Děkujeme, že jste navštívili Nature.com. Verze prohlížeče, kterou používáte, má omezenou podporu CSS. Chcete-li dosáhnout nejlepšího výsledku, doporučujeme použít aktualizovaný prohlížeč (nebo vypnout režim kompatibility v aplikaci Internet Explorer). Mezitím, abychom zajistili nepřetržitou podporu, vykreslíme web bez stylů a JavaScriptu.
4H-SiC byl komercializován jako materiál pro výkonová polovodičová zařízení. Avšak dlouhodobá spolehlivost zařízení 4H-SiC je překážkou jejich širokého uplatnění a nejdůležitějším problémem spolehlivosti zařízení 4H-SiC je bipolární degradace. Tato degradace je způsobena šířením dislokací bazální roviny v krystalech 4H-SiC jednou Shockleyho stohovací poruchou (1SSF). Zde navrhujeme metodu pro potlačení expanze 1SSF implantací protonů na 4H-SiC epitaxní destičky. PiN diody vyrobené na waferech s protonovou implantací vykazovaly stejné charakteristiky proudového napětí jako diody bez protonové implantace. Naproti tomu expanze 1SSF je účinně potlačena v protonově implantované PiN diodě. Implantace protonů do 4H-SiC epitaxních destiček je tedy účinnou metodou pro potlačení bipolární degradace výkonových polovodičových zařízení 4H-SiC při zachování výkonu zařízení. Tento výsledek přispívá k vývoji vysoce spolehlivých 4H-SiC zařízení.
Karbid křemíku (SiC) je široce uznáván jako polovodičový materiál pro vysoce výkonná, vysokofrekvenční polovodičová zařízení, která mohou pracovat v náročných prostředích1. Existuje mnoho polytypů SiC, z nichž 4H-SiC má vynikající fyzikální vlastnosti polovodičových součástek, jako je vysoká mobilita elektronů a silné průrazné elektrické pole2. 4H-SiC destičky o průměru 6 palců jsou v současné době komerčně dostupné a používají se pro hromadnou výrobu výkonových polovodičových součástek3. Trakční systémy pro elektrická vozidla a vlaky byly vyrobeny pomocí výkonových polovodičových zařízení 4H-SiC4,5. Zařízení 4H-SiC však stále trpí dlouhodobými problémy se spolehlivostí, jako je dielektrický průraz nebo spolehlivost při zkratu,6,7 z nichž jedním z nejdůležitějších problémů spolehlivosti je bipolární degradace2,8,9,10,11. Tato bipolární degradace byla objevena před více než 20 lety a dlouho představovala problém při výrobě SiC zařízení.
Bipolární degradace je způsobena jediným defektem Shockleyho stacku (1SSF) v krystalech 4H-SiC s dislokacemi v bazální rovině (BPD) šířícími se rekombinací zesílenou dislokací (REDG)12,13,14,15,16,17,18,19. Pokud je tedy expanze BPD potlačena na 1SSF, 4H-SiC napájecí zařízení mohou být vyrobena bez bipolární degradace. Bylo popsáno několik metod k potlačení šíření BPD, jako je transformace BPD na dislokaci okraje závitu (TED) 20,21,22,23,24. V nejnovějších epitaxních plátcích SiC je BPD přítomen hlavně v substrátu a ne v epitaxní vrstvě v důsledku konverze BPD na TED během počáteční fáze epitaxního růstu. Zbývajícím problémem bipolární degradace je tedy distribuce BPD v substrátu 25,26,27. Vložení „kompozitní výztužné vrstvy“ mezi driftovou vrstvu a substrát bylo navrženo jako účinná metoda pro potlačení expanze BPD v substrátu28, 29, 30, 31. Tato vrstva zvyšuje pravděpodobnost rekombinace páru elektron-díra v epitaxní vrstva a SiC substrát. Snížení počtu párů elektron-díra snižuje hnací sílu REDG na BPD v substrátu, takže kompozitní výztužná vrstva může potlačit bipolární degradaci. Je třeba poznamenat, že vložení vrstvy s sebou nese dodatečné náklady při výrobě plátků a bez vložení vrstvy je obtížné snížit počet párů elektron-díra pouze řízením životnosti nosiče. Proto stále existuje silná potřeba vyvinout další způsoby potlačení pro dosažení lepší rovnováhy mezi výrobními náklady zařízení a výtěžností.
