Dėkojame, kad apsilankėte gamtoje.com. Jūsų naudojama naršyklės versija turi ribotą CSS palaikymą. Norėdami gauti geriausią patirtį, rekomenduojame naudoti atnaujintą naršyklę (arba išjungti suderinamumo režimą „Internet Explorer“). Tuo tarpu, norėdami užtikrinti nuolatinį palaikymą, mes pateiksime svetainę be stilių ir „JavaScript“.
„4H-SIC“ buvo komercializuotas kaip galios puslaidininkių prietaisų medžiaga. Tačiau ilgalaikis 4H-SIC prietaisų patikimumas yra kliūtis jų plačiam pritaikymui, o svarbiausia 4H-SIC prietaisų patikimumo problema yra bipolinis skilimas. Šį skilimą sukelia vienas „Shockley“ sukravimo gedimas (1SS), kai bazinės plokštumos dislokacijos 4H-SIC kristaluose. Čia mes siūlome 1SSF išsiplėtimo slopinimo metodą, implantuojant protonus ant 4H-SIC epitaksinių plokštelių. PIN diodai, pagaminti ant vaflių su protonų implantacija, parodė tas pačias srovės įtampos charakteristikas kaip ir diodai be protonų implantacijos. Priešingai, 1SSF išsiplėtimas efektyviai slopinamas protonų implantuote PIN diode. Taigi protonų implantacija į 4H-SIC epitaksinius vaflius yra veiksmingas metodas, skirtas slopinti bipolinį 4H-SIC galios puslaidininkių įtaisų skilimą, išlaikant įrenginio veikimą. Šis rezultatas prisideda prie labai patikimų 4H-SIC prietaisų kūrimo.
Silicio karbidas (SIC) yra plačiai pripažįstamas kaip puslaidininkių medžiaga, skirta didelės galios, aukšto dažnio puslaidininkių prietaisams, kurie gali veikti atšiaurioje aplinkoje1. Yra daugybė SIC polipų, tarp kurių 4H-SIC turi puikias puslaidininkių įrenginio fizines savybes, tokias kaip didelis elektronų mobilumas ir stiprus gedimo elektrinis laukas2. Šiuo metu 4H-SIC vafliai, kurių skersmuo yra 6 coliai, yra komercializuoti ir naudojami masinei galios puslaidininkių prietaisų gamybai3. Elektrinių transporto priemonių ir traukinių traukos sistemos buvo pagamintos naudojant 4H-SIC44.5 galios puslaidininkių įtaisus. Tačiau 4H-SIC prietaisai vis dar kenčia nuo ilgalaikio patikimumo problemų, tokių kaip dielektrinis suskaidymas ar trumpojo jungimo patikimumas, iš kurių 6,7 yra viena iš svarbiausių patikimumo problemų, yra bipolinė degradacija 2,8,9,10,11. Šis bipolinis skilimas buvo nustatytas daugiau nei prieš 20 metų ir ilgą laiką buvo SIC prietaisų gamybos problema.
Bipolinį skilimą sukelia vienas „Shockley“ kamino defektas (1SSF) 4H-SIC kristaluose su bazinės plokštumos dislokacijomis (BPDS), sklindančiais rekombinacijos padidėjusiu dislokacijos slydimu (REDG) 12,13,14,15,16,17,17,18,19. Taigi, jei BPD išplėtimas yra slopinamas iki 1SSF, 4H-SIC galios įtaisai gali būti pagaminti be bipolinio skilimo. Buvo pranešta apie keletą metodų, kaip slopinti BPD sklidimą, pavyzdžiui, BPD, kad būtų galima sriegio krašto dislokacijos (TED) transformacija 20,21,22,23,24. Naujausiose SIC epitaksiniuose vafliuose BPD daugiausia yra substrate, o ne epitaksiniame sluoksnyje dėl BPD virsmo TED pradiniame epitaksinio augimo etape. Todėl likusi bipolinio skilimo problema yra BPD pasiskirstymas substrate 25,26,27. Buvo pasiūlytas „kompozicinio armatūros sluoksnio“ įterpimas tarp dreifo sluoksnio ir substrato, kaip efektyvus būdas slopinti BPD išsiplėtimą substrate28, 29, 30, 31. Šis sluoksnis padidina elektronų skylės poros rekombinacijos tikimybę epitaksiniame sluoksnyje ir SIC substrate. Sumažinus elektronų skylių porų skaičių, sumažėja REDG varomoji jėga iki BPD substrate, todėl sudėtinis armatūros sluoksnis gali slopinti bipolinį skilimą. Reikėtų pažymėti, kad įterpiant sluoksnį reikia papildomų išlaidų gaminant vaflius, o be sluoksnio įterpimo sunku sumažinti elektronų skylių porų skaičių kontroliuojant tik nešiklio eksploatavimo laiką. Todėl vis dar reikia sukurti kitus slopinimo metodus, kad būtų pasiekta geresnė pusiausvyra tarp prietaisų gamybos sąnaudų ir pajamingumo.
