Täname, et külastasite veebilehte Nature.com. Teie kasutataval brauseri versioonil on piiratud CSS-i tugi. Parima kasutuskogemuse saamiseks soovitame kasutada uuendatud brauserit (või keelata Internet Exploreris ühilduvusrežiim). Seni renderdame saidi jätkuva toe tagamiseks ilma stiilide ja JavaScriptita.
4H-SiC on turustatud võimsusega pooljuhtseadmete materjalina. 4H-SiC seadmete pikaajaline töökindlus on aga takistuseks nende laialdasel kasutamisel ning 4H-SiC seadmete kõige olulisem töökindlusprobleem on bipolaarne lagunemine. Selle lagunemise põhjustab üks Shockley virnastamisvea (1SSF) basaaltasandi dislokatsioonide levik 4H-SiC kristallides. Siin pakume välja meetodi 1SSF-i laienemise pärssimiseks prootonite implanteerimisega 4H-SiC epitaksiaalsetele vahvlitele. Prootonimplantatsiooniga vahvlitel valmistatud PiN-dioodid näitasid samu voolu-pinge omadusi kui prootoni implantatsioonita dioodid. Seevastu 1SSF-i laienemine on prootoniga implanteeritud PiN-dioodis tõhusalt maha surutud. Seega on prootonite implanteerimine 4H-SiC epitaksiaalsetesse vahvlitesse tõhus meetod 4H-SiC võimsusega pooljuhtseadmete bipolaarse lagunemise mahasurumiseks, säilitades samal ajal seadme jõudluse. See tulemus aitab kaasa väga töökindlate 4H-SiC seadmete väljatöötamisele.
Ränikarbiidi (SiC) tuntakse laialdaselt pooljuhtmaterjalina suure võimsusega kõrgsageduslike pooljuhtseadmete jaoks, mis võivad töötada karmides keskkondades1. SiC polütüüpe on palju, sealhulgas 4H-SiC-l on suurepärased pooljuhtseadmete füüsikalised omadused, nagu suur elektronide liikuvus ja tugev purunemiselektriväli2. 4H-SiC plaadid läbimõõduga 6 tolli on praegu müügil ja neid kasutatakse jõuliste pooljuhtseadmete masstootmiseks3. Elektrisõidukite ja rongide veosüsteemid valmistati 4H-SiC4.5 jõulise pooljuhtseadmete abil. 4H-SiC seadmed kannatavad siiski pikaajaliste töökindlusprobleemide all, nagu dielektriline rike või lühise töökindlus, 6, 7 millest üks olulisemaid töökindlusprobleeme on bipolaarne lagunemine2, 8, 9, 10, 11. See bipolaarne lagunemine avastati üle 20 aasta tagasi ja see on pikka aega olnud probleem SiC-seadmete valmistamisel.
Bipolaarse lagunemise põhjustab üks Shockley virna defekt (1SSF) 4H-SiC kristallides, millel on basaaltasandi dislokatsioonid (BPD), mis levivad rekombinatsiooniga täiustatud dislokatsioonilibisemise (REDG) 12, 13, 14, 15, 16, 17, 18, 19 abil. Seega, kui BPD laienemine 1SSF-ni alla surutakse, saab 4H-SiC toiteseadmeid valmistada ilma bipolaarse lagunemiseta. On teatatud mitmetest meetoditest, mis pärsivad BPD levikut, näiteks BPD to Thread Edge Dislocation (TED) teisendus 20, 21, 22, 23, 24. Viimastes SiC epitaksiaalsetes vahvlites esineb BPD peamiselt substraadis, mitte epitaksiaalses kihis, kuna BPD muundub epitaksiaalse kasvu algfaasis TED-ks. Seetõttu on bipolaarse lagunemise ülejäänud probleem BPD jaotumine substraadis 25, 26, 27. Komposiittugevdava kihi sisestamist triivikihi ja substraadi vahele on pakutud kui tõhusat meetodit BPD paisumise mahasurumiseks substraadis28, 29, 30, 31. See kiht suurendab elektron-augu paari rekombinatsiooni tõenäosust epitaksiaalne kiht ja SiC substraat. Elektron-augu paaride arvu vähendamine vähendab REDG-i liikumapanevat jõudu BPD-le substraadis, nii et komposiittugevduskiht võib bipolaarset lagunemist maha suruda. Tuleb märkida, et kihi sisestamine toob vahvlite tootmisel kaasa lisakulusid ning ilma kihi sisestamiseta on keeruline elektron-augu paaride arvu vähendada, kontrollides ainult kandja eluea kontrolli. Seetõttu on endiselt suur vajadus välja töötada muid summutusmeetodeid, et saavutada parem tasakaal seadme tootmiskulude ja tootlikkuse vahel.
