Ви благодариме што ја посетивте Nature.com. Верзијата на прелистувачот што ја користите има ограничена поддршка за CSS. За најдобро искуство, препорачуваме да користите ажуриран прелистувач (или да го оневозможите режимот на компатибилност во Internet Explorer). Во меѓувреме, за да обезбедиме континуирана поддршка, ќе ја направиме страницата без стилови и JavaScript.
4H-SiC е комерцијализиран како материјал за енергетски полупроводнички уреди. Сепак, долгорочната доверливост на уредите 4H-SiC е пречка за нивната широка примена, а најважниот проблем на доверливоста на уредите 4H-SiC е биполарната деградација. Оваа деградација е предизвикана од пропагирање на единечна Шоклиева грешка (1SSF) на дислокациите на базалната рамнина во кристалите 4H-SiC. Овде, предлагаме метод за сузбивање на експанзијата на 1SSF со имплантација на протони на 4H-SiC епитаксијални наполитанки. ПиН диодите направени на наполитанки со имплантација на протон ги покажаа истите струјно-напонски карактеристики како и диодите без имплантација на протон. Спротивно на тоа, експанзијата 1SSF е ефикасно потисната во PiN диодата вградена во протон. Така, имплантација на протони во 4H-SiC епитаксијални наполитанки е ефективен метод за сузбивање на биполарната деградација на 4H-SiC моќните полупроводнички уреди додека се одржуваат перформансите на уредот. Овој резултат придонесува за развој на високо доверливи 4H-SiC уреди.
Силициум карбид (SiC) е широко препознатлив како полупроводнички материјал за полупроводнички уреди со висока моќност и висока фреквенција кои можат да работат во сурови средини1. Постојат многу политипови на SiC, меѓу кои 4H-SiC има одлични физички својства на полупроводнички уред, како што се висока подвижност на електроните и силно електрично поле на распаѓање2. Наполитанките 4H-SiC со дијаметар од 6 инчи моментално се комерцијализирани и се користат за масовно производство на енергетски полупроводнички уреди3. Системите за влечење за електрични возила и возови беа направени со помош на полупроводнички уреди со моќност 4H-SiC4.5. Сепак, уредите 4H-SiC сè уште страдаат од долгорочни проблеми со доверливоста, како што е дефект на диелектрик или доверливост на краток спој,6,7 од кои едно од најважните проблеми со сигурноста е биполарната деградација2,8,9,10,11. Оваа биполарна деградација беше откриена пред повеќе од 20 години и долго време беше проблем во изработката на уредите SiC.
Биполарната деградација е предизвикана од еден дефект на оџакот на Шокли (1SSF) во 4H-SiC кристали со дислокации на базалните рамнини (BPDs) кои се шират со рекомбинација засилено лизгање на дислокација (REDG)12,13,14,15,16,17,18,19. Затоа, ако проширувањето на BPD се потисне на 1SSF, уредите за напојување со 4H-SiC може да се изработат без биполарна деградација. Пријавени се неколку методи за потиснување на ширењето на BPD, како што е трансформацијата BPD во дислокација на рабовите на навојот (TED) 20,21,22,23,24. Во најновите SiC епитаксијални наполитанки, BPD е главно присутен во подлогата, а не во епитаксијалниот слој поради конверзијата на BPD во TED за време на почетната фаза на епитаксијалниот раст. Затоа, преостанатиот проблем на биполарна деградација е распределбата на BPD во подлогата 25,26,27. Вметнувањето на „композитен зајакнувачки слој“ помеѓу дрифтниот слој и подлогата е предложено како ефективен метод за потиснување на експанзијата на BPD во подлогата28, 29, 30, 31. Овој слој ја зголемува веројатноста за рекомбинација на пар електрон-дупка во епитаксијален слој и подлога на SiC. Намалувањето на бројот на парови електрон-дупки ја намалува движечката сила на REDG до BPD во подлогата, така што композитниот зајакнувачки слој може да ја потисне биполарната деградација. Треба да се напомене дека вметнувањето на слој повлекува дополнителни трошоци за производство на наполитанки, а без вметнување слој тешко е да се намали бројот на парови електрон-дупки со контролирање само на контролата на животниот век на носачот. Затоа, сè уште постои силна потреба да се развијат други методи за потиснување за да се постигне подобра рамнотежа помеѓу трошоците за производство и приносот на уредот.