Kadangi BPD prailginimui iki 1SSF reikia judėti dalinių dislokacijų (PDS), PD pritvirtinimas yra perspektyvus būdas slopinti bipolinį skilimą. Nors buvo pranešta apie metalinių priemaišų PD, 4H-SIC substratų FPD yra daugiau nei 5 μm atstumu nuo epitaksinio sluoksnio paviršiaus. Be to, kadangi bet kurio metalo difuzijos koeficientas SIC yra labai mažas, metalo priemaišoms sunku difuzaliai difuzaliai į substratą34. Dėl santykinai didelės metalų atominės masės taip pat sunku implantauti metalus. Priešingai, vandenilio atveju lengviausias elementas, jonai (protonai) gali būti implantuojami į 4H-SIC iki daugiau nei 10 μm gylio, naudojant MeV klasės akseleratorių. Taigi, jei protonų implantacija veikia PD prisegimą, tada jis gali būti naudojamas siekiant slopinti BPD sklidimą substrate. Tačiau protonų implantacija gali sugadinti 4H-SIC ir sumažinti prietaiso našumą37,38,39,40.
To overcome device degradation due to proton implantation, high-temperature annealing is used to repair damage, similar to the annealing method commonly used after acceptor ion implantation in device processing1, 40, 41, 42. Although secondary ion mass spectrometry (SIMS)43 has reported hydrogen diffusion due to high-temperature annealing, it is possible that only the density of hydrogen atoms near the FD is not enough to detect PR prisegimas naudojant „Sims“. Todėl šiame tyrime prieš įrenginio gamybos procesą mes implantuojome protonus į 4H-SIC epitaksinius vaflius, įskaitant aukštos temperatūros atkaitinimą. Mes naudojome PIN diodus kaip eksperimentines prietaisų struktūras ir pagaminome jas ant proonų implantuotų 4H-SIC epitaksinių vaflių. Tada mes stebėjome volto ampero charakteristikas, kad ištirtume prietaiso veikimo skilimą dėl protonų injekcijos. Vėliau pastebėjome 1SSF išsiplėtimą elektroliuminescenciniuose (EL) vaizduose, pritaikę elektros įtampą PIN diodui. Galiausiai patvirtinome protonų injekcijos poveikį 1SSF išplėtimo slopinimui.
Fig. 1 paveiksle pavaizduotos PIN diodų srovės įtampos charakteristikos (CVC) kambario temperatūroje regionuose, kuriuose yra protonų implantacija ir be jų, prieš impulsinę srovę. PIN diodai su protonų injekcija rodo ištaisymo charakteristikas, panašias į diodus be protonų injekcijos, nors IV charakteristikos yra dalijamos tarp diodų. Norėdami parodyti skirtumą tarp įpurškimo sąlygų, mes nubraižėme įtampos dažnį, kai priekinės srovės tankis yra 2,5 A/cm2 (atitinkantis 100 mA) kaip statistinę diagramą, kaip parodyta 2 paveiksle. Kreivė, apytiksliai apskaičiuota normaliu pasiskirstymu, taip pat vaizduojama taškine linija. linija. Kaip matyti iš kreivių smailių, atsparumas atsparumui šiek tiek padidėja, kai protonų dozės yra 1014 ir 1016 cm-2, o kaiščio diodas, kurio protonų dozė yra 1012 cm-2, rodo beveik tas pačias savybes kaip ir be protonų implantacijos. Mes taip pat atlikome protonų implantaciją, gamindami kaiščių diodus, kurie neparodė vienodos elektroliuminescencijos dėl pažeidimų, kuriuos sukelia protonų implantacija, kaip parodyta S1 paveiksle, kaip aprašyta ankstesniuose tyrimuose3,38,39. Todėl atkaitinimas 1600 ° C temperatūroje po AL jonų implantacijos yra būtinas procesas, norint gaminti prietaisus, kad būtų galima suaktyvinti AL akceptorių, kuris gali ištaisyti pažeidimus, kuriuos sukelia protonų implantacija, todėl CVC yra vienodi tarp implantuotų ir neįmanytų protonų kaiščių diodų. Atvirkštinis srovės dažnis esant -5 V taip pat pateiktas S2 paveiksle, reikšmingo skirtumo tarp diodų su protonų injekcija ir be jo nėra.
PIN diodų voltų ampere charakteristikos su ir be švirkščiamais protonais kambario temperatūroje. Legenda nurodo protonų dozę.
Įtampos dažnis esant direkcijos srovei 2.5 A/cm2, skirtas kaiščių diodams su švirkščiamais ir neinjekciniais protonais. Punktyrinė linija atitinka normalų pasiskirstymą.
