Дзякуй за наведванне Nature.com. Версія браўзэра, якую вы выкарыстоўваеце, мае абмежаваную падтрымку CSS. Для лепшага вопыту мы рэкамендуем выкарыстоўваць абноўлены браўзэр (альбо адключыць рэжым сумяшчальнасці ў Internet Explorer). У той жа час, каб забяспечыць пастаянную падтрымку, мы зробім сайт без стыляў і JavaScript.
4H-SIC быў камерцыялізаваны як матэрыял для сілавых паўправадніковых прылад. Аднак доўгатэрміновая надзейнасць прылад 4H-SIC з'яўляецца перашкодай для іх шырокага прымянення, а найбольш важнай праблемай надзейнасці прыбораў 4H-SIC з'яўляецца біпалярная дэградацыя. Гэтая дэградацыя выклікана разборкай у адну ўкладку (1SSF) распаўсюджвання базальных плоскасцяў у крышталях 4H-SIC. Тут мы прапануем метад падаўлення пашырэння 1SSF шляхам імплантацыі пратонаў на эпітаксіальных пласцінах 4H-SIC. ПІН-дыёды, вырабленыя на пласцінах з пратоннай імплантацыяй, паказалі тыя ж характарыстыкі току-напружання, што і дыёды без пратоннай імплантацыі. У адрозненне ад гэтага, пашырэнне 1SSF эфектыўна душацца ў дыёдзе, які ўтрымлівае пратон. Такім чынам, імплантацыя пратонаў у эпітаксіальныя пласціны 4H-SIC з'яўляецца эфектыўным метадам падаўлення біпалярнай дэградацыі двух-SIC-паўправадніковых прылад, захоўваючы пры гэтым прадукцыйнасць прылады. Гэты вынік спрыяе распрацоўцы вельмі надзейных прылад 4H-SIC.
Карбід крэмнію (SIC) шырока прызнаны паўправадніковым матэрыялам для высокамагутных паўправадніковых прылад, якія могуць працаваць у жорсткіх умовах1. Існуе мноства політыпаў SIC, сярод якіх 4H-SIC мае выдатныя фізічныя ўласцівасці паўправаднікоў, такія як высокая мабільнасць электронаў і моцная прабоя электрычнага поля2. 4H-SIC пласціны дыяметрам 6 сантыметраў у цяперашні час камерцыялізуюцца і выкарыстоўваюцца для масавага вытворчасці сілавых паўправадніковых прылад3. Сістэмы цягі для электрамабіляў і цягнікоў былі выраблены з выкарыстаннем 4H-SIC4.5 Power Semiconductor прылады. Аднак прылады 4H-SIC па-ранейшаму пакутуюць ад доўгатэрміновых праблем надзейнасці, такіх як дыэлектрычная паломка або надзейнасць кароткага замыкання, 6,7 з якіх адным з найважнейшых пытанняў надзейнасці з'яўляецца біпалярная дэградацыя 2,8,9,10,11. Гэтая біпалярная дэградацыя была выяўлена больш за 20 гадоў таму і даўно стала праблемай у вырабе SIC прылад.
Біпалярная дэградацыя выклікана адным дэфектам стэка Shockley (1SSF) у крышталях 4H-SIC з базальнымі вывіхамі плоскасці (BPD), якія распаўсюджваюцца шляхам рэкамбінацыі, узмоцненага слізгацення дыслакацыі (Redg) 12,13,14,15,16,17,18,19. Такім чынам, калі пашырэнне БПД падаўлена да 1SSF, магутныя прылады 4H могуць быць выраблены без біпалярнай дэградацыі. Паведамлялася, што некалькі метадаў падаўлення распаўсюджвання БПД, напрыклад, BPD да пераўтварэння пераўтварэння краю (TED) 20,21,22,23,24. У апошніх эпітаксіяльных пласцінах SIC БПД у асноўным прысутнічае ў субстраце, а не ў эпітаксіяльным пласце з -за пераўтварэння БПД у TED на пачатковай стадыі эпітаксіяльнага росту. Такім чынам, пакінутай праблемай біпалярнай дэградацыі з'яўляецца размеркаванне БПД у субстраце 25,26,27. Увядзенне "кампазітнага армаванага пласта" паміж дрэйфавым пластом і субстратам было прапанавана ў якасці эфектыўнага метаду падаўлення пашырэння БПД у субстраце28, 29, 30, 31. Гэты пласт павялічвае верагоднасць рэкамбінацыі пары электронаў у эпітаксіальным пласце і SIC Substrate. Зніжэнне колькасці пар электронаў з памяншэннем рухаючай сілы чырвонага колеру да БПД у падкладцы, таму кампазітны пласт арматуры можа падаць біпалярную дэградацыю. Варта адзначыць, што ўстаўка пласта цягне за сабой дадатковыя выдаткі ў вытворчасці пласцін, і без устаўкі пласта цяжка паменшыць колькасць пары электронных адтулін, кантралюючы толькі кантроль жыцця носьбіта. Такім чынам, па -ранейшаму існуе вялікая патрэба ў распрацоўцы іншых метадаў падаўлення для дасягнення лепшага балансу паміж выдаткамі на вытворчасць прылад і ўраджайнасцю.