Бидејќи продолжувањето на BPD до 1SSF бара движење на парцијални дислокации (PDs), прицврстувањето на PD е ветувачки пристап за инхибирање на биполарната деградација. Иако е пријавено закачување на PD со метални нечистотии, FPDs во 4H-SiC подлогите се наоѓаат на растојание од повеќе од 5 μm од површината на епитаксијалниот слој. Дополнително, бидејќи коефициентот на дифузија на кој било метал во SiC е многу мал, тешко е металните нечистотии да се дифузираат во подлогата34. Поради релативно големата атомска маса на метали, јонската имплантација на металите е исто така тешка. Спротивно на тоа, во случајот на водородот, најлесниот елемент, јоните (протоните) може да се всадат во 4H-SiC до длабочина од повеќе од 10 µm со помош на забрзувач од MeV-класа. Затоа, ако имплантацијата на протон влијае на прицврстувањето на PD, тогаш може да се користи за да се потисне ширењето на BPD во подлогата. Сепак, имплантацијата на протон може да го оштети 4H-SiC и да резултира со намалени перформанси на уредот37,38,39,40.
За да се надмине деградацијата на уредот поради имплантација на протон, се користи високотемпературно жарење за да се поправат оштетувањата, слично на методот на жарење што вообичаено се користи по имплантација на акцептор јони во обработката на уредот1, 40, 41, 42. Иако секундарната јонска масена спектрометрија (SIMS)43 има пријавена дифузија на водород поради жарење со висока температура, можно е само густината на атомите на водород во близина на FD да не е доволна за да се открие прикачувањето на PR со помош на SIMS. Затоа, во оваа студија, вградивме протони во 4H-SiC епитаксијални наполитанки пред процесот на производство на уредот, вклучително и жарење со висока температура. Користевме PiN диоди како експериментални структури на уреди и ги фабрикувавме на епитаксијални наполитанки 4H-SiC вградени во протон. Потоа ги набљудувавме карактеристиките на волт-амперот за да ја проучиме деградацијата на перформансите на уредот поради вбризгување на протон. Последователно, го набљудувавме проширувањето на 1SSF во сликите со електролуминисценција (EL) по примена на електричен напон на пиН диодата. Конечно, го потврдивме ефектот на инјектирање на протон врз потиснувањето на експанзијата 1SSF.
На сл. Слика 1 ги прикажува струјно-напонските карактеристики (CVC) на PiN диодите на собна температура во региони со и без имплантација на протон пред импулсна струја. ПиН диодите со протонско вбризгување покажуваат карактеристики на исправување слични на диодите без протонско вбризгување, иако IV карактеристиките се поделени помеѓу диодите. За да ја покажеме разликата помеѓу условите за вбризгување, ја нацртавме фреквенцијата на напон при густина на напредната струја од 2,5 A/cm2 (што одговара на 100 mA) како статистичка шема како што е прикажано на слика 2. Кривата приближена со нормална дистрибуција е исто така претставена со испрекината линија. линија. Како што може да се види од врвовите на кривините, отпорноста на протони малку се зголемува при дози на протон од 1014 и 1016 cm-2, додека PiN диодата со протонска доза од 1012 cm-2 ги покажува речиси истите карактеристики како без имплантација на протон . Ние, исто така, извршивме имплантација на протон по изработката на PiN диоди кои не покажаа униформа електролуминисценција поради оштетување предизвикано од имплантација на протон како што е прикажано на слика S1 како што е опишано во претходните студии37,38,39. Затоа, жарењето на 1600 °C по имплантација на јони на Al е неопходен процес за производство на уреди за активирање на акцепторот Al, кој може да ја поправи штетата предизвикана од имплантација на протон, што ги прави CVCs исти помеѓу имплантирани и неимплантирани протонски пиН диоди. . Фреквенцијата на обратна струја на -5 V е исто така претставена на слика S2, нема значителна разлика помеѓу диодите со и без инјектирање на протон.
Волт-амперски карактеристики на PiN диодите со и без инјектирани протони на собна температура. Легендата укажува на дозата на протони.
