантации протонов, восстанавливается высокотемпературным отжигом. Хотя сокращение срока службы носителей на 50% также подавляет распространение дефектов упаковки, характеристики I–V, которые обычно зависят от срока службы носителей, показывают лишь незначительные различия между инжектированными и неимплантированными диодами. Следовательно, мы считаем, что закрепление PD играет роль в ингибировании расширения 1SSF.
Хотя SIMS не обнаружил водород после отжига при 1600°C, как сообщалось в предыдущих исследованиях, мы наблюдали влияние имплантации протонов на подавление расширения 1SSF, как показано на рисунках 1 и 4. 3, 4. Поэтому мы считаем, что PD закреплен атомами водорода с плотностью ниже предела обнаружения SIMS (2 × 1016 см-3) или точечными дефектами, вызванными имплантацией. Следует отметить, что мы не подтвердили увеличение сопротивления в открытом состоянии из-за удлинения 1SSF после нагрузки импульсным током. Это может быть связано с несовершенными омическими контактами, изготовленными с использованием нашего процесса, которые будут устранены в ближайшем будущем.
В заключение, мы разработали метод гашения для расширения BPD до 1SSF в 4H-SiC PiN-диодах с использованием протонной имплантации перед изготовлением устройства. Ухудшение I–V-характеристики во время протонной имплантации незначительно, особенно при дозе протонов 1012 см–2, но эффект подавления расширения 1SSF значителен. Хотя в этом исследовании мы изготовили PiN-диоды толщиной 10 мкм с протонной имплантацией на глубину 10 мкм, все еще возможно дополнительно оптимизировать условия имплантации и применить их для изготовления других типов 4H-SiC-устройств. Следует учитывать дополнительные затраты на изготовление устройства во время протонной имплантации, но они будут аналогичны затратам на имплантацию ионов алюминия, которая является основным процессом изготовления для силовых устройств 4H-SiC. Таким образом, протонная имплантация перед обработкой устройства является потенциальным методом изготовления биполярных силовых устройств 4H-SiC без вырождения.
В качестве образца использовалась 4-дюймовая пластина 4H-SiC n-типа с толщиной эпитаксиального слоя 10 мкм и концентрацией донорного легирования 1 × 1016 см–3. Перед обработкой устройства в пластину имплантировались ионы H+ с энергией ускорения 0,95 МэВ при комнатной температуре на глубину около 10 мкм под нормальным углом к поверхности пластины. При имплантации протонов использовалась маска на пластине, а пластина имела участки без и с дозой протонов 1012, 1014 или 1016 см–2. Затем ионы Al с дозами протонов 1020 и 1017 см–3 были имплантированы по всей пластине на глубину 0–0,2 мкм и 0,2–0,5 мкм от поверхности, после чего был проведен отжиг при 1600 °C для формирования углеродного колпачка для формирования слоя p. -типа. Затем на сторону подложки был нанесен контакт Ni с обратной стороны, в то время как контакт Ti/Al с передней стороны в форме гребня размером 2,0 мм × 2,0 мм, сформированный с помощью фотолитографии и процесса отслаивания, был нанесен на сторону эпитаксиального слоя. Наконец, отжиг контактов проводился при температуре 700 °C. После резки пластины на чипы мы выполнили определение характеристик напряжений и нанесение.
Вольт-амперные характеристики изготовленных PiN-диодов наблюдались с помощью анализатора параметров полупроводников HP4155B. В качестве электрического напряжения в течение 2 часов подавался 10-миллисекундный импульсный ток 212,5 А/см2 с частотой 10 импульсов/сек. При выборе более низкой плотности тока или частоты мы не наблюдали расширения 1SSF даже в PiN-диоде без инжекции протонов. Во время подачи электрического напряжения температура PiN-диода составляет около 70°C без преднамеренного нагрева, как показано на рисунке S8. Электролюминесцентные изображения были получены до и после электрического напряжения при плотности тока 25 А/см2. Синхротронная отражательная рентгеновская топография скользящего падения с использованием монохроматического рентгеновского пучка (λ = 0,15 нм) в Центре синхротронного излучения в Айти, вектор ag в BL8S2 равен -1-128 или 11-28 (подробности см. в ссылке 44).
