با تشکر از شما برای بازدید از Nature.com. نسخه مرورگر مورد استفاده شما از CSS محدود است. برای بهترین تجربه ، توصیه می کنیم از یک مرورگر به روز شده استفاده کنید (یا حالت سازگاری را در اینترنت اکسپلورر غیرفعال کنید). در این میان ، برای اطمینان از ادامه پشتیبانی ، ما سایت را بدون سبک و جاوا اسکریپت ارائه می دهیم.
4H-SIC به عنوان ماده ای برای دستگاه های نیمه هادی قدرت تجاری شده است. با این حال ، قابلیت اطمینان طولانی مدت دستگاه های 4H-SIC مانعی برای کاربرد گسترده آنها است و مهمترین مشکل قابلیت اطمینان دستگاه های 4H-SIC تخریب دو قطبی است. این تخریب ناشی از انتشار یک گسل انباشته شوک (1SSF) در جابجایی هواپیمای پایه در کریستال های 4H-SIC است. در اینجا ، ما روشی را برای سرکوب گسترش 1SSF با کاشت پروتون ها در ویفرهای اپیتاکسیال 4H-SIC پیشنهاد می کنیم. دیودهای پین ساخته شده بر روی ویفرها با کاشت پروتون ، ویژگی های ولتاژ جریان یکسانی را نشان می دهد که دیودهای بدون کاشت پروتون. در مقابل ، گسترش 1SSF به طور مؤثر در دیود پین پروتون کاشته شده سرکوب می شود. بنابراین ، کاشت پروتون ها به ویفرهای اپیتاکسیال 4H-SIC یک روش مؤثر برای سرکوب تخریب دو قطبی دستگاه های نیمه هادی قدرت 4H-SIC در حالی که عملکرد دستگاه را حفظ می کند. این نتیجه به توسعه دستگاه های بسیار قابل اعتماد 4H-SIC کمک می کند.
کاربید سیلیکون (SIC) به عنوان یک ماده نیمه هادی برای دستگاه های نیمه هادی با قدرت بالا و با فرکانس بالا که می توانند در محیط های سخت کار کنند شناخته شده است. پلی تیپ های SIC زیادی وجود دارد که از جمله آنها 4H-SIC دارای خصوصیات فیزیکی دستگاه نیمه هادی عالی مانند تحرک الکترونی بالا و Field Electric Electric 2 است. ویفرهای 4H-SIC با قطر 6 اینچ در حال حاضر تجاری شده و برای تولید انبوه دستگاه های نیمه هادی قدرت استفاده می شوند. سیستم های کششی برای وسایل نقلیه الکتریکی و قطارها با استفاده از دستگاه های نیمه هادی قدرت 4H-SIC4.5 ساخته شدند. با این حال ، دستگاه های 4H-SIC هنوز از مسائل مربوط به قابلیت اطمینان طولانی مدت مانند شکست دی الکتریک یا قابلیت اطمینان اتصال کوتاه رنج می برند ، 6،7 از آنها یکی از مهمترین مسائل مربوط به قابلیت اطمینان ، تخریب دو قطبی 2،8،9،10،11 است. این تخریب دو قطبی بیش از 20 سال پیش کشف شد و مدتهاست که در ساخت دستگاه SIC مشکلی ایجاد شده است.
تخریب دوقطبی توسط یک نقص پشته شوکلی (1SSF) در کریستال های 4H-SIC با جابجایی هواپیمای پایه (BPDs) که توسط Glide افزایش یافته نوترکیب افزایش یافته است (REDG) 12،13،14،15،16،17،18،19 ایجاد می شود. بنابراین ، اگر انبساط BPD به 1SSF سرکوب شود ، دستگاه های قدرت 4H-SIC بدون تخریب دو قطبی می توانند ساخته شوند. چندین روش برای سرکوب انتشار BPD ، مانند BPD به جابجایی لبه نخ (TED) تبدیل 20،21،22،23،24 گزارش شده است. در آخرین ویفرهای اپیتاکسیال SIC ، BPD عمدتاً در بستر وجود دارد و به دلیل تبدیل BPD به TED در مرحله اولیه رشد اپیتاکسیال ، در لایه اپی کلیسا وجود ندارد. بنابراین ، مشکل باقیمانده تخریب دو قطبی توزیع BPD در بستر 25،26،27 است. درج "لایه تقویت کننده کامپوزیت" بین لایه رانش و بستر به عنوان یک روش مؤثر برای سرکوب گسترش BPD در بستر 29 ، 29 ، 30 ، 31 ارائه شده است. این لایه باعث افزایش احتمال نوترکیبی جفت الکترونی در لایه اپی توپیال و زیرمجاز SIC می شود. کاهش تعداد جفت های الکترونی سوراخ ، نیروی محرک REDG را به BPD در بستر کاهش می دهد ، بنابراین لایه تقویت کامپوزیت می تواند تخریب دو قطبی را سرکوب کند. لازم به ذکر است که درج یک لایه مستلزم هزینه های اضافی در تولید ویفرها است و بدون درج یک لایه ، کاهش تعداد جفت های الکترونی سوراخ با کنترل تنها کنترل عمر حامل دشوار است. بنابراین ، هنوز هم نیاز شدید به توسعه سایر روشهای سرکوب برای دستیابی به تعادل بهتر بین هزینه تولید دستگاه و عملکرد وجود دارد.
