Благодарим вас за посещение Nature.com. Версия браузера, которую вы используете, имеет ограниченную поддержку CSS. Для оптимальной работы мы рекомендуем вам использовать обновленный браузер (или отключить режим совместимости в Internet Explorer). Тем временем, чтобы обеспечить постоянную поддержку, мы будем отображать сайт без стилей и JavaScript.
4H-SiC коммерциализируется как материал для силовых полупроводниковых приборов. Однако долговременная надежность устройств 4H-SiC является препятствием для их широкого применения, а наиболее важной проблемой надежности устройств 4H-SiC является биполярная деградация. Эта деградация вызвана распространением единичного дефекта упаковки Шокли (1SSF) базисных плоских дислокаций в кристаллах 4H-SiC. Здесь мы предлагаем метод подавления расширения 1SSF путем имплантации протонов на эпитаксиальные пластины 4H-SiC. ПиН-диоды, изготовленные на пластинах с имплантацией протонов, показали те же вольт-амперные характеристики, что и диоды без имплантации протонов. Напротив, расширение 1SSF эффективно подавляется в PiN-диоде с имплантацией протонов. Таким образом, имплантация протонов в эпитаксиальные пластины 4H-SiC является эффективным методом подавления биполярной деградации силовых полупроводниковых приборов 4H-SiC при сохранении работоспособности устройства. Этот результат способствует разработке высоконадежных устройств на основе 4H-SiC.
Карбид кремния (SiC) широко известен как полупроводниковый материал для мощных высокочастотных полупроводниковых устройств, которые могут работать в суровых условиях1. Существует множество политипов SiC, среди которых 4H-SiC обладает превосходными физическими свойствами полупроводниковых устройств, такими как высокая подвижность электронов и сильное электрическое поле пробоя2. Пластины 4H-SiC диаметром 6 дюймов в настоящее время продаются и используются для массового производства силовых полупроводниковых приборов3. Тяговые системы для электромобилей и поездов были изготовлены с использованием силовых полупроводниковых приборов 4H-SiC4,5. Однако устройства 4H-SiC по-прежнему страдают от проблем с долговременной надежностью, таких как пробой диэлектрика или надежность при коротком замыкании,6,7 из которых одной из наиболее важных проблем надежности является биполярная деградация2,8,9,10,11. Эта биполярная деградация была обнаружена более 20 лет назад и уже давно является проблемой при производстве устройств на основе карбида кремния.
Биполярная деградация вызвана одиночным дефектом стека Шокли (1SSF) в кристаллах 4H-SiC с дислокациями базисной плоскости (BPD), распространяющимися за счет рекомбинационного усиленного скольжения дислокаций (REDG)12,13,14,15,16,17,18,19. Следовательно, если расширение BPD подавляется до 1SSF, силовые устройства 4H-SiC могут быть изготовлены без биполярного ухудшения. Сообщалось о нескольких методах подавления распространения BPD, таких как преобразование BPD в дислокацию края нити (TED) 20,21,22,23,24. В новейших эпитаксиальных пластинах SiC BPD в основном присутствует в подложке, а не в эпитаксиальном слое из-за превращения BPD в TED на начальной стадии эпитаксиального роста. Следовательно, остающейся проблемой биполярной деградации является распределение BPD в субстрате 25,26,27. Введение «композитного армирующего слоя» между дрейфовым слоем и подложкой было предложено как эффективный метод подавления расширения BPD в подложке28, 29, 30, 31. Этот слой увеличивает вероятность рекомбинации электронно-дырочных пар в эпитаксиальный слой и подложка SiC. Уменьшение количества электронно-дырочных пар снижает движущую силу REDG к BPD в подложке, поэтому армирующий слой композита может подавлять биполярную деградацию. Следует отметить, что внедрение слоя влечет за собой дополнительные затраты при производстве пластин, а без внедрения слоя трудно уменьшить количество электронно-дырочных пар, контролируя только контроль времени жизни носителей. Таким образом, по-прежнему существует острая необходимость в разработке других методов подавления для достижения лучшего баланса между стоимостью производства устройств и доходностью.
