Dziękujemy za odwiedzenie Nature.com. Wersja przeglądarki, której używasz, ma ograniczoną obsługę CSS. Aby uzyskać najlepsze wrażenia, zalecamy korzystanie z zaktualizowanej przeglądarki (lub wyłączeniem trybu kompatybilności w Internet Explorer). W międzyczasie, aby zapewnić dalsze wsparcie, renderujemy witrynę bez stylów i JavaScript.
4H-SIC został skomercjalizowany jako materiał na urządzenia półprzewodników mocy. Jednak długoterminowa niezawodność urządzeń 4H-SIC jest przeszkodą w ich szerokim zastosowaniu, a najważniejszym problemem niezawodności urządzeń 4H-SIC jest degradacja dwubiegunowa. Ta degradacja jest spowodowana przez pojedynczą rozprzestrzenianie się uskoku w stosy (1SSF) w kryształach 4H-SIC. Tutaj proponujemy metodę tłumienia ekspansji 1SSF poprzez wszczepienie protonów na wafle epitaksjalne 4H-SIC. Diody pinowe wytwarzane na waflach z implantacją protonu wykazały te same charakterystyki napięcia prądu jak diody bez implantacji protonu. W przeciwieństwie do tego, rozszerzenie 1SSF jest skutecznie tłumione w diodzie PIN zaimplantowanej przez proton. Zatem implantacja protonów w 4H-SIC Epitaksialne wafle jest skuteczną metodą tłumienia degradacji dwubiegunowej urządzeń półprzewodnikowych o mocy 4H-SIC przy jednoczesnym utrzymaniu wydajności urządzenia. Wynik ten przyczynia się do rozwoju wysoce niezawodnych urządzeń 4H-SIC.
Krzemowa węglika (SIC) jest powszechnie rozpoznawana jako materiał półprzewodnikowy dla urządzeń półprzewodnikowych o dużej mocy i wysokiej częstotliwości, które mogą działać w trudnych środowiskach1. Istnieje wiele politypów SIC, wśród których 4H-SIC ma doskonałe właściwości fizyczne urządzenia półprzewodnikowego, takie jak wysoka mobilność elektronów i silne rozkładanie elektryczne 2. Wafle 4H-SIC o średnicy 6 cali są obecnie komercjalizowane i wykorzystywane do masowej produkcji urządzeń półprzewodników mocy3. Systemy trakcji pojazdów elektrycznych i pociągów zostały wytworzone przy użyciu urządzeń półprzewodników o mocy 4H-SIC4.5. Jednak urządzenia 4H-SIC nadal cierpią na długoterminowe problemy z niezawodnością, takie jak awaria dielektryczna lub wiarygodność zwarcia, z których 6,7 z nich jednym z najważniejszych problemów niezawodności jest degradacja dwubiegunowa 2,8,9,10,11. Ta dwubiegunowa degradacja została odkryta ponad 20 lat temu i od dawna stanowi problem w produkcji urządzeń SIC.
Degradacja bipolarna jest spowodowana pojedynczą wadą stosu wstrząsu (1SSF) w kryształach 4H-SIC z zwichnięciami płaszczyzny podstawy (BPD) przez propagowanie przez rekombinację przemieszczenia (REDG) 12,13,14,15,16,17,18,19. Dlatego, jeśli rozszerzenie BPD jest tłumione do 1SSF, urządzenia mocy 4H-SIC można wytwarzać bez degradacji dwubiegunowej. Zgłoszono kilka metod tłumienia propagacji BPD, takich jak BPD do przemieszczenia krawędzi gwintu (TED) 20,21,22,23,24. W najnowszych waflach epitaksjalnych SIC BPD jest obecny głównie w podłożu, a nie w warstwie epitaksjalnej z powodu konwersji BPD na TED na początkowym etapie wzrostu epitaxialnego. Dlatego pozostałym problemem degradacji dwubiegunowej jest rozkład BPD w podłożu 25,26,27. Wstawienie „kompozytowej warstwy wzmacniającej” między warstwą dryfu a substratem zostało zaproponowane jako skuteczna metoda tłumienia ekspansji BPD w podłożu 28, 29, 30, 31. Warstwa ta zwiększa prawdopodobieństwo rekombinacji pary elektronowej w warstwie epitaxialnej i podłoża SIC. Zmniejszenie liczby par elektrono-dołek zmniejsza siłę napędową czerwonego do BPD w podłożu, dzięki czemu kompozytowa warstwa zbrojenia może tłumić degradację dwubiegunową. Należy zauważyć, że wstawienie warstwy pociąga za sobą dodatkowe koszty w produkcji płytek, a bez wstawienia warstwy trudno jest zmniejszyć liczbę par elektronu, kontrolując jedynie kontrolę życia nośnika. Dlatego nadal istnieje silna potrzeba opracowania innych metod tłumienia w celu uzyskania lepszej równowagi między kosztami produkcji urządzeń a wydajnością.