از آنجا که گسترش BPD به 1SSF نیاز به حرکت جابجایی جزئی (PD) دارد ، پین کردن PD یک روش امیدوار کننده برای مهار تخریب دو قطبی است. اگرچه پین کردن PD توسط ناخالصی های فلزی گزارش شده است ، FPD ها در بسترهای 4H-SIC در فاصله بیش از 5 میکرومتر از سطح لایه اپیتاکسیال واقع شده اند. علاوه بر این ، از آنجا که ضریب انتشار هر فلز در SIC بسیار اندک است ، انتشار ناخالصی های فلزی در بستر 34 دشوار است. با توجه به جرم اتمی نسبتاً بزرگ فلزات ، کاشت یونی فلزات نیز دشوار است. در مقابل ، در مورد هیدروژن ، سبک ترین عنصر ، یون ها (پروتون ها) می توانند با استفاده از شتاب دهنده کلاس MEV به عمق بیش از 10 میکرومتر در 4H-SIC کاشته شوند. بنابراین ، اگر کاشت پروتون روی پین کردن PD تأثیر بگذارد ، می توان از آن برای سرکوب انتشار BPD در بستر استفاده کرد. با این حال ، کاشت پروتون می تواند به 4H-SIC آسیب برساند و منجر به کاهش عملکرد دستگاه 37،38،39،40 شود.
برای غلبه بر تخریب دستگاه به دلیل لانه گزینی پروتون ، از آنیل شدن دمای بالا برای ترمیم آسیب استفاده می شود ، مشابه روش آنیل شدن که معمولاً پس از کاشت یون پذیرنده در پردازش دستگاه استفاده می شود ، 40 ، 41 ، 42 ، اگرچه طیف سنجی جرمی یون ثانویه (سیمز) 43 انتشار هیدروژن به دلیل پین پین را گزارش می کند ، به دلیل وجود آن در زمان کافی از آگاهانه با دمای زیاد ، از نظر هیدروژن در حال انجام است. با استفاده از سیم کارت بنابراین ، در این مطالعه ، ما پروتون ها را به ویفرهای اپیتاکسیال 4H-SIC قبل از فرآیند ساخت دستگاه ، از جمله بازپرداخت درجه حرارت بالا ، کاشته ایم. ما از دیودهای پین به عنوان ساختارهای دستگاه آزمایشی استفاده کردیم و آنها را در ویفرهای اپی تکسیال 4H-SIC با پروتون ساخته شد. ما سپس ویژگی های ولت-آمپر را برای مطالعه تخریب عملکرد دستگاه به دلیل تزریق پروتون مشاهده کردیم. پس از آن ، ما پس از استفاده از ولتاژ الکتریکی به دیود پین ، گسترش 1SSF در تصاویر الکترولومینسانس (EL) را مشاهده کردیم. سرانجام ، ما تأثیر تزریق پروتون در سرکوب گسترش 1SSF را تأیید کردیم.
در شکل شکل 1 خصوصیات جریان ولتاژ (CVC) دیودهای پین را در دمای اتاق در مناطق با و بدون کاشت پروتون قبل از جریان پالس نشان می دهد. دیودهای پین با تزریق پروتون خصوصیات اصلاح مشابه دیودهای بدون تزریق پروتون را نشان می دهند ، حتی اگر خصوصیات IV بین دیودها به اشتراک گذاشته شود. برای نشان دادن تفاوت بین شرایط تزریق ، ما فرکانس ولتاژ را در چگالی جریان رو به جلو 2.5 A/cm2 (مربوط به 100 میلی آمپر) به عنوان یک طرح آماری ترسیم کردیم که در شکل 2 نشان داده شده است. منحنی تقریب شده توسط یک توزیع عادی نیز توسط یک خط نقطه نشان داده شده است. خط همانطور که از قله های منحنی ها مشاهده می شود ، مقاومت در برابر دوزهای پروتون 1014 و 1016 سانتی متر -2 افزایش می یابد ، در حالی که دیود پین با دوز پروتون 1012 سانتی متر 2 تقریباً همان خصوصیات بدون کاشت پروتون را نشان می دهد. ما همچنین کاشت پروتون را پس از ساخت دیودهای PIN انجام دادیم که به دلیل خسارت ناشی از کاشت پروتون ، همانطور که در شکل S1 نشان داده شده است ، همانطور که در مطالعات قبلی 37،38،39 توضیح داده شده است ، الکترولومینسانس یکنواخت نشان ندادند. بنابراین ، بازپخت در دمای 1600 درجه سانتیگراد پس از کاشت یونهای آل یک فرآیند لازم برای ساخت دستگاه ها برای فعال کردن پذیرنده AL است ، که می تواند آسیب های ناشی از کاشت پروتون را ترمیم کند ، که باعث می شود CVC ها بین دیودهای پروتون کاشته شده و غیر کاشته شده یکسان باشند. فرکانس جریان معکوس در -5 ولت نیز در شکل S2 ارائه شده است ، بین دیودهای با و بدون تزریق پروتون تفاوت معنی داری وجود ندارد.
خصوصیات ولتاژ دیودهای پین با و بدون پروتون تزریق شده در دمای اتاق. افسانه نشانگر دوز پروتون ها است.
فرکانس ولتاژ در جریان مستقیم 2.5 A/cm2 برای دیودهای PIN با پروتون های تزریق شده و غیر تزریق شده. خط نقطه با توزیع عادی مطابقت دارد.