Частота напряжения при прямой плотности тока 2,5 А/см2 извлекается с интервалом 0,5 В на рис. 2 по ВАХ каждого состояния PiN-диода. Из среднего значения напряжения Vave и стандартного отклонения напряжения σ строим кривую нормального распределения в виде пунктирной линии на рис. 2, используя следующее уравнение:
Вернер, М.Р. и Фарнер, В.Р. Обзор материалов, микродатчиков, систем и устройств для применения в условиях высоких температур и суровых условий. Вернер, М.Р. и Фарнер, В.Р. Обзор материалов, микродатчиков, систем и устройств для применения в условиях высоких температур и суровых условий.Вернер, М.Р. и Фарнер, В.Р. Обзор материалов, микродатчиков, систем и устройств для применения в условиях высоких температур и суровых условий. Вернер, М.Р. и Фарнер, В.Р. Вернер, М.Р. и Фарнер, В.Р. Обзор материалов, микродатчиков, систем и устройств для применения в условиях высоких температур и неблагоприятных условий окружающей среды.Вернер, М.Р. и Фарнер, В.Р. Обзор материалов, микродатчиков, систем и устройств для применения при высоких температурах и суровых условиях.IEEE Trans. Промышленная электроника. 48, 249–257 (2001).
Кимото, Т. и Купер, Дж. А. Основы технологии карбида кремния Основы технологии карбида кремния: рост, характеристика, устройства и применение. Том. Кимото, Т. и Купер, Дж. А. Основы технологии карбида кремния Основы технологии карбида кремния: рост, характеристика, устройства и применение. Том.Кимото, Т. и Купер, Дж. А. Основы технологии карбида кремния Основы технологии карбида кремния: рост, характеристики, устройства и применение. Том. Кимото, Т. и Купер, Дж.А. Кимото, Т. и Купер, Дж. А. База углеродно-кремниевой технологии. База углеродно-кремниевой технологии: развитие, описание, оборудование и объем применения.Кимото, Т. и Купер, Дж. Основы технологии карбида кремния Основы технологии карбида кремния: рост, характеристики, оборудование и применение. Том.252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014).
Велиадис, В. Крупномасштабная коммерциализация SiC: статус-кво и препятствия, которые необходимо преодолеть. alma mater. наука. Форум 1062, 125–130 (2022).
Бротон, Дж., Смет, В., Туммала, Р.Р. и Джоши, Ю.К. Обзор технологий термоупаковки для автомобильной силовой электроники тягового назначения. Бротон, Дж., Смет, В., Туммала, Р.Р. и Джоши, Ю.К. Обзор технологий термоупаковки для автомобильной силовой электроники тягового назначения.Бротон, Дж., Смет, В., Туммала, Р.Р. и Джоши, Ю.К. Обзор технологий термоупаковки для автомобильной силовой электроники тягового назначения. Бротон Дж., Смет В., Туммала Р.Р. и Джоши Ю.К. Бротон Дж., Смет В., Туммала Р.Р. и Джоши Ю.К.Бротон, Дж., Смет, В., Туммала, Р.Р. и Джоши, Ю.К. Обзор технологии термоупаковки для автомобильной силовой электроники тягового назначения.J. Electron. Упаковка. транс. ASME 140, 1-11 (2018).
Сато, К., Като, Х. и Фукусима, Т. Разработка системы тяги на основе SiC для высокоскоростных поездов Синкансэн следующего поколения. Сато, К., Като, Х. и Фукусима, Т. Разработка системы тяги на основе SiC для высокоскоростных поездов Синкансэн следующего поколения.Сато К., Като Х. и Фукусима Т. Разработка прикладной тяговой системы SiC для высокоскоростных поездов Синкансэн следующего поколения.Сато К., Като Х. и Фукусима Т. Разработка тяговой системы для приложений SiC для высокоскоростных поездов Синкансэн следующего поколения. Приложение IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
Сэндзаки, Дж., Хаяси, С., Ёнэдзава, Й. и Окумура, Х. Проблемы создания высоконадежных силовых устройств на основе SiC: текущий статус и проблемы пластин SiC. Сэндзаки, Дж., Хаяси, С., Ёнэдзава, Й. и Окумура, Х. Проблемы создания высоконадежных силовых устройств на основе SiC: текущий статус и проблемы пластин SiC.Сензаки, Дж., Хаяси, С., Ёнезава, Й. и Окумура, Х. Проблемы внедрения высоконадежных силовых устройств на основе SiC: начиная с текущего состояния и проблемы пластин SiC. Сензаки Дж., Хаяси С., Ёнезава Ю. и Окумура Х. 实现高可靠性SiC и SiC 晶圆的现状和问题来看. Сензаки Дж., Хаяси С., Ёнезава Ю. и Окумура Х. Проблема достижения высокой надежности силовых устройств на основе SiC: от SiC 晶圆的电视和问题设计.Сэндзаки Дж., Хаяси С., Ёнэдзава Й. и Окумура Х. Проблемы разработки высоконадежных силовых устройств на основе карбида кремния: обзор состояния и проблем, связанных с пластинами карбида кремния.На Международном симпозиуме IEEE по физике надежности (IRPS) 2018 г. (ред. Сензаки, Дж. и др.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018).