Поскольку расширение BPD до 1SSF требует перемещения частичных дислокаций (PD), фиксация PD является многообещающим подходом к ингибированию биполярной деградации. Хотя сообщалось о закреплении ФД примесями металлов, ФПД в подложках 4H-SiC расположены на расстоянии более 5 мкм от поверхности эпитаксиального слоя. Кроме того, поскольку коэффициент диффузии любого металла в SiC очень мал, примесям металлов трудно диффундировать в подложку34. Из-за относительно большой атомной массы металлов ионная имплантация металлов также затруднена. Напротив, в случае водорода, самого легкого элемента, ионы (протоны) можно имплантировать в 4H-SiC на глубину более 10 мкм с помощью ускорителя МэВ-класса. Следовательно, если имплантация протонов влияет на пиннинг ПД, то ее можно использовать для подавления распространения ПРД в субстрате. Однако имплантация протонов может повредить 4H-SiC и привести к снижению производительности устройства37,38,39,40.
Чтобы преодолеть деградацию устройства из-за имплантации протонов, для устранения повреждений используется высокотемпературный отжиг, аналогичный методу отжига, обычно используемому после имплантации ионов акцептора при обработке устройств1, 40, 41, 42. Хотя масс-спектрометрия вторичных ионов (ВИМС) 43 Согласно сообщениям о диффузии водорода вследствие высокотемпературного отжига, возможно, что только плотности атомов водорода вблизи ФД недостаточно для обнаружения закрепления ПР с помощью ВИМС. Поэтому в этом исследовании мы имплантировали протоны в эпитаксиальные пластины 4H-SiC перед процессом изготовления устройства, включая высокотемпературный отжиг. В качестве экспериментальных приборных структур мы использовали PiN-диоды и изготавливали их на имплантированных протонами эпитаксиальных пластинах 4H-SiC. Затем мы наблюдали вольт-амперные характеристики, чтобы изучить ухудшение производительности устройства из-за инъекции протонов. Впоследствии мы наблюдали расширение 1SSF на изображениях электролюминесценции (EL) после подачи электрического напряжения на PiN-диод. Наконец, мы подтвердили влияние инъекции протонов на подавление расширения 1SSF.
На рис. На рис. 1 представлены вольт-амперные характеристики (ВАХ) PiN-диодов при комнатной температуре в областях с имплантацией протонов и без нее перед импульсным током. PiN-диоды с инжекцией протонов имеют характеристики выпрямления, аналогичные диодам без инжекции протонов, хотя ВАХ у диодов общие. Чтобы указать на разницу между условиями инжекции, мы построили график частоты напряжения при плотности прямого тока 2,5 А/см2 (что соответствует 100 мА) в виде статистического графика, как показано на рисунке 2. Также представлена кривая, аппроксимированная нормальным распределением. пунктирной линией. линия. Как видно из пиков кривых, сопротивление включения незначительно увеличивается при дозах протонов 1014 и 1016 см-2, тогда как ПиН-диод с дозой протонов 1012 см-2 показывает практически те же характеристики, что и без имплантации протонов. . Мы также выполнили протонную имплантацию после изготовления PiN-диодов, которые не проявляли однородной электролюминесценции из-за повреждений, вызванных имплантацией протонов, как показано на рисунке S1, как описано в предыдущих исследованиях37,38,39. Таким образом, отжиг при 1600 °C после имплантации ионов Al является необходимым процессом для изготовления устройств активации акцептора Al, способных устранить повреждения, вызванные имплантацией протона, что делает ВАХ одинаковыми для имплантированных и неимплантированных протонных PiN-диодов. . Частота обратного тока при -5 В также представлена на рисунке S2, существенной разницы между диодами с инжекцией протонов и без нее нет.
Вольт-амперные характеристики ПиН-диодов с инжектированными протонами и без них при комнатной температуре. В легенде указана доза протонов.
Частота напряжения на постоянном токе 2,5 А/см2 для ПиН-диодов с инжектированными и неинжектированными протонами. Пунктирная линия соответствует нормальному распределению.
На рис. 3 показано ЭЛ-изображение PiN-диода с плотностью тока 25 А/см2 после напряжения. До подачи импульсной токовой нагрузки темные области диода не наблюдались, как показано на рисунке 3. С2. Однако, как показано на рис. 3а, в PiN-диоде без имплантации протонов после подачи электрического напряжения наблюдалось несколько темных полосатых областей со светлыми краями. Такие темные области в форме палочек наблюдаются на электролюминесцентных изображениях для 1SSF, простирающихся от BPD в субстрате28,29. Вместо этого в PiN-диодах с имплантированными протонами наблюдались некоторые протяженные дефекты упаковки, как показано на рис. 3б–г. С помощью рентгеновской топографии мы подтвердили наличие ПР, способных перемещаться от БПД к подложке на периферии контактов в ПиН-диоде без инжекции протонов (рис. 4: это изображение без снятия верхнего электрода (на фото, ПР) под электродами не видно). Таким образом, темная область на изображении EL соответствует расширенному БПД 1SSF в подложке, изображения EL других нагруженных PiN-диодов показаны на рисунках 1 и 2. Видео S3-S6 с расширенным и без него. темные области (изменяющиеся во времени электролюминесцентные изображения PiN-диодов без инжекции протонов и имплантированных при 1014 см-2) также показаны в дополнительной информации.