Kuna BPD laiendamine 1SSF-ile nõuab osaliste dislokatsioonide (PD) liikumist, on PD kinnitamine paljulubav lähenemisviis bipolaarse lagunemise pärssimiseks. Kuigi on teatatud PD kinnitumisest metallide lisandite poolt, asuvad 4H-SiC substraatide FPD-d epitaksiaalse kihi pinnast rohkem kui 5 μm kaugusel. Lisaks, kuna mis tahes metalli difusioonikoefitsient SiC-s on väga väike, on metalli lisanditel raske substraati difundeeruda34. Metallide suhteliselt suure aatommassi tõttu on metallide ioonide siirdamine samuti keeruline. Seevastu vesiniku, kergeima elemendi, ioone (prootoneid) saab implanteerida 4H-SiC-sse sügavamale kui 10 µm, kasutades MeV-klassi kiirendit. Seega, kui prootoni implantatsioon mõjutab PD kinnitumist, saab seda kasutada BPD leviku pärssimiseks substraadis. Prootonite implanteerimine võib aga kahjustada 4H-SiC-d ja vähendada seadme jõudlust37,38,39,40.
Prootoni siirdamisest tingitud seadme lagunemise ületamiseks kasutatakse kahjustuste parandamiseks kõrgtemperatuurset lõõmutamist, mis sarnaneb tavaliselt pärast aktseptorioonide implanteerimist seadme töötlemisel kasutatavale lõõmutamismeetodile1, 40, 41, 42. Kuigi sekundaarne ioonide massispektromeetria (SIMS)43 on teatatud vesiniku difusioonist kõrgel temperatuuril anniilimise tõttu, on võimalik, et ainult vesinikuaatomite tihedusest FD lähedal ei piisa PR-i kinnitumise tuvastamiseks SIMS-i abil. Seetõttu implanteerisime selles uuringus prootonid 4H-SiC epitaksiaalsetesse vahvlitesse enne seadme valmistamisprotsessi, sealhulgas kõrge temperatuuriga lõõmutamist. Me kasutasime PiN dioode eksperimentaalsete seadmestruktuuridena ja valmistasime need prootonitega implanteeritud 4H-SiC epitaksiaalsetele vahvlitele. Seejärel jälgisime volt-amprite omadusi, et uurida seadme jõudluse halvenemist prootoni süstimise tõttu. Seejärel täheldasime 1SSF-i laienemist elektroluminestsents- (EL) kujutistel pärast PiN-dioodile elektripinge rakendamist. Lõpuks kinnitasime prootonite süstimise mõju 1SSF-i laienemise pärssimisele.
Joonisel fig. Joonisel 1 on näidatud PiN dioodide voolu-pinge karakteristikud (CVC) toatemperatuuril piirkondades, kus enne impulssvoolu on prootonimplantatsioon ja ilma. Prootoni sissepritsega PiN dioodidel on alaldusomadused, mis on sarnased ilma prootoni süstimiseta dioodidega, kuigi IV omadused on dioodide vahel jagatud. Sissepritsetingimuste erinevuse näitamiseks joonistasime pinge sageduse pärivoolutihedusega 2,5 A/cm2 (vastab 100 mA) statistilise graafikuna, nagu on näidatud joonisel 2. Esitatud on ka normaaljaotusega ligikaudne kõver. punktiirjoonega. rida. Nagu kõverate tippudest näha, suureneb prootoni annuste 1014 ja 1016 cm-2 korral sisselülitustakistus veidi, samas kui PiN diood prootoni doosiga 1012 cm-2 näitab peaaegu samu omadusi kui ilma prootoni implanteerimiseta. . Samuti teostasime prootonite implantatsiooni pärast PiN dioodide valmistamist, millel ei olnud ühtlast elektroluminestsentsi prootoni implanteerimise põhjustatud kahjustuste tõttu, nagu on näidatud joonisel S1, nagu on kirjeldatud varasemates uuringutes 37, 38, 39. Seetõttu on lõõmutamine temperatuuril 1600 °C pärast Al-ioonide implanteerimist vajalik protsess Al-aktseptori aktiveerimiseks vajalike seadmete valmistamiseks, mis võivad parandada prootonite implanteerimisest põhjustatud kahjustusi, mis muudab CVC-d implanteeritud ja implanteerimata prootoni PiN-dioodide vahel samaks. . Pöördvoolu sagedus -5 V juures on toodud ka joonisel S2, prootoni sissepritsega ja ilma dioodide vahel pole olulist erinevust.
PiN-dioodide volt-ampriomadused toatemperatuuril süstitud prootonitega ja ilma. Legend näitab prootonite annust.