Фреквенција на напон при еднонасочна струја 2,5 A/cm2 за PiN диоди со инјектирани и неинјектирани протони. Испрекината линија одговара на нормалната дистрибуција.
На сл. 3 покажува EL слика на пиН диода со густина на струја од 25 A/cm2 по напонот. Пред да се примени оптоварувањето со импулсна струја, темните области на диодата не беа забележани, како што е прикажано на слика 3. C2. Сепак, како што е прикажано на сл. 3а, во PiN диода без имплантација на протон, беа забележани неколку темни шарени региони со светли рабови по примена на електричен напон. Вакви темни региони во облик на прачка се забележани во EL сликите за 1SSF кои се протегаат од BPD во подлогата28,29. Наместо тоа, некои проширени дефекти на редење беа забележани во PiN диодите со вградени протони, како што е прикажано на сл. 3b-d. Користејќи ја топографијата со рендген, го потврдивме присуството на PR кои можат да се движат од BPD до подлогата на периферијата на контактите во PiN диодата без вбризгување на протон (сл. 4: оваа слика без отстранување на горната електрода (фотографирана, PR Под електродите не е видлива, затоа, темната област на сликата EL одговара на продолжениот 1SSF BPD во подлогата EL сликите на другите натоварени пиН диоди се прикажани на сликите 1 и 2. Видеа S3-S6 со и без продолжено. темните области (временски EL-слики на пиН диоди без вбризгување на протон и имплантирани на 1014 cm-2) се исто така прикажани во Дополнителни информации.
EL слики на PiN диоди на 25 A/cm2 по 2 часа електричен стрес (а) без имплантација на протон и со вградени дози од (б) 1012 cm-2, (c) 1014 cm-2 и (d) 1016 cm-2 протони .
Ја пресметавме густината на проширениот 1SSF со пресметување на темни области со светли рабови во три PiN диоди за секоја состојба, како што е прикажано на слика 5. Густината на проширениот 1SSF се намалува со зголемување на дозата на протон, па дури и во доза од 1012 cm-2, густината на проширениот 1SSF е значително помала отколку кај неимплантираната пиН диода.
Зголемени густини на SF PiN диоди со и без имплантација на протон по вчитување со импулсна струја (секоја состојба вклучувала три оптоварени диоди).
Скратувањето на животниот век на носачот, исто така, влијае на потиснувањето на експанзијата, а инјектирањето на протон го намалува животниот век на носачот32,36. Набљудивме век на траење на носителот во епитаксијален слој дебел 60 µm со инјектирани протони од 1014 cm-2. Од почетниот животен век на носачот, иако имплантот ја намалува вредноста на ~ 10%, последователното жарење ја враќа на ~ 50%, како што е прикажано на Сл. S7. Затоа, животниот век на носачот, намален поради имплантација на протон, се враќа со жарење на висока температура. Иако 50% намалување на животниот век на носачот, исто така, го потиснува ширењето на дефектите на натрупување, карактеристиките I-V, кои обично зависат од животниот век на носачот, покажуваат само мали разлики помеѓу инјектираните и неимплантираните диоди. Затоа, веруваме дека закотвувањето на PD игра улога во инхибицијата на проширувањето на 1SSF.
Иако SIMS не откри водород по варењето на 1600°C, како што беше објавено во претходните студии, го забележавме ефектот на имплантација на протон врз потиснувањето на експанзијата на 1SSF, како што е прикажано на сликите 1 и 4. 3, 4. Затоа, ние веруваме дека PD е закотвен со атоми на водород со густина под границата за откривање на SIMS (2 × 1016 cm-3) или точкасти дефекти предизвикани од имплантација. Треба да се напомене дека немаме потврдено зголемување на отпорот во состојба поради издолжување на 1SSF по оптоварување со пренапонска струја. Ова може да се должи на несовршените омски контакти направени со помош на нашиот процес, кои ќе бидат елиминирани во блиска иднина.