Fig. 3 rodo kaiščio diodo EL vaizdą, kurio srovės tankis yra 25 A/cm2 po įtampos. Prieš tepant impulsinę srovės apkrovą, nebuvo pastebėtos tamsios diodo regionai, kaip parodyta 3 paveiksle. C2. Tačiau, kaip parodyta Fig. 3A, kaiščio diode be protonų implantacijos, po tepimo elektrinės įtampos buvo pastebėtos kelios tamsios dryžuotos sritys su šviesos kraštais. Tokios strypo formos tamsios regionai pastebimi 1SSF vaizduose, esančiuose 1SSF, besitęsiančiame nuo BPD substrate28,29. Vietoj to, kai kurie išplėstiniai krovimo gedimai buvo pastebėti kaiščio dioduose su implantuotais protonais, kaip parodyta 3b - D pav. Naudodami rentgeno spindulių topografiją, mes patvirtinome PR buvimą, kuris gali pereiti nuo BPD į substratą, esant kontaktų periferijai PIN diode be protono injekcijos (4 pav. Šis vaizdas nenutraukia viršutinio elektrodo (Fotografuotas, PR po elektroduose). Todėl tamsios spalvos Diode esančioje DIDED. EL atvaizdai, esantys EL, į EL atvaizdą, esantį EL vaizduose, esančiuose EL. EL atvaizdai, esant EL vaizdui į prailgintą 1SSF BPD. pateikiami 1 ir 2 paveiksluose. Vaizdo įrašai S3-S6 su ir be išplėstinių tamsių sričių (kintami laiko kintamieji PIN diodų EL vaizdai be protonų injekcijos ir implantuojami 1014 cm-2), taip pat parodyti papildomoje informaciją.
Po 2 valandų elektros įtempio (a) be protonų implantacijos ir su implantuotomis dozėmis (B) 1012 cm-2, (c) 1014 cm-2 ir (d) 1016 cm-2 protonais EL vaizdai (a).
Mes apskaičiavome išplėstinio 1SF tankį apskaičiuodami tamsias vietas su ryškiais kraštais trijuose kiekvienos kaiščių diodų kiekvienoje sąlygoje, kaip parodyta 5 paveiksle. Išplėsto 1SSF tankis mažėja didėjant protonų dozei, ir net esant 1012 cm-2 dozei, išsiplėtusios 1SSF tankis yra žymiai mažesnis nei nefiksuotame kaiščio diode.
Padidėjęs SF kaiščių diodų tankis su protonų implantacija ir be jo, pakrovus impulsuojančia srove (kiekvienoje būsenoje buvo trys pakrauti diodai).
Sutrumpinti vežėjo eksploatavimo laiką taip pat turi įtakos išplėtimo slopinimui, o protonų injekcija sumažina nešiklio eksploatavimo laiką32,36. Mes pastebėjome, kad nešiklio gyvavimo laikas yra 60 μm storio epitaksiniame sluoksnyje, o įšvirkščiami protonai yra 1014 cm-2. Nuo pradinio nešiklio eksploatavimo laiko, nors implantas sumažina vertę iki ~ 10%, vėliau atkaitinant jį atkuriama iki ~ 50%, kaip parodyta S7 pav. Todėl nešiklio eksploatavimo laikas, sumažėjęs dėl protonų implantacijos, atkuria atkaitinant aukštą temperatūrą. Nors 50% sumažėjęs nešiklio tarnavimo laikas taip pat slopina kaupimo gedimų sklidimą, I-V charakteristikos, kurios paprastai priklauso nuo nešiklio gyvenimo, rodo tik nedidelius skirtumus tarp įšvirkštų ir neplanuotų diodų. Todėl mes tikime, kad PD tvirtinimas vaidina svarbų vaidmenį slopinant 1SSF išplėtimą.
Nors Simsas nenustatė vandenilio po atkaitinimo 1600 ° C temperatūroje, kaip buvo pranešta ankstesniuose tyrimuose, mes pastebėjome protonų implantacijos poveikį 1SSF išsiplėtimo slopinimui, kaip parodyta 1 ir 4 paveiksluose. 3, 4. Todėl, mes manome, kad PD yra įtvirtintas defektuojant defektus, o ne defektai sukelia defektą. Reikėtų pažymėti, kad mes nepatvirtinome padidėjusio varžos dėl būsenos dėl 1SSF pailgėjimo po viršįtampio srovės apkrovos. Tai gali būti dėl netobulų ominių kontaktų, užmegztų naudojant mūsų procesą, kuris bus pašalintas artimiausiu metu.
Apibendrinant, mes sukūrėme gesinimo metodą, skirtą išplėsti BPD iki 1SSF 4H-SIC PIN dioduose, naudojant protonų implantaciją prieš gamindami prietaisą. I - V charakteristikos pablogėjimas protonų implantacijos metu yra nereikšmingas, ypač esant 1012 cm - 2 protonų dozei, tačiau 1SSF išsiplėtimo slopinimo poveikis yra reikšmingas. Nors šiame tyrime mes pagaminome 10 μm storio kaiščių diodus su protonų implantacija iki 10 μm gylio, vis tiek įmanoma dar labiau optimizuoti implantacijos sąlygas ir pritaikyti jas gaminti kitus 4H-SIC prietaisų tipus. Reikėtų atsižvelgti į papildomas prietaisų gamybos sąnaudas protonų implantacijos metu, tačiau jos bus panašios į aliuminio jonų implantaciją, kuri yra pagrindinis 4H-SIC galios prietaisų gamybos procesas. Taigi protonų implantacija prieš prietaiso apdorojimą yra galimas metodas gaminti 4H-SIC bipolinius galios įtaisus be degeneracijos.