Pinge sagedus alalisvoolul 2,5 A/cm2 sissepritsetud ja mittesissepritsetud prootonitega PiN dioodidele. Punktiirjoon vastab normaaljaotusele.
Joonisel fig. 3 on kujutatud EL-kujutis PiN-dioodist, mille voolutihedus on pärast pinget 25 A/cm2. Enne impulssvoolu koormuse rakendamist ei täheldatud dioodi tumedaid piirkondi, nagu on näidatud joonisel 3. C2. Kuid nagu on näidatud joonisel fig. Nagu on näidatud joonisel fig 3a, täheldati prootoni implantatsioonita PiN-dioodis pärast elektripinge rakendamist mitut heledate servadega tumedat triibulist piirkonda. Selliseid vardakujulisi tumedaid piirkondi täheldatakse 1SSF-i EL-piltidel, mis ulatuvad substraadi BPD-st 28, 29. Selle asemel täheldati implanteeritud prootonitega PiN-dioodides mõningaid pikemaid virnastamisvigu, nagu on näidatud joonistel 3b–d. Röntgeni topograafia abil kinnitasime PR-de olemasolu, mis võivad liikuda BPD-st substraadile PiN-dioodi kontaktide perifeerias ilma prootoni süstimiseta (joonis 4: see pilt ilma ülemist elektroodi eemaldamata (pildistatud, PR). Elektroodide all ei ole näha). tumedad alad (ajaliselt muutuvad EL-pildid PiN-dioodidest ilma prootonite süstimiseta ja implanteeritud 1014 cm-2 juures) on näidatud ka lisateabes.
PiN-dioodide EL-pildid 25 A/cm2 pärast 2-tunnist elektrilist pinget (a) ilma prootonite implantatsioonita ja implanteeritud annustega (b) 1012 cm-2, (c) 1014 cm-2 ja (d) 1016 cm-2 prootonid.
Arvutasime paisutatud 1SSF tiheduse, arvutades iga tingimuse jaoks kolmes PiN dioodis heledate servadega tumedad alad, nagu on näidatud joonisel 5. Paisutatud 1SSF tihedus väheneb prootoni doosi suurenedes ja isegi annuse 1012 cm-2 korral, laiendatud 1SSF tihedus on oluliselt väiksem kui implanteerimata PiN dioodil.
SF PiN dioodide suurenenud tihedus prootoni implanteerimisega ja ilma pärast impulssvooluga laadimist (iga olek sisaldas kolme koormatud dioodi).
Kandja eluea lühendamine mõjutab ka paisumise mahasurumist ja prootoni süstimine vähendab kandja eluiga32,36. Oleme jälginud kandja eluiga 60 µm paksuses epitaksiaalses kihis, mille prootonid on süstitud 1014 cm-2. Algsest kandja elueast, kuigi implantaat vähendab väärtust ~ 10%, taastab hilisem lõõmutamine selle ~ 50%, nagu on näidatud joonisel S7. Seetõttu taastatakse prootoni implanteerimise tõttu vähenenud kandja eluiga kõrgel temperatuuril anniilimisega. Kuigi kandja eluea 50% lühenemine pärsib ka virnastamisvigade levikut, näitavad IV–V omadused, mis tavaliselt sõltuvad kandja elueast, vaid väikeseid erinevusi süstitud ja implanteerimata dioodide vahel. Seetõttu usume, et PD ankurdamine mängib rolli 1SSF laienemise pärssimisel.
Kuigi SIMS ei tuvastanud vesinikku pärast 1600 °C juures anniilimist, nagu on teatatud eelmistes uuringutes, täheldasime prootonite implanteerimise mõju 1SSF-i paisumise pärssimisele, nagu on näidatud joonistel 1 ja 4. 3, 4. Seetõttu usume, et PD on ankurdatud vesinikuaatomitega, mille tihedus on alla SIMS-i tuvastamispiiri (2 × 1016 cm-3) või implantatsioonist põhjustatud punktdefektid. Tuleb märkida, et me ei ole kinnitanud sisselülitatud oleku takistuse suurenemist 1SSF-i pikenemise tõttu pärast liigvoolu koormust. Selle põhjuseks võivad olla meie protsessi abil tehtud ebatäiuslikud oomilised kontaktid, mis lähitulevikus kõrvaldatakse.