Ponieważ rozszerzenie BPD na 1SSF wymaga ruchu częściowych zwichnięć (PDS), przypięcie PD jest obiecującym podejściem do hamowania degradacji bipolarnej. Chociaż zgłoszono przypięcie PD przez zanieczyszczenia metalu, FPD w podłożach 4H-SIC znajdują się w odległości większej niż 5 μm od powierzchni warstwy epitaksjalnej. Ponadto, ponieważ współczynnik dyfuzji dowolnego metalu w SIC jest bardzo mały, rozproszenie zanieczyszczeń metali trudno jest rozproszyć się do podłoża34. Ze względu na stosunkowo dużą masę atomową metali trudne jest również implantacja jonów metali. Natomiast w przypadku wodoru najlżejszym pierwiastkiem jony (protony) można wszczepić w 4H-SIC na głębokość większą niż 10 µm za pomocą akceleratora klasy MEV. Dlatego jeśli implantacja protonu wpływa na przypinanie PD, można go zastosować do tłumienia propagacji BPD w podłożu. Jednak implantacja protonów może uszkodzić 4H-SIC i powodować zmniejszenie wydajności urządzenia 37,38,39,40.
W celu przezwyciężenia degradacji urządzenia z powodu implantacji protonu, wyżarzanie wysokiej temperatury stosuje się do naprawy uszkodzeń, podobnie jak metoda wyżarzania powszechnie stosowana po implantacji jonów akceptorowych w przetwarzaniu urządzeń 1, 40, 41, 42. Chociaż wtórna masa jonów spektrometrii masy (SIMS) 43 zgłosiła wystarczającą rozpowszechnianie wodoru z powodu wystarczającej ilości wodoru z powodu wystarczającej liczby wodoru do wycofania się do wyodrębnego do wyodrębnego do usunięcia. przypinanie PR za pomocą SIMS. Dlatego w tym badaniu wszczepiliśmy protony do 4H-SIC Epitaksial Process przed procesem wytwarzania urządzenia, w tym wyżarzania w wysokiej temperaturze. Wykorzystaliśmy diody pinów jako eksperymentalne struktury urządzeń i wytworzyliśmy je na waflach epitaksjalnych na implantach 4H-SIC. Następnie zaobserwowaliśmy charakterystykę Volt-Ampere w celu zbadania degradacji wydajności urządzenia z powodu wtrysku protonu. Następnie zaobserwowaliśmy rozszerzenie 1SSF w obrazach elektroluminescencyjnych (EL) po zastosowaniu napięcia elektrycznego do diody pinowej. Na koniec potwierdziliśmy wpływ wstrzyknięcia protonu na tłumienie ekspansji 1SSF.
Na rys. Rycina 1 pokazuje charakterystykę prądu i napięcia (CVC) diod pinów w temperaturze pokojowej w regionach z implantacją protonu i bez nich przed pulsacyjnym prądem. Diody pinowe z iniekcją protonu wykazują charakterystykę rektyfikacji podobną do diod bez wstrzyknięcia protonu, mimo że cechy IV są wspólne między diodami. Aby wskazać różnicę między warunkami wtrysku, wykreślliśmy częstotliwość napięcia przy gęstości prądu do przodu 2,5 a/cm2 (odpowiadająca 100 mA) jako wykres statystyczny, jak pokazano na rycinie 2. Krzywa przybliżona przez rozkład normalny jest również reprezentowany przez linię kropkowaną. linia. Jak widać na szczytach krzywych, oporność nieco wzrasta w dawkach protonów 1014 i 1016 cm-2, podczas gdy dioda PIN z dawką protonu 1012 cm-2 wykazuje prawie takie same cechy, jak bez implantacji protonu. Przeprowadziliśmy również implantację protonu po wytwarzaniu diod pinów, które nie wykazywały jednolitej elektroluminescencji z powodu uszkodzenia spowodowanego implantacją protonu, jak pokazano na rysunku S1, jak opisano w poprzednich badaniach37,38,39. Dlatego wyżarzanie w 1600 ° C po wszczepieniu jonów AL jest niezbędnym procesem do wytwarzania urządzeń w celu aktywacji akceptora Al, który może naprawić uszkodzenia spowodowane implantacją protonu, co czyni CVC tak samo między wszczepionymi i niezimplantowanymi diodami pinowymi. Częstotliwość prądu odwrotnego przy -5 V przedstawiono również na rysunku S2, nie ma znaczącej różnicy między diodami z wstrzyknięciem protonu i bez.
Charakterystyka Volt-Ampere diod PIN z i bez wstrzykniętej protony w temperaturze pokojowej. Legenda wskazuje dawkę protonów.
Częstotliwość napięcia przy prądu stałym 2,5 a/cm2 dla diod pinów z wstrzykniętymi i nie wstrzykniętymi protonami. Linia kropkowana odpowiada rozkładowi normalnemu.