Ким, Д. и Сунг, В. Улучшенная устойчивость к короткому замыканию для 1,2-кВ 4H-SiC MOSFET с использованием глубокого P-кармана, реализованного путем канальной имплантации. Ким, Д. и Сунг, В. Улучшенная устойчивость к короткому замыканию для 1,2-кВ 4H-SiC MOSFET с использованием глубокого P-кармана, реализованного путем канальной имплантации.Ким, Д. и Сунг, В. Улучшенная устойчивость к короткому замыканию для 1,2 кВ 4H-SiC MOSFET с использованием глубокого P-кармана, реализованного путем имплантации канала. Ким, Д. и Сунг, В. Ким, Д. и Сунг, В.П. 4H-SiC MOSFET, 1,2 кВКим, Д. и Сунг, В. Улучшение устойчивости к короткому замыканию 1,2 кВ 4H-SiC MOSFET с использованием глубоких P-карманов путем имплантации каналов.Письмо по электронным устройствам IEEE 42, 1822–1825 (2021).
Сковронски М. и др. Рекомбинационно-усиленное движение дефектов в прямосмещенных 4H-SiC pn-диодах. J. Application. Physics. 92, 4699–4704 (2002).
Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуленд, Л.Б. Преобразование дислокаций в эпитаксии карбида кремния 4H. Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуленд, Л.Б. Преобразование дислокаций в эпитаксии карбида кремния 4H.Ха С., Мешковски П., Сковронски М. и Роуленд Л.Б. Трансформация дислокаций во время эпитаксии карбида кремния 4H. Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуленд, Л.Б. 4H. Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуленд, Л.Б. 4H Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуленд, Л.Б.Дислокационный переход 4H в эпитаксии карбида кремния.Дж. Кристал. Рост 244, 257–266 (2002).
Сковронски, М. и Ха, С. Деградация гексагональных биполярных устройств на основе карбида кремния. Сковронски, М. и Ха, С. Деградация гексагональных биполярных устройств на основе карбида кремния.Сковронски М. и Ха С. Деградация гексагональных биполярных устройств на основе карбида кремния. Сковронски, М. и Ха, С. Сковронски М. и Ха С.Сковронски М. и Ха С. Деградация гексагональных биполярных устройств на основе карбида кремния.J. Application. Physics 99, 011101 (2006).
Агарвал, А., Фатима, Х., Хейни, С. и Рю, С.-Х. Агарвал, А., Фатима, Х., Хейни, С. и Рю, С.-Х.Агарвал А., Фатима Х., Хейни С. и Рю С.-Х. Агарвал, А., Фатима, Х., Хейни, С. и Рю, С.-Х. Агарвал, А., Фатима, Х., Хейни, С. и Рю, С.-Х.Агарвал А., Фатима Х., Хейни С. и Рю С.-Х.Новый механизм деградации для высоковольтных SiC-мощных МОП-транзисторов. IEEE Electronic Devices Lett. 28, 587–589 (2007).