4 colių N tipo 4H-SIC vaflis, kurio epitaksinis sluoksnio storis yra 10 μm, o donoro dopingo koncentracija buvo 1 × 1016 cm-3. Prieš apdorojant prietaisą, H+ jonai buvo implantuojami į plokštelę, kai pagreičio energija buvo 0,95 MeV kambario temperatūroje iki maždaug 10 μm gylio normaliu kampu į plokštelės paviršių. Protono implantacijos metu buvo naudojama kaukė ant plokštelės, o plokštelėje buvo pjūviai be 1012, 1014 arba 1016 cm-2 protonų dozės. Tada Al jonai, kurių protonų dozės yra 1020 ir 1017 cm - 3, buvo implantuojami per visą vaflį iki 0–0,2 μm ir 0,2–0,5 μm gylio nuo paviršiaus, po to atkaitinant 1600 ° C temperatūroje, kad susidarytų anglies dangtelis, kad susidarytų AP sluoksnis. -Typelis. Vėliau ant substrato pusės buvo nusodintas galinės pusės Ni kontaktas, o 2,0 mm × 2,0 mm šukos formos Ti/Al priekinės pusės kontaktas, suformuotas fotolitografijos metu, ir žievelės procesas buvo nusodintas epitaksiniame sluoksnio pusėje. Galiausiai kontaktinis atkaitinimas atliekamas 700 ° C temperatūroje. Iškirpę vaflį į lustus, mes atlikome streso apibūdinimą ir pritaikymą.
Pagamintų PIN diodų I - V charakteristikos buvo pastebėtos naudojant HP4155B puslaidininkio parametrų analizatorių. Kaip elektrinis stresas, 2 212,5 A/cm2 impulsinė srovė buvo įvesta 2 valandas 2 valandas, esant 10 impulsų/sek. Kai pasirinkome mažesnį srovės tankį ar dažnį, mes nepastebėjome 1SSF išsiplėtimo net kaiščio diode be protonų injekcijos. Taikomos elektrinės įtampos metu kaiščio diodo temperatūra yra apie 70 ° C be tyčinio kaitinimo, kaip parodyta S8 paveiksle. Elektroliuminescenciniai vaizdai buvo gauti prieš ir po elektrinio įtempio esant 25 A/cm2 srovės tankiui. Sinchrotrono atspindžio ganymo dažnis rentgeno spindulių topografija, naudojant monochromatinę rentgeno spindulią (λ = 0,15 nm) Aichi sinchrotrono spinduliuotės centre, Ag vektoriaus BL8S2 yra -1-128 arba 11-28 (išsamiau žr. 44 nuorodą). ).
Įtampos dažnis, esant priekinei srovės tankiui 2,5 A/cm2, ekstrahuojamas 0,5 V intervalu pav. 2 Pagal kiekvienos kaiščio diodo būsenos CVC. Remdamiesi vidutine įtempio VAVE verte ir streso standartiniu nuokrypiu σ, mes nubraižome normalią pasiskirstymo kreivę punktyrinės linijos pavidalu 2 paveiksle, naudodami šią lygtį:
„Werner“, „MR & Fahrner“, WR apžvalga apie medžiagas, mikrosensorius, sistemas ir įrenginius, skirtus aukštos temperatūros ir atšiaurios aplinkai. „Werner“, „MR & Fahrner“, WR apžvalga apie medžiagas, mikrosensorius, sistemas ir įrenginius, skirtus aukštos temperatūros ir atšiaurios aplinkai.Werner, MR ir Farner, WR medžiagų, mikrosensorių, sistemų ir įrenginių WR apžvalga, skirta aukštai temperatūrai ir atšiaurioje aplinkoje. Werneris, ponas ir Fahrneris, WR 对用于高温和恶劣环境应用的材料、微传感器、系统和设备的评论。 Werner, MR ir Fahrner, WR apžvalga Medžiagų, mikrosensorių, sistemų ir prietaisų apžvalga aukštai temperatūrai ir neigiamai aplinkai.Werner, MR ir Farner, WR medžiagų, mikrosensorių, sistemų ir įrenginių WR apžvalga, skirta naudoti aukštoje temperatūroje ir atšiauriose sąlygose.IEEE trans. Pramoninė elektronika. 48, 249–257 (2001).
Kimoto, T. ir Cooper, Silicio karbido technologijos pagrindai, susiję su silicio karbido technologijos pagrindais: augimas, apibūdinimas, prietaisai ir programos, t. Kimoto, T. ir Cooper, Silicio karbido technologijos pagrindai, susiję su silicio karbido technologijos pagrindais: augimas, apibūdinimas, prietaisai ir programos, t.Kimoto, T. ir Cooper, Silicio karbido technologijos JA pagrindų, susijusių su silicio karbido technologijos pagrindais: augimas, charakteristikos, prietaisai ir programos, t. Kimoto, T. ir Cooper, JA 碳化硅技术基础碳化硅技术基础 ： 增长、表征、设备和应用卷。 Kimoto, T. ir Cooper, JA Carbon 化 Silicon Technology Base Carbon 化 Silicio technologijos bazė: augimas, aprašymas, įranga ir taikymo apimtis.Kimoto, T. ir Cooper, J. Silicio karbido technologijos pagrindai Silicio karbido technologijos pagrindai: augimas, charakteristikos, įranga ir programos, t.252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014).