در شکل 3 تصویر EL از یک دیود پین با چگالی جریان 25 A/cm2 پس از ولتاژ را نشان می دهد. قبل از اعمال بار جریان پالس ، مناطق تاریک دیود مشاهده نشد ، همانطور که در شکل 3 C2 نشان داده شده است. با این حال ، همانطور که در شکل نشان داده شده است. 3a ، در یک دیود پین بدون کاشت پروتون ، چندین ناحیه راه راه تیره با لبه های نوری پس از استفاده از ولتاژ برقی مشاهده شد. چنین مناطق تاریک میله ای در تصاویر EL برای 1SSF که از BPD در بستر 28،29 گسترش یافته است ، مشاهده می شود. در عوض ، برخی از گسل های انباشت گسترده در دیودهای پین با پروتون های کاشته شده مشاهده شد ، همانطور که در شکل 3B -D نشان داده شده است. با استفاده از توپوگرافی اشعه ایکس ، ما حضور PRS را که می تواند از BPD به بستر در حاشیه مخاطبین در دیود پین بدون تزریق پروتون منتقل شود ، تأیید کردیم (شکل 4: این تصویر بدون از بین بردن الکترود بالا (عکاسی ، PR در زیر الکترودها قابل مشاهده نیست). بنابراین ، منطقه تاریک در تصویر Eldsf با استفاده از Ext Parate با استفاده از Ext Exted در شکل 1 و 2 نشان داده شده است. فیلم های S3-S6 با و بدون مناطق تاریک طولانی (تصاویر EL متغیر زمان از دیودهای پین بدون تزریق پروتون و کاشته شده در 1014 cm-2) نیز در اطلاعات تکمیلی نشان داده شده است.
تصاویر EL از دیودهای پین در 25 A/cm2 پس از 2 ساعت استرس الکتریکی (A) بدون کاشت پروتون و با دوزهای کاشته شده (ب) 1012 سانتی متر 2 ، (ج) 1014 سانتی متر 2 و (د) 1016 cm-2 پروتون.
ما با محاسبه نواحی تاریک با لبه های روشن در سه دیودهای پین برای هر شرایط ، چگالی 1SSF گسترش یافته را محاسبه کردیم ، همانطور که در شکل 5 نشان داده شده است. چگالی 1SSF گسترش یافته با افزایش دوز پروتون کاهش می یابد ، و حتی با دوز 1012 سانتی متر 2 ، چگالی 1SSF گسترش یافته به طور قابل توجهی پایین تر از یک پین پین غیر نمونه برداری است.
افزایش تراکم دیودهای پین SF با و بدون کاشت پروتون پس از بارگذاری با جریان پالس (هر حالت شامل سه دیود بارگذاری شده است).
کوتاه کردن طول عمر حامل نیز بر سرکوب انبساط تأثیر می گذارد و تزریق پروتون باعث کاهش طول عمر حامل 32،36 می شود. ما طول عمر حامل را در یک لایه اپیتاکسیال 60 میکرومتر ضخامت با پروتون های تزریق شده از 1014 cm-2 مشاهده کرده ایم. از طول عمر حامل اولیه ، اگرچه کاشت مقدار را به 10 ٪ پوند کاهش می دهد ، آن را بازپرداخت متعاقب آن به 50 ٪ پوند باز می گرداند ، همانطور که در شکل S7 نشان داده شده است. بنابراین ، طول عمر حامل ، به دلیل کاشت پروتون کاهش می یابد ، با بازپرداخت درجه حرارت بالا ترمیم می شود. اگرچه کاهش 50 درصدی در عمر حامل نیز انتشار گسل های انباشته را سرکوب می کند ، اما خصوصیات I-V ، که به طور معمول به عمر حامل وابسته هستند ، تنها تفاوت های جزئی بین دیودهای تزریق شده و غیر کاشت نشان می دهد. بنابراین ، ما معتقدیم که لنگر انداختن PD در مهار گسترش 1SSF نقش دارد.
اگرچه SIMS هیدروژن را پس از بازپخت در دمای 1600 درجه سانتیگراد تشخیص نداد ، همانطور که در مطالعات قبلی گزارش شده است ، ما اثر کاشت پروتون را در سرکوب گسترش 1SSF مشاهده کردیم ، همانطور که در شکل 1 و 4 ، 4 ، 4 ، بنابراین ، ما معتقدیم که PD توسط اتم های هیدروژن با چگالی در زیر محدودیت DESECTION SIMS (2 × 10) (2 × 1016 سانتی متر) لنگر می رود. لازم به ذکر است که ما به دلیل کشیدگی 1SSF پس از بار جریان افزایش ، افزایش مقاومت در حالت را تأیید نکرده ایم. این ممکن است به دلیل تماس های ناقص اهمی ساخته شده با استفاده از فرآیند ما باشد که در آینده نزدیک از بین می رود.
در نتیجه ، ما یک روش خاموش برای گسترش BPD به 1SSF در دیودهای پین 4H-SIC با استفاده از کاشت پروتون قبل از ساخت دستگاه ایجاد کردیم. وخامت ویژگی I -V در طول کاشت پروتون ناچیز است ، به خصوص با دوز پروتون 1012 سانتی متر در 2 ، اما تأثیر سرکوب گسترش 1SSF معنی دار است. اگرچه در این مطالعه ما دیودهای پین ضخامت 10 میکرومتر را با کاشت پروتون به عمق 10 میکرومتر ساخته ایم ، اما هنوز هم می توان شرایط کاشت را بهینه کرد و آنها را برای ساخت انواع دیگر دستگاه های 4H-SIC به کار گرفت. هزینه های اضافی برای ساخت دستگاه در هنگام کاشت پروتون باید در نظر گرفته شود ، اما آنها شبیه به هزینه های کاشت یون آلومینیوم است که این فرآیند اصلی ساخت دستگاه های قدرت 4H-SIC است. بنابراین ، کاشت پروتون قبل از پردازش دستگاه یک روش بالقوه برای ساخت دستگاه های قدرت دو قطبی 4H-SIC بدون دژنراسیون است.