Како заклучок, развивме метод на гаснење за проширување на BPD до 1SSF во 4H-SiC PiN диоди користејќи имплантација на протон пред изработката на уредот. Влошувањето на карактеристиката I-V за време на имплантација на протон е незначително, особено при протонска доза од 1012 cm-2, но ефектот на потиснување на експанзијата на 1SSF е значаен. Иако во оваа студија фабрикувавме PiN диоди со дебелина од 10 µm со имплантација на протон до длабочина од 10 µm, сепак е можно дополнително да се оптимизираат условите за имплантација и да се применат за да се изработат други типови 4H-SiC уреди. Треба да се земат предвид дополнителни трошоци за производство на уреди за време на имплантација на протон, но тие ќе бидат слични на оние за имплантација на алуминиумски јони, што е главниот процес на изработка на уредите за напојување со 4H-SiC. Така, имплантацијата на протон пред обработката на уредот е потенцијален метод за изработка на биполарни уреди за напојување 4H-SiC без дегенерација.
Како примерок беше користен 4-инчен n-тип на нафора 4H-SiC со дебелина на епитаксијален слој од 10 µm и допинг концентрација од 1 × 1016 cm-3. Пред обработката на уредот, јоните на H+ беа вградени во плочата со енергија на забрзување од 0,95 MeV на собна температура до длабочина од околу 10 μm под нормален агол на површината на плочата. За време на имплантација на протон, се користеше маска на плоча, а плочата имаше делови без и со протонска доза од 1012, 1014 или 1016 cm-2. Потоа, јоните на Al со протонски дози од 1020 и 1017 cm-3 беа имплантирани на целата обланда до длабочина од 0-0,2 µm и 0,2-0,5 µm од површината, проследено со жарење на 1600 °C за да се формира јаглеродна капа за формираат ап слој. -тип. Последователно, на страната на подлогата беше депониран контакт со Ni од задната страна, додека на страната на епитаксијалниот слој беше депониран контакт во облик на чешел Ti/Al од 2,0 mm × 2,0 mm, формиран со фотолитографија и процес на лупење. Конечно, контактното жарење се врши на температура од 700 °C. По сечењето на нафората во чипс, извршивме карактеризација и примена на стресот.
Карактеристиките на I–V на фабрикуваните PiN диоди беа забележани со помош на полупроводнички параметар анализатор HP4155B. Како електричен стрес, импулсна струја од 10 милисекунди од 212,5 A/cm2 беше воведена 2 часа со фреквенција од 10 импулси/сек. Кога избравме помала густина или фреквенција на струјата, не забележавме проширување на 1SSF дури и во PiN диода без вбризгување на протон. За време на применетиот електричен напон, температурата на PiN диодата е околу 70°C без намерно загревање, како што е прикажано на слика S8. Електролуминисцентните слики се добиени пред и по електричен стрес со густина на струја од 25 A/cm2. Топографија на рендген со инциденца на пасење на рефлексија на синхротрон со помош на монохроматски зрак на Х-зраци (λ = 0,15 nm) во Центарот за синхротронско зрачење Аичи, векторот на ag во BL8S2 е -1-128 или 11-28 (видете во уп. 44 за детали) . ).
Фреквенцијата на напон при густина на напредната струја од 2,5 A/cm2 е извлечена со интервал од 0,5 V на сл. 2 според CVC на секоја состојба на пиН диодата. Од средната вредност на напонот Vave и стандардното отстапување σ на напрегањето, исцртуваме крива на нормална дистрибуција во форма на испрекината линија на Слика 2 користејќи ја следнава равенка:
Werner, MR & Fahrner, WR Преглед на материјали, микросензори, системи и уреди за апликации со висока температура и сурова средина. Werner, MR & Fahrner, WR Преглед на материјали, микросензори, системи и уреди за апликации со висока температура и сурова средина.Werner, MR и Farner, WR Преглед на материјали, микросензори, системи и уреди за апликации во високи температури и сурови средини. Вернер, господин и Фарнер, В.Р. Werner, MR & Fahrner, WR Преглед на материјали, микросензори, системи и уреди за високи температури и неповолни еколошки апликации.Werner, MR и Farner, WR Преглед на материјали, микросензори, системи и уреди за апликации на високи температури и тешки услови.IEEE Trans. Индустриска електроника. 48, 249-257 (2001).
Кимото, Т. Кимото, Т.Кимото, Т. и Купер, ЈА Основи на технологијата на силициум карбид Основи на технологијата на силициум карбид: раст, карактеристики, уреди и апликации Vol. Кимото, Т. и Купер, Џ.А. Кимото, Т.Кимото, Т. и Купер, Ј. Основи на технологијата на силициум карбид Основи на технологијата на силициум карбид: раст, карактеристики, опрема и апликации Vol.252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014).