Protože rozšíření BPD na 1SSF vyžaduje pohyb částečných dislokací (PD), je přichycení PD slibným přístupem k inhibici bipolární degradace. Ačkoli bylo hlášeno přichycení PD kovovými nečistotami, FPD v substrátech 4H-SiC jsou umístěny ve vzdálenosti více než 5 μm od povrchu epitaxní vrstvy. Kromě toho, protože difúzní koeficient jakéhokoli kovu v SiC je velmi malý, je obtížné pro kovové nečistoty difundovat do substrátu34. Vzhledem k poměrně velké atomové hmotnosti kovů je obtížná i iontová implantace kovů. Naproti tomu v případě vodíku, nejlehčího prvku, iontů (protonů) mohou být implantovány do 4H-SiC do hloubky více než 10 µm pomocí urychlovače třídy MeV. Pokud tedy protonová implantace ovlivní PD pining, pak ji lze použít k potlačení propagace BPD v substrátu. Implantace protonů však může poškodit 4H-SiC a vést ke snížení výkonu zařízení37,38,39,40.
K překonání degradace zařízení v důsledku protonové implantace se k opravě poškození používá vysokoteplotní žíhání, podobně jako metoda žíhání běžně používaná po implantaci akceptorových iontů při zpracování zařízení1, 40, 41, 42. Přestože hmotnostní spektrometrie sekundárních iontů (SIMS)43 uvádí difúzi vodíku v důsledku vysokoteplotního žíhání, je možné, že pouze hustota atomů vodíku v blízkosti FD nestačí k detekci pinningu PR pomocí SIMS. Proto jsme v této studii implantovali protony do 4H-SiC epitaxních destiček před procesem výroby zařízení, včetně vysokoteplotního žíhání. Použili jsme diody PiN jako experimentální struktury zařízení a vyrobili jsme je na protonově implantovaných 4H-SiC epitaxních destičkách. Poté jsme pozorovali voltampérové charakteristiky, abychom studovali degradaci výkonu zařízení v důsledku injekce protonů. Následně jsme pozorovali expanzi 1SSF v elektroluminiscenčních (EL) snímcích po přivedení elektrického napětí na PiN diodu. Nakonec jsme potvrdili vliv injekce protonů na potlačení expanze 1SSF.
Na Obr. Obrázek 1 ukazuje proudově napěťové charakteristiky (CVC) PiN diod při pokojové teplotě v oblastech s a bez protonové implantace před pulzním proudem. Diody PiN s injektováním protonu vykazují usměrňovací charakteristiky podobné diodám bez injektování protonů, i když IV charakteristiky jsou mezi diodami sdíleny. Abychom indikovali rozdíl mezi podmínkami vstřikování, vynesli jsme frekvenci napětí při propustné proudové hustotě 2,5 A/cm2 (odpovídající 100 mA) jako statistický graf, jak je znázorněno na obrázku 2. Je také znázorněna křivka aproximovaná normálním rozdělením tečkovanou čarou. čára. Jak je patrné z vrcholů křivek, on-rezistence se mírně zvyšuje při dávkách protonů 1014 a 1016 cm-2, zatímco PiN dioda s dávkou protonů 1012 cm-2 vykazuje téměř stejné charakteristiky jako bez implantace protonů. . Provedli jsme také protonovou implantaci po výrobě PiN diod, které nevykazovaly jednotnou elektroluminiscenci v důsledku poškození způsobeného implantací protonů, jak je znázorněno na obrázku S1, jak je popsáno v předchozích studiích37, 38, 39. Žíhání při 1600 °C po implantaci Al iontů je proto nezbytným procesem pro výrobu zařízení pro aktivaci Al akceptoru, který může opravit poškození způsobené implantací protonů, díky čemuž jsou CVC stejné mezi implantovanými a neimplantovanými protonovými PiN diodami. . Frekvence zpětného proudu při -5 V je také uvedena na obrázku S2, není významný rozdíl mezi diodami s a bez injektáže protonu.
Voltampérové charakteristiky PiN diod s a bez injektovaných protonů při pokojové teplotě. Legenda udává dávku protonů.
Frekvence napětí při stejnosměrném proudu 2,5 A/cm2 pro PiN diody s injektovanými a neinjektovanými protony. Tečkovaná čára odpovídá normálnímu rozdělení.