Na rys. 3 pokazuje obraz EL diody pinowej o gęstości prądu 25 a/cm2 po napięciu. Przed nałożeniem pulsacyjnego obciążenia prądem nie zaobserwowano ciemnych obszarów diody, jak pokazano na rycinie 3. C2. Jednak, jak pokazano na ryc. 3a, w diodzie PIN bez implantacji protonu, po nałożeniu napięcia elektrycznego zaobserwowano kilka ciemnych pasiarów z lekkimi krawędziami. Takie ciemne regiony w kształcie pręta obserwuje się na obrazach EL dla 1SSF rozciągających się od BPD w podłożu 28,29. Zamiast tego zaobserwowano pewne rozszerzone uskoki w stosy w diodach pinowych z wszczepionymi protonami, jak pokazano na ryc. 3B - D. Za pomocą topografii rentgenowskiej potwierdziliśmy obecność PR, które mogą przesunąć się z BPD do podłoża na obrzeżach styków w diodzie pinowej bez wtrysku protonu (ryc. 4: Bez usuwania górnej elektrody (fotografowane, PR pod elektrodami nie jest widoczne). Dlatego ciemne obszar w EL Obraz odpowiada rozszerzonemu 1ssf BPD. Ryciny 1 i 2. Filmy S3-S6 z rozszerzonymi ciemnymi obszarami (zmienne w czasie EL obrazy diod pinów bez wtrysku protonu i wszczepione przy 1014 cm-2) pokazano również w informacjach uzupełniających.
EL Obrazy diod pinów przy 25 a/cm2 po 2 godzinach naprężenia elektrycznego (a) bez implantacji protonu i z wszczepionymi dawkami (b) 1012 cm-2, (c) 1014 cm-2 i (d) 1016 cm-2 protony.
Obliczyliśmy gęstość rozszerzonego 1SSF poprzez obliczenie ciemnych obszarów za pomocą jasnych krawędzi w trzech diodach pinów dla każdego warunku, jak pokazano na rycinie 5. Gęstość rozszerzonego 1SSF maleje wraz ze wzrostem dawki protonu, a nawet przy dawce 1012 cm-2, gęstość rozszerzonego 1SSF jest znacznie niższa niż w nieimplanowanej dawce pinowej.
Zwiększone gęstości diod pin SF z implantacją protonu i bez niego po obciążeniu prądem pulsacyjnym (każdy stan obejmował trzy obciążone diody).
Skrócenie życia przewoźnika wpływa również na tłumienie ekspansji, a wstrzyknięcie protonu zmniejsza żywotność nośnika 32,36. Zaobserwowaliśmy czas życia nośnika w warstwie epitaksjalnej o grubości 60 µm z wstrzykniętymi protonami 1014 cm-2. Od początkowego okresu użytkowania przewoźnika, chociaż implant zmniejsza wartość do ~ 10%, późniejsze wyżarzanie przywraca ją do ~ 50%, jak pokazano na ryc. S7. Dlatego czas życia przewoźnika, zmniejszony z powodu implantacji protonów, jest przywracany przez wyżarzanie w wysokiej temperaturze. Chociaż 50% zmniejszenie życia nośnika tłumi również propagację usterek, charakterystyka I-V, które zwykle są zależne od żywotności nośnej, wykazują jedynie niewielkie różnice między diodami wstrzykniętymi i niezimplantowanymi. Dlatego uważamy, że zakotwiczenie PD odgrywa rolę w hamowaniu ekspansji 1SSF.
Chociaż SIM nie wykrywał wodoru po wyżarzaniu w 1600 ° C, jak opisano w poprzednich badaniach, zaobserwowaliśmy wpływ implantacji protonu na tłumienie ekspansji 1SSF, jak pokazano na ryc. 1 i 4. 3, 4. Dlatego uważamy, że PD jest zakotwiczone przez atomy wodoru z gęstością poniżej detekcji granicy wykrywania SIM (2 × 1016 cm-3) lub decydujący indukowane przez indukcję implantancji. Należy zauważyć, że nie potwierdziliśmy wzrostu oporu w stanie z powodu wydłużenia 1SSF po obciążeniu prądu przypływowym. Może to wynikać z niedoskonałych kontaktów omowych przy użyciu naszego procesu, które zostaną wyeliminowane w najbliższej przyszłości.
Podsumowując, opracowaliśmy metodę wygaszania do rozszerzenia BPD na 1SSF w diodach pinów 4H-SIC za pomocą implantacji protonu przed wytwarzaniem urządzenia. Pogorszenie charakterystyki I - V podczas implantacji protonu jest nieznaczne, szczególnie przy dawce protonu 1012 cm - 2, ale efekt tłumienia ekspansji 1SSF jest znaczący. Chociaż w tym badaniu wytworzyliśmy diody pin o grubości 10 µm z implantacją protonu na głębokość 10 µm, nadal możliwe jest dalsze zoptymalizowanie warunków implantacji i zastosowanie ich do wytwarzania innych rodzajów urządzeń 4H-SIC. Należy wziąć pod uwagę dodatkowe koszty wytwarzania urządzeń podczas implantacji protonu, ale będą one podobne do kosztów implantacji jonów aluminiowych, która jest głównym procesem wytwarzania urządzeń mocy 4H-SIC. Zatem implantacja protonu przed przetwarzaniem urządzenia jest potencjalną metodą wytwarzania dwubiegunowych urządzeń o mocy 4H-SIC bez degeneracji.