Kokkuvõtteks töötasime välja kustutamismeetodi BPD laiendamiseks 1SSF-ni 4H-SiC PiN dioodides, kasutades enne seadme valmistamist prootonite implanteerimist. I–V karakteristiku halvenemine prootonite implanteerimisel on ebaoluline, eriti prootoni doosi korral 1012 cm–2, kuid 1SSF-i paisumise pärssimise mõju on märkimisväärne. Kuigi selles uuringus valmistasime 10 µm paksuseid PiN dioode prootoni implantatsiooniga 10 µm sügavusele, on siiski võimalik implanteerimistingimusi veelgi optimeerida ja rakendada neid muud tüüpi 4H-SiC seadmete valmistamiseks. Arvesse tuleks võtta lisakulusid prootonite implanteerimise ajal seadme valmistamisel, kuid need on sarnased alumiiniumioonide implanteerimisega, mis on 4H-SiC toiteseadmete peamine tootmisprotsess. Seega on prootonite implanteerimine enne seadme töötlemist potentsiaalne meetod 4H-SiC bipolaarsete toiteseadmete valmistamiseks ilma degeneratsioonita.
Proovina kasutati 4-tollist n-tüüpi 4H-SiC vahvlit epitaksiaalse kihi paksusega 10 µm ja doonori dopingu kontsentratsiooniga 1 × 1016 cm–3. Enne seadme töötlemist implanteeriti plaadile H+ ioonid kiirendusenergiaga 0,95 MeV toatemperatuuril umbes 10 μm sügavusele plaadi pinna suhtes normaalse nurga all. Prootonite implanteerimisel kasutati plaadil olevat maski ja plaadil olid ilma prootoniannusega 1012, 1014 või 1016 cm-2 osad. Seejärel implanteeriti Al-ioonid prootoniannustega 1020 ja 1017 cm–3 kogu vahvlile sügavusele 0–0,2 µm ja 0,2–0,5 µm pinnast, millele järgnes lõõmutamine 1600 °C juures, et moodustada süsiniku kate. moodustada ap kiht. -tüüp. Seejärel kanti substraadi küljele tagumine Ni-kontakt, samas kui epitaksiaalse kihi küljele kanti fotolitograafia ja koorimisprotsessiga moodustatud 2, 0 mm × 2, 0 mm kammikujuline Ti / Al esikülgkontakt. Lõpuks viiakse kontaktlõõmutamine läbi temperatuuril 700 °C. Pärast vahvli laastudeks lõikamist teostasime pinge iseloomustamise ja pealekandmise.
Valmistatud PiN-dioodide IV-karakteristikuid jälgiti pooljuhtparameetrite analüsaatori HP4155B abil. Elektrilise pingena viidi 2 tunniks sisse 10-millisekundiline impulssvool 212,5 A/cm2 sagedusega 10 impulssi/sek. Kui valisime madalama voolutiheduse või sageduse, ei täheldanud me 1SSF-i laienemist isegi ilma prootoni süstimiseta PiN-dioodis. Rakendatud elektripinge ajal on PiN dioodi temperatuur ilma tahtliku kuumutamiseta umbes 70 ° C, nagu on näidatud joonisel S8. Elektroluminestsentskujutised saadi enne ja pärast elektrilist pinget voolutihedusega 25 A/cm2. Sünkrotronpeegelduse karjatamise esinemissageduse röntgeni topograafia, kasutades monokromaatilist röntgenkiirt (λ = 0,15 nm) Aichi sünkrotronkiirguse keskuses, ag-vektor BL8S2-s on -1-128 või 11-28 (üksikasju vt viitest 44) . ).
Pinge sagedus pärivoolutihedusega 2,5 A/cm2 eraldatakse 0,5 V intervalliga joonisel fig. 2 vastavalt PiN-dioodi iga oleku CVC-le. Pinge Vave keskmisest väärtusest ja pinge standardhälbest σ joonistame joonisel 2 punktiirjoone kujul normaaljaotuse kõvera, kasutades järgmist võrrandit:
Werner, MR & Fahrner, WR Ülevaade materjalide, mikrosensorite, süsteemide ja seadmete kohta kõrgel temperatuuril ja karmi keskkonnaga rakendustes. Werner, MR & Fahrner, WR Ülevaade materjalide, mikrosensorite, süsteemide ja seadmete kohta kõrgel temperatuuril ja karmi keskkonnaga rakendustes.Werner, MR ja Farner, WR Ülevaade materjalidest, mikrosensoritest, süsteemidest ja seadmetest kasutamiseks kõrgetel temperatuuridel ja karmides keskkondades. Werner, MR & Fahrner, WR 对用于高温和恶劣环境应用的材料、微传感器、系统和设备躄肂和设备的耂 Werner, MR & Fahrner, WR Materjalide, mikrosensorite, süsteemide ja seadmete ülevaade kõrgel temperatuuril ja ebasoodsas keskkonnas kasutamiseks.Werner, MR ja Farner, WR Ülevaade materjalidest, mikrosensoritest, süsteemidest ja seadmetest kasutamiseks kõrgetel temperatuuridel ja karmides tingimustes.IEEE Trans. Tööstuselektroonika. 48, 249–257 (2001).