Колдуэлл, Дж. Д., Штальбуш, Р. Э., Анкона, М. Г., Глембоки, О. Дж. и Хобарт, К. Д. О движущей силе движения дефекта упаковки, вызванного рекомбинацией, в 4H–SiC. Колдуэлл, Дж. Д., Штальбуш, Р. Э., Анкона, М. Г., Глембоки, О. Дж. и Хобарт, К. Д. О движущей силе движения дефекта упаковки, вызванного рекомбинацией, в 4H-SiC.Колдуэлл, Дж. Д., Столбуш, Р. Э., Анкона, М. Г., Глембоки, О. Дж. и Хобарт, К. Д. О движущей силе движения дефекта упаковки, вызванного рекомбинацией, в 4H-SiC. Колдуэлл, Дж.Д., Сталбуш, Р.Э., Анкона, М.Г., Глембоцки, О.Дж. и Хобарт, К.Д. Колдуэлл, Дж.Д., Сталбуш, Р.Э., Анкона, М.Г., Глембоцки, О.Дж. и Хобарт, К.Д.Колдуэлл, Дж. Д., Столбуш, Р. Э., Анкона, М. Г., Глембоки, О. Дж. и Хобарт, К. Д., О движущей силе движения дефекта упаковки, вызванного рекомбинацией, в 4H-SiC.J. Application. Physics. 108, 044503 (2010).
Иидзима, А. и Кимото, Т. Электронная энергетическая модель для образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристаллах 4H-SiC. Иидзима, А. и Кимото, Т. Электронная энергетическая модель для образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристаллах 4H-SiC.Иидзима, А. и Кимото, Т. Электронно-энергетическая модель образования одиночных дефектов упаковки Шокли в кристаллах 4H-SiC. Иидзима, А. и Кимото, Т. 4H-SiC, Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型. Иидзима, А. и Кимото, Т. Электронная энергетическая модель образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристалле 4H-SiC.Иидзима, А. и Кимото, Т. Электронно-энергетическая модель формирования единичной дефектной упаковки Шокли в кристаллах 4H-SiC.J. Application. физика 126, 105703 (2019).
Иидзима, А. и Кимото, Т. Оценка критического условия расширения/сжатия одиночных дефектов упаковки Шокли в 4H-SiC PiN-диодах. Иидзима, А. и Кимото, Т. Оценка критического условия расширения/сжатия одиночных дефектов упаковки Шокли в 4H-SiC PiN-диодах.Иидзима, А. и Кимото, Т. Оценка критического состояния для расширения/сжатия одиночных дефектов упаковки Шокли в 4H-SiC PiN-диодах. Иидзима, А. и Кимото, Т. 估计4H-SiC PiN 二极管中单个Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件. Иидзима, А. и Кимото, Т. Оценка условий расширения/сжатия одиночного слоя укладки Шокли в 4H-SiC PiN-диодах.Иидзима, А. и Кимото, Т. Оценка критических условий расширения/сжатия упаковки единичных дефектов Шокли в 4H-SiC PiN-диодах.прикладная физика Райт. 116, 092105 (2020).
Маннен, Ю., Шимада, К., Асада, К. и Отани, Н. Модель действия квантовой ямы для образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристалле 4H-SiC в неравновесных условиях. Маннен, Ю., Шимада, К., Асада, К. и Отани, Н. Модель действия квантовой ямы для образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристалле 4H-SiC в неравновесных условиях.Маннен Ю., Шимада К., Асада К. и Отани Н. Модель квантовой ямы для образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристалле 4H-SiC в неравновесных условиях.Маннен Ю., Шимада К., Асада К. и Отани Н. Модель взаимодействия квантовых ям для образования одиночных дефектов упаковки Шокли в кристаллах 4H-SiC в неравновесных условиях. J. Application. Physics. 125, 085705 (2019).
Галецкас, А., Линнрос, Дж. и Пируз, П. Дефекты упаковки, вызванные рекомбинацией: доказательства общего механизма в гексагональном SiC. Галецкас, А., Линнрос, Дж. и Пируз, П. Дефекты упаковки, вызванные рекомбинацией: доказательства общего механизма в гексагональном SiC.Галецкас, А., Линнрос, Дж. и Пируз, П. Дефекты упаковки, вызванные рекомбинацией: доказательства общего механизма в гексагональном SiC. Галецкас А., Линнрос Дж. и Пируз П. Галецкас, А., Линнрос, Дж. и Пируз, П. Доказательства общего механизма композитного индукционного стекирования слоев: 六方SiC.Галецкас, А., Линнрос, Дж. и Пируз, П. Дефекты упаковки, вызванные рекомбинацией: доказательства общего механизма в гексагональном SiC.физика пастор Райт. 96, 025502 (2006).