Na Obr. 3 ukazuje EL snímek PiN diody s proudovou hustotou 25 A/cm2 po napětí. Před aplikací pulzního proudového zatížení nebyly tmavé oblasti diody pozorovány, jak je znázorněno na obrázku 3. C2. Nicméně, jak je znázorněno na Obr. 3a, v PiN diodě bez protonové implantace bylo po přivedení elektrického napětí pozorováno několik tmavých pruhovaných oblastí se světlými okraji. Takové tyčinkovité tmavé oblasti jsou pozorovány na EL snímcích pro 1SSF vycházející z BPD v substrátu28,29. Místo toho byly pozorovány některé rozšířené stohovací chyby u diod PiN s implantovanými protony, jak je znázorněno na obr. 3b–d. Pomocí rentgenové topografie jsme potvrdili přítomnost PR, které se mohou pohybovat z BPD na substrát na periferii kontaktů v PiN diodě bez injektáže protonu (obr. 4: tento snímek bez odstranění horní elektrody (vyfotografováno, PR pod elektrodami není vidět). tmavé oblasti (časově se měnící EL obrazy diod PiN bez injekce protonů a implantovaných při 1014 cm-2) jsou také uvedeny v doplňkových informacích.
EL snímky PiN diod při 25 A/cm2 po 2 hodinách elektrického namáhání (a) bez protonové implantace a s implantovanými dávkami (b) 1012 cm-2, (c) 1014 cm-2 a (d) 1016 cm-2 protony.
Hustotu expandovaného 1SSF jsme vypočítali výpočtem tmavých oblastí se světlými okraji ve třech PiN diodách pro každou podmínku, jak je znázorněno na obrázku 5. Hustota expandovaného 1SSF klesá s rostoucí dávkou protonu a dokonce i při dávce 1012 cm-2, hustota expandovaného 1SSF je výrazně nižší než u neimplantované PiN diody.
Zvýšené hustoty SF PiN diod s protonovou implantací a bez ní po zatížení pulzním proudem (každý stav zahrnoval tři zatížené diody).
Zkrácení životnosti nosiče také ovlivňuje potlačení expanze a injekce protonů snižuje životnost nosiče32,36. Pozorovali jsme životnost nosičů v epitaxní vrstvě o tloušťce 60 µm s injektovanými protony o velikosti 1014 cm-2. Z původní životnosti nosiče, i když implantát snižuje hodnotu na ~10 %, následné žíhání ji obnoví na ~50 %, jak je znázorněno na obr. S7. Proto je životnost nosiče, snížená v důsledku implantace protonů, obnovena vysokoteplotním žíháním. I když 50% snížení životnosti nosiče také potlačuje šíření stohovacích chyb, I–V charakteristiky, které jsou typicky závislé na životnosti nosiče, vykazují pouze malé rozdíly mezi injektovanými a neimplantovanými diodami. Proto se domníváme, že ukotvení PD hraje roli při inhibici expanze 1SSF.
Přestože SIMS nedetekoval vodík po žíhání při 1600 °C, jak bylo uvedeno v předchozích studiích, pozorovali jsme vliv protonové implantace na potlačení expanze 1SSF, jak je znázorněno na obrázcích 1 a 4. 3, 4. Proto se domníváme, že PD je ukotvena atomy vodíku s hustotou pod hranicí detekce SIMS (2 × 1016 cm-3) nebo bodovými defekty vyvolanými implantací. Je třeba poznamenat, že jsme nepotvrdili zvýšení odporu v zapnutém stavu v důsledku prodloužení 1SSF po zatížení rázovým proudem. To může být způsobeno nedokonalými ohmickými kontakty vytvořenými pomocí našeho procesu, které budou v blízké budoucnosti odstraněny.
Na závěr jsme vyvinuli zhášecí metodu pro rozšíření BPD na 1SSF v 4H-SiC PiN diodách pomocí protonové implantace před výrobou zařízení. Zhoršení I–V charakteristiky při implantaci protonů je nevýznamné, zejména při dávce protonu 1012 cm–2, významný je však efekt potlačení expanze 1SSF. Přestože jsme v této studii vyrobili 10 µm tlusté PiN diody s protonovou implantací do hloubky 10 µm, je stále možné dále optimalizovat podmínky implantace a aplikovat je na výrobu jiných typů 4H-SiC zařízení. Dodatečné náklady na výrobu zařízení během protonové implantace by měly být zváženy, ale budou podobné nákladům na implantaci hliníkových iontů, což je hlavní výrobní proces pro 4H-SiC napájecí zařízení. Protonová implantace před zpracováním zařízení je potenciální metodou pro výrobu 4H-SiC bipolárních energetických zařízení bez degenerace.