ویفر 4 اینچی N-Type 4H-SIC با ضخامت لایه اپیتاکسیال 10 میکرومتر و غلظت دوپینگ اهدا کننده از 1 × 1016 سانتی متر در 3 به عنوان نمونه استفاده شد. قبل از پردازش دستگاه ، یونهای H+ با انرژی شتاب 0.95 م وست در دمای اتاق به عمق حدود 10 میکرومتر در یک زاویه طبیعی به سطح صفحه در صفحه کاشته شدند. در طول کاشت پروتون ، از ماسک روی یک صفحه استفاده شد ، و صفحه دارای بخش هایی بدون و با دوز پروتون 1012 ، 1014 یا 1016 cm-2 بود. سپس ، یونهای آل با دوزهای پروتون 1020 و 1017 سانتی متر در 3 بر روی کل ویفر به عمق 0-0.2 میکرومتر و 0.2-0.5 میکرومتر از سطح کاشته شدند و به دنبال آن بازپخت در دمای 1600 درجه سانتیگراد برای تشکیل یک کلاه کربن برای تشکیل لایه AP. نوع پس از آن ، یک تماس NI سمت پشتی در قسمت بستر قرار گرفت ، در حالی که یک تماس جانبی جلوی TI/AL به شکل 2.0 میلی متر × 2.0 میلی متر شکل Ti/AL که توسط فوتولیتوگرافی تشکیل شده و یک فرآیند پوست در سمت لایه اپیتاکیال قرار گرفته است. سرانجام ، بازپرداخت تماس با دمای 700 درجه سانتیگراد انجام می شود. پس از برش ویفر به تراشه ها ، توصیف و کاربرد استرس را انجام دادیم.
خصوصیات I -V از دیودهای پین ساخته شده با استفاده از آنالایزر پارامتر نیمه هادی HP4155B مشاهده شد. به عنوان یک استرس الکتریکی ، یک جریان پالس 10 میلی ثانیه از 212.5 A/cm2 به مدت 2 ساعت در فرکانس 10 پالس در ثانیه معرفی شد. هنگامی که چگالی یا فرکانس جریان کمتری را انتخاب کردیم ، گسترش 1SSF را حتی در یک دیود پین بدون تزریق پروتون مشاهده نکردیم. در طول ولتاژ الکتریکی کاربردی ، دمای دیود پین در حدود 70 درجه سانتیگراد بدون گرمایش عمدی است ، همانطور که در شکل S8 نشان داده شده است. تصاویر الکترولومینسانس قبل و بعد از استرس الکتریکی در چگالی جریان 25 A/cm2 به دست آمد. Synchrotron بازتابی از چرای شیوع اشعه ایکس با استفاده از یک پرتوی اشعه ایکس تک رنگ (λ = 0.15 نانومتر) در مرکز تابش Aichi Synchrotron ، بردار AG در BL8S2 -1-128 یا 11-28 است (به Ref 44 برای جزئیات مراجعه کنید). ).
فرکانس ولتاژ در چگالی جریان رو به جلو 2.5 A/cm2 با فاصله 0.5 ولت در شکل استخراج می شود. 2 با توجه به CVC هر حالت از دیود پین. از میانگین مقدار استرس vave و انحراف استاندارد σ استرس ، ما یک منحنی توزیع عادی را به شکل یک خط نقطه در شکل 2 با استفاده از معادله زیر ترسیم می کنیم:
Werner ، MR & Fahrner ، بررسی WR در مورد مواد ، میکروسنسورها ، سیستم ها و دستگاه ها برای برنامه های درجه حرارت بالا و محیط زیست. Werner ، MR & Fahrner ، بررسی WR در مورد مواد ، میکروسنسورها ، سیستم ها و دستگاه ها برای برنامه های درجه حرارت بالا و محیط زیست.Werner ، MR و Farner ، نمای کلی از مواد ، میکروسنسورها ، سیستم ها و دستگاه های برنامه های کاربردی در محیط های درجه حرارت بالا و سخت. ورنر ، آقای و فارنر ، WR Werner ، MR & Fahrner ، بررسی WR از مواد ، میکروسنسورها ، سیستم ها و دستگاه ها برای کاربردهای محیطی بالا و برنامه های جانبی جانبی.ورنر ، آقای و فارنر ، نمای کلی مواد ، میکروسنسورها ، سیستم ها و دستگاه های برنامه های کاربردی در دماهای بالا و شرایط سخت.IEEE ترانس. الکترونیک صنعتی. 48 ، 249-257 (2001).
Kimoto ، T. & Cooper ، JA اصول اولیه فناوری کاربید سیلیکون از فناوری کاربید سیلیکون: رشد ، شخصیت پردازی ، دستگاه ها و برنامه های کاربردی جلد. Kimoto ، T. & Cooper ، JA اصول اولیه فناوری کاربید سیلیکون از فناوری کاربید سیلیکون: رشد ، شخصیت پردازی ، دستگاه ها و برنامه های کاربردی جلد.Kimoto ، T. and Cooper ، JA مبانی مبانی فناوری کاربید سیلیکون از فناوری سیلیکون کاربید: رشد ، ویژگی ها ، دستگاه ها و برنامه های کاربردی جلد. Kimoto ، T. & Cooper ، Ja ： ： Kimoto ، T. & Cooper ، JA Carbon technology فن آوری سیلیکون پایه کربن 化 پایه فناوری سیلیکون: رشد ، توضیحات ، تجهیزات و حجم کاربرد.Kimoto ، T. and Cooper ، J. اصول اولیه فناوری کاربید سیلیکون فناوری کاربید سیلیکون: رشد ، ویژگی ها ، تجهیزات و برنامه های کاربردی جلد.252 (Wiley Singapore Pte Ltd ، 2014).
Veliadis ، V. تجاری سازی در مقیاس بزرگ SIC: وضع موجود و موانعی که باید برطرف شود. آلما ماتر علم انجمن 1062 ، 125-130 (2022).