Ишикава, Й., Судо, М., Яо, Й.-З., Сугавара, Й. и Като, М. Расширение одиночного дефекта упаковки Шокли в эпитаксиальном слое 4H-SiC (11 2 ¯0), вызванное облучением электронным пучком.Ишикава, Ю., М. Судо, Облучение пучком Y-Z.Исикава Ю., Судо М., Ю.-З. Психология.Бокс, Ю., М. Судо, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Като, М., Катахира, С., Ичикава, Й., Харада, С. и Кимото, Т. Наблюдение рекомбинации носителей в одиночных дефектах упаковки Шокли и при частичных дислокациях в 4H-SiC. Като, М., Катахира, С., Ичикава, Й., Харада, С. и Кимото, Т. Наблюдение рекомбинации носителей в одиночных дефектах упаковки Шокли и при частичных дислокациях в 4H-SiC.Като М., Катахира С., Итикава Й., Харада С. и Кимото Т. Наблюдение за рекомбинацией носителей заряда в одиночных дефектах упаковки Шокли и частичных дислокациях в 4H-SiC. Като М., Катахира С., Итикава Ю., Харада С. и Кимото Т. 单Shockley 堆垛层错和4H-SiC 部分位错中载流子复合的观察. Като М., Катахира С., Итикава Ю., Харада С. и Кимото Т. «Стекирование Шокли и частичное стекирование 4H-SiC».Като М., Катахира С., Итикава Й., Харада С. и Кимото Т. Наблюдение за рекомбинацией носителей заряда в одиночных дефектах упаковки Шокли и частичных дислокациях в 4H-SiC.J. Application. физика 124, 095702 (2018).
Кимото, Т. и Ватанабэ, Х. Формирование дефектов в технологии SiC для высоковольтных силовых устройств. Кимото, Т. и Ватанабэ, Х. Формирование дефектов в технологии SiC для высоковольтных силовых устройств.Кимото, Т. и Ватанабэ, Х. Развитие дефектов в технологии SiC для высоковольтных силовых приборов. Кимото Т. и Ватанабэ Х. 用于高压功率器件的SiC 技术中的缺陷工程. Кимото, Т. и Ватанабэ, Х. Формирование дефектов в технологии SiC для высоковольтных силовых устройств.Кимото, Т. и Ватанабэ, Х. Развитие дефектов в технологии SiC для высоковольтных силовых приборов.прикладная физика Экспресс 13, 120101 (2020).
Чжан, З. и Сударшан, Т.С. Базисная бездислокационная эпитаксия карбида кремния. Чжан, З. и Сударшан, Т.С. Базисная бездислокационная эпитаксия карбида кремния.Чжан З. и Сударшан Т.С. Бездислокационная эпитаксия карбида кремния в базисной плоскости. Чжан З. и Сударшан Т.С. 碳化硅基面无位错外延. Чжан, З. и Сударшан, Т.С.Чжан З. и Сударшан Т.С. Бездислокационная эпитаксия базисных плоскостей карбида кремния.утверждение. физика. Райт. 87, 151913 (2005).
Чжан, З., Молтон, Э. и Сударшан, Т.С. Механизм устранения дислокаций базисной плоскости в тонких пленках SiC методом эпитаксии на протравленной подложке. Чжан, З., Молтон, Э. и Сударшан, Т.С. Механизм устранения дислокаций базисной плоскости в тонких пленках SiC методом эпитаксии на протравленной подложке.Чжан З., Моултон Э. и Сударшан Т.С. Механизм устранения дислокаций базовой плоскости в тонких пленках SiC методом эпитаксии на протравленной подложке. Чжан З., Моултон Э. и Сударшан Т.С. Чжан, З., Молтон, Э. и Сударшан, Т.С. Механизм удаления тонкой пленки SiC путем травления подложки.Чжан З., Моултон Э. и Сударшан Т.С. Механизм устранения дислокаций базовой плоскости в тонких пленках SiC методом эпитаксии на протравленных подложках.прикладная физика Райт. 89, 081910 (2006).
Шталбуш Р.Э. и др. Прерывание роста приводит к уменьшению дислокаций базисной плоскости во время эпитаксии 4H-SiC. заявление. физика. Райт. 94, 041916 (2009).
