Дзякуй за наведванне Nature.com. Версія браўзера, якую вы выкарыстоўваеце, мае абмежаваную падтрымку CSS. Для найлепшага вопыту мы рэкамендуем вам выкарыстоўваць абноўлены браўзер (або адключыць рэжым сумяшчальнасці ў Internet Explorer). Тым часам, каб забяспечыць бесперапынную падтрымку, мы будзем візуалізаваць сайт без стыляў і JavaScript.
4H-SiC быў камерцыялізаваны ў якасці матэрыялу для сілавых паўправадніковых прыбораў. Аднак доўгатэрміновая надзейнасць прылад 4H-SiC з'яўляецца перашкодай для іх шырокага прымянення, і найбольш важнай праблемай надзейнасці прылад 4H-SiC з'яўляецца біпалярная дэградацыя. Гэта дэградацыя выклікана адзінкавым распаўсюджваннем дыслакацый у базальнай плоскасці ў крышталях 4H-SiC з адзінкавай памылкай стэкінгу Шоклі (1SSF). Тут мы прапануем метад падаўлення пашырэння 1SSF шляхам імплантацыі пратонаў на эпітаксіяльныя пласціны 4H-SiC. PiN-дыёды, вырабленыя на пласцінах з пратоннай імплантацыяй, паказалі тыя ж вольтамперныя характарыстыкі, што і дыёды без пратоннай імплантацыі. Наадварот, пашырэнне 1SSF эфектыўна падаўляецца ў пратонна-імплантаваным PiN-дыёдзе. Такім чынам, імплантацыя пратонаў у эпітаксіяльныя пласціны 4H-SiC з'яўляецца эфектыўным метадам падаўлення біпалярнай дэградацыі сілавых паўправадніковых прыбораў 4H-SiC пры захаванні прадукцыйнасці прылады. Гэты вынік спрыяе распрацоўцы высоканадзейных прылад 4H-SiC.
Карбід крэмнію (SiC) шырока прызнаны паўправадніковым матэрыялам для магутных высокачашчынных паўправадніковых прыбораў, якія могуць працаваць у суровых умовах1. Існуе шмат палітыпаў SiC, сярод якіх 4H-SiC мае выдатныя фізічныя ўласцівасці паўправадніковых прылад, такія як высокая рухомасць электронаў і моцнае электрычнае поле прабоя2. Пласціны 4H-SiC дыяметрам 6 цаляў у цяперашні час камерцыялізуюцца і выкарыстоўваюцца для масавай вытворчасці сілавых паўправадніковых прыбораў3. Цягавыя сістэмы для электрамабіляў і цягнікоў вырабляліся з выкарыстаннем сілавых паўправадніковых прылад 4H-SiC4.5. Аднак прылады 4H-SiC па-ранейшаму пакутуюць ад доўгатэрміновых праблем з надзейнасцю, такіх як прабой дыэлектрыка або надзейнасць пры кароткім замыканні,6,7 з якіх адной з найбольш важных праблем надзейнасці з'яўляецца біпалярнае пагаршэнне2,8,9,10,11. Гэтая біпалярная дэградацыя была выяўлена больш за 20 гадоў таму і доўгі час з'яўлялася праблемай пры вырабе прылад SiC.