Паколькі пашырэнне БПД да 1SSF патрабуе руху частковых дыслакацый (PDS), замацаванне PD з'яўляецца перспектыўным падыходам да інгібіравання біпалярнай дэградацыі. Нягледзячы на тое, што PD-замацаванне металаў прымешак, FPD ў падкладках 4H-SIC размешчаны на адлегласці больш за 5 мкм ад паверхні эпітаксіяльнага пласта. Акрамя таго, паколькі каэфіцыент дыфузіі любога металу ў SIC вельмі невялікі, прымешкі металу цяжка дыфузіраваць у субстрат34. З -за адносна вялікай атамнай масы металаў іённая імплантацыя металаў таксама складаная. У адрозненне ад гэтага, у выпадку вадароду самы светлы элемент, іёны (пратоны) могуць быць імплантаваны ў 4H-SIC на глыбіню больш за 10 мкМ пры дапамозе паскаральніка класа MEV. Такім чынам, калі пратонная імплантацыя ўплывае на PD -замацаванне, то яна можа быць выкарыстана для падаўлення распаўсюджвання БПД у субстраце. Аднак пратонная імплантацыя можа пашкодзіць 4H-SIC і прывесці да зніжэння прадукцыйнасці прылады 37,38,39,40.
To overcome device degradation due to proton implantation, high-temperature annealing is used to repair damage, similar to the annealing method commonly used after acceptor ion implantation in device processing1, 40, 41, 42. Although secondary ion mass spectrometry (SIMS)43 has reported hydrogen diffusion due to high-temperature annealing, it is possible that only the density of hydrogen atoms near the FD is not Дастаткова, каб выявіць замацаванне PR пры дапамозе SIMS. Такім чынам, у гэтым даследаванні мы імплантавалі пратоны ў эпітаксіальныя пласціны 4H-SIC перад працэсам вырабу прылады, у тым ліку высокай тэмпературы адпалу. Мы выкарыстоўвалі PIN-дыёды ў якасці эксперыментальных структур прылад і вырабілі іх на пратонных эпітаксіяльных пласцінах 4H-SIC. Затым мы назіралі характарыстыкі вольт-ампер, каб вывучыць дэградацыю прадукцыйнасці прылады з-за пратоннай ін'екцыі. У далейшым мы назіралі за пашырэннем 1SSF у малюнках электралюмінесцэнцыі (EL) пасля нанясення электрычнага напружання да дыёда штыфта. Нарэшце, мы пацвердзілі ўплыў пратоннай ін'екцыі на падаўленне пашырэння 1SSF.
На мал. На малюнку 1 прыведзены характарыстыкі току і напружання (CVC) PIN -дыёдаў пры пакаёвай тэмпературы ў рэгіёнах з і без пратоннай імплантацыі перад імпульсным токам. PIN -дыёды з пратоннай ін'екцыяй паказваюць характарыстыкі выпраўлення, падобныя на дыёды, без пратоннай ін'екцыі, нават калі характарыстыкі IV падзяляюцца паміж дыёдамі. Каб паказаць розніцу паміж умовамі ўпырску, мы пабудавалі частату напружання пры шчыльнасці току наперад 2,5 А/см2 (адпавядаюць 100 мА) у якасці статыстычнага ўчастка, як паказана на малюнку 2. Крывая, набліжаная да нармальнага размеркавання, таксама прадстаўлена кропкавай лініяй. лінія. Як відаць з пікаў крывых, рэзістэнтнасць нязначна павялічваецца ў пратонных дозах 1014 і 1016 см-2, у той час як дыёд штыфта з пратоннай дозай 1012 см-2 паказвае практычна тыя ж характарыстыкі, што і без пратоннай імплантацыі. Мы таксама правялі пратонную імплантацыю пасля вырабу штыфтоў, якія не праяўлялі раўнамернай электралюмінесцэнцыі з -за пашкоджанняў, выкліканых пратоннай імплантацыяй, як паказана на малюнку S1, як апісана ў папярэдніх даследаваннях37,38,39. Такім чынам, адпал пры 1600 ° С пасля імплантацыі іёнаў AL з'яўляецца неабходным працэсам для вырабу прылад для актывацыі акцэптараў AL, які можа аднавіць пашкоджанні, выкліканыя пратоннай імплантацыяй, што робіць CVC аднолькавымі паміж імплантаванымі і неплантаванымі пратонных дыёдаў. Частата зваротнага току пры -5 V таксама прадстаўлена на малюнку S2, няма істотнай розніцы паміж дыёдамі з і без пратоннай ін'екцыі.
Вольт-ампэра Характарыстыкі штыфта з і без уводзілі пратоны пры пакаёвай тэмпературы. Легенда паказвае на дозу пратонаў.
Частата напружання пры прамым току 2,5 А/см2 для штыфтавых дыёдаў з увядзенымі і не ўпырсклівымі пратонамі. Пункцірная лінія адпавядае нармальнаму размеркаванню.