Чжан, С. и Цучида, Х. Преобразование дислокаций базисной плоскости в пронизывающие краевые дислокации в эпитаксиальных слоях 4H-SiC путем высокотемпературного отжига. Чжан, С. и Цучида, Х. Преобразование дислокаций базисной плоскости в пронизывающие краевые дислокации в эпитаксиальных слоях 4H-SiC путем высокотемпературного отжига.Чжан, С. и Цучида, Х. Трансформация дислокаций базисной плоскости в пронизывающие краевые дислокации в эпитаксиальных слоях 4H-SiC путем высокотемпературного отжига. Чжан, X. и Цучида, Х. Чжан X. и Цучида Х. 通过高温退火将4H-SiCЧжан, С. и Цучида, Х. Трансформация дислокаций базовой плоскости в дислокации краевых нитей в эпитаксиальных слоях 4H-SiC путем высокотемпературного отжига.J. Application. Physics. 111, 123512 (2012).
Сонг, Х. и Сударшан, Т.С. Преобразование дислокации базисной плоскости вблизи интерфейса эпитаксиальный слой/подложка при эпитаксиальном росте 4° внеосевого 4H–SiC. Сонг, Х. и Сударшан, Т.С. Преобразование дислокации базисной плоскости вблизи интерфейса эпитаксиальный слой/подложка при эпитаксиальном росте 4° внеосевого 4H–SiC.Сонг, Х. и Сударшан, Т.С. Трансформация дислокаций базисной плоскости вблизи интерфейса эпитаксиальный слой/подложка во время внеосевого эпитаксиального роста 4H–SiC. Сонг, Х. и Сударшан, Т.С. Сонг, Х. и Сударшан, TS 在4° 离轴4H-SiC Сонг, Х. и Сударшан, ТСПланарный дислокационный переход подложки вблизи границы эпитаксиальный слой/подложка при эпитаксиальном росте 4H-SiC вне оси 4°.J. Crystal. Рост 371, 94–101 (2013).
Кониши, К. и др. При высоком токе распространение дефекта упаковки дислокаций базисной плоскости в эпитаксиальных слоях 4H-SiC трансформируется в краевые дислокации нитей. J. Application. Physics. 114, 014504 (2013).
Кониши, К. и др. Разработка эпитаксиальных слоев для биполярных неразлагаемых SiC MOSFET путем обнаружения расширенных мест зарождения дефектов упаковки в ходе операционного рентгеновского топографического анализа. AIP Advanced 12, 035310 (2022).
Лин, С. и др. Влияние структуры дислокации базисной плоскости на распространение одиночного дефекта упаковки типа Шокли во время спада прямого тока 4H-SiC pin-диодов. Япония. J. Application. Physics. 57, 04FR07 (2018).
Тахара, Т. и др. Короткое время жизни неосновных носителей заряда в эпитаксиальных слоях 4H-SiC, богатых азотом, используется для подавления дефектов упаковки в диодах PiN. J. Application. Physics. 120, 115101 (2016).
Тахара, Т. и др. Зависимость концентрации инжектированных носителей заряда от распространения одиночного дефекта упаковки Шокли в диодах 4H-SiC PiN. J. Application. Physics 123, 025707 (2018).
Мэй, С., Тавара, Т., Цучида, Х. и Като, М. Микроскопическая система FCA для измерения времени жизни носителей заряда с разрешением по глубине в SiC. Мэй, С., Тавара, Т., Цучида, Х. и Като, М. Микроскопическая система FCA для измерения времени жизни носителей заряда с разрешением по глубине в SiC.Мэй, С., Тавара, Т., Цучида, Х. и Като, М. Микроскопическая система FCA для измерения времени жизни носителей заряда с разрешением по глубине в карбиде кремния. Мэй, С., Тавара, Т., Цучида, Х. и Като, М. «SiC 中深度分辨载流子寿命测量的显微FCA». Мэй, С., Тавара, Т., Цучида, Х. и Като, М. Для системы FCA средней глубины SiC.Мэй С., Тавара Т., Цучида Х. и Като М. Система Micro-FCA для измерения времени жизни носителей заряда с разрешением по глубине в карбиде кремния.Научный форум alma mater 924, 269–272 (2018).
Хираяма, Т. и др. Распределение по глубине времени жизни носителей в толстых эпитаксиальных слоях 4H-SiC измерялось неразрушающим методом с использованием временного разрешения поглощения свободных носителей и перекрестного света. Переключиться на науку. метр. 91, 123902 (2020).
Время публикации: 06.11.2022