Kimoto, T. & Cooper, JA Ränikarbiidi tehnoloogia alused Ränikarbiidi tehnoloogia alused: kasv, iseloomustus, seadmed ja rakendused, Vol. Kimoto, T. & Cooper, JA Ränikarbiidi tehnoloogia alused Ränikarbiidi tehnoloogia alused: kasv, iseloomustus, seadmed ja rakendused, Vol.Kimoto, T. ja Cooper, JA Ränikarbiidi tehnoloogia alused Ränikarbiidi tehnoloogia alused: kasv, omadused, seadmed ja rakendused, Vol. Kimoto, T. & Cooper, JA 碳化硅技术基础碳化硅技术基础：增长,表征,设备和应用卷. Kimoto, T. & Cooper, JA Carbon化räni tehnoloogiabaas Carbon化räni tehnoloogiabaas: kasv, kirjeldus, seadmed ja rakendusmaht.Kimoto, T. ja Cooper, J. Ränikarbiidi tehnoloogia alused Ränikarbiidi tehnoloogia alused: kasv, omadused, seadmed ja rakendused Vol.252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014).
Veliadis, V. SiC laiaulatuslik kommertsialiseerimine: Status Quo ja ületatavad takistused. alma mater. teadus. Foorum 1062, 125–130 (2022).
Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK Automotive power electronics for veojõustiku termopakendite tehnoloogiate ülevaade. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK Automotive power electronics for veojõustiku termopakendite tehnoloogiate ülevaade.Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR ja Joshi, YK Ülevaade auto jõuelektroonika termopakendite tehnoloogiatest veojõu eesmärgil. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回顾. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YKBroughton, J., Smet, V., Tummala, RR ja Joshi, YK Ülevaade auto jõuelektroonika termopakendite tehnoloogiast veojõu jaoks.J. Electron. pakett. transs. ASME 140, 1-11 (2018).
Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. SiC rakendusliku veojõusüsteemi väljatöötamine järgmise põlvkonna Shinkanseni kiirrongidele. Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. SiC rakendusliku veojõusüsteemi väljatöötamine järgmise põlvkonna Shinkanseni kiirrongidele.Sato K., Kato H. ja Fukushima T. Rakendusliku SiC veosüsteemi väljatöötamine järgmise põlvkonna Shinkanseni kiirrongide jaoks.Sato K., Kato H. ja Fukushima T. Veojõusüsteemi arendamine SiC rakenduste jaoks järgmise põlvkonna kiirrongide Shinkansen jaoks. Lisa IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Väljakutsed väga töökindlate SiC toiteseadmete realiseerimiseks: SiC vahvlite hetkeseisust ja probleemidest. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Väljakutsed väga töökindlate SiC toiteseadmete realiseerimiseks: SiC vahvlite hetkeseisust ja probleemidest.Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. ja Okumura, H. Probleemid ülimalt töökindlate SiC toiteseadmete rakendamisel: alates hetkeseisust ja vahvli SiC probleemist. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. 实现高可靠性SiC 功率器件的挑战：从SiC 晶圆的玌犤 Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. SiC toiteseadmete kõrge töökindluse saavutamise väljakutse: SiC 晶圆的电视和问题设计。Senzaki J, Hayashi S, Yonezawa Y. ja Okumura H. Väljakutsed ränikarbiidil põhinevate suure töökindlusega toiteseadmete väljatöötamisel: ränikarbiidist vahvlitega seotud oleku ja probleemide ülevaade.2018. aasta IEEE rahvusvahelisel töökindlusfüüsika sümpoosionil (IRPS). (Senzaki, J. et al. toim.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018).
Kim, D. & Sung, W. 1,2 kV 4H-SiC MOSFET-i täiustatud lühise vastupidavus, kasutades sügavat P-süvendit, mis on rakendatud kanaliseerimise teel. Kim, D. & Sung, W. 1,2 kV 4H-SiC MOSFET-i täiustatud lühise vastupidavus, kasutades sügavat P-süvendit, mis on rakendatud kanaliseerimise teel.Kim, D. ja Sung, V. Parem lühisekindlus 1,2 kV 4H-SiC MOSFET-i jaoks, kasutades sügavat P-kaevu, mis on rakendatud kanali implanteerimisega. Kim, D. & Sung, W. 使用通过沟道注入实现的深P 阱提高了1,2kV 4H-SiC MOSFET 的短路耐用性 Kim, D. & Sung, W. P 阱提高了1,2 kV 4H-SiC MOSFETKim, D. ja Sung, V. 1,2 kV 4H-SiC MOSFETide täiustatud lühise taluvus, kasutades sügavaid P-süvendeid kanali implanteerimise teel.IEEE Electronic Devices Lett. 42, 1822–1825 (2021).