ЭЛ-изображения PiN-диодов при токе 25 А/см2 после 2-часовой электрической нагрузки (а) без имплантации протонов и с имплантированными дозами 1012 см-2 (б), 1014 см-2 (в) и 1016 см-2 (г) протоны.
Мы рассчитали плотность расширенного 1SSF, рассчитав темные области со светлыми краями в трех PiN-диодах для каждого состояния, как показано на рисунке 5. Плотность расширенного 1SSF уменьшается с увеличением дозы протонов и даже при дозе 1012 см-2, плотность расширенного 1SSF значительно ниже, чем в неимплантированном PiN-диоде.
Увеличение плотности СФ-ПиН-диодов с имплантацией протонов и без нее после нагрузки импульсным током (в каждом состоянии по три нагруженных диода).
Сокращение времени жизни носителей также влияет на подавление расширения, а инжекция протонов уменьшает время жизни носителей32,36. Мы наблюдали времена жизни носителей заряда в эпитаксиальном слое толщиной 60 мкм с инжектированными протонами 1014 см-2. Несмотря на то, что имплант снижает это значение до ~10% от начального срока службы носителя, последующий отжиг восстанавливает его до ~50%, как показано на рис. S7. Поэтому время жизни носителей, уменьшенное за счет имплантации протонов, восстанавливается высокотемпературным отжигом. Хотя сокращение срока службы носителей на 50 % также подавляет распространение дефектов упаковки, ВАХ, которые обычно зависят от срока службы носителей, демонстрируют лишь незначительные различия между инжекторными и неимплантированными диодами. Следовательно, мы полагаем, что закрепление PD играет роль в ингибировании экспансии 1SSF.
Хотя SIMS не обнаружил водород после отжига при 1600°C, как сообщалось в предыдущих исследованиях, мы наблюдали влияние имплантации протона на подавление расширения 1SSF, как показано на рисунках 1 и 4. 3, 4. Поэтому мы полагаем, что ФД закрепляется атомами водорода с плотностью ниже предела обнаружения ВИМС (2 × 1016 см-3) или точечными дефектами, индуцированными имплантацией. Следует отметить, что нами не подтверждено увеличение сопротивления в открытом состоянии за счет удлинения 1SSF после импульсной токовой нагрузки. Это может быть связано с несовершенством омических контактов, выполненных по нашей технологии, которые будут устранены в ближайшем будущем.
В заключение мы разработали метод гашения для расширения BPD до 1SSF в 4H-SiC PiN-диодах с использованием протонной имплантации перед изготовлением устройства. Ухудшение ВАХ при имплантации протонов незначительно, особенно при дозе протонов 1012 см–2, но эффект подавления расширения 1SSF значителен. Хотя в данной работе мы изготовили PiN-диоды толщиной 10 мкм с имплантацией протонов на глубину 10 мкм, все же есть возможность дальнейшей оптимизации условий имплантации и применения их для изготовления других типов устройств 4H-SiC. Следует учитывать дополнительные затраты на изготовление устройств во время протонной имплантации, но они будут аналогичны затратам на имплантацию ионов алюминия, которая является основным процессом изготовления силовых устройств 4H-SiC. Таким образом, имплантация протонов перед обработкой устройства является потенциальным методом изготовления биполярных силовых устройств 4H-SiC без дегенерации.
В качестве образца использовалась 4-дюймовая пластина 4H-SiC n-типа с толщиной эпитаксиального слоя 10 мкм и концентрацией донорного легирования 1 · 1016 см–3. Перед обработкой устройства ионы H+ были имплантированы в пластину с энергией ускорения 0,95 МэВ при комнатной температуре на глубину около 10 мкм под нормальным углом к поверхности пластины. При имплантации протонов использовалась маска на пластине, причем пластина имела участки без и с дозой протонов 1012, 1014 или 1016 см-2. Затем по всей пластине на глубину 0–0,2 мкм и 0,2–0,5 мкм от поверхности имплантировали ионы Al с дозами протонов 1020 и 1017 см–3 с последующим отжигом при 1600°С для формирования углеродной шапки, сформировать ap слой. -тип. Впоследствии на стороне подложки был нанесен тыльный Ni-контакт, а на стороне эпитаксиального слоя был нанесен гребнеобразный передний боковой контакт Ti/Al размером 2,0 мм × 2,0 мм, сформированный фотолитографией и процессом отслаивания. Наконец, контактный отжиг проводится при температуре 700 °С. После разрезания пластины на чипсы мы провели характеристику и применение напряжений.