4-calowy wafel 4H-SIC o grubości warstwy epitaksjalnej wynoszący 10 µM i stężenie domieszkowania dawcy 1 × 1016 cm–3 zastosowano próbkę. Przed przetworzeniem urządzenia jony H+ wszczepiono do płyty z energią przyspieszenia 0,95 MeV w temperaturze pokojowej na głębokość około 10 μm przy normalnym kącie do powierzchni płyty. Podczas implantacji protonu zastosowano maskę na płycie, a płyta miała skrawki bez i z dawką protonu 1012, 1014 lub 1016 cm-2. Następnie jony AL z dawkami protonów 1020 i 1017 cm - 3 wszczepiono na całe wafel na głębokość 0–0,2 µm i 0,2–0,5 µm od powierzchni, a następnie wyżarzanie w 1600 ° C, aby utworzyć warstwę AP. -typ. Następnie po stronie substratu osadzono kontakt NI z boku tylnego, podczas gdy kontakt z czwaniowym czwem 2,0 mm × 2,0 mm w kształcie czwu utworzony przez fotolitografię i osadzono proces skórki po stronie warstwy epitaksjalnej. Na koniec wyżarzanie kontaktowe przeprowadza się w temperaturze 700 ° C. Po przecięciu wafla na żetony przeprowadziliśmy charakterystykę naprężeń i zastosowanie.
Charakterystykę I - V wytworzonych diod pin zaobserwowano przy użyciu analizatora parametrów półprzewodników HP4155B. Jako naprężenie elektryczne wprowadzono 10-miliosekundowy prąd pulsacyjny 212,5 a/cm2 przez 2 godziny przy częstotliwości 10 impulsów/s. Kiedy wybraliśmy niższą gęstość lub częstotliwość prądu, nie zaobserwowaliśmy rozszerzenia 1SSF nawet w diodzie pinowej bez wtrysku protonu. Podczas przyłożonego napięcia elektrycznego temperatura diody pinowej wynosi około 70 ° C bez celowego ogrzewania, jak pokazano na rysunku S8. Obrazy elektroluminescencyjne uzyskano przed i po naprężeniu elektrycznym przy gęstości prądu 25 a/cm2. Synchrotronowe refleksja padanie przepustowości topografia rentgenowska przy użyciu monochromatycznej wiązki rentgenowskiej (λ = 0,15 nm) w centrum promieniowania synchrotronowego AICHI, wektor AG w BL8S2 wynosi -1-128 lub 11-28 (szczegółowe informacje na temat ref. 44). ).
Częstotliwość napięcia przy gęstości prądu do przodu 2,5 a/cm2 jest ekstrahowana z odstępem 0,5 V na ryc. 2 Zgodnie z CVC każdego stanu diody PIN. Od średniej wartości Vave naprężeń i odchylenia standardowego σ naprężenia wykreślamy krzywą rozkładu normalnego w postaci linii kropkowanej na ryc. 2 przy użyciu następującego równania:
Werner, MR i Fahrner, WR Recenzja materiałów, mikrosensorów, systemów i urządzeń do zastosowań o wysokiej temperaturze i trudnym środowisku. Werner, MR i Fahrner, WR Recenzja materiałów, mikrosensorów, systemów i urządzeń do zastosowań o wysokiej temperaturze i trudnym środowisku.Werner, MR i Farner, WR Przegląd materiałów, mikrosensorów, systemów i urządzeń do zastosowań w wysokiej temperaturze i trudnych środowiskach. Werner, Mr & Fahrner, WR 对用于高温和恶劣环境应用的材料、微传感器、系统和设备的评论。 Werner, MR i Fahrner, WR Przegląd materiałów, mikrosensorów, systemów i urządzeń do zastosowań o wysokiej temperaturze i niekorzystnej środowisku.Werner, MR i Farner, WR Przegląd materiałów, mikrosensorów, systemów i urządzeń do zastosowań w wysokich temperaturach i trudnych warunkach.IEEE Trans. Elektronika przemysłowa. 48, 249–257 (2001).