Skowronski M. et al. Rekombinatsiooniga täiustatud defektide liikumine edasisuunatud 4H-SiC pn dioodides. J. Taotlus. füüsika. 92, 4699–4704 (2002).
Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB Dislokatsiooni muundamine 4H ränikarbiidi epitaksis. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB Dislokatsiooni muundamine 4H ränikarbiidi epitaksis.Ha S., Meszkowski P., Skowronski M. ja Rowland LB Dislokatsiooni transformatsioon 4H ränikarbiidi epitaksika ajal. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H 碳化硅外延中的位错转换. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. ja Rowland, LB 4H Ha, S., Meszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LBDislokatsiooni üleminek 4H ränikarbiidi epitaksis.J. Crystal. Kasv 244, 257–266 (2002).
Skowronski, M. & Ha, S. Kuusnurksete ränikarbiidil põhinevate bipolaarsete seadmete lagunemine. Skowronski, M. & Ha, S. Kuusnurksete ränikarbiidil põhinevate bipolaarsete seadmete lagunemine.Skowronski M. ja Ha S. Ränikarbiidil põhinevate kuusnurksete bipolaarsete seadmete lagunemine. Skowronski, M. & Ha, S. 六方碳化硅基双极器件的降解. Skowronski M. ja Ha S.Skowronski M. ja Ha S. Ränikarbiidil põhinevate kuusnurksete bipolaarsete seadmete lagunemine.J. Taotlus. füüsika 99, 011101 (2006).
Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. ja Ryu S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. ja Ryu S.-H.Kõrgepinge SiC võimsusega MOSFETide uus lagunemismehhanism. IEEE Electronic Devices Lett. 28, 587–589 (2007).
Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 4H-SiC rekombinatsioonist põhjustatud virnastamisvea liikumise liikumapaneva jõu kohta. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 4H-SiC rekombinatsioonist põhjustatud virnastamisvea liikumise liikumapaneva jõu kohta.Caldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ ja Hobart, KD 4H-SiC rekombinatsioonist põhjustatud virnastamisvea liikumise liikumapaneva jõu kohta. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于4H-SiC 中复合引起的层错运动的驱动力。 Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ ja Hobart, KDCaldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ ja Hobart, KD, 4H-SiC rekombinatsioonist põhjustatud virnastamisvea liikumise edasiviiv jõud.J. Taotlus. füüsika. 108, 044503 (2010).
Iijima, A. & Kimoto, T. Elektrooniline energiamudel ühe Shockley virnastamisvea tekkeks 4H-SiC kristallides. Iijima, A. & Kimoto, T. Elektrooniline energiamudel ühe Shockley virnastamisvea tekkeks 4H-SiC kristallides.Iijima, A. ja Kimoto, T. 4H-SiC kristallide Shockley pakkimise üksikute defektide moodustumise elektronenergia mudel. Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SiC 晶体中单Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型. Iijima, A. & Kimoto, T. Elektrooniline energiamudel ühe Shockley virnastamisvea tekkest 4H-SiC kristallis.Iijima, A. ja Kimoto, T. Ühe defekti Shockley pakkimise elektronenergia mudel 4H-SiC kristallides.J. Taotlus. füüsika 126, 105703 (2019).
Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SiC PiN dioodide üksikute Shockley virnastamisvigade laienemise/kokkutõmbumise kriitilise seisundi hindamine. Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SiC PiN dioodide üksikute Shockley virnastamisvigade laienemise/kokkutõmbumise kriitilise seisundi hindamine.Iijima, A. ja Kimoto, T. 4H-SiC PiN-dioodide üksikute Shockley pakkimisdefektide laienemise/kokkusurumise kriitilise oleku hindamine. Iijima, A. & Kimoto, T. 估计4H-SiC PiN 二极管中单个Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 Iijima, A. & Kimoto, T. Ühe Shockley virnastuskihi laienemise/kokkutõmbumise tingimuste hindamine 4H-SiC PiN dioodides.Iijima, A. ja Kimoto, T. Ühe defektiga pakkimise Shockley kriitiliste tingimuste hindamine 4H-SiC PiN-dioodides.rakendusfüüsika Wright. 116, 092105 (2020).
Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Kvantkaevu tegevusmudel ühe Shockley virnastamisvea tekkeks 4H-SiC kristallis mittetasakaalu tingimustes. Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Kvantkaevu tegevusmudel ühe Shockley virnastamisvea tekkeks 4H-SiC kristallis mittetasakaalu tingimustes.Mannen Y., Shimada K., Asada K. ja Otani N. Kvantkaevu mudel ühe Shockley virnastamisvea tekkeks 4H-SiC kristallis mittetasakaalu tingimustes.Mannen Y., Shimada K., Asada K. ja Otani N. Kvantkaevu interaktsioonimudel üksikute Shockley virnastamisvigade tekkeks 4H-SiC kristallides mittetasakaalu tingimustes. J. Taotlus. füüsika. 125, 085705 (2019).
Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Rekombinatsioonist põhjustatud virnastamisvead: tõendid hexagonal SiC üldise mehhanismi kohta. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Rekombinatsioonist põhjustatud virnastamisvead: tõendid hexagonal SiC üldise mehhanismi kohta.Galeckas, A., Linnros, J. ja Pirouz, P. Rekombinatsioonist põhjustatud pakkimisdefektid: tõendid Hexagonal SiC ühise mehhanismi kohta. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. 复合诱导的堆垛层错：六方SiC 中一般机制的证据. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Tõendid komposiit-induktsiooni virnastamiskihi üldise mehhanismi kohta: 六方SiC.Galeckas, A., Linnros, J. ja Pirouz, P. Rekombinatsioonist põhjustatud pakkimisdefektid: tõendid Hexagonal SiC ühise mehhanismi kohta.füüsika pastor Wright. 96, 025502 (2006).
Ishikawa, Y., Sudo, M., Yao, Y.-Z., Sugawara, Y. & Kato, M. Ühe Shockley virnastamisvea laienemine 4H-SiC (11 2 ¯0) epitaksiaalses kihis, mille põhjustab elektron kiiritamine.Ishikawa, Y., M. Sudo, Y.-Z kiiritamine.Ishikawa, Y., Sudo M., Y.-Z psühholoogia.Kast, Ю., М. Судо, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. Vaatlus kandja rekombinatsioonist üksikute Shockley virnastamisvigade ja osaliste dislokatsioonide korral 4H-SiC-s. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. Vaatlus kandja rekombinatsioonist üksikute Shockley virnastamisvigade ja osaliste dislokatsioonide korral 4H-SiC-s.Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. ja Kimoto T. Kandja rekombinatsiooni vaatlemine Single Shockley Packing Defects and Partial Dislocations in 4H-SiC. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单Shockley 堆垛层错和4H-SiC 部分位错中载流子复肯皂子复觐 Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单Shockley virnastamine 和4H-SiC osaline 位错中载流子去生的可以。Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. ja Kimoto T. Kandja rekombinatsiooni vaatlemine Single Shockley Packing Defects and Partial Dislocations in 4H-SiC.J. Taotlus. füüsika 124, 095702 (2018).
Kimoto, T. & Watanabe, H. Kõrgepingeseadmete SiC-tehnoloogia defektide tehnika. Kimoto, T. & Watanabe, H. Kõrgepingeseadmete SiC-tehnoloogia defektide tehnika.Kimoto, T. ja Watanabe, H. Kõrgepingeseadmete SiC-tehnoloogia defektide väljatöötamine. Kimoto, T. & Watanabe, H. 用于高压功率器件的SiC 技术中的缺陷工程. Kimoto, T. & Watanabe, H. Kõrgepingeseadmete SiC-tehnoloogia defektide tehnika.Kimoto, T. ja Watanabe, H. Kõrgepingeseadmete SiC-tehnoloogia defektide väljatöötamine.rakendusfüüsika Express 13, 120101 (2020).
Zhang, Z. & Sudarshan, TS Ränikarbiidi basaaltasandi dislokatsioonivaba epitaksia. Zhang, Z. & Sudarshan, TS Ränikarbiidi basaaltasandi dislokatsioonivaba epitaksia.Zhang Z. ja Sudarshan TS Ränikarbiidi dislokatsioonivaba epitaksia põhitasandil. Zhang, Z. ja Sudarshan, TS 碳化硅基面无位错外延. Zhang, Z. & Sudarshan, TSZhang Z. ja Sudarshan TS Ränikarbiidi baastasandite dislokatsioonivaba epitaksia.avaldus. füüsika. Wright. 87, 151913 (2005).
Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS SiC õhukeste kilede basaaltasandi dislokatsioonide kõrvaldamise mehhanism söövitatud substraadil epitaksi abil. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS SiC õhukeste kilede basaaltasandi dislokatsioonide kõrvaldamise mehhanism söövitatud substraadil epitaksi abil.Zhang Z., Moulton E. ja Sudarshan TS SiC õhukeste kilede baastasandi dislokatsioonide kõrvaldamise mehhanism söövitatud substraadil epitakseerimise teel. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS 通过在蚀刻衬底上外延消除SiC 薄膜中基面位错的机制. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS SiC õhukese kile eemaldamise mehhanism substraadi söövitamise teel.Zhang Z., Moulton E. ja Sudarshan TS SiC õhukeste kilede baastasandi dislokatsioonide kõrvaldamise mehhanism söövitatud substraatide epitakseerimise teel.rakendusfüüsika Wright. 89, 081910 (2006).