Jako vzorek byl použit 4palcový 4H-SiC wafer typu n s tloušťkou epitaxní vrstvy 10 µm a koncentrací donorového dopingu 1 × 1016 cm–3. Před zpracováním zařízení byly do desky implantovány ionty H+ s urychlovací energií 0,95 MeV při pokojové teplotě do hloubky asi 10 μm pod normálním úhlem k povrchu desky. Při implantaci protonů byla použita maska na destičce a destička měla řezy bez a s dávkou protonu 1012, 1014 nebo 1016 cm-2. Poté byly ionty Al s dávkami protonů 1020 a 1017 cm–3 implantovány přes celý plátek do hloubky 0–0,2 µm a 0,2–0,5 µm od povrchu, následovalo žíhání při 1600 °C za vzniku uhlíkové čepičky. tvoří vrstvu ap. -typ. Následně byl na stranu substrátu nanesen Ni kontakt zadní strany, zatímco na stranu epitaxní vrstvy byl nanesen 2,0 mm × 2,0 mm hřebenovitý Ti/Al přední kontakt vytvořený fotolitografií a procesem odlupování. Nakonec se provede kontaktní žíhání při teplotě 700 °C. Po nařezání plátku na třísky jsme provedli charakterizaci napětí a aplikaci.
Charakteristiky I–V vyrobených diod PiN byly sledovány pomocí analyzátoru polovodičových parametrů HP4155B. Jako elektrické napětí byl zaveden 10milisekundový pulzní proud 212,5 A/cm2 po dobu 2 hodin při frekvenci 10 pulzů/s. Když jsme zvolili nižší proudovou hustotu nebo frekvenci, nepozorovali jsme expanzi 1SSF ani v PiN diodě bez injektáže protonu. Během přivedeného elektrického napětí se teplota PiN diody pohybuje kolem 70°C bez záměrného zahřívání, jak je znázorněno na obrázku S8. Elektroluminiscenční obrazy byly získány před a po elektrickém namáhání při proudové hustotě 25 A/cm2. Synchrotronový odraz pasta dopad Rentgenová topografie s použitím monochromatického rentgenového paprsku (λ = 0,15 nm) v Aichi Synchrotron Radiation Center, vektor ag v BL8S2 je -1-128 nebo 11-28 (podrobnosti viz ref. 44) . ).
Frekvence napětí při propustné proudové hustotě 2,5 A/cm2 je extrahována s intervalem 0,5 V na Obr. 2 podle CVC každého stavu PiN diody. Ze střední hodnoty napětí Vave a směrodatné odchylky σ napětí vyneseme křivku normálního rozdělení ve formě tečkované čáry na obrázku 2 pomocí následující rovnice:
Werner, MR & Fahrner, WR Přehled materiálů, mikrosenzorů, systémů a zařízení pro vysokoteplotní a drsné prostředí. Werner, MR & Fahrner, WR Přehled materiálů, mikrosenzorů, systémů a zařízení pro vysokoteplotní a drsné prostředí.Werner, MR a Farner, WR Přehled materiálů, mikrosenzorů, systémů a zařízení pro aplikace ve vysokoteplotních a drsných prostředích. Werner, MR & Fahrner, WR Werner, MR & Fahrner, WR Přehled materiálů, mikrosenzorů, systémů a zařízení pro aplikace s vysokou teplotou a nepříznivým prostředím.Werner, MR a Farner, WR Přehled materiálů, mikrosenzorů, systémů a zařízení pro aplikace při vysokých teplotách a drsných podmínkách.IEEE Trans. Průmyslová elektronika. 48, 249-257 (2001).