Велијадис, В. Комерцијализација на SiC од големи размери: статус кво и пречки што треба да се надминат. алма матер. науката. Форум 1062, 125–130 (2022).
Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK Преглед на технологии за термичко пакување за автомобилска електроника за влечење. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK Преглед на технологии за термичко пакување за автомобилска електроника за влечење.Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR и Joshi, YK Преглед на технологии за термичко пакување за автомобилска електроника за влечење. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回顾。 Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YKBroughton, J., Smet, V., Tummala, RR и Joshi, YK Преглед на технологијата за термичко пакување за автомобилска електроника за влечење.J. Електрон. Пакет. транс. ASME 140, 1-11 (2018).
Сато, К., Като, Х. & Фукушима, Т. Развој на применетиот систем за влечење SiC за брзите возови од следната генерација Шинкансен. Сато, К., Като, Х. & Фукушима, Т. Развој на применетиот систем за влечење SiC за брзите возови од следната генерација Шинкансен.Сато К., Като Х. и Фукушима Т. Развој на применет систем за влечење SiC за брзите Шинкансен возови од следната генерација.Sato K., Kato H. и Fukushima T. Развој на системот за влечење за SiC апликации за брзи возови Шинкансен од следната генерација. Додаток IEEJ J. Ind. 9, 453-459 (2020).
Сензаки, Ј., Хајаши, С., Јонезава, Ј. и Окумура, Х. Сензаки, Ј., Хајаши, С., Јонезава, Ј. и Окумура, Х.Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. и Okumura, H. Проблеми во имплементацијата на високосигурни уреди за моќност на SiC: почнувајќи од сегашната состојба и проблемот на нафора SiC. Сензаки, Ј., Хајаши, С., Јонезава, Ј. и Окумура, Х. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Предизвикот за постигнување висока доверливост кај уредите за моќност на SiC: од SiC 晶圆的电视和问题设计。Senzaki J, Hayashi S, Yonezawa Y. и Okumura H. Предизвици во развојот на моќни уреди со висока доверливост базирани на силициум карбид: преглед на статусот и проблемите поврзани со наполитанките од силициум карбид.На Меѓународниот симпозиум на IEEE за физика на доверливост (IRPS) во 2018 година. (Senzaki, J. et al. eds.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018).
Kim, D. & Sung, W. Подобрена цврстина на краток спој за 1,2 kV 4H-SiC MOSFET со помош на длабок P-бунар имплементиран со канализирање на имплантација. Kim, D. & Sung, W. Подобрена цврстина на краток спој за 1,2 kV 4H-SiC MOSFET со помош на длабок P-бунар имплементиран со канализирање на имплантација.Kim, D. and Sung, V. Подобрен имунитет при краток спој за 1,2 kV 4H-SiC MOSFET со помош на длабок P-бунар имплементиран со имплантација на канал. Ким, Д. и Сунг, В. Kim, D. & Sung, W. P 阱提高了1,2 kV 4H-SiC MOSFETKim, D. and Sung, V. Подобрена толеранција на краток спој на 1,2 kV 4H-SiC MOSFET-ови користејќи длабоки P-бунари со имплантација на канал.IEEE Electronic Devices Lett. 42, 1822–1825 (2021).
Skowronski M. et al. Движење на дефекти засилено со рекомбинација во 4H-SiC pn диоди со насочување нанапред. J. Апликација. физика. 92, 4699-4704 (2002).
Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB Конверзија на дислокација во 4H епитаксија на силициум карбид. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB Конверзија на дислокација во 4H епитаксија на силициум карбид.Ha S., Meszkowski P., Skowronski M. и Rowland LB Трансформација на дислокација за време на 4H епитаксија на силициум карбид. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H 碳化硅外延中的位错转换。 Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуланд, Л.Б.Транзиција на дислокација 4H во епитаксија на силициум карбид.J. Кристал. Раст 244, 257-266 (2002).