На мал. 3 паказвае выяву El з штыфта дыёда з шчыльнасцю току 25 А/см2 пасля напружання. Перш чым прымяняць імпульсную нагрузку на ток, цёмныя ўчасткі дыёда не назіраліся, як паказана на малюнку 3. С2. Аднак, як паказана на мал. 3а, у штыфтавым дыёдзе без пратоннай імплантацыі, пасля нанясення электрычнага напружання назіралася некалькі цёмных паласатых абласцей. Такія цёмныя вобласці ў форме стрыжня назіраюцца ў малюнках EL для 1SSF, якія працягваюцца ад БПД у субстраце28,29. Замест гэтага, некаторыя разломы з пашыранымі кладкамі назіраліся ў PIN -дыёдах з імплантаванымі пратонамі, як паказана на мал. 3Б. Выкарыстоўваючы рэнтгенаўскую тапаграфію, мы пацвердзілі наяўнасць PRS, якія могуць перайсці ад БПД у падкладку на перыферыі кантактаў у дыёдзе штыфта без пратоннай ін'екцыі (мал. 4: Гэта малюнак, не выдаляючы верхні электрод (сфатаграфаваны, PR пад электродамі не бачны). Такім чынам, цёмная вобласць у вобразе EL адпавядае пададзенаму 1SSF BPD у падкладцы. Дыёды прыведзены на малюнках 1 і 2. Відэа S3-S6 з і без пашыраных цёмных участкаў (зменлівыя выявы эль-дыёдаў без пратоннай ін'екцыі і імплантаваны на 1014 см-2) таксама паказаны ў дадатковай інфармацыі.
Выявы EL PIN-дыёдаў пры 25 А/см2 праз 2 гадзіны электрычнага стрэсу (а) без пратонавай імплантацыі і з імплантаванымі дозамі (б) 1012 см-2, (с) 1014 см-2 і (D) 1016 см-2 пратонаў.
Мы разлічылі шчыльнасць пашыранага 1SSF, вылічыўшы цёмныя ўчасткі з яркімі краямі ў трох штыфтах для кожнай умовы, як паказана на малюнку 5. Шчыльнасць пашыранага 1SSF памяншаецца з павелічэннем дозы пратона і нават пры дозе 1012 см-2, шчыльнасць пашыранага 1SSF значна ніжэй, чым у непрамысловай штыфтавай дындзі.
Павелічэнне шчыльнасці SF -дыёдаў з імплантацыяй і без пратонаў пасля нагрузкі з імпульсным токам (кожны стан уключаў тры загружаныя дыёды).
Скарачэнне тэрміну службы носьбіта таксама ўплывае на падаўленне пашырэння, а пратонная ін'екцыя памяншае жыццё носьбіта32,36. Мы назіралі, як жыццё носьбіта ў эпітаксіяльным пласце таўшчынёй 60 мкМ з увядзенымі пратонамі 1014 см-2. З першапачатковага тэрміну службы носьбіта, хоць імплантат памяншае значэнне да ~ 10%, наступны адпал аднаўляе яго да ~ 50%, як паказана на мал. S7. Такім чынам, тэрмін службы носьбіта, які зніжаецца з-за пратоннай імплантацыі, аднаўляецца высокатэмпературным адпалам. Хоць зніжэнне жыцця носьбіта на 50% таксама душыць распаўсюджванне няспраўнасцей кладкі, характарыстыкі I-V, якія, як правіла, залежаць ад жыцця носьбіта, паказваюць толькі нязначныя адрозненні паміж ін'екцыйным і неплантаваным дыёдамі. Такім чынам, мы лічым, што замацаванне PD гуляе ролю ў інгібіраванні пашырэння 1SSF.
Хоць SIMS не выявіла вадароду пасля адпалу пры 1600 ° С, як паведамлялася ў папярэдніх даследаваннях, мы назіралі ўплыў пратоннай імплантацыі на падаўленне 1SSF пашырэння, як паказана на малюнках 1 і 4. імплантацыя. Варта адзначыць, што мы не пацвердзілі павелічэнне супраціву ў стане з-за падаўжэння 1SSF пасля нагрузкі на ток перанапружання. Гэта можа быць звязана з недасканалымі амічнымі кантактамі, зроблены з дапамогай нашага працэсу, якія будуць ліквідаваны ў бліжэйшы час.
У заключэнне мы распрацавалі метад тушэння для пашырэння БПД на 1SSF у дыёдах PIN-4H-SIC з выкарыстаннем пратоннай імплантацыі перад вырабам прылад. Пагаршэнне характарыстыкі I -V падчас пратоннай імплантацыі з'яўляецца нязначным, асабліва ў пратоннай дозе 1012 см -2, але эфект падаўлення пашырэння 1SSF з'яўляецца значным. Хоць у гэтым даследаванні мы вырабілі дыёды таўшчынёй 10 мкм з пратоннай імплантацыяй на глыбіню 10 мкм, усё яшчэ можна яшчэ больш аптымізаваць умовы імплантацыі і прымяняць іх для вырабу іншых тыпаў прылад 4H-SIC. Варта ўлічваць дадатковыя выдаткі на выраб прылад падчас пратоннай імплантацыі, але яны будуць падобныя на выдаткі для імплантацыі алюмініевага іёна, што з'яўляецца асноўным працэсам вырабу для прылад магутнасці 4H-SIC. Такім чынам, пратонная імплантацыя перад апрацоўкай прылад з'яўляецца патэнцыйным метадам вырабу біпалярных прылад 4H-SIC без дэгенерацыі.