Kimoto, T. & Cooper, JA Základy technologie karbidu křemíku Základy technologie karbidu křemíku: růst, charakterizace, zařízení a aplikace sv. Kimoto, T. & Cooper, JA Základy technologie karbidu křemíku Základy technologie karbidu křemíku: růst, charakterizace, zařízení a aplikace sv.Kimoto, T. a Cooper, JA Základy technologie karbidu křemíku Základy technologie karbidu křemíku: růst, charakteristiky, zařízení a aplikace sv. Kimoto, T. & Cooper, JA 碳化硅技术基础碳化硅技术基础：增长、表征、设备和应用卷。 Kimoto, T. & Cooper, JA Základ technologie uhlíku® křemíku Technologie uhlíku® křemíku: růst, popis, vybavení a objem aplikací.Kimoto, T. a Cooper, J. Základy technologie karbidu křemíku Základy technologie karbidu křemíku: růst, charakteristiky, vybavení a aplikace sv.252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014).
Veliadis, V. Komercializace SiC ve velkém měřítku: Status quo a překážky k překonání. alma mater. věda. Fórum 1062, 125–130 (2022).
Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK Přehled technologií tepelného balení pro automobilovou výkonovou elektroniku pro trakční účely. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK Přehled technologií tepelného balení pro automobilovou výkonovou elektroniku pro trakční účely.Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR a Joshi, YK Přehled technologií tepelného balení pro automobilovou výkonovou elektroniku pro trakční účely. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回顾。 Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YKBroughton, J., Smet, V., Tummala, RR a Joshi, YK Přehled technologie tepelného balení pro automobilovou výkonovou elektroniku pro trakční účely.J. Electron. Balík. trans. ASME 140, 1-11 (2018).
Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. Vývoj aplikovaného trakčního systému SiC pro vysokorychlostní vlaky Shinkansen nové generace. Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. Vývoj aplikovaného trakčního systému SiC pro vysokorychlostní vlaky Shinkansen nové generace.Sato K., Kato H. a Fukushima T. Vývoj aplikovaného trakčního systému SiC pro vysokorychlostní vlaky Shinkansen příští generace.Sato K., Kato H. a Fukushima T. Vývoj trakčního systému pro SiC aplikace pro vysokorychlostní vlaky Shinkansen nové generace. Příloha IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Výzvy k realizaci vysoce spolehlivých napájecích zařízení SiC: Ze současného stavu a problematiky SiC waferů. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Výzvy k realizaci vysoce spolehlivých napájecích zařízení SiC: Ze současného stavu a problematiky SiC waferů.Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. and Okumura, H. Problémy implementace vysoce spolehlivých SiC výkonových zařízení: vycházíme ze současného stavu a problému waferu SiC. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Výzva dosažení vysoké spolehlivosti v napájecích zařízeních SiC: od SiC 晶圆的电视和问题设计。Senzaki J, Hayashi S, Yonezawa Y. a Okumura H. Výzvy ve vývoji vysoce spolehlivých energetických zařízení na bázi karbidu křemíku: přehled stavu a problémů spojených s destičkami z karbidu křemíku.Na 2018 IEEE International Symposium on Reliability Physics (IRPS). (Senzaki, J. et al. eds.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018).
Kim, D. & Sung, W. Zlepšená odolnost proti zkratu pro 1,2kV 4H-SiC MOSFET pomocí hluboké P-jamky implementované kanálovou implantací. Kim, D. & Sung, W. Zlepšená odolnost proti zkratu pro 1,2kV 4H-SiC MOSFET pomocí hluboké P-jamky implementované kanálovou implantací.Kim, D. a Sung, V. Zlepšená odolnost proti zkratu pro 1,2 kV 4H-SiC MOSFET pomocí hluboké P-jamky implementované implantací kanálu. Kim, D. & Sung, W. 使用通过沟道注入实现的深P 阱提高了1,2kV MOSFET 4H-SiC 的短路耐用性 Kim, D. & Sung, W. P 阱提高了1,2kV 4H-SiC MOSFETKim, D. a Sung, V. Zlepšená zkratová tolerance 1,2 kV 4H-SiC MOSFETů pomocí hlubokých P-jamek implantací kanálu.IEEE Electronic Devices Lett. 42, 1822–1825 (2021).
Skowronski M. a kol. Rekombinací zesílený pohyb defektů v dopředně zatížených 4H-SiC pn diodách. J. Aplikace. fyzika. 92, 4699-4704 (2002).
Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB Dislokační konverze v 4H epitaxi karbidu křemíku. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB Dislokační konverze v 4H epitaxi karbidu křemíku.Ha S., Meszkowski P., Skowronski M. a Rowland LB Dislokační transformace během 4H epitaxe karbidu křemíku. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H 碳化硅外延中的位错转换。 Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H Ha, S., Meszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LBDislokační přechod 4H v epitaxi karbidu křemíku.J. Crystal. Growth 244, 257-266 (2002).
Skowronski, M. & Ha, S. Degradace hexagonálních bipolárních zařízení na bázi karbidu křemíku. Skowronski, M. & Ha, S. Degradace hexagonálních bipolárních zařízení na bázi karbidu křemíku.Skowronski M. a Ha S. Degradace hexagonálních bipolárních součástek na bázi karbidu křemíku. Skowronski, M. & Ha, S. 六方碳化硅基双极器件的降解。 Skowronski M. & Ha S.Skowronski M. a Ha S. Degradace hexagonálních bipolárních součástek na bázi karbidu křemíku.J. Aplikace. fyzika 99, 011101 (2006).
Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. a Ryu S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. a Ryu S.-H.Nový degradační mechanismus pro vysokonapěťové výkonové MOSFETy SiC. IEEE Electronic Devices Lett. 28, 587-589 (2007).
Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD O hnací síle pro pohyb stohovací chyby vyvolaný rekombinací v 4H–SiC. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD O hnací síle pro pohyb stohovací chyby vyvolaný rekombinací v 4H-SiC.Caldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ a Hobart, KD O hnací síle pohybu stohovací chyby vyvolané rekombinací v 4H-SiC. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于4H-SiC 中复合引起的层错运动的驱动力。 Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KDCaldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ, a Hobart, KD, O hnací síle pohybu stohovací chyby vyvolané rekombinací v 4H-SiC.J. Aplikace. fyzika. 108, 044503 (2010).
Iijima, A. & Kimoto, T. Elektronický energetický model pro tvorbu jediné Shockleyho vrstvení poruchy v krystalech 4H-SiC. Iijima, A. & Kimoto, T. Elektronický energetický model pro tvorbu jediné Shockleyho vrstvení poruchy v krystalech 4H-SiC.Iijima, A. a Kimoto, T. Elektronový energetický model tvorby jednotlivých defektů Shockleyho výplně v krystalech 4H-SiC. Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SiC 晶体中单Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型。 Iijima, A. & Kimoto, T. Elektronický energetický model tvorby jediné Shockleyho vrstvení poruchy v krystalu 4H-SiC.Iijima, A. a Kimoto, T. Elektronový energetický model tvorby jednodefektního Shockleyova obalu v krystalech 4H-SiC.J. Aplikace. fyzika 126, 105703 (2019).
Iijima, A. & Kimoto, T. Odhad kritických podmínek pro expanzi/kontrakce jednotlivých Shockleyových stohovacích poruch v 4H-SiC PiN diodách. Iijima, A. & Kimoto, T. Odhad kritických podmínek pro expanzi/kontrakce jednotlivých Shockleyových stohovacích poruch v 4H-SiC PiN diodách.Iijima, A. a Kimoto, T. Odhad kritického stavu pro expanzi/kompresi jednotlivých defektů Shockleyho těsnění v 4H-SiC PiN-diodách. Iijima, A. & Kimoto, T. 估计4H-SiC PiN 二极管中单个Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 Iijima, A. & Kimoto, T. Odhad expanze/kontrakce jedné Shockleyho vrstvené vrstvy v 4H-SiC PiN diodách.Iijima, A. and Kimoto, T. Odhad kritických podmínek pro expanzi/kompresi jednodefektového těsnění Shockley v 4H-SiC PiN-diodách.aplikační fyzika Wright. 116, 092105 (2020).
Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Kvantový akční model pro tvorbu jediné Shockleyho stohovací chyby v krystalu 4H-SiC za nerovnovážných podmínek. Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Kvantový akční model pro tvorbu jediné Shockleyho stohovací chyby v krystalu 4H-SiC za nerovnovážných podmínek.Mannen Y., Shimada K., Asada K. a Otani N. Model kvantové studny pro tvorbu jediné Shockleyho stohovací chyby v krystalu 4H-SiC za nerovnovážných podmínek.Mannen Y., Shimada K., Asada K. a Otani N. Interakční model kvantové studny pro tvorbu jednotlivých Shockleyových stohovacích poruch v krystalech 4H-SiC za nerovnovážných podmínek. J. Aplikace. fyzika. 125, 085705 (2019).
Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Rekombinací indukované stohovací chyby: Důkaz pro obecný mechanismus v hexagonálním SiC. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Rekombinací indukované stohovací chyby: Důkaz pro obecný mechanismus v hexagonálním SiC.Galeckas, A., Linnros, J. a Pirouz, P. Rekombinací indukované defekty balení: Důkaz společného mechanismu v hexagonálním SiC. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. 复合诱导的堆垛层错：六方SiC 中一般机制的证据。 Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Důkazy pro obecný mechanismus kompozitní indukční stohovací vrstvy: 六方SiC.Galeckas, A., Linnros, J. a Pirouz, P. Rekombinací indukované defekty balení: Důkaz společného mechanismu v hexagonálním SiC.fyzika pastor Wright. 96, 025502 (2006).
Ishikawa, Y., Sudo, M., Yao, Y.-Z., Sugawara, Y. & Kato, M. Expanze jediné Shockleyho stohovací chyby v 4H-SiC (11 2 ¯0) epitaxní vrstvě způsobené elektronem ozařování paprskem.Ishikawa, Y., M. Sudo, Y.-Z ozáření svazkem.Ishikawa, Y., Sudo M., Y.-Z Psychology.Box, Ю., М. Судо, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. Pozorování rekombinace nosičů v jednotlivých Shockleyových stohovacích poruchách a při částečných dislokacích v 4H-SiC. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. Pozorování rekombinace nosičů v jednotlivých Shockleyových stohovacích poruchách a při částečných dislokacích v 4H-SiC.Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. a Kimoto T. Pozorování rekombinace nosičů u defektů jednosložkového balení Shockley a částečných dislokací v 4H-SiC. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单Shockley 堆垛层错和4H-SiC 部分位错中载流子复合的肧合的 Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单Shockley stohování stohování和4H-SiC částečné 位错中载流子去生的可以。Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. a Kimoto T. Pozorování rekombinace nosičů u defektů jednosložkového balení Shockley a částečných dislokací v 4H-SiC.J. Aplikace. fyzika 124, 095702 (2018).
Kimoto, T. & Watanabe, H. Defektní inženýrství v technologii SiC pro vysokonapěťová výkonová zařízení. Kimoto, T. & Watanabe, H. Defektní inženýrství v technologii SiC pro vysokonapěťová výkonová zařízení.Kimoto, T. and Watanabe, H. Vývoj defektů v technologii SiC pro vysokonapěťová výkonová zařízení. Kimoto, T. & Watanabe, H. 用于高压功率器件的SiC 技术中的缺陷工程。 Kimoto, T. & Watanabe, H. Defektní inženýrství v technologii SiC pro vysokonapěťová výkonová zařízení.Kimoto, T. and Watanabe, H. Vývoj defektů v technologii SiC pro vysokonapěťová výkonová zařízení.aplikace fyzika Express 13, 120101 (2020).
Zhang, Z. & Sudarshan, TS Epitaxe karbidu křemíku bez dislokace bazální roviny. Zhang, Z. & Sudarshan, TS Epitaxe karbidu křemíku bez dislokace bazální roviny.Zhang Z. a Sudarshan TS Dislokační epitaxe karbidu křemíku v bazální rovině. Zhang, Z. & Sudarshan, TS 碳化硅基面无位错外延。 Zhang, Z. & Sudarshan, TSZhang Z. a Sudarshan TS Dislokační epitaxe bazálních rovin karbidu křemíku.prohlášení. fyzika. Wright. 87, 151913 (2005).
Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Mechanismus eliminace dislokací bazální roviny v tenkých vrstvách SiC epitaxí na leptaném substrátu. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Mechanismus eliminace dislokací bazální roviny v tenkých vrstvách SiC epitaxí na leptaném substrátu.Zhang Z., Moulton E. a Sudarshan TS Mechanismus eliminace dislokací základní roviny v tenkých vrstvách SiC epitaxí na leptaném substrátu. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS 通过在蚀刻衬底上外延消除SiC 薄膜中基面位错的机制。 Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Mechanismus eliminace tenkého filmu SiC leptáním substrátu.Zhang Z., Moulton E. a Sudarshan TS Mechanismus eliminace dislokací základní roviny v tenkých vrstvách SiC epitaxí na leptaných substrátech.aplikační fyzika Wright. 89, 081910 (2006).