Broughton ، J. ، Smet ، V. ، Tummala ، RR & Joshi ، YK بررسی فن آوری های بسته بندی حرارتی برای الکترونیک انرژی خودرو برای اهداف کشش. Broughton ، J. ، Smet ، V. ، Tummala ، RR & Joshi ، YK بررسی فن آوری های بسته بندی حرارتی برای الکترونیک انرژی خودرو برای اهداف کشش.Broughton ، J. ، Smet ، V. ، Tummala ، RR و Joshi ، YK نمای کلی از فن آوری های بسته بندی حرارتی برای الکترونیک انرژی خودرو برای اهداف کشش. Broughton ، J. ، Smet ، V. ، Tummala ، RR & Joshi ، YK 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回顾。 Broughton ، J. ، Smet ، V. ، Tummala ، RR & Joshi ، YKBroughton ، J. ، Smet ، V. ، Tummala ، RR و Joshi ، YK نمای کلی از فناوری بسته بندی حرارتی برای الکترونیک انرژی خودرو برای اهداف کشش.J. Electron. بسته بندی ترنس ASME 140 ، 1-11 (2018).
Sato ، K. ، Kato ، H. & Fukushima ، T. توسعه سیستم کشش کاربردی SIC برای قطارهای پر سرعت شینکانسن نسل بعدی. Sato ، K. ، Kato ، H. & Fukushima ، T. توسعه سیستم کشش کاربردی SIC برای قطارهای پر سرعت شینکانسن نسل بعدی.Sato K. ، Kato H. و Fukushima T. توسعه یک سیستم کشش SIC کاربردی برای قطارهای شینکانسن با سرعت بالا نسل بعدی.Sato K. ، Kato H. و Fukushima T. توسعه سیستم کشش برای برنامه های SIC برای قطارهای شینکانسن با سرعت بالا نسل بعدی. پیوست IEEJ J. Ind. 9 ، 453-459 (2020).
Senzaki ، J. ، Hayashi ، S. ، Yonezawa ، Y. & Okumura ، H. چالش های تحقق دستگاه های قدرت بسیار قابل اعتماد SIC: از وضعیت فعلی و مسائل ویفرهای SIC. Senzaki ، J. ، Hayashi ، S. ، Yonezawa ، Y. & Okumura ، H. چالش های تحقق دستگاه های قدرت بسیار قابل اعتماد SIC: از وضعیت فعلی و مسائل ویفرهای SIC.Senzaki ، J. ، Hayashi ، S. ، Yonezawa ، Y. and Okumura ، H. مشکلات در اجرای دستگاه های قدرت بسیار قابل اعتماد SIC: شروع از وضعیت فعلی و مشکل ویفر sic. Senzaki ، J. ، Hayashi ، S. ، Yonezawa ، Y. & Okumura ، H. 实现高可靠性 Sic ： ： 从 Sic 晶圆的现状和问题来看。 Senzaki ، J. ، Hayashi ، S. ، Yonezawa ، Y. & Okumura ، H. چالش دستیابی به قابلیت اطمینان بالا در دستگاه های قدرت SIC: از SIC 晶圆的电视和问题设计。Senzaki J ، Hayashi S ، Yonezawa Y. and Okumura H. چالش های توسعه دستگاه های قدرت با قابلیت اطمینان بر اساس کاربید سیلیکون: بررسی وضعیت و مشکلات مرتبط با ویفرهای کاربید سیلیکون.در سمپوزیوم بین المللی IEEE 2018 در زمینه قابلیت اطمینان (IRPS). (Senzaki ، J. et al. eds.) 3b.3-1-3b.3-6 (IEEE ، 2018).
Kim ، D. & Sung ، W. ناهمواری کوتاه اتصال به مدت 1.2 کیلو ولت 4H-SIC MOSFET با استفاده از چاه P عمیق که با کانال کاشت کانال اجرا می شود. Kim ، D. & Sung ، W. ناهمواری کوتاه اتصال به مدت 1.2 کیلو ولت 4H-SIC MOSFET با استفاده از چاه P عمیق که با کانال کاشت کانال اجرا می شود.کیم ، D. و سونگ ، V. ایمنی اتصال کوتاه برای یک MOSFET 1.2 کیلو ولت 4H-SIC با استفاده از چاه P عمیق اجرا شده توسط کاشت کانال. Kim ، D. & Sung ، W. 使用通过沟道注入实现的深 P 阱提高了 1.2KV 4H-SIC MOSFET 的短路耐用性。 Kim ، D. & Sung ، W. P 阱提高了 1.2KV 4H-SIC MOSFETKim ، D. and Sung ، V. تحمل اتصال کوتاه از MOSFET های 1.2 کیلو ولت 4H-SIC با استفاده از چاههای عمیق P توسط کاشت کانال.دستگاههای الکترونیکی IEEE Lett. 42 ، 1822-1825 (2021).
Skowronski M. و همکاران. حرکت تقویت شده نوترکیبی از نقص در دیودهای PN 4H-SIC به جلو مغرضانه. برنامه J. فیزیک 92 ، 4699-4704 (2002).
HA ، S. ، Mieszkowski ، P. ، Skowronski ، M. & Rowland ، تبدیل LB در حال جابجایی در 4H Silicon Carbide Epitaxy. HA ، S. ، Mieszkowski ، P. ، Skowronski ، M. & Rowland ، تبدیل LB در حال جابجایی در 4H Silicon Carbide Epitaxy.Ha S. ، Meszkowski P. ، Skowronski M. و Rowland LB تحول در طی 4H Epitaxy کاربید سیلیکون. Ha ، S. ، Mieszkowski ، P. ، Skowronski ، M. & Rowland ، LB 4H 碳化硅外延中的位错转换。 Ha ، S. ، Mieszkowski ، P. ، Skowronski ، M. & Rowland ، LB 4H HA ، S. ، Meszkowski ، P. ، Skowronski ، M. & Rowland ، LBانتقال جابجایی 4 ساعت در اپیتاکس کاربید سیلیکون.J. Crystal. رشد 244 ، 257-266 (2002).