Kimoto, T. & Cooper, JA Fundamentals of Silicon Carbide Technology Fundamentals of Silicon Carbide Technology: Wzrost, charakterystyka, urządzenia i zastosowania vol. Kimoto, T. & Cooper, JA Fundamentals of Silicon Carbide Technology Fundamentals of Silicon Carbide Technology: Wzrost, charakterystyka, urządzenia i zastosowania vol.Kimoto, T. i Cooper, JA Podstawy technologii węglików krzemionowych Podstawy technologii węglików krzemowych: wzrost, cechy, urządzenia i zastosowania vol. Kimoto, T. & Cooper, JA 碳化硅技术基础碳化硅技术基础 ： 增长、表征、设备和应用卷。 Kimoto, T. & Cooper, JA Carbon 化 Technologia krzemowa podstawa węgla 化 Baza technologii krzemowej: Wzrost, opis, sprzęt i objętość zastosowania.Kimoto, T. i Cooper, J. Podstawy technologii węglików krzemionowych Podstawy technologii węglików krzemowych: wzrost, cechy, sprzęt i zastosowania obj.252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014).
Veliadis, V. Komercjalizacja SIC na dużą skalę: status quo i przeszkody do pokonania. alma mater. nauka. Forum 1062, 125–130 (2022).
Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR i Joshi, YK Review technologii opakowań termicznych dla elektroniki energetycznej motoryzacyjnej do celów trakcji. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR i Joshi, YK Review technologii opakowań termicznych dla elektroniki energetycznej motoryzacyjnej do celów trakcji.Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR i Joshi, YK Przegląd technologii opakowań termicznych do elektroniki energetycznej motoryzacyjnej do celów trakcji. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回顾。 Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YKBroughton, J., Smet, V., Tummala, RR i Joshi, Przegląd technologii opakowań termicznych do elektroniki energetycznej motoryzacyjnej do celów trakcji.J. Electron. Pakiet. trans. ASME 140, 1-11 (2018).
Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. Rozwój systemu trakcji stosowanej SIC dla pociągów szybkich shinkansen nowej generacji. Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. Rozwój systemu trakcji stosowanej SIC dla pociągów szybkich shinkansen nowej generacji.Sato K., Kato H. i Fukushima T. Opracowanie stosowanego systemu trakcji SIC dla szybkich pociągów Shinkansen nowej generacji.Sato K., Kato H. i Fukushima T. Rozwój systemu trakcji dla zastosowań SIC do szybkich pociągów Shinkansen nowej generacji. Dodatek IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Wyzwania realizacji wysoce niezawodnych urządzeń mocy SIC: z obecnego statusu i problemów wafli SIC. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Wyzwania realizacji wysoce niezawodnych urządzeń mocy SIC: z obecnego statusu i problemów wafli SIC.Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. i Okumura, H. Problemy we wdrażaniu wysoce niezawodnych urządzeń mocy SIC: zaczynając od obecnego stanu i problemu opłat. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. 实现高可靠性 sic 功率器件的挑战 ： 从 sic 晶圆的现状和问题来看。 Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Wyzwanie osiągnięcia wysokiej niezawodności w urządzeniach Power SIC: From SIC 晶圆的电视和问题设计。Senzaki J, Hayashi S, Yonezawa Y. i Okumura H. Wyzwania związane z opracowywaniem urządzeń energetycznych o wysokiej niezawodności opartej na węgliku krzemowym: przegląd statusu i problemów związanych z waflami węglików krzemu.Podczas Międzynarodowego Sympozjum IEEE na temat fizyki niezawodności (IRP). (Senzaki, J. i in. Eds.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018).
Kim, D. i Sung, W. Ulepszona surowość zwarcia dla MOSFET 4H-SIC 1,2 kV przy użyciu głębokiego P-Well zaimplementowanego przez kierowanie implantacją. Kim, D. i Sung, W. Ulepszona surowość zwarcia dla MOSFET 4H-SIC 1,2 kV przy użyciu głębokiego P-Well zaimplementowanego przez kierowanie implantacją.Kim, D. i Sung, V. Ulepszona odporność na zwarcia dla MOSFET 4H-SIC 1,2 kV przy użyciu głębokiego p-well zaimplanowanego przez implantację kanału. Kim, D. i Sung, W. 使用通过沟道注入实现的深 P 阱提高了 1,2KV 4H-SIC MOSFET 的短路耐用性。 Kim, D. i Sung, W. P 阱提高了 1,2KV 4H-SIC MOSFETKim, D. i Sung, V. Ulepszona tolerancja na zwarcia w wysokości 1,2 kV 4H-SIC MOSFET przy użyciu głębokich Wells przez implantację kanału.Urządzenia elektroniczne IEEE Lett. 42, 1822–1825 (2021).
Skowronski M. i in. Zwiększony rekombinacja ruch wad w naprzód w kierunku do przodu 4H-SIC Diodes PN. J. Zastosowanie. fizyka. 92, 4699–4704 (2002).
Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, konwersja zwichnięcia LB w epitaksji węglików krzemionowych. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, konwersja zwichnięcia LB w epitaksji węglików krzemionowych.Ha S., Meszkowski P., Skowronski M. i Rowland LB Noblocation Transformacja podczas 4H Epitaksja węgla krzemu. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H 碳化硅外延中的位错转换。 Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H Ha, S., Meszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LBPrzejście zwichnięcia 4H w epitaksji węglika krzemu.J. Crystal. Wzrost 244, 257–266 (2002).