Біпалярная дэградацыя выклікана адзіночным дэфектам стэка Шоклі (1SSF) у крышталях 4H-SiC з дыслакацыямі ў базальнай плоскасці (BPD), якія распаўсюджваюцца за кошт рэкамбінацыйнага ўзмоцненага слізгацення дыслакацый (REDG)12,13,14,15,16,17,18,19. Такім чынам, калі пашырэнне BPD падаўлена да 1SSF, прылады харчавання з 4H-SiC могуць быць выраблены без біпалярнай дэградацыі. Паведамляецца аб некалькіх метадах падаўлення распаўсюджвання BPD, такіх як трансфармацыя BPD у вывіх краю ніткі (TED) 20,21,22,23,24. У найноўшых эпітаксіяльных пласцінах SiC BPD у асноўным прысутнічае ў падкладцы, а не ў эпітаксіяльным пласце з-за пераўтварэння BPD у TED на пачатковай стадыі эпітаксіяльнага росту. Такім чынам, астатняй праблемай біпалярнай дэградацыі з'яўляецца размеркаванне BPD ў субстраце 25,26,27. Устаўка «кампазітнага армуючага пласта» паміж дрэйфавым пластом і падкладкай была прапанавана ў якасці эфектыўнага метаду для падаўлення пашырэння BPD у падкладцы 28, 29, 30, 31. Гэты пласт павялічвае верагоднасць рэкамбінацыі электронна-дзірачнай пары ў эпітаксійны пласт і падкладка SiC. Памяншэнне колькасці электронна-дзірачных пар памяншае рухаючую сілу REDG да BPD у падкладцы, таму кампазітны армавальны пласт можа душыць біпалярную дэградацыю. Варта адзначыць, што ўвядзенне пласта цягне за сабой дадатковыя выдаткі пры вытворчасці пласцін, а без увядзення пласта складана паменшыць колькасць электронна-дзірачных пар, кіруючы толькі кантролем часу жыцця носьбіта. Такім чынам, усё яшчэ існуе вострая патрэба ў распрацоўцы іншых метадаў падаўлення для дасягнення лепшага балансу паміж коштам вытворчасці прылады і выхадам.
Паколькі пашырэнне BPD да 1SSF патрабуе перамяшчэння частковых дыслакацый (PD), замацаванне PD з'яўляецца перспектыўным падыходам для інгібіравання біпалярнай дэградацыі. Нягледзячы на тое, што паведамлялася аб замацаванні PD металічнымі прымешкамі, FPD у падкладках 4H-SiC размешчаны на адлегласці больш за 5 мкм ад паверхні эпітаксіяльнага пласта. Акрамя таго, паколькі каэфіцыент дыфузіі любога металу ў SiC вельмі малы, металічным прымешкам цяжка дыфундзіраваць у падкладку34. З-за адносна вялікай атамнай масы металаў іённая імплантацыя металаў таксама складаная. Наадварот, у выпадку вадароду, самага лёгкага элемента, іёны (пратоны) могуць быць імплантаваны ў 4H-SiC на глыбіню больш за 10 мкм з дапамогай паскаральніка класа МэВ. Такім чынам, калі пратонная імплантацыя ўплывае на замацаванне PD, то яе можна выкарыстоўваць для падаўлення распаўсюджвання BPD у субстраце. Аднак імплантацыя пратона можа пашкодзіць 4H-SiC і прывесці да зніжэння прадукцыйнасці прылады37,38,39,40.
Каб пераадолець дэградацыю прылад з-за імплантацыі пратонаў, высокатэмпературны адпал выкарыстоўваецца для ліквідацыі пашкоджанняў, падобны да метаду адпалу, які звычайна выкарыстоўваецца пасля імплантацыі акцэптарных іёнаў пры апрацоўцы прылад 1, 40, 41, 42. Хоць другасная іённая мас-спектраметрыя (SIMS) 43 мае паведамляецца пра дыфузію вадароду з-за высокатэмпературнага адпалу, магчыма, што толькі шчыльнасці атамаў вадароду каля FD недастаткова для выяўлення замацавання PR з дапамогай SIMS. Такім чынам, у гэтым даследаванні мы імплантавалі пратоны ў эпітаксіяльныя пласціны 4H-SiC перад працэсам вырабу прылады, уключаючы высокатэмпературны адпал. Мы выкарыстоўвалі PiN-дыёды ў якасці эксперыментальных структур прылад і выраблялі іх на эпітаксіяльных пласцінах 4H-SiC з пратоннай імплантацыяй. Затым мы назіралі вольт-амперныя характарыстыкі, каб вывучыць пагаршэнне прадукцыйнасці прылады з-за ін'екцыі пратона. Пасля мы назіралі пашырэнне 1SSF на электралюмінесцэнтных (EL) выявах пасля падачы электрычнага напружання на дыёд PiN. Нарэшце, мы пацвердзілі ўплыў ін'екцыі пратона на падаўленне пашырэння 1SSF.