Skowronski ، M. & Ha ، S. تخریب دستگاه های دو قطبی مبتنی بر سیلیکون-کربید شش ضلعی. Skowronski ، M. & Ha ، S. تخریب دستگاه های دو قطبی مبتنی بر سیلیکون-کربید شش ضلعی.Skowronski M. و Ha S. تخریب دستگاه های دو قطبی شش ضلعی بر اساس کاربید سیلیکون. Skowronski ، M. & Ha ، S. Skowronski M. & Ha S.Skowronski M. و Ha S. تخریب دستگاه های دو قطبی شش ضلعی بر اساس کاربید سیلیکون.برنامه J. فیزیک 99 ، 011101 (2006).
Agarwal ، A. ، Fatima ، H. ، Haney ، S. & Ryu ، S.-H. Agarwal ، A. ، Fatima ، H. ، Haney ، S. & Ryu ، S.-H.Agarwal A. ، Fatima H. ، Heini S. and Ryu S.-H. Agarwal ، A. ، Fatima ، H. ، Haney ، S. & Ryu ، S.-H. Agarwal ، A. ، Fatima ، H. ، Haney ، S. & Ryu ، S.-H.Agarwal A. ، Fatima H. ، Heini S. and Ryu S.-H.یک مکانیسم تخریب جدید برای MOSFET های قدرت SIC با ولتاژ بالا. دستگاههای الکترونیکی IEEE Lett. 28 ، 587-589 (2007).
Caldwell ، JD ، Stahlbush ، Re ، Ancona ، MG ، Glembocki ، OJ & Hobart ، KD در نیروی محرکه حرکت گسل انباشته ناشی از نوترکیب در 4H-SIC. Caldwell ، JD ، Stahlbush ، RE ، Ancona ، MG ، Glembocki ، OJ & Hobart ، KD در نیروی محرکه حرکت گسل انباشت ناشی از نوترکیب در 4H-SIC.Caldwell ، JD ، Stalbush ، RE ، Ancona ، MG ، Glemboki ، OJ و Hobart ، KD در نیروی محرکه حرکت گسل انباشته ناشی از نوترکیب در 4H-SIC. Caldwell ، JD ، Stahlbush ، Re ، Ancona ، MG ، Glembocki ، OJ & Hobart ، KD 关于 4H-SIC 中复合引起的层错运动的驱动力。 Caldwell ، JD ، Stahlbush ، Re ، Ancona ، MG ، Glembocki ، OJ & Hobart ، KDCaldwell ، JD ، Stalbush ، RE ، Ancona ، MG ، Glemboki ، OJ و Hobart ، KD ، در نیروی محرکه حرکت گسل انباشت ناشی از نوترکیب در 4H-SIC.برنامه J. فیزیک 108 ، 044503 (2010).
Iijima ، A. & Kimoto ، T. مدل انرژی الکترونیکی برای شکل گیری گسل انباشته شوکلی در کریستال های 4H-SIC. Iijima ، A. & Kimoto ، T. مدل انرژی الکترونیکی برای شکل گیری گسل انباشته شوکلی در کریستال های 4H-SIC.Iijima ، A. and Kimoto ، T. Electron-Energy مدل شکل گیری نقص های منفرد بسته بندی شوکلی در کریستال های 4H-SIC. Iijima ، A. & Kimoto ، T. 4H-Sic 晶体中单 Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型。 Iijima ، A. & Kimoto ، T. مدل انرژی الکترونیکی شکل گیری گسل انباشته شوکلی تک در کریستال 4H-SIC.Iijima ، A. and Kimoto ، T. Electron-Energy Model از شکل گیری بسته بندی Shockley یک نقص در کریستال های 4H-SIC.برنامه J. فیزیک 126 ، 105703 (2019).
Iijima ، A. & Kimoto ، T. تخمین وضعیت بحرانی برای انبساط/انقباض گسل های انباشته شوکلی تک در دیودهای پین 4H-SIC. Iijima ، A. & Kimoto ، T. تخمین وضعیت بحرانی برای انبساط/انقباض گسل های انباشته شوکلی تک در دیودهای پین 4H-SIC.Iijima ، A. and Kimoto ، T. تخمین وضعیت بحرانی برای گسترش/فشرده سازی نقص بسته بندی تک شوک در دیودهای 4H-SIC. Iijima ، A. & Kimoto ، T. 估计 4H-SIC PIN 二极管中单个 Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 Iijima ، A. & Kimoto ، T. تخمین از شرایط انبساط/انقباض لایه انباشته شوکلی تک در دیودهای پین 4H-SIC.Iijima ، A. and Kimoto ، T. تخمین شرایط بحرانی برای گسترش/فشرده سازی شوک بسته بندی نقص تک در دیودهای 4H-SIC.برنامه فیزیک کاربردی. 116 ، 092105 (2020).
Mannen ، Y. ، Shimada ، K. ، Asada ، K. & Ohtani ، N. Model عملکرد چاه کوانتومی برای شکل گیری یک گسل انباشته شوک در یک کریستال 4H-SIC در شرایط غیر تعادل. Mannen ، Y. ، Shimada ، K. ، Asada ، K. & Ohtani ، N. Model عملکرد چاه کوانتومی برای شکل گیری یک گسل انباشته شوک در یک کریستال 4H-SIC در شرایط غیر تعادل.Mannen Y. ، Shimada K. ، Asada K. ، and Otani N. یک مدل چاه کوانتومی برای تشکیل یک گسل انباشته شوک در یک کریستال 4H-SIC تحت شرایط عدم تعادل.Mannen Y. ، Shimada K. ، Asada K. and Otani N. Model تعامل چاه کوانتومی برای تشکیل گسل های انباشته شوکلی تک در کریستال های 4H-SIC در شرایط عدم تعادل. برنامه J. فیزیک 125 ، 085705 (2019).