Skowronski, M. & HA, S. Degradacja sześciokątnych urządzeń dwubiegunowych na bazie węgla krzemowego. Skowronski, M. & HA, S. Degradacja sześciokątnych urządzeń dwubiegunowych na bazie węgla krzemowego.Skowronski M. i Ha S. Degradacja sześciokątnych urządzeń dwubiegunowych na podstawie węgliku krzemu. Skowronski, M. & Ha, S. 六方碳化硅基双极器件的降解。 Skowronski M. & Ha S.Skowronski M. i Ha S. Degradacja sześciokątnych urządzeń dwubiegunowych na podstawie węgliku krzemu.J. Zastosowanie. Physics 99, 011101 (2006).
Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. i Ryu S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. i Ryu S.-H.Nowy mechanizm degradacji MOSFET SIC SIC Power MOSFET. Urządzenia elektroniczne IEEE Lett. 28, 587–589 (2007).
Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ i Hobart, KD na siłę napędową do rekombinacji ruchu uskoku w 4H-SIC. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ i Hobart, KD na siłę napędową w celu ustawiania układu w stosy w 4H-SIC.Caldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ i Hobart, KD na sile napędowej ruchu uskoku wywołanego rekombinacją w 4H-SIC. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ i Hobart, KD 关于 4H-SIC 中复合引起的层错运动的驱动力。 Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ i Hobart, KDCaldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ i Hobart, KD, na sile napędowej ruchu uszkodzenia układania indukowanego rekombinacją w 4H-SIC.J. Zastosowanie. fizyka. 108, 044503 (2010).
IIJIMA, A. i KIMOTO, T. Elektroniczny model energii do tworzenia uszkodzeń w stosie pojedynczym wstrząsy w kryształach 4H-SIC. IIJIMA, A. i KIMOTO, T. Elektroniczny model energii do tworzenia uszkodzeń w stosie pojedynczym wstrząsy w kryształach 4H-SIC.IIJIMA, A. i KIMOTO, T. Model elektron-energia elektronowa tworzenia pojedynczych defektów pakowania Shockley w kryształach 4H-SIC. IIJIMA, A. i KIMOTO, T. 4H-SIC 晶体中单 Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型。 IIJIMA, A. i KIMOTO, T. ELEKTRONICZNY MODEL ENERGIIOWEGO WŁAŚCIWOŚCI WŁAŚCIWOŚCIU STOCKI STOCKLEY w kryształu 4H-SIC.IIJIMA, A. i KIMOTO, T. MODEL ELECTREGING-Energia elektronowa tworzenia opakowania szokującego w defekcie w kryształach 4H-SIC.J. Zastosowanie. Fizyka 126, 105703 (2019).
IIJIMA, A. i KIMOTO, T. Oszacowanie krytycznego warunku rozszerzenia/skurczu uszkodzeń układu pojedynczego szokowania w diodach pinów 4H-SIC. IIJIMA, A. i KIMOTO, T. Oszacowanie krytycznego warunku rozszerzenia/skurczu uszkodzeń układu pojedynczego szokowania w diodach pinów 4H-SIC.IIJIMA, A. i KIMOTO, T. Oszacowanie stanu krytycznego dla ekspansji/kompresji wad opakowania pojedynczego wstrząsu w układach pinów 4H-SIC. IIJIMA, A. i KIMOTO, T. 估计 4H-SIC PIN 二极管中单个 Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 IIJIMA, A. i KIMOTO, T. Oszacowanie warunków rozszerzania/skurczu warstwy pojedynczej warstwy wstrząsowej w diodach pinów 4H-SIC.IIJIMA, A. i KIMOTO, T. Oszacowanie krytycznych warunków dla rozszerzenia/kompresji szokowania opakowania pojedynczego defektu w układach pinów 4H-SIC.Fizyka aplikacji Wright. 116, 092105 (2020).
Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Model działania studni kwantowych do tworzenia pojedynczego uskoku w stosie w krysztale 4H-SIC w warunkach nierównowagi. Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Model działania studni kwantowych do tworzenia pojedynczego uskoku w stosie w krysztale 4H-SIC w warunkach nierównowagi.Mannen Y., Shimada K., Asada K. i Otani N. Model studni kwantowych do tworzenia pojedynczego uskoku w stosie w krysztale 4H-SIC w warunkach nierówności.Mannen Y., Shimada K., Asada K. i Otani N. Model interakcji odwiertu kwantowego do tworzenia uszkodzeń układania pojedynczego wstrząsu w kryształach 4H-SIC w warunkach nierówności. J. Zastosowanie. fizyka. 125, 085705 (2019).
Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Wadliwe ustawione przez rekombinację: dowody na ogólny mechanizm w sześciokątnym SIC. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Wadliwe ustawione przez rekombinację: dowody na ogólny mechanizm w sześciokątnym SIC.Galeckas, A., Linnros, J. i Pirouz, P. Wady pakowania indukowane rekombinacją: dowody na wspólny mechanizm w sześciokątnym SIC. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. 复合诱导的堆垛层错 ： 六方 sic 中一般机制的证据。 Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Dowody na ogólny mechanizm złożonej warstwy indukcyjnej: 六方 sic.Galeckas, A., Linnros, J. i Pirouz, P. Wady pakowania indukowane rekombinacją: dowody na wspólny mechanizm w sześciokątnym SIC.Pastor fizyki Wright. 96, 025502 (2006).
Ishikawa, Y., Sudo, M., Yao, Y.-Z., Sugawara, Y. & Kato, M. Rozszerzenie pojedynczej uskoku w stosie w warstwie epitaksyjnej 4H-SIC (11 2 ¯0) spowodowana przez promieniowanie wiązki elektronów.Ishikawa, Y., M. Sudo, Y.-Z Belka napromieniowania.Ishikawa, Y., Sudo M., Y.-Z Psychology.Box, ю., м. Сдо, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. Obserwacja rekombinacji nośnika w uszkodzeniach z jednym szokiem i przy częściowych zwichnięciach w 4H-SIC. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. Obserwacja rekombinacji nośnika w uszkodzeniach z jednym szokiem i przy częściowych zwichnięciach w 4H-SIC.Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. i Kimoto T. Obserwacja rekombinacji nośnika w wadach opakowania w pojedynczych szokach i częściowe zwichnięcia w 4H-SIC. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单 Shockley 堆垛层错和 4H-SIC 部分位错中载流子复合的观察。 Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单 Shockley Stacking Stacking 和 4H-SIC częściowe 位错中载流子去生的可以。Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. i Kimoto T. Obserwacja rekombinacji nośnika w wadach opakowania w pojedynczych szokach i częściowe zwichnięcia w 4H-SIC.J. Zastosowanie. Fizyka 124, 095702 (2018).
Kimoto, T. & Watanabe, H. Inżynieria defektów w technologii SIC dla urządzeń energetycznych o wysokim napięciu. Kimoto, T. & Watanabe, H. Inżynieria defektów w technologii SIC dla urządzeń energetycznych o wysokim napięciu.Kimoto, T. i Watanabe, H. Rozwój wad w technologii SIC dla urządzeń energetycznych o wysokim napięciu. Kimoto, T. & Watanabe, H. 用于高压功率器件的 sic 技术中的缺陷工程。 Kimoto, T. & Watanabe, H. Inżynieria defektów w technologii SIC dla urządzeń energetycznych o wysokim napięciu.Kimoto, T. i Watanabe, H. Rozwój wad w technologii SIC dla urządzeń energetycznych o wysokim napięciu.Zastosowanie Physics Express 13, 120101 (2020).
Zhang, Z. & Sudarshan, TS Basal Plane bez zwichnięcia epitaxy krzemowego węglika. Zhang, Z. & Sudarshan, TS Basal Plane bez zwichnięcia epitaxy krzemowego węglika.Zhang Z. i Sudarshan TS bez zwichnięcia epitaxy węgliku krzemu w płaszczyźnie podstawy. Zhang, Z. & Sudarshan, TS 碳化硅基面无位错外延。 Zhang, Z. & Sudarshan, TSZhang Z. i Sudarshan TS bez zwichnięcia epitaksja płaszczyzn podstawy węgla krzemu.oświadczenie. fizyka. Wright. 87, 151913 (2005).
Zhang, Z., Moulton, E. i Sudarshan, Mechanizm TS eliminowania przemieszczania płaszczyzny podstawy w cienkich warstwach SIC przez epitaksję na wytrawionym podłożu. Zhang, Z., Moulton, E. i Sudarshan, Mechanizm TS eliminowania przemieszczania płaszczyzny podstawy w cienkich warstwach SIC przez epitaksję na wytrawionym podłożu.Zhang Z., Moulton E. i Sudarshan TS Mechanizm eliminacji zwichnięć płaszczyzny podstawy w cienkich warstwach SIC przez epitaxię na trawionym podłożu. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, Ts 通过在蚀刻衬底上外延消除 sic 薄膜中基面位错的机制。 Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Mechanizm eliminacji cienkiej warstwy SIC przez trawienie podłoża.Zhang Z., Moulton E. i Sudarshan TS Mechanizm eliminacji zwichnięć płaszczyzny podstawowej w cienkich warstwach SIC przez epitaksję na podłożach wytrawionych.Fizyka aplikacji Wright. 89, 081910 (2006).
Shtalbush Re i in. Przerwanie wzrostu prowadzi do zmniejszenia zwichnięcia płaszczyzny podstawnej podczas epitaksji 4H-SIC. oświadczenie. fizyka. Wright. 94, 041916 (2009).