На мал. На малюнку 1 паказаны вольтамперныя характарыстыкі (CVC) дыёдаў PiN пры пакаёвай тэмпературы ў абласцях з імплантацыяй пратона і без яе перад імпульсным токам. PiN-дыёды з увядзеннем пратона паказваюць характарыстыкі выпрамлення, падобныя на дыёды без увядзення пратона, нават калі характарыстыкі IV агульныя для дыёдаў. Каб паказаць розніцу паміж умовамі ін'екцыі, мы пабудавалі графік частаты напружання пры шчыльнасці прамога току 2,5 А/см2 (што адпавядае 100 мА) у выглядзе статыстычнага графіка, як паказана на малюнку 2. Крывая, апраксімаваная нармальным размеркаваннем, таксама прадстаўлена пункцірам. лінія. Як відаць з пікаў крывых, уключанае супраціўленне нязначна ўзрастае пры дозах пратона 1014 і 1016 см-2, у той час як дыёд PiN з дозай пратона 1012 см-2 паказвае практычна тыя ж характарыстыкі, што і без імплантацыі пратона. . Мы таксама правялі пратонную імплантацыю пасля вырабу PiN-дыёдаў, якія не дэманстравалі раўнамернай электралюмінесцэнцыі з-за пашкоджанняў, выкліканых імплантацыяй пратонаў, як паказана на малюнку S1, як апісана ў папярэдніх даследаваннях37,38,39. Такім чынам, адпал пры 1600 °C пасля імплантацыі іёнаў Al з'яўляецца неабходным працэсам для вырабу прылад для актывацыі акцэптара Al, які можа ліквідаваць пашкоджанні, выкліканыя імплантацыяй пратонаў, што робіць CVC аднолькавымі для імплантаваных і неімплантаваных пратонных PiN-дыёдаў . Частата зваротнага току пры -5 В таксама прадстаўлена на малюнку S2, істотнай розніцы паміж дыёдамі з увядзеннем пратона і без яго няма.
Вольт-амперныя характарыстыкі дыёдаў PiN з уведзенымі пратонамі і без іх пры пакаёвай тэмпературы. Легенда паказвае дозу пратонаў.
Частата напружання пры пастаянным току 2,5 А/см2 для дыёдаў PiN з інжэктаванымі і неінжэктаванымі пратонамі. Пункцірная лінія адпавядае нармальнаму размеркаванню.
На мал. 3 паказаны EL малюнак дыёда PiN са шчыльнасцю току 25 А/см2 пасля напружання. Перад ужываннем нагрузкі імпульсным токам цёмныя вобласці дыёда не назіраліся, як паказана на малюнку 3. C2. Аднак, як паказана на мал. 3а, у дыёдзе PiN без імплантацыі пратона пасля падачы электрычнага напружання назіралася некалькі цёмных паласатых абласцей са светлымі бакамі. Такія палачкападобныя цёмныя вобласці назіраюцца на малюнках EL для 1SSF, якія працягваюцца ад BPD у падкладцы 28, 29. Замест гэтага ў дыёдах PiN з імплантаванымі пратонамі назіраліся некаторыя пашыраныя памылкі стэкінгу, як паказана на мал. 3b–d. З дапамогай рэнтгенаўскай тапаграфіі мы пацвердзілі наяўнасць PR, якія могуць рухацца ад BPD да падкладкі на перыферыі кантактаў у дыёдзе PiN без ін'екцыі пратона (мал. 4: гэта выява без выдалення верхняга электрода (сфатаграфавана, PR пад электродамі не відаць). Такім чынам, цёмная вобласць на EL-выяўленні адпавядае пашыранаму 1SSF BPD на падкладцы іншых загружаных PiN-дыёдаў, паказаных на малюнках 1 і 2. Відэа S3-S6 з пашыраным і без яго. цёмныя ўчасткі (зменлівыя ў часе EL-выявы дыёдаў PiN без ін'екцыі пратона і імплантаваных пры 1014 см-2) таксама паказаны ў дадатковай інфармацыі.
EL выявы PiN-дыёдаў пры 25 А/см2 пасля 2 гадзін электрычнага напружання (а) без імплантацыі пратона і з імплантаванымі дозамі (б) 1012 см-2, (с) 1014 см-2 і (г) 1016 см-2 пратоны .