Shtalbush RE a kol. Přerušení růstu vede ke snížení dislokací bazální roviny během 4H-SiC epitaxe. prohlášení. fyzika. Wright. 94, 041916 (2009).
Zhang, X. & Tsuchida, H. Konverze dislokací bazální roviny na dislokace hranových závitů v 4H-SiC epivrstvách vysokoteplotním žíháním. Zhang, X. & Tsuchida, H. Konverze dislokací bazální roviny na dislokace hranových závitů v 4H-SiC epivrstvách vysokoteplotním žíháním.Zhang, X. a Tsuchida, H. Transformace dislokací bazální roviny na dislokace hran nití v 4H-SiC epitaxních vrstvách žíháním při vysoké teplotě. Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiC 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。 Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiCZhang, X. a Tsuchida, H. Transformace dislokací základní roviny na dislokace okraje filamentu v epitaxních vrstvách 4H-SiC vysokoteplotním žíháním.J. Aplikace. fyzika. 111, 123512 (2012).
Song, H. & Sudarshan, TS Přeměna dislokace bazální roviny poblíž rozhraní epivrstvy/substrát v epitaxním růstu 4° mimo osu 4H–SiC. Song, H. & Sudarshan, TS Přeměna dislokace bazální roviny poblíž rozhraní epivrstvy/substrát v epitaxním růstu 4° mimo osu 4H–SiC.Song, H. a Sudarshan, TS Transformace dislokací bazální roviny v blízkosti rozhraní epitaxní vrstva/substrát během mimoosového epitaxního růstu 4H–SiC. Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平蝢位错ヂ Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC Song, H. & Sudarshan, TSPlanární dislokační přechod substrátu v blízkosti hranice epitaxní vrstva/substrát během epitaxního růstu 4H-SiC mimo osu 4°.J. Crystal. Růst 371, 94–101 (2013).
Konishi, K. a kol. Při vysokém proudu se šíření poruchy vrstvení dislokací bazální roviny v epitaxních vrstvách 4H-SiC transformuje na dislokace okraje vlákna. J. Aplikace. fyzika. 114, 014504 (2013).
Konishi, K. a kol. Navrhněte epitaxní vrstvy pro bipolární nedegradovatelné SiC MOSFETy pomocí detekce rozšířených míst nukleačních chyb vrstvení v operační rentgenové topografické analýze. AIP Advanced 12, 035310 (2022).
Lin, S. a kol. Vliv dislokační struktury bazální roviny na šíření jediné stohovací poruchy typu Shockley během dopředného poklesu proudu 4H-SiC pinových diod. Japonsko. J. Aplikace. fyzika. 57, 04FR07 (2018).
Tahara, T., a kol. Krátká životnost minoritních nosičů v epivrstvách 4H-SiC bohatých na dusík se používá k potlačení poruch vrstvení v diodách PiN. J. Aplikace. fyzika. 120, 115101 (2016).
Tahara, T. a kol. Závislost na koncentraci injektovaného nosiče šíření jedné Shockleyho stohovací poruchy v 4H-SiC PiN diodách. J. Aplikace. Fyzika 123, 025707 (2018).
Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Mikroskopický FCA systém pro měření životnosti nosičů v SiC s hloubkovým rozlišením. Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Mikroskopický FCA systém pro měření životnosti nosičů v SiC s hloubkovým rozlišením.Mei, S., Tawara, T., Tsuchida, H. a Kato, M. FCA Microscopic System for Depth-Resolved Carrier Lifetime Measurements in Silicon Carbide. Mae, S.、Tawara, T.、Tsuchida, H. & Kato, M. 用于SiC 中深度分辨载流子寿命测量的显微FCA 系统。 Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Pro SiC středně hloubkový 分辨载流子 měření životnosti的月微FCA systém.Mei S., Tawara T., Tsuchida H. a Kato M. Systém Micro-FCA pro měření životnosti nosičů v karbidu křemíku s hloubkovým rozlišením.alma mater science Forum 924, 269–272 (2018).
Hirayama, T. a kol. Hloubková distribuce životnosti nosičů v tlustých 4H-SiC epitaxních vrstvách byla měřena nedestruktivně pomocí časového rozlišení absorpce volného nosiče a zkříženého světla. Přejděte na vědu. metr. 91, 123902 (2020).
Čas odeslání: List-06-2022