Veliadis, V. Didelio masto SIC komercializavimas: status quo ir kliūtys, kurias reikia įveikti. alma mater. Mokslas. Forumas 1062, 125–130 (2022).
Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, „YK“ šiluminės pakavimo technologijų, skirtų automobilių energijos elektronikai, peržiūra. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, „YK“ šiluminės pakavimo technologijų, skirtų automobilių energijos elektronikai, peržiūra.Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR ir Joshi, „YK“ šiluminės pakavimo technologijų, skirtų automobilių galios elektronikai, apžvalga. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回顾。 Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YKBroughton, J., Smet, V., Tummala, RR ir Joshi, „YK“ šiluminės pakavimo technologijos, skirtos automobilių galios elektronikai, apžvalga.J. elektronas. Paketas. transas. ASME 140, 1-11 (2018).
Sato, K., Kato, H. ir Fukushima, T. SIC taikomosios traukos sistemos kūrimas naujos kartos „Shinkansen“ greitaeigių traukiniams. Sato, K., Kato, H. ir Fukushima, T. SIC taikomosios traukos sistemos kūrimas naujos kartos „Shinkansen“ greitaeigių traukiniams.Sato K., Kato H. ir Fukushima T. Taikomosios SIC traukos sistemos sukūrimas naujos kartos greitaeigių „Shinkansen“ traukiniams.Sato K., Kato H. ir Fukushima T. Traukos sistemos kūrimas SiC programoms, skirtoms naujos kartos greitaeigių „Shinkansen“ traukiniams. PRIEDAS IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. ir Okumura, H. iššūkiai įgyvendinti labai patikimus SiC galios prietaisus: nuo dabartinės SIC vaflių statuso ir klausimų. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. ir Okumura, H. iššūkiai įgyvendinti labai patikimus SiC galios prietaisus: nuo dabartinės SIC vaflių statuso ir klausimų.Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. ir Okumura, H. Problemos įgyvendinant labai patikimus SIC galios prietaisus: pradedant nuo dabartinės būklės ir vaflių SIC problemos. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. ir Okumura, H. 实现高可靠性 sic ： ： 从 sic 晶圆的现状和问题来看。 Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. ir Okumura, H. SiC galios prietaisų patikimumo pasiekimo iššūkis: iš Sic 晶圆的电视和问题设计。Senzaki J, Hayashi S, Yonezawa Y. ir Okumura H. Iššūkiai plėtojant aukšto patikimumo galios įtaisus, pagrįstus silicio karbidu: statuso ir problemų, susijusių su silicio karbido vafliais, apžvalga.2018 m. IEEE tarptautiniame patikimumo fizikos simpoziume (IRPS). (Senzaki, J. ir kt. Red.) 3b.3-1-3b.3-6 (IEEE, 2018).
Kim, D. ir Sung, W. Patobulintas trumpojo jungimo tvirtumas 1,2 kV 4H-SIC MOSFET, naudojant gilų p-šulinį, įdiegtą nukreipiant implantaciją. Kim, D. ir Sung, W. Patobulintas trumpojo jungimo tvirtumas 1,2 kV 4H-SIC MOSFET, naudojant gilų p-šulinį, įdiegtą nukreipiant implantaciją.Kim, D. ir Sung, V. Patobulintas trumpojo jungimo imunitetas 1,2 kV 4H-SIC MOSFET, naudojant gilų P-šulinį, įgyvendinamą kanalo implantacijos metu. Kim, D. ir Sung, W. 使用通过沟道注入实现的深 P 阱提高了 1,2KV 4H-SIC MOSFET 的短路耐用性。 Kim, D. ir Sung, W. P 阱提高了 1.2kV 4H-SIC MOSFETKim, D. ir Sung, V. Patobulintas 1,2 kV 4H-SIC MOSFET trumpojo jungimo tolerancija, naudojant gilius P-šulinius kanalo implantacijos metu.IEEE elektroniniai prietaisai Lett. 42, 1822–1825 (2021).
Skowronski M. ir kt. Rekombinacijos padidintas 4H-SIC PN diodų defektų judėjimas. J. paraiška. fizika. 92, 4699–4704 (2002).
Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. ir Rowland, LB dislokacijos konvertavimas 4H silicio karbido epitaksijoje. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. ir Rowland, LB dislokacijos konvertavimas 4H silicio karbido epitaksijoje.Ha S., Meszkowski P., Skowronski M. ir Rowland LB dislokacijos transformacija per 4H silicio karbido epitaksiją. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H 碳化硅外延中的位错转换。 Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. ir Rowland, LB 4H Ha, S., Meszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB4H dislokacijos perėjimas Silicio karbido epitaksijoje.J. Crystal. Augimas 244, 257–266 (2002).