ВАХ изготовленных PiN-диодов исследовались с помощью анализатора полупроводниковых параметров HP4155B. В качестве электрического воздействия вводился 10-миллисекундный импульсный ток силой 212,5 А/см2 в течение 2 часов с частотой 10 имп/сек. Когда мы выбрали более низкую плотность тока или частоту, мы не наблюдали расширения 1SSF даже в PiN-диоде без инжекции протонов. Во время подачи электрического напряжения температура PiN-диода составляет около 70°C без преднамеренного нагрева, как показано на рисунке S8. Электролюминесцентные изображения были получены до и после электрического воздействия при плотности тока 25 А/см2. Топография рентгеновского излучения со скользящим падением синхротронного отражения с использованием монохроматического рентгеновского луча (λ = 0,15 нм) в Центре синхротронного излучения Айти, вектор ag в BL8S2 составляет -1-128 или 11-28 (подробности см. в ссылке 44). . ).
Частота напряжения при плотности прямого тока 2,5 А/см2 выделена с интервалом 0,5 В на рис. 2 в соответствии с ВАХ каждого состояния PiN-диода. По среднему значению напряжения Vave и стандартному отклонению напряжения σ мы строим кривую нормального распределения в виде пунктирной линии на рисунке 2, используя следующее уравнение:
Вернер, М.Р. и Фарнер, В.Р. Обзор материалов, микросенсоров, систем и устройств для применения в условиях высоких температур и суровых условий. Вернер, М.Р. и Фарнер, В.Р. Обзор материалов, микросенсоров, систем и устройств для применения в условиях высоких температур и суровых условий.Вернер М.Р. и Фарнер В.Р. Обзор материалов, микросенсоров, систем и устройств для применения в условиях высоких температур и суровых условий. Вернер, М.Р. и Фарнер, В.Р. Вернер, М.Р. и Фарнер, В.Р. Обзор материалов, микросенсоров, систем и устройств для применения при высоких температурах и неблагоприятных условиях окружающей среды.Вернер М.Р. и Фарнер В.Р. Обзор материалов, микросенсоров, систем и устройств для применения при высоких температурах и суровых условиях.IEEE Транс. Промышленная электроника. 48, 249–257 (2001).
Кимото, Т. и Купер, Дж.А. Основы технологии карбида кремния Основы технологии карбида кремния: рост, характеристика, устройства и приложения Vol. Кимото, Т. и Купер, Дж.А. Основы технологии карбида кремния Основы технологии карбида кремния: рост, характеристика, устройства и приложения Vol.Кимото Т. и Купер Дж. А. Основы технологии карбида кремния Основы технологии карбида кремния: рост, характеристики, устройства и приложения Vol. Кимото, Т. и Купер, Дж.А. Кимото, Т. и Купер, Дж. А. Основа кремниевой технологии Carbon™. База кремниевой технологии Carbon: рост, описание, оборудование и объем применения.Кимото Т. и Купер Дж. Основы технологии карбида кремния. Основы технологии карбида кремния: рост, характеристики, оборудование и применение Vol.252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014 г.).
Велиадис, В. Крупномасштабная коммерциализация SiC: статус-кво и препятствия, которые необходимо преодолеть. альма-матер. наука. Форум 1062, 125–130 (2022 г.).
Бротон Дж., Смет В., Туммала Р.Р. и Джоши Ю.К. Обзор технологий термоупаковки автомобильной силовой электроники для тяговых целей. Бротон Дж., Смет В., Туммала Р.Р. и Джоши Ю.К. Обзор технологий термоупаковки автомобильной силовой электроники для тяговых целей.Бротон Дж., Смет В., Туммала Р.Р. и Джоши Ю.К. Обзор технологий термоупаковки автомобильной силовой электроники для тяговых целей. Бротон Дж., Смет В., Туммала Р.Р. и Джоши Ю.К. Бротон Дж., Смет В., Туммала Р.Р. и Джоши Ю.К.Бротон Дж., Смет В., Туммала Р.Р. и Джоши Ю.К. Обзор технологии термоупаковки силовой автомобильной электроники для тяговых целей.Дж. Электрон. Упаковка. транс. АСМЭ 140, 1-11 (2018).