Skowronski, M. & Ha, S. Деградација на хексагонални биполарни уреди базирани на силикон-карбид. Skowronski, M. & Ha, S. Деградација на хексагонални биполарни уреди базирани на силикон-карбид.Skowronski M. и Ha S. Деградација на хексагонални биполарни уреди базирани на силициум карбид. Skowronski, M. & Ha, S. 六方碳化硅基双极器件的降解. Сковронски М. и Ха С.Skowronski M. и Ha S. Деградација на хексагонални биполарни уреди базирани на силициум карбид.J. Апликација. физика 99, 011101 (2006).
Агарвал, А., Фатима, Х., Хани, С. и Рју, С.-Х. Агарвал, А., Фатима, Х., Хани, С. и Рју, С.-Х.Агарвал А., Фатима Х., Хеини С. и Рју С.-Х. Агарвал, А., Фатима, Х., Хани, С. и Рју, С.-Х. Агарвал, А., Фатима, Х., Хани, С. и Рју, С.-Х.Агарвал А., Фатима Х., Хеини С. и Рју С.-Х.Нов механизам за деградација за високонапонски SiC моќни MOSFET. IEEE Electronic Devices Lett. 28, 587-589 (2007).
Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD За движечката сила за рекомбинација-индуцирано движење на дефекти на натрупување во 4H–SiC. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD За движечката сила за движење на дефект на натрупување предизвикано од рекомбинација во 4H-SiC.Калдвел, Џ. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于4H-SiC 中复合引起的层错运动的驱动力。 Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KDCaldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ и Hobart, KD, За движечката сила на движењето на дефекти на натрупување предизвикано од рекомбинација во 4H-SiC.J. Апликација. физика. 108, 044503 (2010).
Iijima, A. & Kimoto, T. Електронски енергетски модел за формирање на единечни Shockley раседни грешки во 4H-SiC кристали. Iijima, A. & Kimoto, T. Електронски енергетски модел за формирање на единечни Shockley раседни грешки во 4H-SiC кристали.Ииџима, А. и Кимото, Т. Електро-енергетски модел на формирање на единечни дефекти на Shockley пакување во 4H-SiC кристали. Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SiC 晶体中单Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型。 Iijima, A. & Kimoto, T. Електронски енергетски модел на формирање на единечни Shockley раседни грешки во 4H-SiC кристал.Ииџима, А. и Кимото, Т. Електро-енергетски модел на формирање на еднодефектно Шокли пакување во 4H-SiC кристали.J. Апликација. физика 126, 105703 (2019).
Iijima, A. & Kimoto, T. Проценка на критичната состојба за експанзија/контракција на единечни грешки на натрупување на Shockley во 4H-SiC PiN диоди. Iijima, A. & Kimoto, T. Проценка на критичната состојба за експанзија/контракција на единечни грешки на натрупување на Shockley во 4H-SiC PiN диоди.Iijima, A. и Kimoto, T. Проценка на критичната состојба за експанзија/компресија на единечни дефекти на пакувањето на Shockley во 4H-SiC PiN-диоди. Iijima, A. & Kimoto, T. 估计4H-SiC PiN 二极管中单个Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 Iijima, A. & Kimoto, T. Проценка на условите за експанзија/контракција на слојот за единечно натрупување Shockley во 4H-SiC PiN диоди.Iijima, A. and Kimoto, T. Проценка на критичните услови за проширување/компресија на еднодефектното пакување Shockley во 4H-SiC PiN-диоди.апликација физика Рајт. 116, 092105 (2020).
Манен, Ј., Шимада, К., Асада, К. Манен, Ј., Шимада, К., Асада, К.Mannen Y., Shimada K., Asada K. и Otani N. Модел на квантен бунар за формирање на единечна грешка на натрупување Шокли во кристал 4H-SiC под нерамнотежни услови.Mannen Y., Shimada K., Asada K. и Otani N. Модел на интеракција на квантни бунари за формирање на единечни грешки на натрупување на Shockley во кристали 4H-SiC под нерамнотежни услови. J. Апликација. физика. 125, 085705 (2019).
Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Грешки на натрупување предизвикани од рекомбинација: Доказ за општ механизам во хексагонален SiC. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Грешки на натрупување предизвикани од рекомбинација: Доказ за општ механизам во хексагонален SiC.Галекас, А., Линрос, Ј. и Пируз, П. Дефекти на пакување предизвикани од рекомбинација: Доказ за заеднички механизам во хексагонален SiC. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. 复合诱导的堆垛层错：六方SiC 中一般机制的证据。 Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Доказ за општиот механизам на композитниот индукциски слој на натрупување: 六方SiC.Галекас, А., Линрос, Ј. и Пируз, П. Дефекти на пакување предизвикани од рекомбинација: Доказ за заеднички механизам во хексагонален SiC.физика Пастор Рајт. 96, 025502 (2006).