Skowronski, M. & Ha, S. Šešiakampių silicio ir karbido pagrindu pagamintų bipolinių prietaisų skilimas. Skowronski, M. & Ha, S. Šešiakampių silicio ir karbido pagrindu pagamintų bipolinių prietaisų skilimas.Skowronski M. ir Ha S. šešiakampių bipolinių prietaisų, pagrįstų silicio karbidu, skilimas. Skowronski, M. & Ha, S. 六方碳化硅基双极器件的降解。 Skowronski M. & Ha S.Skowronski M. ir Ha S. šešiakampių bipolinių prietaisų, pagrįstų silicio karbidu, skilimas.J. paraiška. Fizika 99, 011101 (2006).
Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. ir Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. ir Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. ir Ryu S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. ir Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. ir Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. ir Ryu S.-H.Naujas aukštos įtampos SiC galios mosfetus skilimo mechanizmas. IEEE elektroniniai prietaisai Lett. 28, 587–589 (2007).
Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD, dėl varomosios jėgos, skirtos rekombinacijos sukeltam sudedamam gedimo judesiui 4h-SIC. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD, dėl varomosios jėgos, skirtos rekombinacijos sukeltam sudedamam gedimo judesiui 4H-SIC.Caldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ ir Hobart, KD, dėl rekombinacijos sukeltų sukrovimo gedimo judesių varomosios jėgos 4H-SIC. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于 4H-SIC 中复合引起的层错运动的驱动力。 Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KDCaldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OL ir Hobart, KD, dėl rekombinacijos sukeltų sukrovimo gedimų judesio varomosios jėgos 4H-SIC.J. paraiška. fizika. 108, 044503 (2010).
Iijima, A. ir Kimoto, T. Elektroninis energijos modelis, skirtas vienkartiniam sukrovimo gedimo formavimui 4H-SIC kristaluose. Iijima, A. ir Kimoto, T. Elektroninis energijos modelis, skirtas vienkartiniam sukrovimo gedimo formavimui 4H-SIC kristaluose.Iijima, A. ir Kimoto, T. Elektroninių energijos energijos modelis, susidaręs vienkartinių defektų, susidarančių stygų pakavimo 4h-SiC kristaluose. Iijima, A. ir Kimoto, T. 4H-SIC 晶体中单 Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型。 Iijima, A. ir Kimoto, T. Vieno smūgio sukrovimo gedimų formavimo elektroninis energijos modelis 4H-SIC kristaluose.Iijima, A. ir Kimoto, T. Elektroninis energijos modelis-pavienių defektų Shockley pakavimo 4H-SIC kristaluose formavimo modelis.J. paraiška. Fizika 126, 105703 (2019).
Iijima, A. ir Kimoto, T. Kritinės sąlygos, skirtos vienkartinių styginių sukravimo gedimų išplėtimo/susitraukimo sąlygoms, įvertinimas 4H-SIC PIN dioduose. Iijima, A. ir Kimoto, T. Kritinės sąlygos, skirtos vienkartinių styginių sukravimo gedimų išplėtimo/susitraukimo sąlygoms, įvertinimas 4H-SIC PIN dioduose.Iijima, A. ir Kimoto, T. Kritinės būsenos, skirtos vienkartinių styginių pakavimo defektų išplėtimo/suspaudimo 4H-SIC PIN-dioduose, išplėtimo/suspaudimo įvertinimas. Iijima, A. ir Kimoto, T. 估计 4H-SIC PIN 二极管中单个 Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 Iijima, A. ir Kimoto, T. Vieno „Shockley“ sudėjimo sluoksnio išplėtimo/susitraukimo sąlygų įvertinimas 4H-SIC PIN dioduose.Iijima, A. ir Kimoto, T. Kritinių sąlygų, susijusių su vieno defekto pakavimo shockley 4H-SIC kaiščių dioduose, išsiplėtimo/suspaudimo sąlygų įvertinimas.taikymo fizika Wright. 116, 092105 (2020).
Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. ir Ohtani, N. Kvantinis šulinio veikimo modelis, siekiant susidaryti vienkartiniam sukrovimo gedimui 4H-SIC kristale ne pusiausvyros sąlygomis. Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. ir Ohtani, N. Kvantinis šulinio veikimo modelis, siekiant susidaryti vienkartiniam sukrovimo gedimui 4H-SIC kristale ne pusiausvyros sąlygomis.Mannen Y., Shimada K., Asada K. ir Otani N. Kvantinio šulinio modelis, skirtas susidaryti vienam Shockley sukrovimo gedimui 4H-SIC kristale, esant pusiausvyros sąlygoms.Mannen Y., Shimada K., Asada K. ir Otani N. kvantinio šulinio sąveikos modelis, kad būtų galima susidaryti pavienių smūgių sukrovimo gedimus 4H-SIC kristaluose, esant pusiausvyros sąlygoms. J. paraiška. fizika. 125, 085705 (2019).