Сато К., Като Х. и Фукусима Т. Разработка прикладной тяговой системы SiC для высокоскоростных поездов Синкансэн нового поколения. Сато К., Като Х. и Фукусима Т. Разработка прикладной тяговой системы SiC для высокоскоростных поездов Синкансэн нового поколения.Сато К., Като Х. и Фукусима Т. Разработка прикладной тяговой системы SiC для высокоскоростных поездов Синкансэн следующего поколения.Сато К., Като Х. и Фукусима Т. Разработка тяговой системы для применения SiC в высокоскоростных поездах Синкансэн нового поколения. Приложение IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
Сензаки Дж., Хаяси С., Ёнезава Ю. и Окумура Х. Проблемы реализации высоконадежных силовых устройств SiC: из текущего состояния и проблем кремниевых пластин. Сензаки Дж., Хаяси С., Ёнезава Ю. и Окумура Х. Проблемы реализации высоконадежных силовых устройств SiC: из текущего состояния и проблем кремниевых пластин.Сензаки Дж., Хаяси С., Ёнезава Ю. и Окумура Х. Проблемы реализации высоконадежных силовых устройств SiC: начиная с текущего состояния и проблемы пластин SiC. Сензаки Дж., Хаяси С., Ёнезава Ю. и Окумура Х. 实现高可靠性SiC и SiC 晶圆的现状和问题来看. Сензаки Дж., Хаяси С., Ёнезава Ю. и Окумура Х. Проблема достижения высокой надежности силовых устройств на основе SiC: от SiC 晶圆的电视和问题设计.Сензаки Дж., Хаяси С., Йонезава Ю. и Окумура Х. Проблемы разработки высоконадежных силовых устройств на основе карбида кремния: обзор состояния и проблем, связанных с пластинами карбида кремния.На Международном симпозиуме IEEE по физике надежности (IRPS) 2018 года. (Сензаки Дж. и др., ред.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018).
Ким Д. и Сунг В. Улучшенная устойчивость к короткому замыканию для 4H-SiC MOSFET 1,2 кВ с использованием глубокой P-ямы, реализованной путем имплантации каналов. Ким Д. и Сунг В. Улучшенная устойчивость к короткому замыканию для 4H-SiC MOSFET 1,2 кВ с использованием глубокой P-ямы, реализованной путем имплантации каналов.Ким Д. и Сунг В. Улучшенная устойчивость к короткому замыканию для МОП-транзистора 4H-SiC на напряжение 1,2 кВ с использованием глубокой P-ямы, реализованной путем имплантации каналов. Ким, Д. и Сунг, В. Ким, Д. и Сунг, В.П. 4H-SiC MOSFET, 1,2 кВКим Д. и Сунг В. Улучшение устойчивости к короткому замыканию 4H-SiC MOSFET 1,2 кВ с использованием глубоких P-ямок путем имплантации каналов.IEEE Electronic Devices Lett. 42, 1822–1825 (2021).
Сковронский М. и др. Рекомбинационное движение дефектов в прямосмещенных pn-диодах 4H-SiC. Дж. Приложение. физика. 92, 4699–4704 (2002).
Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуленд, Л.Б. Преобразование дислокаций при эпитаксии карбида кремния 4H. Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуленд, Л.Б. Преобразование дислокаций при эпитаксии карбида кремния 4H.Ха С., Мешковски П., Сковронски М. и Роуланд Л.Б. Трансформация дислокаций во время эпитаксии карбида кремния 4H. Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуленд, Л.Б. 4H. Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуленд, Л.Б. 4H Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуленд, Л.Б.Дислокационный переход 4H в эпитаксии карбида кремния.Дж. Кристал. Рост 244, 257–266 (2002).
Сковронски М. и Ха С. Деградация биполярных устройств на основе гексагонального карбида кремния. Сковронски М. и Ха С. Деградация биполярных устройств на основе гексагонального карбида кремния.Сковронски М. и Ха С. Деградация гексагональных биполярных устройств на основе карбида кремния. Сковронски, М. и Ха, С. Сковронски М. и Ха С.Сковронски М. и Ха С. Деградация гексагональных биполярных устройств на основе карбида кремния.Дж. Приложение. физика 99, 011101 (2006).