Ishikawa, Y., Sudo, M., Yao, Y.-Z., Sugawara, Y. & Kato, M. Проширување на единечна грешка на натрупување Шокли во 4H-SiC (11 2 ¯0) епитаксијален слој предизвикан од електрон зрачење со зрак.Ishikawa, Y., M. Sudo, Y.-Z зрачење со зрак.Ишикава, Ј., Судо М., Ј.-З психологија.Кутија, Ю., М. Судо, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Като, М., Катахира, С., Ичикава, Ј., Харада, С. и Кимото, Т. Набљудување на рекомбинација на носач во единечни грешки на натрупување на Shockley и при делумни дислокации во 4H-SiC. Като, М., Катахира, С., Ичикава, Ј., Харада, С. и Кимото, Т. Набљудување на рекомбинација на носач во единечни грешки на натрупување на Shockley и при делумни дислокации во 4H-SiC.Като М., Катахира С., Итикава Ј., Харада С. и Кимото Т. Набљудување на рекомбинација на носач во дефекти на единечни шокирани пакувања и парцијални дислокации во 4H-SiC. Като, М., Катахира, С., Ичикава, Ј., Харада, С. и Кимото, Т. 单Шокли Като, М., Катахира, С., Ичикава, Ј., Харада, С. и Кимото, Т.Като М., Катахира С., Итикава Ј., Харада С. и Кимото Т. Набљудување на рекомбинација на носач во дефекти на единечни шокирани пакувања и парцијални дислокации во 4H-SiC.J. Апликација. физика 124, 095702 (2018).
Kimoto, T. & Watanabe, H. Дефектно инженерство во технологијата SiC за високонапонски уреди за напојување. Kimoto, T. & Watanabe, H. Дефектно инженерство во технологијата SiC за високонапонски уреди за напојување.Кимото, Т. и Ватанабе, Х. Развој на дефекти во технологијата SiC за високонапонски уреди за напојување. Кимото, Т. и Ватанабе, Х. 用于高压功率器件的SiC 技术中的缺陷工程。 Kimoto, T. & Watanabe, H. Дефектно инженерство во технологијата SiC за високонапонски уреди за напојување.Кимото, Т. и Ватанабе, Х. Развој на дефекти во технологијата SiC за високонапонски уреди за напојување.апликација физика Експрес 13, 120101 (2020).
Zhang, Z. & Sudarshan, TS Епитаксија на силициум карбид без дислокација на базална рамнина. Zhang, Z. & Sudarshan, TS Епитаксија на силициум карбид без дислокација на базална рамнина.Zhang Z. и Sudarshan TS Епитаксија на силициум карбид без дислокација во базалната рамнина. Џанг, З. и Сударшан, ТС 碳化硅基面无位错外延. Џанг, З. и Сударшан, ТСZhang Z. и Sudarshan TS Епитаксија без дислокација на базалните рамнини од силициум карбид.изјава. физика. Рајт. 87, 151913 (2005).
Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Механизам за елиминирање на дислокациите на базалните рамнини во тенки филмови на SiC со епитаксија на гравирана подлога. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Механизам за елиминирање на дислокациите на базалните рамнини во тенки филмови на SiC со епитаксија на гравирана подлога.Zhang Z., Moulton E. и Sudarshan TS Механизам за елиминација на дислокации на основната рамнина во тенки фолии на SiC со епитаксија на гравирана подлога. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS 通过在蚀刻衬底上外延消除SiC 薄膜中基面位错的机制。 Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Механизмот на елиминација на тенок филм на SiC со гравирање на подлогата.Zhang Z., Moulton E. и Sudarshan TS Механизам за елиминација на дислокации на основната рамнина во тенки фолии на SiC со епитаксија на гравирани подлоги.апликација физика Рајт. 89, 081910 (2006).