У якасці ўзору выкарыстоўвалася 4-цалевая пласціна N-тыпу N-тыпу з эпітаксіяльным пластом таўшчынёй 10 мкм і донарай допінгавай канцэнтрацыяй 1 × 1016 см-3. Перад апрацоўкай прылады іёны H+ імплантавалі ў пласціну з энергіяй паскарэння 0,95 меВ пры пакаёвай тэмпературы на глыбіню каля 10 мкм пад звычайным вуглом да паверхні пласціны. Падчас пратоннай імплантацыі была выкарыстана маска на талерцы, а ў пласціне былі зрэзы без пратонаў 1012, 1014 або 1016 см-2. Затым іёны Al з пратоннымі дозамі 1020 і 1017 см -3 імплантавалі па ўсёй пласціне на глыбіню 0–0,2 мкм і 0,2–0,5 мкм ад паверхні з наступнага адпалу пры 1600 ° С, утвараючы вугляродны вечка, утвараючы пласт АП. -тып. У далейшым на баку субстрата быў адкладзены задні бок кантакту NI, у той час як 2,0 мМ × 2,0 мм расчоскі ў форме Ti/Al Front Side Side, утвораны фоталітаграфіяй, а на баку эпітаксіальнага пласта быў адкладзены працэс лупіны. Нарэшце, кантактны адпал праводзіцца пры тэмпературы 700 ° С. Пасля разразання пласціны ў чыпсы мы выканалі характарыстыку стрэсу і прымяненне.
Характарыстыкі I -V вырабленых дыёдаў PIN -дыёдаў назіраліся з выкарыстаннем аналізатара паўправадніковага параметра HP4155B. У якасці электрычнага напружання 10-мілісекунднага імпульснага току 212,5 А/см2 уводзілі на працягу 2 гадзін з частатой 10 імпульсаў/сек. Калі мы абралі меншую шчыльнасць і частату току, мы не назіралі пашырэння 1SSF нават у штыфтавым дыёдзе без пратоннай ін'екцыі. Падчас прыкладнога электрычнага напружання тэмпература дыёда штыфта складае каля 70 ° С без наўмыснага нагрэву, як паказана на малюнку S8. Электралюмінесцэнтныя выявы былі атрыманы да і пасля электрычнага напружання пры шчыльнасці току 25 А/см2. Рэнтгенаўская рэльефная рэнтгенаўская рэфлексія сінхротрона з выкарыстаннем аднатоннага рэнтгенаўскага прамяня (λ = 0,15 нм) у радыяцыйным цэнтры Aichi Synchrotron, вектар AG ў BL8S2 складае -1-128 або 11-28 (гл. 44 для падрабязнасцей). ).
Частата напружання пры шчыльнасці току наперад 2,5 А/см2 экстрагуецца з інтэрвалам 0,5 V на мал. 2 Згодна з CVC кожнага стану дыёда штыфта. З сярэдняга значэння ваўкі стрэсу і стандартнага адхілення σ напружання мы пабудуем нармальную крывую размеркавання ў выглядзе пункцірнай лініі на малюнку 2, выкарыстоўваючы наступнае раўнанне:
Werner, Mr & Fahrner, WR агляд матэрыялаў, мікрасенсараў, сістэм і прылад для высокатэмпературных і жорсткіх прыёмаў. Werner, Mr & Fahrner, WR агляд матэрыялаў, мікрасенсараў, сістэм і прылад для высокатэмпературных і жорсткіх прыёмаў.Вернер, г -н і Фарнер, WR Агляд матэрыялаў, мікрасенсараў, сістэм і прылад для прымянення ў высокай тэмпературы і жорсткіх умовах. Вернер, г -н і Фарнер, WR 对用于高温和恶劣环境应用的材料、微传感器、系统和设备的评论。 Werner, Mr & Fahrner, WR агляд матэрыялаў, мікрасенсараў, сістэм і прылад для высокіх тэмператур і неспрыяльных экалагічных прыкладанняў.Вернер, г -н і Фарнер, WR Агляд матэрыялаў, мікрасенсараў, сістэм і прылад для прымянення пры высокіх тэмпературах і жорсткіх умовах.Ieee trans. Прамысловая электроніка. 48, 249–257 (2001).