Zhang, X. i Tsuchida, H. Konwersja przemieszczania płaszczyzny podstawnej do zwichnięcia krawędzi gwintowania w epilażach 4H-SIC poprzez wyżarzanie w wysokiej temperaturze. Zhang, X. i Tsuchida, H. Konwersja przemieszczania płaszczyzny podstawnej do zwichnięcia krawędzi gwintowania w epilażach 4H-SIC poprzez wyżarzanie w wysokiej temperaturze.Zhang, X. i Tsuchida, H. Transformacja przemieszczania płaszczyzny podstawnej w zwichnięcia krawędzi gwintowania w warstwach epitaksjalnych 4H-SIC poprzez wyżarzanie w wysokiej temperaturze. Zhang, X. i Tsuchida, H. 通过高温退火将 4H-SIC 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。 Zhang, X. i Tsuchida, H. 通过高温退火将 4H-SICZhang, X. i Tsuchida, H. Transformacja zwichnięć płaszczyzny podstawy w zwichnięcia krawędzi filamentu w warstwach epitaksjalnych 4H-SIC poprzez wyżarzanie w wysokiej temperaturze.J. Zastosowanie. fizyka. 111, 123512 (2012).
Song, H. i Sudarshan, konwersja zwichnięcia płaszczyzny podstawnej TS w pobliżu interfejsu eplayer/podłoże w wzroście epitaksjalnego 4 ° poza osi 4H-SIC. Song, H. i Sudarshan, konwersja zwichnięcia płaszczyzny podstawnej TS w pobliżu interfejsu eplayer/podłoże w wzroście epitaksjalnego 4 ° poza osi 4H-SIC.Song, H. i Sudarshan, transformacja TS przemieszczania płaszczyzny podstawy w pobliżu interfejsu warstwy epitaksjalnej/podłoża podczas wzrostu epitaksyjnego wzrostu 4H-SIC. Song, H. & Sudarshan, TS 在 4 ° 离轴 4H-SIC 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面位错转换。 Song, H. & Sudarshan, TS 在 4 ° 离轴 4H-SIC Song, H. & Sudarshan, TSPlanarne przemieszczenie substratu w pobliżu granicy warstwy epitaksjalnej/podłoża podczas wzrostu epitaksjalnego 4H-SIC poza osą 4 °.J. Crystal. Wzrost 371, 94–101 (2013).
Konishi, K. i in. Przy wysokim prądzie propagacja uskoku układania płaszczyzny podstawy w warstwach epitaksjalnych 4H-SIC przekształca się w zwichnięcia krawędzi włókien. J. Zastosowanie. fizyka. 114, 014504 (2013).
Konishi, K. i in. Projektuj warstwy epitaksjalne dla dwubiegunowych niezdegradowalnych MOSFET SIC poprzez wykrywanie rozszerzonych miejsc zarodkowania usterki w operacyjnej analizie topograficznej rentgenowskiej. AIP Advanced 12, 035310 (2022).
Lin, S. i in. Wpływ podstawowej struktury zwichnięcia płaszczyzny na propagację pojedynczego błędu układania typu Shockley podczas rozpadu prądu do przodu 4H-SIC Diodes Pin Diodes. Japonia. J. Zastosowanie. fizyka. 57, 04FR07 (2018).
Tahara, T., i in. Krótki okres nośnika mniejszościowego w epilacyjnych 4H-SIC bogatych w azot jest wykorzystywany do tłumienia uszkodzeń układania w diodach szpilkowych. J. Zastosowanie. fizyka. 120, 115101 (2016).
Tahara, T. i in. Zależność stężenia nośnika od wstrzyknięcia nośnika od pojedynczego szokowania propagacji uskoków w diodach pinów 4H-SIC. J. Zastosowanie. Physics 123, 025707 (2018).
Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Mikroskopowy system FCA do pomiaru żywotności nośnej z rozdzielczością głębokości w SIC. Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Mikroskopowy system FCA do pomiaru żywotności nośnej z rozdzielczością głębokości w SIC.Mei, S., Tawara, T., Tsuchida, H. i Kato, M. FCA System mikroskopowy dla pomiarów życia nośnego z rozdzielczością głębokości w węgliku krzemu. Mae, S. 、 Tawara, T. 、 Tsuchida, H. & Kato, M. 用于 sic 中深度分辨载流子寿命测量的显微 fca 系统。 Mae, S. 、 Tawara, T. 、 Tsuchida, H. & Kato, M. dla SIC średniej głębokiej pomiaru życia 的月微 System FCA。Mei S., Tawara T., Tsuchida H. i Kato M. Micro-FCA System dla pomiarów dożywotniego przewoźnika z rozdzielczością głębokości w węgliku krzemu.Alma Mater Science Forum 924, 269–272 (2018).
Hirayama, T. i in. Rozkład głębokości życia nośnika w grubych warstwach epitaksyjnych 4H-SIC mierzono niemestruktywnie przy użyciu rozdzielczości czasowej absorpcji swobodnego nośnika i skrzyżowanego światła. Przejdź na naukę. metr. 91, 123902 (2020).
Czas po: 06-2022