Galeckas, A., Linnros, J. ir Pirouz, P. Rekombinacijos sukeltos krovimo gedimai: bendro šešiakampio SIC mechanizmo įrodymai. Galeckas, A., Linnros, J. ir Pirouz, P. Rekombinacijos sukeltos krovimo gedimai: bendro šešiakampio SIC mechanizmo įrodymai.Galeckas, A., Linnros, J. ir Pirouz, P. Rekombinacijos sukeltos pakavimo defektai: bendro šešiakampio SIC mechanizmo įrodymai. Galeckas, A., Linnros, J. ir Pirouz, P. 复合诱导的堆垛层错 ： 六方 六方 sic 中一般机制的证据。 Galeckas, A., Linnros, J. ir Pirouz, P. Bendrojo kompozicinio indukcinio sukrovimo sluoksnio bendro mechanizmo įrodymai: 六方 sic.Galeckas, A., Linnros, J. ir Pirouz, P. Rekombinacijos sukeltos pakavimo defektai: bendro šešiakampio SIC mechanizmo įrodymai.Fizikos pastorius Wrightas. 96, 025502 (2006).
Ishikawa, Y., Sudo, M., Yao, Y.-Z., Sugawara, Y. ir Kato, M. Vieno smūgio sukrovimo gedimo išplėtimas 4H-SIC (11 2 ¯0) epitaksiniame sluoksnyje, kurį sukelia elektronų pluošto švitinimas.Ishikawa, Y., M. sudo, Y.-Z spinduliuotės švitinimas.Ishikawa, Y., Sudo M., Y.-Z psichologija.Box, ю., м. Сдд, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. ir Kimoto, T. Vežėjo rekombinacijos stebėjimas vienkartiniuose sukravimo gedimuose ir dalinių dislokacijų metu 4H-SIC. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. ir Kimoto, T. Vežėjo rekombinacijos stebėjimas vienkartiniuose sukravimo gedimuose ir dalinių dislokacijų metu 4H-SIC.Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. ir Kimoto T. Vežėjo rekombinacijos stebėjimas vienkartiniuose stygų pakavimo defektuose ir dalinės dislokacijos 4H-SIC. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. ir Kimoto, T. 单 Shockley 堆垛层错和 4H-SIC 部分位错中载流子复合的观察。 Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. ir Kimoto, T. 单 Shockley Stacking 和 4H-SIC dalinė 位错中载流子去生的可以。Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. ir Kimoto T. Vežėjo rekombinacijos stebėjimas vienkartiniuose stygų pakavimo defektuose ir dalinės dislokacijos 4H-SIC.J. paraiška. Fizika 124, 095702 (2018).
Kimoto, T. ir Watanabe, H. Aukštos įtampos galios įrenginių SIC technologijos defektų inžinerija. Kimoto, T. ir Watanabe, H. Aukštos įtampos galios įrenginių SIC technologijos defektų inžinerija.Kimoto, T. ir Watanabe, H. SIC technologijos defektų kūrimas aukštos įtampos galios įtaisams. Kimoto, T. ir Watanabe, H. 用于高压功率器件的 sic 技术中的缺陷工程。 Kimoto, T. ir Watanabe, H. Aukštos įtampos galios įrenginių SIC technologijos defektų inžinerija.Kimoto, T. ir Watanabe, H. SIC technologijos defektų kūrimas aukštos įtampos galios įtaisams.„Application Physics Express 13“, 120101 (2020).
Zhang, Z. ir Sudarshan, TS bazinės plokštumos dislokacijos be silicio karbido epitaksija. Zhang, Z. ir Sudarshan, TS bazinės plokštumos dislokacijos be silicio karbido epitaksija.Zhang Z. ir Sudarshan TS, be silicio karbido epitaksijos, bazinėje plokštumoje. Zhang, Z. ir Sudarshan, TS 碳化硅基面无位错外延。 Zhang, Z. ir Sudarshan, TSZhang Z. ir Sudarshan TS, be silicio karbido bazinių plokštumų, be dislokacijos.pareiškimas. fizika. Wrightas. 87, 151913 (2005).
Zhang, Z., Moulton, E. ir Sudarshan, TS mechanizmas, pašalinantis bazinės plokštumos dislokacijas SiC plonose plėvelėse epitaksijoje ant išgraviruoto substrato. Zhang, Z., Moulton, E. ir Sudarshan, TS mechanizmas, pašalinantis bazinės plokštumos dislokacijas SiC plonose plėvelėse epitaksijoje ant išgraviruoto substrato.Zhang Z., Moulton E. ir Sudarshan TS bazinės plokštumos dislokacijų pašalinimo mechanizmas SiC plonose plėvelėse epitaksijoje ant išgraviruoto substrato. Zhang, Z., Moulton, E. ir Sudarshan, TS 通过在蚀刻衬底上外延消除 sic 薄膜中基面位错的机制。 Zhang, Z., Moulton, E. ir Sudarshan, SiC plonos plėvelės pašalinimo mechanizmas, išgraviruotas substratas.Zhang Z., Moulton E. ir Sudarshan TS bazinės plokštumos dislokacijų pašalinimo mechanizmas SiC plonose plėvelėse epitaksijoje ant išgraviruotų substratų.taikymo fizika Wright. 89, 081910 (2006).
Shtalbush Re et al. Augimo nutraukimas lemia bazinių plokštumų dislokacijų sumažėjimą 4H-SIC epitaksijos metu. pareiškimas. fizika. Wrightas. 94, 041916 (2009).