Shtalbush RE et al. Прекинот на растот доведува до намалување на дислокациите на базалната рамнина за време на 4H-SiC епитаксијата. изјава. физика. Рајт. 94, 041916 (2009).
Zhang, X. & Tsuchida, H. Конверзија на дислокации на базалните рамнини во дислокации на рабовите на навој во 4H-SiC епислој со жарење на висока температура. Zhang, X. & Tsuchida, H. Конверзија на дислокации на базалните рамнини во дислокации на рабовите на навој во 4H-SiC епислој со жарење на висока температура.Zhang, X. и Tsuchida, H. Трансформација на дислокации на базалните рамнини во дислокации на рабовите на навој во 4H-SiC епитаксијални слоеви со жарење со висока температура. Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiC 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。 Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiCZhang, X. и Tsuchida, H. Трансформација на дислокации на основната рамнина во дислокации на рабовите на филаментот во 4H-SiC епитаксијални слоеви со жарење со висока температура.J. Апликација. физика. 111, 123512 (2012).
Song, H. & Sudarshan, TS Конверзија на дислокација на базалната рамнина во близина на интерфејсот на епислој/подлога во епитаксијален раст од 4° надвор од оската 4H–SiC. Song, H. & Sudarshan, TS Конверзија на дислокација на базалната рамнина во близина на интерфејсот на епислој/подлога во епитаксијален раст од 4° надвор од оската 4H–SiC.Song, H. и Sudarshan, TS Трансформација на дислокации на базалната рамнина во близина на интерфејсот на епитаксијален слој/подлога за време на епитаксиален раст надвор од оската на 4H-SiC. Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面轍长位 Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC Сонг, Х. и Сударшан, ТСПланарна дислокациска транзиција на подлогата во близина на границата на епитаксијален слој/подлога за време на епитаксијален раст на 4H-SiC надвор од оската 4°.J. Кристал. Раст 371, 94-101 (2013).
Кониши, К. и сор. При висока струја, ширењето на дефектот на натрупување на дислокација на базалната рамнина во 4H-SiC епитаксијалните слоеви се трансформира во дислокации на рабовите на влакното. J. Апликација. физика. 114, 014504 (2013).
Кониши, К. и сор. Дизајнирајте епитаксијални слоеви за биполарни неразградливи SiC MOSFET со откривање на проширени места за нуклеација на дефекти во рендген во оперативната топографска анализа на Х-зраци. AIP Advanced 12, 035310 (2022).
Лин, С. и сор. Влијание на структурата на дислокација на базалната рамнина врз ширењето на единечниот дефект на натрупување од типот на Шокли при распаѓање на напредната струја на пинските диоди 4H-SiC. Јапонија. J. Апликација. физика. 57, 04FR07 (2018).
Тахара, Т., и сор. Краткиот животен век на малцинскиот носач во епислојите 4H-SiC богати со азот се користи за да се потиснат дефектите на натрупување во пиН диодите. J. Апликација. физика. 120, 115101 (2016).
Тахара, Т. и сор. Зависност од концентрацијата на инјектираниот носач на пропагирање на единечни Shockley дефекти во редење во 4H-SiC PiN диоди. J. Апликација. Физика 123, 025707 (2018).
Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Микроскопски FCA систем за мерење на животниот век на носачот решено во длабочина во SiC. Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Микроскопски FCA систем за мерење на животниот век на носачот решено во длабочина во SiC.Mei, S., Tawara, T., Tsuchida, H. and Kato, M. FCA Microscopic System for Depth-Resolved Carrier Life Measurements in Silicon Carbide. Mae, S.、Tawara, T.、Tsuchida, H. & Kato, M. 用于SiC 中深度分辨载流子寿命测量的显微FCA 系统 Меј, С., Тавара, Т.Mei S., Tawara T., Tsuchida H. и Kato M. Micro-FCA систем за мерења на животниот век на носачот решени во длабочина во силициум карбид.Алма матер наука Форум 924, 269–272 (2018).
Хирајама, Т. и сор. Дистрибуцијата на длабочина на вековите на носителот во дебели епитаксијални слоеви 4H-SiC беше измерена недеструктивно користејќи ја временската резолуција на апсорпцијата на слободниот носител и вкрстената светлина. Префрлете се на науката. метар. 91, 123902 (2020).
Време на објавување: 06-11-2022 година