Агарвал А., Фатима Х., Хейни С. и Рю С.-Х. Агарвал А., Фатима Х., Хейни С. и Рю С.-Х.Агарвал А., Фатима Х., Хейни С. и Рю С.-Х. Агарвал А., Фатима Х., Хейни С. и Рю С.-Х. Агарвал А., Фатима Х., Хейни С. и Рю С.-Х.Агарвал А., Фатима Х., Хейни С. и Рю С.-Х.Новый механизм деградации высоковольтных силовых SiC-MOSFET. IEEE Electronic Devices Lett. 28, 587–589 (2007).
Колдуэлл Дж.Д., Сталбуш Р.Э., Анкона М.Г., Глембоцки О.Дж. и Хобарт К.Д. О движущей силе движения дефектов упаковки, вызванного рекомбинацией, в 4H–SiC. Колдуэлл Дж.Д., Сталбуш Р.Э., Анкона М.Г., Глембоцки О.Дж. и Хобарт К.Д. О движущей силе движения дефектов упаковки, вызванного рекомбинацией, в 4H-SiC.Колдуэлл Дж.Д., Сталбуш Р.Э., Анкона М.Г., Глембоки О.Дж. и Хобарт К.Д. О движущей силе движения дефектов упаковки, вызванного рекомбинацией, в 4H-SiC. Колдуэлл, Дж.Д., Сталбуш, Р.Э., Анкона, М.Г., Глембоцки, О.Дж. и Хобарт, К.Д. Колдуэлл, Дж.Д., Сталбуш, Р.Э., Анкона, М.Г., Глембоцки, О.Дж. и Хобарт, К.Д.Колдуэлл Дж.Д., Сталбуш Р.Э., Анкона М.Г., Глембоки О.Дж. и Хобарт К.Д. О движущей силе движения дефектов упаковки, вызванного рекомбинацией, в 4H-SiC.Дж. Приложение. физика. 108, 044503 (2010).
Иидзима А. и Кимото Т. Электронно-энергетическая модель образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристаллах 4H-SiC. Иидзима А. и Кимото Т. Электронно-энергетическая модель образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристаллах 4H-SiC.Иидзима А. и Кимото Т. Электронно-энергетическая модель образования одиночных дефектов упаковки Шокли в кристаллах 4H-SiC. Иидзима, А. и Кимото, Т. 4H-SiC, Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型. Иидзима А. и Кимото Т. Электронно-энергетическая модель образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристалле 4H-SiC.Иидзима А. и Кимото Т. Электронно-энергетическая модель формирования однодефектной упаковки Шокли в кристаллах 4H-SiC.Дж. Приложение. физика 126, 105703 (2019).
Иидзима А. и Кимото Т. Оценка критических условий расширения/сжатия одиночных дефектов упаковки Шокли в 4H-SiC PiN-диодах. Иидзима А. и Кимото Т. Оценка критических условий расширения/сжатия одиночных дефектов упаковки Шокли в 4H-SiC PiN-диодах.Иидзима А. и Кимото Т. Оценка критического состояния расширения/сжатия одиночных дефектов упаковки Шокли в 4H-SiC PiN-диодах. Иидзима, А. и Кимото, Т. 估计4H-SiC PiN 二极管中单个Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件. Иидзима А. и Кимото Т. Оценка условий расширения/сжатия одиночного слоя упаковки Шокли в 4H-SiC PiN-диодах.Иидзима А. и Кимото Т. Оценка критических условий расширения/сжатия упаковки одиночных дефектов Шокли в 4H-SiC PiN-диодах.прикладная физика Райт. 116, 092105 (2020).
Маннен Ю., Шимада К., Асада К. и Отани Н. Модель действия квантовой ямы для образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристалле 4H-SiC в неравновесных условиях. Маннен Ю., Шимада К., Асада К. и Отани Н. Модель действия квантовой ямы для образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристалле 4H-SiC в неравновесных условиях.Маннен Ю., Шимада К., Асада К. и Отани Н. Модель квантовой ямы образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристалле 4H-SiC в неравновесных условиях.Маннен Й., Шимада К., Асада К. и Отани Н. Модель взаимодействия квантовых ям для образования одиночных дефектов упаковки Шокли в кристаллах 4H-SiC в неравновесных условиях. Дж. Приложение. физика. 125, 085705 (2019).
Галецкас А., Линнрос Дж. и Пируз П. Дефекты упаковки, вызванные рекомбинацией: доказательства общего механизма в гексагональном SiC. Галецкас А., Линнрос Дж. и Пируз П. Дефекты упаковки, вызванные рекомбинацией: доказательства общего механизма в гексагональном SiC.Галецкас А., Линнрос Дж. и Пируз П. Дефекты упаковки, вызванные рекомбинацией: свидетельства общего механизма в гексагональном SiC. Галецкас А., Линнрос Дж. и Пируз П. Галецкас А., Линрос Дж. и Пируз П. Доказательства общего механизма формирования композитного индукционного слоя: SiC.Галецкас А., Линнрос Дж. и Пируз П. Дефекты упаковки, вызванные рекомбинацией: свидетельства общего механизма в гексагональном SiC.физика Пастор Райт. 96, 025502 (2006).