Kimoto, T. & Cooper, JA, асновы тэхналогіі крэмнію карбіду, асновы тэхналогіі карбіду крэмнію: рост, характарыстыка, прылады і прыкладанні Vol. Kimoto, T. & Cooper, JA, асновы тэхналогіі крэмнію карбіду, асновы тэхналогіі карбіду крэмнію: рост, характарыстыка, прылады і прыкладанні Vol.Kimoto, T. and Cooper, JA Асновы асновы тэхналогіі карбіду крэмнію тэхналогіі карбіду крэмнію: рост, характарыстыкі, прылады і прыкладанні Vol. Kimoto, T. & Cooper, Ja ： ： 增长、表征、设备和应用卷。 增长、表征、设备和应用卷。 Kimoto, T. & Cooper, JA Carbon 化 Silicon Technology Base Carbon 化 Base Technology Base Base: Rocty, Description, абсталяванне і аб'ём прыкладання.Kimoto, T. and Cooper, J. Асновы асновы тэхналогіі карбіду крэмнію тэхналогіі карбіду крэмнію: рост, характарыстыкі, абсталяванне і прыкладанні Vol.252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014).
Veliadis, V. Маштабная камерцыялізацыя SIC: статус -кво і перашкоды, якія трэба пераадолець. Альма Матэр. навука. Форум 1062, 125–130 (2022).
Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK Review па тэхналогіях цеплавой упакоўкі для аўтамабільнай электраэнергіі для цягаў. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK Review па тэхналогіях цеплавой упакоўкі для аўтамабільнай электраэнергіі для цягаў.Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR і Joshi, YK Агляд тэхналогій цеплавой упакоўкі для аўтамабільнай электраэнергіі для цягаў. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, Yk 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回顾。 Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YKBroughton, J., Smet, V., Tummala, RR і Joshi, YK Агляд тэхналогіі цеплавой упакоўкі для аўтамабільнай электраэнергіі для цягі.J. Electron. Пакет. Транс. ASME 140, 1-11 (2018).
Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. Распрацоўка сістэмы цягі SIC для хуткасных цягнікоў Shinkansen наступнага пакалення. Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. Распрацоўка сістэмы цягі SIC для хуткасных цягнікоў Shinkansen наступнага пакалення.Sato K., Kato H. and Fukushima T. Распрацоўка прыкладной цягі SIC для хуткасных цягнікоў Shinkansen наступнага пакалення.Sato K., Kato H. and Fukushima T. Распрацоўка сістэмы цягі для прыкладанняў SIC для хуткасных цягнікоў Shinkansen наступнага пакалення. Дадатак IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Задачы рэалізаваць высокадзейныя прылады сіл SIC: ад бягучага статусу і пытанняў SIC Wafers. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Задачы рэалізаваць высокадзейныя прылады сіл SIC: ад бягучага статусу і пытанняў SIC Wafers.Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. and Okumura, H. Праблемы ў рэалізацыі высокадзейных прылад харчавання SIC: пачынаючы з цяперашняга стану і праблемы пласціны SIC. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. 实现高可靠性 sic 功率器件的挑战 ： 从 sic 晶圆的现状和问题来看。 Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Задача дасягнення высокай надзейнасці ў сілавых прыладах SIC: ад SIC 晶圆的电视和问题设计。Senzaki J, Hayashi S, Yonezawa Y. and Okumura H. Праблемы ў распрацоўцы прылад сіл высокай наладжвання на аснове карбіду крэмнію: агляд стану і праблем, звязаных з пласцінкамі карбіду крэмнію.На Міжнародным сімпозіуме IEEE 2018 па фізіцы надзейнасці (IRPS). (Senzaki, J. et al. Eds.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018).
Kim, D. & Sung, W. Палепшаная надзейнасць кароткага замыкання для 1,2 кВ MOSFET 4H-SIC з выкарыстаннем глыбокай р-свідравіны, рэалізаванай шляхам каналізацыі імплантацыі. Kim, D. & Sung, W. Палепшаная надзейнасць кароткага замыкання для 1,2 кВ MOSFET 4H-SIC з выкарыстаннем глыбокай р-свідравіны, рэалізаванай шляхам каналізацыі імплантацыі.Kim, D. and Sung, V. Палепшыўся імунітэт кароткага замыкання для 1,2 кВ 4H-SIC MOSFET з выкарыстаннем глыбокай р-свідравіны, рэалізаванай з імплантацыяй канала. Kim, D. & Sung, W. 使用通过沟道注入实现的深 P 阱提高了 1.2KV 4H-SIC MOSFET 的短路耐用性。 Kim, D. & Sung, W. P 阱提高了 1.2KV 4H-SIC MOSFETKim, D. and Sung, V. Палепшаная талерантнасць да кароткага замыкання 1,2 кВ MOSFET 4H-SIC з выкарыстаннем глыбокіх р-лунак па імплантацыі канала.IEEE Электронныя прылады Lett. 42, 1822–1825 (2021).
Скауронскі М. і інш. Уважлівыя да рэкамбінацыі руху дэфектаў у прадузятасці 4H-дыёдаў 4H-SIC. J. Прымяненне. фізіка. 92, 4699–4704 (2002).
Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB Dislocation Conversion у эпітаксіне карбіду крэмнію 4H. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB Dislocation Conversion у эпітаксіне карбіду крэмнію 4H.Ha S., Meszkowski P., Skowronski M. and Rowland LB Dislocation Transformation падчас эпітакксіі карбіду крэмнію 4H. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4h 碳化硅外延中的位错转换。 Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H Ha, S., Meszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LBПераход дыслакацыі 4 гадзіны ў эпітаксіі карбіду крэмнію.J. Crystal. Рост 244, 257–266 (2002).
Skowronski, M. & Ha, S. Дэградацыя біпалярных прыбораў на базе шасціграннага крэмнію. Skowronski, M. & Ha, S. Дэградацыя біпалярных прыбораў на базе шасціграннага крэмнію.Skowronski M. і Ha S. Дэградацыя шасцігранных біпалярных прылад на аснове карбіду крэмнію. Skowronski, M. & Ha, S. 六方碳化硅基双极器件的降解。 Skowronski M. & Ha S.Skowronski M. і Ha S. Дэградацыя шасцігранных біпалярных прылад на аснове карбіду крэмнію.J. Прымяненне. Фізіка 99, 011101 (2006).
Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. and Ryu S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. and Ryu S.-H.Новы механізм дэградацыі для высокага напружання SIC магутнасці MOSFET. IEEE Электронныя прылады Lett. 28, 587–589 (2007).
Caldwell, JD, Stahlbush, Re, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD на рухаючай сіле для рэкамбінацыі, выкліканага ўкладваннем руху, у 4 гадзіне. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD на рухаючай сіле для рэкамбінацыі, выкліканага ўкладваннем руху, у 4H-SIC.Caldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ і Hobart, KD, на рухаючай сіле рэкамбінацыі, выкліканага ўкладваннем руху, у 4H-SIC. Caldwell, JD, Stahlbush, Re, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于 4H-SIC 中复合引起的层错运动的驱动力。 Caldwell, JD, Stahlbush, Re, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KDCaldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ, і Hobart, KD, на рухаючай сіле рэкамбінацыі, выкліканага ўкладваннем руху, у 4H-SIC.J. Прымяненне. фізіка. 108, 044503 (2010).
IIJIMA, A. & Kimoto, T. Электронная энергетычная мадэль для адзінкавага ўтварэння ўкладвання няспраўнасці ў крышталях 4H-SIC. IIJIMA, A. & Kimoto, T. Электронная энергетычная мадэль для адзінкавага ўтварэння ўкладвання няспраўнасці ў крышталях 4H-SIC.Iijima, A. and Kimoto, T. Электронная энергія мадэлі фарміравання адзінкавых дэфектаў упакоўкі шоку ў крышталях 4H-SIC. Iijima, A. & Kimoto, T. 4h-sic 晶体中单 Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型。 IIJIMA, A. & Kimoto, T. Электронная энергетычная мадэль адзінкавага ўтварэння ўкладвання няспраўнасці ў крышталі 4H-SIC.Iijima, A. and Kimoto, T. Электронная энергія мадэлі фарміравання адзінкавага дэфектнага ўпакоўкі ў крышталі 4H-SIC.J. Прымяненне. Фізіка 126, 105703 (2019).
Iijima, A. & Kimoto, T. Ацэнка крытычнага стану пашырэння/скарачэння адзінак разломаў укладвання ў 4H-SIC PIN-дыёды. Iijima, A. & Kimoto, T. Ацэнка крытычнага стану пашырэння/скарачэння адзінак разломаў укладвання ў 4H-SIC PIN-дыёды.IIJIMA, A. and Kimoto, T. Ацэнка крытычнага стану для пашырэння/сціску аднапакачаных дэфектаў упакоўкі ў 4H-SIC PIN-дыёдах. Iijima, A. & Kimoto, T. 估计 4H-SIC PIN 二极管中单个 Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 IIJIMA, A. & Kimoto, T. Ацэнка адзінкавага пашырэння пласта і ўмовы скарачэння пласта ў 4H ў 4-штыфтавых дыёдах.Iijima, A. and Kimoto, T. Ацэнка крытычных умоў для пашырэння/сціску адзінкавага дэфектнага ўпакоўкі ў 4H-SIC PIN-дыяёдах.Фізіка прыкладання Райт. 116, 092105 (2020).
Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Quantum Well Action Model для фарміравання адзінай разломы ўкладвання ў складу ў крышталі 4H-SIC ва ўмовах нехіраў. Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Quantum Well Action Model для фарміравання адзінай разломы ўкладвання ў складу ў крышталі 4H-SIC ва ўмовах нехіраў.Mannen Y., Shimada K., Asada K., і Otani N. Квантовая мадэль свідравіны для фарміравання адзінага разлому ўкладвання ў складу ў крышталі 4H-SIC ва ўмовах нераўнавагі.Mannen Y., Shimada K., Asada K. і Otani N. Квантовая мадэль узаемадзеяння свідравіны для фарміравання адзінкавых разломаў укладвання ў крышталі 4H-SIC ва ўмовах нераўнавагі. J. Прымяненне. фізіка. 125, 085705 (2019).
Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P., выкліканыя рэкамбінацыяй няспраўнасці: доказы агульнага механізму ў шасціграннай SIC. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P., выкліканыя рэкамбінацыяй няспраўнасці: доказы агульнага механізму ў шасціграннай SIC.Galeckas, A., Linnros, J. and Pirouz, P. Дэфекты ўпакоўкі, выкліканыя рэкамбінацыяй: дадзеныя аб агульным механізме шасціграннай SIC. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. 复合诱导的堆垛层错 ： 六方 sic 中一般机制的证据。 Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Сведчанні для агульнага механізму складовага складу кампазітнага індукцыйнага: 六方 sic.Galeckas, A., Linnros, J. and Pirouz, P. Дэфекты ўпакоўкі, выкліканыя рэкамбінацыяй: дадзеныя аб агульным механізме шасціграннай SIC.Пастыр фізікі Райт. 96, 025502 (2006).
Ishikawa, Y., Sudo, M., Yao, Y.-Z., Sugawara, Y. & Kato, M. Expansion адзінай разломы ўкладвання ў шоку ў 4H-SIC (11 2 ¯0) эпітаксія, выкліканага апрамяненнем электронных прамянёў.Ishikawa, Y., M. Sudo, Y.-Z прамянёвага апрамянення.Ishikawa, Y., Sudo M., Y.-Z псіхалогія.Скрынка, ю., М. SUDO, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. Назіранне за рэкамбінацыяй носьбіта ў адзіночных разломах укладвання і частковай дыслакацыі ў 4H-SIC. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. Назіранне за рэкамбінацыяй носьбіта ў адзіночных разломах укладвання і частковай дыслакацыі ў 4H-SIC.Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. and Kimoto T. Назіранне за рэкамбінацыяй носьбіта ў адной дэфекты ўпакоўкі ў шоку і частковыя дыслакацыі ў 4H-SIC. Като, М., Катахіра, С., Ічыкава, Ю., Харада, С. і Кімота, Т. 单 Шоклі 堆垛层错和 4h-sic 部分位错中载流子复合的观察。 部分位错中载流子复合的观察。 Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单 Укладванне ўкладвання 和 4H-SIC частковы 位错中载流子去生的可以。Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. and Kimoto T. Назіранне за рэкамбінацыяй носьбіта ў адной дэфекты ўпакоўкі ў шоку і частковыя дыслакацыі ў 4H-SIC.J. Прымяненне. Фізіка 124, 095702 (2018).
Kimoto, T. & Watanabe, H. Defect Engineering ў тэхналогіі SIC для высокавольтных сілавых прылад. Kimoto, T. & Watanabe, H. Defect Engineering ў тэхналогіі SIC для высокавольтных сілавых прылад.Kimoto, T. and Watanabe, H. Распрацоўка дэфектаў у тэхналогіі SIC для прылад высокага напружання. Kimoto, T. & Watanabe, H. 用于高压功率器件的 sic 技术中的缺陷工程。 Kimoto, T. & Watanabe, H. Defect Engineering ў тэхналогіі SIC для высокавольтных сілавых прылад.Kimoto, T. and Watanabe, H. Распрацоўка дэфектаў у тэхналогіі SIC для прылад высокага напружання.Прымяненне Physics Express 13, 120101 (2020).
Zhang, Z. & Sudarshan, TS Basal Plane Disvishocy Epitaxy of Silicon Carbide. Zhang, Z. & Sudarshan, TS Basal Plane Disvishocy Epitaxy of Silicon Carbide.Zhang Z. і Sudarshan TS-дыслакацыя эпітаксій карбіду крэмнію ў базальнай плоскасці. Zhang, Z. & Sudarshan, TS 碳化硅基面无位错外延。 Zhang, Z. & Sudarshan, TSZhang Z. і Sudarshan TS-дыслакацыя без дыслакацыйнай эпітаксій базальных плоскасцей карбіду крэмнію.заява. фізіка. Райт. 87, 151913 (2005).
Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS механізм ліквідацыі вывіху базальнай плоскасці ў тонкіх плёнках SIC па эпітаксі на прарэзаным субстраце. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS механізм ліквідацыі вывіху базальнай плоскасці ў тонкіх плёнках SIC па эпітаксі на прарэзаным субстраце.Zhang Z., Moulton E. і Sudarshan TS Механізм ліквідацыі дыслакацый базавай плоскасці ў тонкіх плёнках SIC па эпітакксіі на прарэзанай субстраце. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS 通过在蚀刻衬底上外延消除 sic 薄膜中基面位错的机制。 Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Механізм ліквідацыі тонкай плёнкі SIC шляхам тручэння субстрата.Zhang Z., Moulton E. і Sudarshan TS Механізм ліквідацыі дыслакацый базавай плоскасці ў тонкіх плёнках SIC шляхам эпітакксіі на прарэзаных субстратах.Фізіка прыкладання Райт. 89, 081910 (2006).
Shtalbush Re et al. Перапыненне росту прыводзіць да зніжэння вывіху базальнай плоскасці пры эпітаксіі 4H-SIC. заява. фізіка. Райт. 94, 041916 (2009).