Galeckas ، A. ، Linnros ، J. & Pirouz ، P. گسل های انباشته ناشی از نوترکیب: شواهدی برای مکانیسم کلی در شش ضلعی. Galeckas ، A. ، Linnros ، J. & Pirouz ، P. گسل های انباشته ناشی از نوترکیب: شواهدی برای مکانیسم کلی در شش ضلعی.Galeckas ، A. ، Linnros ، J. and Pirouz ، P. نقص بسته بندی ناشی از نوترکیب: شواهدی برای مکانیسم مشترک در شش ضلعی. Galeckas ، A. ، Linnros ، J. & Pirouz ، P. 复合诱导的堆垛层错 ： 六方 sic 中一般机制的证据。 Galeckas ، A. ، Linnros ، J. & Pirouz ، P. شواهدی برای مکانیسم کلی لایه انباشته القاء کامپوزیت: 六方 sic.Galeckas ، A. ، Linnros ، J. and Pirouz ، P. نقص بسته بندی ناشی از نوترکیب: شواهدی برای مکانیسم مشترک در شش ضلعی.کشیش فیزیک. 96 ، 025502 (2006).
Ishikawa ، Y. ، Sudo ، M. ، Yao ، Y.-Z. ، Sugawara ، Y. & Kato ، M. گسترش یک گسل انباشته شوک در یک لایه 4H-SIC (11 2 ¯0) ناشی از تابش پرتو الکترون.Ishikawa ، Y. ، M. Sudo ، Y.-Z Beam Beam.Ishikawa ، Y. ، Sudo M. ، Y.-Z Psychology.جعبه ، ю. ، м. {kes ، Y.-Z Chem. ، J. Chem. ، 123 ، 225101 (2018).
Kato ، M. ، Katahira ، S. ، Ichikawa ، Y. ، Harada ، S. & Kimoto ، T. مشاهده نوترکیب حامل در گسل های انباشته شوکلی تک و در جابجایی های جزئی در 4H-SIC. Kato ، M. ، Katahira ، S. ، Ichikawa ، Y. ، Harada ، S. & Kimoto ، T. مشاهده نوترکیب حامل در گسل های انباشته شوکلی تک و در جابجایی های جزئی در 4H-SIC.Kato M. ، Katahira S. ، Itikawa Y. ، Harada S. and Kimoto T. مشاهده نوترکیب حامل در نقص بسته بندی تک شوک و جابجایی جزئی در 4H-SIC. Kato ، M. ، Katahira ، S. ، Ichikawa ، Y. ، Harada ، S. & Kimoto ، T. 单 Shockley 堆垛层错和 4H-SIC 部分位错中载流子复合的观察。 Kato ، M. ، Katahira ، S. ، Ichikawa ، Y. ، Harada ، S. & Kimoto ، T. 单 Stacking Stacking Stacking 4H-SIC Partial 位错中载流子去生的可以。Kato M. ، Katahira S. ، Itikawa Y. ، Harada S. and Kimoto T. مشاهده نوترکیب حامل در نقص بسته بندی تک شوک و جابجایی جزئی در 4H-SIC.برنامه J. فیزیک 124 ، 095702 (2018).
Kimoto ، T. & Watanabe ، H. مهندسی نقص در فناوری SIC برای دستگاه های قدرت ولتاژ بالا. Kimoto ، T. & Watanabe ، H. مهندسی نقص در فناوری SIC برای دستگاه های قدرت ولتاژ بالا.Kimoto ، T. and Watanabe ، H. توسعه نقص در فناوری SIC برای دستگاه های قدرت ولتاژ بالا. Kimoto ، T. & Watanabe ، H. 用于高压功率器件的 Sic Kimoto ، T. & Watanabe ، H. مهندسی نقص در فناوری SIC برای دستگاه های قدرت ولتاژ بالا.Kimoto ، T. and Watanabe ، H. توسعه نقص در فناوری SIC برای دستگاه های قدرت ولتاژ بالا.برنامه فیزیک اکسپرس 13 ، 120101 (2020).
Zhang ، Z. & Sudarshan ، TS Basal Plane بدون جابجایی اپیتاکسی کاربید سیلیکون. Zhang ، Z. & Sudarshan ، TS Basal Plane بدون جابجایی اپیتاکسی کاربید سیلیکون.Zhang Z. and Sudarshan TS بدون جابجایی اپیتاکس کاربید سیلیکون در هواپیمای پایه. ژانگ ، ز. و سودارشان ، TS ژانگ ، ز. و سودارشان ، TSZhang Z. and Sudarshan TS بدون جابجایی اپی توپ از هواپیماهای پایه کاربید سیلیکون.بیانیه فیزیک رایت 87 ، 151913 (2005).
ژانگ ، ز. ، مالتون ، E. و سودارشان ، مکانیسم TS از بین بردن جابجایی هواپیماهای پایه در فیلم های نازک SIC توسط Epitaxy بر روی یک بستر اچ. ژانگ ، ز. ، مالتون ، E. و سودارشان ، مکانیسم TS از بین بردن جابجایی هواپیماهای پایه در فیلم های نازک SIC توسط Epitaxy بر روی یک بستر اچ.ژانگ ز. ، مولتون E. و مکانیسم Sudarshan TS از بین بردن جابجایی هواپیمای پایه در فیلم های نازک SIC توسط اپیتاکس بر روی یک بستر اچ. Zhang ، Z. ، Moulton ، E. & Sudarshan ، TS 通过在蚀刻衬底上外延消除 Sic 薄膜中基面位错的机制。 Zhang ، Z. ، Moulton ، E. & Sudarshan ، مکانیسم حذف فیلم نازک SIC با اچ کردن بستر.ژانگ ز. ، مالتون E. و مکانیسم Sudarshan TS از بین بردن جابجایی هواپیمای پایه در فیلم های نازک SIC توسط اپیتاکس بر روی بسترهای اچ شده.برنامه فیزیک کاربردی. 89 ، 081910 (2006).