Shtalbush RE et al. Kasvu katkestamine põhjustab 4H-SiC epitaksia ajal basaaltasandi dislokatsioonide vähenemist. avaldus. füüsika. Wright. 94, 041916 (2009).
Zhang, X. & Tsuchida, H. Basaaltasandi dislokatsioonide teisendamine keermestusservade dislokatsioonideks 4H-SiC epikihtides kõrgel temperatuuril anniilimisel. Zhang, X. & Tsuchida, H. Basaaltasandi dislokatsioonide teisendamine keermestusservade dislokatsioonideks 4H-SiC epikihtides kõrgel temperatuuril anniilimisel.Zhang, X. ja Tsuchida, H. Transformation basaaltasandi nihestused arvesse keermestamiseks serva nihestused 4H-SiC epitaxial kihid kõrgel temperatuuril anniilimine. Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiC 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。 Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiCZhang, X. ja Tsuchida, H. Alustasandi nihestuste muutmine hõõgniidi servade dislokatsioonideks 4H-SiC epitaksiaalsetes kihtides kõrgel temperatuuril anniilimisel.J. Taotlus. füüsika. 111, 123512 (2012).
Song, H. & Sudarshan, TS Basaaltasandi dislokatsiooni muundamine epilayer/substraadi liidese lähedal epitaksiaalses kasvus 4° teljevälisel 4H-SiC-l. Song, H. & Sudarshan, TS Basaaltasandi dislokatsiooni muundamine epilayer/substraadi liidese lähedal epitaksiaalses kasvus 4° teljevälisel 4H-SiC-l.Song, H. ja Sudarshan, TS Transformatsioon basaaltasandi nihestused lähedal epitaxial kiht / substraadi liides ajal off-telje epitaksiaalse kasvu 4H-SiC. Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面转捙 Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC Song, H. & Sudarshan, TSSubstraadi tasapinnaline dislokatsiooni üleminek epitaksiaalse kihi/substraadi piiri lähedal 4H-SiC epitaksiaalse kasvu ajal väljaspool 4° telge.J. Crystal. Kasv 371, 94–101 (2013).
Konishi, K. et al. Suure voolu korral muutub 4H-SiC epitaksiaalsetes kihtides põhitasandi dislokatsiooni virnastamise tõrke levik hõõgniidi servade nihestusteks. J. Taotlus. füüsika. 114, 014504 (2013).
Konishi, K. et al. Kavandage epitaksiaalsed kihid bipolaarsete mittelagunevate SiC MOSFET-ide jaoks, tuvastades operatiivses röntgeni topograafilises analüüsis laiendatud virnastamisvea tuuma tekkekohad. AIP Advanced 12, 035310 (2022).
Lin, S. et al. Basaaltasandi dislokatsioonistruktuuri mõju ühe Shockley-tüüpi virnastamisvea levimisele 4H-SiC tihvti dioodide edasivoolu vähenemise ajal. Jaapan. J. Taotlus. füüsika. 57, 04FR07 (2018).
Tahara, T. et al. Lühikest vähemuskandja eluiga lämmastikurikastes 4H-SiC epikihtides kasutatakse PiN-dioodide virnastamisvigade mahasurumiseks. J. Taotlus. füüsika. 120, 115101 (2016).
Tahara, T. et al. Üksiku Shockley virnastamisvea leviku süstitud kandja kontsentratsiooni sõltuvus 4H-SiC PiN dioodides. J. Taotlus. Physics 123, 025707 (2018).
Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Mikroskoopiline FCA süsteem sügavuslahutusega kandja eluea mõõtmiseks SiC-s. Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Mikroskoopiline FCA süsteem sügavuslahutusega kandja eluea mõõtmiseks SiC-s.Mei, S., Tawara, T., Tsuchida, H. ja Kato, M. FCA Microscopic System for Depth-Resolved Carrier Lifetime Measurements in Silicon Carbide. Mae, S.、Tawara, T.、Tsuchida, H. & Kato, M. 用于SiC 中深度分辨载流子寿命测量的显微FCA 系统 Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. SiC keskmise sügavusega 分辨载流子lifetime mõõtmise, FCA süsteemi jaoks.Mei S., Tawara T., Tsuchida H. ja Kato M. Micro-FCA süsteem sügavuslahutusega kandja eluea mõõtmiseks ränikarbiidis.alma mater science Forum 924, 269–272 (2018).
Hirayama, T. et al. Kandja eluea sügavusjaotust paksudes 4H-SiC epitaksiaalsetes kihtides mõõdeti mittepurustavalt, kasutades vaba kandja neeldumise ja ristvalguse ajalist eraldusvõimet. Lülituge teadusele. meeter. 91, 123902 (2020).
Postitusaeg: nov-06-2022