Исикава Ю., Судо М., Яо Ю.-З., Сугавара Ю. и Като М. Расширение одиночного дефекта упаковки Шокли в эпитаксиальном слое 4H-SiC (11 2 ¯0), вызванное электронами лучевое облучение.Исикава, Ю., Судо М., Лучевое облучение Ю.-З.Исикава Ю., Судо М., Ю.-З. Психология.Бокс, Ю., М. Судо, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Като М., Катахира С., Итикава Й., Харада С. и Кимото Т. Наблюдение рекомбинации носителей заряда в одиночных дефектах упаковки Шокли и при частичных дислокациях в 4H-SiC. Като М., Катахира С., Итикава Й., Харада С. и Кимото Т. Наблюдение рекомбинации носителей заряда в одиночных дефектах упаковки Шокли и при частичных дислокациях в 4H-SiC.Като М., Катахира С., Итикава Й., Харада С. и Кимото Т. Наблюдение рекомбинации носителей заряда в одиночных дефектах упаковки Шокли и частичных дислокациях в 4H-SiC. Като М., Катахира С., Итикава Ю., Харада С. и Кимото Т. 单Shockley 堆垛层错和4H-SiC 部分位错中载流子复合的观察. Като М., Катахира С., Итикава Ю., Харада С. и Кимото Т. «Стекирование Шокли и частичное стекирование 4H-SiC».Като М., Катахира С., Итикава Й., Харада С. и Кимото Т. Наблюдение рекомбинации носителей заряда в одиночных дефектах упаковки Шокли и частичных дислокациях в 4H-SiC.Дж. Приложение. физика 124, 095702 (2018).
Кимото Т. и Ватанабе Х. Разработка дефектов в технологии SiC для высоковольтных силовых устройств. Кимото Т. и Ватанабе Х. Разработка дефектов в технологии SiC для высоковольтных силовых устройств.Кимото Т. и Ватанабэ Х. Развитие дефектов в технологии SiC для высоковольтных силовых устройств. Кимото Т. и Ватанабэ Х. 用于高压功率器件的SiC 技术中的缺陷工程. Кимото Т. и Ватанабе Х. Разработка дефектов в технологии SiC для высоковольтных силовых устройств.Кимото Т. и Ватанабэ Х. Развитие дефектов в технологии SiC для высоковольтных силовых устройств.прикладная физика Экспресс 13, 120101 (2020).
Чжан З. и Сударшан Т.С. Бездислокационная эпитаксия карбида кремния в базальной плоскости. Чжан З. и Сударшан Т.С. Бездислокационная эпитаксия карбида кремния в базальной плоскости.Чжан З., Сударшан Т.С. Бездислокационная эпитаксия карбида кремния в базисной плоскости. Чжан З. и Сударшан Т.С. 碳化硅基面无位错外延. Чжан З. и Сударшан Т.С.Чжан З., Сударшан Т.С. Бездислокационная эпитаксия базисных плоскостей карбида кремния.заявление. физика. Райт. 87, 151913 (2005).
Чжан З., Моултон Э. и Сударшан Т.С. Механизм устранения дислокаций базисной плоскости в тонких пленках SiC путем эпитаксии на протравленной подложке. Чжан З., Моултон Э. и Сударшан Т.С. Механизм устранения дислокаций базисной плоскости в тонких пленках SiC путем эпитаксии на протравленной подложке.Чжан З., Моултон Э. и Сударшан Т.С. Механизм устранения дислокаций базовой плоскости в тонких пленках SiC путем эпитаксии на протравленной подложке. Чжан З., Моултон Э. и Сударшан Т.С. Чжан З., Моултон Э. и Сударшан Т.С. Механизм удаления тонкой пленки SiC путем травления подложки.Чжан З., Моултон Э. и Сударшан Т.С. Механизм устранения дислокаций базовой плоскости в тонких пленках SiC путем эпитаксии на протравленных подложках.прикладная физика Райта. 89, 081910 (2006).
Шталбуш Р.Э. и др. Прерывание роста приводит к уменьшению дислокаций в базисной плоскости во время эпитаксии 4H-SiC. заявление. физика. Райт. 94, 041916 (2009).