Zhang, X. & Tsuchida, H. Bazinių plokštumų dislokacijų pavertimas 4H-SIC epilo sluoksniais aukštos temperatūros atkaitinimo sriegyje. Zhang, X. & Tsuchida, H. Bazinių plokštumų dislokacijų pavertimas 4H-SIC epilo sluoksniais aukštos temperatūros atkaitinimo sriegyje.Zhang, X. ir Tsuchida, H. Bazinės plokštumos dislokacijų transformacija į sriegimo kraštų dislokacijas 4H-SIC epitaksiniais sluoksniais aukštos temperatūros atkaitinimu. Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将 4H-SIC 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。 Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将 4H-SICZhang, X. ir Tsuchida, H. Bazinės plokštumos dislokacijų transformacija į gijų kraštų dislokacijas 4H-SIC epitaksiniais sluoksniais aukštos temperatūros atkaitinimu.J. paraiška. fizika. 111, 123512 (2012).
Song, H. ir Sudarshan, TS bazinės plokštumos dislokacijos konversija šalia epiloyrio/substrato sąsajos, esant 4 ° 4H-SIC epitaksiniam augimui. Song, H. ir Sudarshan, TS bazinės plokštumos dislokacijos konversija šalia epiloyrio/substrato sąsajos, esant 4 ° 4H-SIC epitaksiniam augimui.Song, H. ir Sudarshan, TS Bazinių plokštumos dislokacijų transformacija šalia epitaksialinio sluoksnio/substrato sąsajos 4H-SIC epitaksinio augimo metu. Daina, H. ir Sudarshan, TS 在 4 ° 离轴 4H-SIC 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面位错转换。 Daina, H. ir Sudarshan, TS 在 4 ° 离轴 4H-SIC Daina, H. ir Sudarshan, TSSubstrato plokštumos dislokacijos perėjimas prie epitaksinio sluoksnio/substrato ribos epitaksinio 4H-SIC augimo metu už 4 ° ašies.J. Crystal. Augimas 371, 94–101 (2013).
Konishi, K. et al. Esant didelei srovei, bazinės plokštumos dislokacijos kaupimo gedimas 4H-SIC epitaksiniame sluoksniuose virsta gijų kraštų dislokacijomis. J. paraiška. fizika. 114, 014504 (2013).
Konishi, K. et al. Dizaino epitaksiniai sluoksniai, skirti bipoliniams nepažymėjamoms SiC mosfetams, aptikdami išplėstines sudėjimo gedimo branduolių vietas atliekant operacinę rentgeno ir rentgeno topografinę analizę. AIP Advanced 12, 035310 (2022).
Lin, S. et al. Bazinės plokštumos dislokacijos struktūros įtaka vieno „Shockley“ tipo sukravimo gedimo sklidimui į priekį esant 4H-SIC kaiščio diodų skilimui. Japonija. J. paraiška. fizika. 57, 04fr07 (2018).
Tahara, T. ir kt. Trumpas mažumos nešiklio eksploatavimo laikas, kuriame yra azoto, turtinguose 4H-SIC epileare, naudojamas slopinant kaupimo gedimus smeigtukų dioduose. J. paraiška. fizika. 120, 115101 (2016).
Tahara, T. et al. Įšvirkšta nešiklio koncentracijos priklausomybė nuo vieno Shockley sukrovimo gedimo sklidimo 4H-SIC PIN dioduose. J. paraiška. Fizika 123, 025707 (2018).
Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. ir Kato, M. Mikroskopinė FCA sistema, skirta gyliui išspręsti nešiklio eksploatavimo laikas SIC. Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. ir Kato, M. Mikroskopinė FCA sistema, skirta gyliui išspręsti nešiklio eksploatavimo laikas SIC.Mei, S., Tawara, T., Tsuchida, H. ir Kato, M. FCA mikroskopinė sistema, skirta gyliui išspręsti nešiklio eksploatavimo laiko matavimai silicio karbide. Mae, S. 、 Tawara, T. 、 Tsuchida, H. & Kato, M. 用于 SIC 中深度分辨载流子寿命测量的显微 FCA 系统。 Mae, S. 、 Tawara, T. 、 Tsuchida, H. ir Kato, M. Dėl SIC vidutinio gylio 分辨载流子 Gyvenimo laiko matavimo 的月微 FCA SISTEMA。Mei S., Tawara T., Tsuchida H. ir Kato M. Micro-FCA sistema, skirta gyliui išspręsti nešiklio eksploatavimo laiko matavimai silicio karbide.„Alma Mater Science Forum 924“, 269–272 (2018).
Hirayama, T. et al. Nešiklio gyvenimo trukmės gylio pasiskirstymas storais 4H-SIC epitaksiniais sluoksniais buvo matuojamas neardomai, naudojant laisvos nešiklio absorbcijos ir sukryžiuotos šviesos laiko skiriamąją gebą. Perjunkite į mokslą. matuoklis. 91, 123902 (2020).
Pašto laikas: 2012 m. Lapkričio 06 d