Zhang, X. & Tsuchida, H. Канверсія базальных дыслакацый плоскасці ў разьбовыя дыслакацыі краёў у эпілеі 4H-SIC пры дапамозе высокай тэмпературы адпалу. Zhang, X. & Tsuchida, H. Канверсія базальных дыслакацый плоскасці ў разьбовыя дыслакацыі краёў у эпілеі 4H-SIC пры дапамозе высокай тэмпературы адпалу.Чжан, X. і Цучыда, Х. Трансфармацыя базальных плоскасцей у дыслакацыі на разьбовыя краёвыя дыслакацыі ў эпітаксіальных пластах 4H-SIC пры высокай тэмпературы адпалу. Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将 4h-sic 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。 Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将 4H-SICЧжан, X. і Цучыда, Х. Трансфармацыя вывіху асноўнай плоскасці ў дыслакацыі краёў нітак у эпітаксіальных пластах 4H-SIC пры высокай тэмпературнай адпале.J. Прымяненне. фізіка. 111, 123512 (2012).
Песня, H. & Sudarshan, TS Basal Dislocation Dislocation Conversion каля інтэрфейсу эпіла (падкладкі ў эпітаксіальным росце 4 ° па-за восі 4H-SIC. Песня, H. & Sudarshan, TS Basal Dislocation Dislocation Conversion каля інтэрфейсу эпіла (падкладкі ў эпітаксіальным росце 4 ° па-за восі 4H-SIC.Песня, Х. і Сударшан, трансфармацыя базальных плоскасцей каля эпітаксіяльнага пласта/субстратавага інтэрфейсу падчас эпітаксійнага росту 4 гадзіны. Песня, Х. і Сударшан, TS 在 4 ° 离轴 4h-sic 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面位错转换。 Песня, Х. і Сударшан, TS 在 4 ° 离轴 4H-SIC Песня, Х. і Сударшан, ТСПераход плоскай дыслакацыі субстрата каля эпітаксіяльнага пласта/мяжы субстрата падчас эпітаксіяльнага росту 4H-SIC за межамі восі 4 °.J. Crystal. Рост 371, 94–101 (2013).
Konishi, K. et al. Пры высокім току распаўсюджванне базальнай дыслакацыйнай плоскасці ў складанні эпітаксіяльных пластоў 4H-SIC пераўтвараецца ў дыслакацыі краю нітак. J. Прымяненне. фізіка. 114, 014504 (2013).
Konishi, K. et al. Дызайн эпітаксіяльных слаёў для біпалярных, якія не раскрываюцца SIC MOSFET шляхам выяўлення падоўжаных месцаў нуклеацыі ўкладвання ў аператыўным рэнтгенаўскім тапаграфічным аналізе. AIP Advanced 12, 035310 (2022).
Лін, С. і інш. Уплыў структуры дыслакацыі базальнай плоскасці на распаўсюджванне адзінага разлому ўкладвання тыпу шоку падчас распаду току пярэдняга току 4H-SIC-дыёдаў. Японія. J. Прымяненне. фізіка. 57, 04FR07 (2018).
Тахара, Т. і інш. Кароткі тэрмін службы перавозчыкаў меншасці ў азотных 4H-эпілеях выкарыстоўваецца для падаўлення няспраўнасцей кладкі ў PIN-дыёдах. J. Прымяненне. фізіка. 120, 115101 (2016).
Тахара, Т. і інш. Упырскванне канцэнтрацыі носьбіта залежнасці ад адзінкавага ўкладвання разладу разладу ў дыёдах PIN 4H-SIC. J. Прымяненне. Фізіка 123, 025707 (2018).
Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Мікраскапічная сістэма FCA для вымярэння жыцця носьбіта ў SIC. Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Мікраскапічная сістэма FCA для вымярэння жыцця носьбіта ў SIC.Mei, S., Tawara, T., Tsuchida, H. and Kato, M. FCA Microscopic System для вымярэнняў жыцця носьбіта ў карбідзе Silicon. Mae, S. 、 Tawara, T. 、 Tsuchida, H. & Kato, M. 用于 sic 中深度分辨载流子寿命测量的显微 fca 系统。 Mae, S. 、 Tawara, T. 、 Tsuchida, H. & Kato, M. Для сярэдняй глыбіні SIC 分辨载流子 Вымярэнне пажыццёвага жыцця 的月微 System FCA。。。Mei S., Tawara T., Tsuchida H. and Kato M. Micro-FCA System для вымярэнняў пажыццёвага пераносу ў карбідзе крэмнію.Форум Alma Mater Science 924, 269–272 (2018).
Хіраяма, Т. і інш. Размеркаванне глыбіні жыцця носьбіта ў густых эпітаксіяльных пластах 4H-SIC вымяраецца неразбуральна, выкарыстоўваючы дазвол часу паглынання свабоднага носьбіта і перасечанага святла. Перайсці на навуку. метр. 91, 123902 (2020).
Час паведамлення: 06-2022 лістапад