Чжан Х. и Цучида Х. Преобразование базисных плоских дислокаций в пронизывающие краевые дислокации в эпитаксиальных слоях 4H-SiC путем высокотемпературного отжига. Чжан Х. и Цучида Х. Преобразование базисных плоских дислокаций в пронизывающие краевые дислокации в эпитаксиальных слоях 4H-SiC путем высокотемпературного отжига.Чжан К. и Цучида Х. Преобразование базисных плоских дислокаций в пронизывающие краевые дислокации в эпитаксиальных слоях 4H-SiC путем высокотемпературного отжига. Чжан, X. и Цучида, Х. Чжан X. и Цучида Х. 通过高温退火将4H-SiCЧжан К. и Цучида Х. Преобразование дислокаций базовой плоскости в краевые дислокации нитей в эпитаксиальных слоях 4H-SiC путем высокотемпературного отжига.Дж. Приложение. физика. 111, 123512 (2012).
Сонг, Х. и Сударшан, Т.С. Конверсия дислокаций в базальной плоскости вблизи границы раздела эпислой/подложка при эпитаксиальном росте 4H-SiC под углом 4° к оси. Сонг, Х. и Сударшан, Т.С. Конверсия дислокаций в базальной плоскости вблизи границы раздела эпислой/подложка при эпитаксиальном росте 4H-SiC под углом 4° к оси.Сонг, Х. и Сударшан, Т.С. Трансформация дислокаций базисной плоскости вблизи границы раздела эпитаксиальный слой/подложка во время внеосевого эпитаксиального роста 4H–SiC. Сонг, Х. и Сударшан, Т.С. Сонг, Х. и Сударшан, TS 在4° 离轴4H-SiC Сонг, Х. и Сударшан, Т.С.Плоский дислокационный переход подложки вблизи границы эпитаксиальный слой/подложка во время эпитаксиального роста 4H-SiC вне оси 4°.Дж. Кристал. Рост 371, 94–101 (2013).
Кониси, К. и др. При сильном токе распространение базисной плоскости дислокаций дефекта упаковки в эпитаксиальных слоях 4H-SiC трансформируется в краевые дислокации нитей. Дж. Приложение. физика. 114, 014504 (2013).
Кониси, К. и др. Создавайте эпитаксиальные слои для биполярных неразлагаемых SiC MOSFET-транзисторов, обнаруживая обширные места зарождения дефектов упаковки с помощью оперативного рентгеновского топографического анализа. АИП Advanced 12, 035310 (2022).
Лин, С. и др. Влияние дислокационной структуры базисной плоскости на распространение одиночного дефекта упаковки типа Шокли при затухании прямого тока штыревых диодов 4H-SiC. Япония. Дж. Приложение. физика. 57, 04ФР07 (2018).
Тахара Т. и др. Короткое время жизни неосновных носителей в богатых азотом эпитаксиальных слоях 4H-SiC используется для подавления дефектов упаковки в PiN-диодах. Дж. Приложение. физика. 120, 115101 (2016).
Тахара Т. и др. Зависимость распространения одиночного дефекта упаковки Шокли от концентрации инжектированных носителей в 4H-SiC PiN-диодах. Дж. Приложение. Физика 123, 025707 (2018).
Мэй С., Тавара Т., Цучида Х. и Като М. Микроскопическая система FCA для измерения времени жизни носителей с разрешением по глубине в SiC. Мэй С., Тавара Т., Цучида Х. и Като М. Микроскопическая система FCA для измерения времени жизни носителей с разрешением по глубине в SiC.Мэй С., Тавара Т., Цучида Х. и Като М. Микроскопическая система FCA для измерения времени жизни носителей с разрешением по глубине в карбиде кремния. Мэй, С., Тавара, Т., Цучида, Х. и Като, М. «SiC 中深度分辨载流子寿命测量的显微FCA». Мэй, С., Тавара, Т., Цучида, Х. и Като, М. Для системы FCA средней глубины SiC.Мэй С., Тавара Т., Цучида Х. и Като М. Система Micro-FCA для измерения времени жизни носителей с разрешением по глубине в карбиде кремния.alma mater science Forum 924, 269–272 (2018).
Хираяма Т. и др. Распределение времен жизни носителей по глубине в толстых эпитаксиальных слоях 4H-SiC измерялось неразрушающим методом с использованием временного разрешения поглощения свободных носителей и скрещенного света. Переключитесь на науку. метр. 91, 123902 (2020).
Время публикации: 6 ноября 2022 г.