Shtalbush Re et al. قطع رشد منجر به کاهش جابجایی هواپیمای پایه در طی اپیتاکس 4H-SIC می شود. بیانیه فیزیک رایت 94 ، 041916 (2009).
Zhang ، X. & Tsuchida ، H. تبدیل جابجایی هواپیمای پایه به جابجایی لبه های نخ در اپیلارهای 4H-SIC توسط بازپخت درجه حرارت بالا. Zhang ، X. & Tsuchida ، H. تبدیل جابجایی هواپیمای پایه به جابجایی لبه های نخ در اپیلارهای 4H-SIC توسط بازپخت درجه حرارت بالا.ژانگ ، X. و Tsuchida ، H. تبدیل جابجایی هواپیمای پایه به جابجایی لبه نخ در لایه های اپی کلیسای 4H-SIC توسط بازپخت درجه حرارت بالا. Zhang ، X. & Tsuchida ، H. 通过高温退火将 4H-SIC ژانگ ، X. و Tsuchida ، H. 通过高温退火将 4H-SICژانگ ، X. و Tsuchida ، H. تبدیل جابجایی هواپیمای پایه به جابجایی لبه های رشته در لایه های اپیتاکسیال 4H-SIC توسط بازپخت درجه حرارت بالا.برنامه J. فیزیک 111 ، 123512 (2012).
Song ، H. & Sudarshan ، تبدیل جابجایی هواپیمای پایه TS در نزدیکی رابط اپیلایر/بستر در رشد اپیتاکسی از 4 درجه خارج از محور 4H-SIC. Song ، H. & Sudarshan ، تبدیل جابجایی هواپیمای پایه TS در نزدیکی رابط اپیلایر/بستر در رشد اپیتاکسی از 4 درجه خارج از محور 4H-SIC.سونگ ، H. و سودارشان ، TS تحول در جابجایی هواپیمای پایه در نزدیکی رابط لایه/بستر اپیتاکسیال در طول رشد اپیتاکسی خارج از محور 4H-SIC. Song ، H. & Sudarshan ، TS 在 4 ° 离轴 4H-SIC 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面位错转换。 Song ، H. & Sudarshan ، TS 在 4 ° 离轴 4H-SIC Song ، H. & Sudarshan ، TSانتقال جابجایی مسطح از بستر در نزدیکی مرز اپی توپیال/بستر در طی رشد اپیتاکسی 4H-SIC در خارج از محور 4 درجه.J. Crystal. رشد 371 ، 94-101 (2013).
Konishi ، K. et al. در جریان بالا ، انتشار گسل انباشت جابجایی هواپیمای پایه در لایه های اپیتاکسیال 4H-SIC به جابجایی لبه های رشته تبدیل می شود. برنامه J. فیزیک 114 ، 014504 (2013).
Konishi ، K. et al. طراحی لایه های اپیتاکسیال برای MOSFET های SIC غیر قابل تجزیه دو قطبی با تشخیص سایت های هسته ای گسل انباشته شده در تجزیه و تحلیل توپوگرافی اشعه ایکس عملیاتی. AIP Advanced 12 ، 035310 (2022).
لین ، س. و همکاران. تأثیر ساختار جابجایی هواپیمای پایه در انتشار یک گسل انباشته شده از نوع شوک در طی پوسیدگی فعلی دیودهای پین 4H-SIC. ژاپن. برنامه J. فیزیک 57 ، 04FR07 (2018).
Tahara ، T. ، et al. طول عمر حامل اقلیت کوتاه در اپیلارهای غنی از نیتروژن 4H-SIC برای سرکوب گسل های انباشته در دیودهای پین استفاده می شود. برنامه J. فیزیک 120 ، 115101 (2016).
Tahara ، T. et al. وابستگی غلظت حامل تزریق شده از انتشار گسل تک شوکه ای تک در دیودهای پین 4H-SIC. برنامه J. فیزیک 123 ، 025707 (2018).
Mae ، S. ، Tawara ، T. ، Tsuchida ، H. & Kato ، M. سیستم FCA میکروسکوپی برای اندازه گیری طول عمر حامل با عمق در Sic. Mae ، S. ، Tawara ، T. ، Tsuchida ، H. & Kato ، M. سیستم FCA میکروسکوپی برای اندازه گیری طول عمر حامل با عمق در Sic.Mei ، S. ، Tawara ، T. ، Tsuchida ، H. and Kato ، M. FCA سیستم میکروسکوپی برای اندازه گیری عمق حامل با عمق در کاربید سیلیکون. Mae ، S. 、 Tawara ، T. 、 Tsuchida ، H. & Kato ، M. 用于 Sic 中深度分辨载流子寿命测量的显微 FCA 系统。 Mae ، S. 、 Tawara ، T. 、 Tsuchida ، H. & Kato ، M. برای SIC عمق متوسط 分辨载流子 اندازه گیری طول عمر 的月微 سیستم FCA。سیستم Mei S. ، Tawara T. ، Tsuchida H. and Kato M. Micro-FCA برای اندازه گیری طول عمر حامل با عمق در کاربید سیلیکون.انجمن علوم علوم آلما 924 ، 269-2272 (2018).
Hirayama ، T. et al. توزیع عمق طول عمر حامل در لایه های ضخیم 4H-SIC Epitaxial با استفاده از وضوح زمان جذب حامل آزاد و نور متقاطع به صورت غیر مخرب اندازه گیری شد. تغییر به علم. متر 91 ، 123902 (2020).
زمان پست: نوامبر 06-2022