Мы разлічылі шчыльнасць пашыранага 1SSF, вылічыўшы цёмныя вобласці з яркімі бакамі ў трох PiN-дыёдах для кожнага стану, як паказана на малюнку 5. Шчыльнасць пашыранага 1SSF памяншаецца з павелічэннем дозы пратона, і нават пры дозе 1012 см-2, шчыльнасць пашыранага 1SSF значна ніжэй, чым у неімплантаванага дыёда PiN.
Павялічаныя шчыльнасці SF PiN-дыёдаў з і без імплантацыі пратона пасля нагрузкі імпульсным токам (кожны стан уключаў па тры нагружаных дыёда).
Скарачэнне часу жыцця носьбіта таксама ўплывае на падаўленне пашырэння, а ін'екцыя пратона памяншае час жыцця носьбіта32,36. Мы назіралі час жыцця носьбітаў у эпітаксіяльным пласце таўшчынёй 60 мкм з уведзенымі пратонамі 1014 см-2. У параўнанні з першапачатковым тэрмінам службы носьбіта, хаця імплантат зніжае значэнне да ~10%, наступны адпал аднаўляе яго да ~50%, як паказана на мал. S7. Такім чынам, час жыцця носьбіта, паменшанае з-за імплантацыі пратонаў, аднаўляецца шляхам высокатэмпературнага адпалу. Нягледзячы на тое, што памяншэнне тэрміну службы носьбіта на 50% таксама душыць распаўсюджванне дэфектаў стэкавання, ВАХ, якія звычайна залежаць ад тэрміну службы носьбіта, дэманструюць толькі нязначныя адрозненні паміж уведзенымі і неімплантаванымі дыёдамі. Такім чынам, мы лічым, што замацаванне PD гуляе пэўную ролю ў інгібіраванні пашырэння 1SSF.
Хоць SIMS не выявіў вадарод пасля адпалу пры 1600°C, як паведамлялася ў папярэдніх даследаваннях, мы назіралі ўплыў імплантацыі пратона на падаўленне пашырэння 1SSF, як паказана на малюнках 1 і 4. 3, 4. Такім чынам, мы лічым, што PD замацоўваецца атамамі вадароду з шчыльнасцю ніжэй за мяжу выяўлення SIMS (2 × 1016 см-3) або кропкавымі дэфектамі, выкліканымі імплантацыяй. Варта адзначыць, што мы не пацвердзілі павелічэнне супраціўлення ў адкрытым стане з-за падаўжэння 1SSF пасля нагрузкі ад імпульснага току. Гэта можа быць з-за недасканалых омічных кантактаў, зробленых з дапамогай нашага працэсу, які будзе ліквідаваны ў найбліжэйшай будучыні.
У заключэнне мы распрацавалі метад гашэння для пашырэння BPD да 1SSF у дыёдах 4H-SiC PiN з выкарыстаннем імплантацыі пратонаў перад вырабам прылады. Пагаршэнне ВАХ пры імплантацыі пратона нязначнае, асабліва пры дозе пратона 1012 см–2, але эфект падаўлення пашырэння 1SSF значны. Нягледзячы на тое, што ў гэтым даследаванні мы вырабілі PiN-дыёды таўшчынёй 10 мкм з імплантацыяй пратонаў на глыбіню 10 мкм, усё яшчэ можна дадаткова аптымізаваць умовы імплантацыі і прымяніць іх для вырабу іншых тыпаў прылад 4H-SiC. Варта ўлічваць дадатковыя выдаткі на выраб прылад падчас пратоннай імплантацыі, але яны будуць аналагічнымі тым, што і на імплантацыю іёнаў алюмінія, якая з'яўляецца асноўным працэсам вырабу прылад харчавання 4H-SiC. Такім чынам, імплантацыя пратонаў перад апрацоўкай прылады з'яўляецца патэнцыйным метадам вырабу біпалярных прылад харчавання 4H-SiC без дэгенерацыі.
У якасці ўзору выкарыстоўвалася 4-цалевая пласціна 4H-SiC n-тыпу з таўшчынёй эпітаксіяльнага пласта 10 мкм і канцэнтрацыяй донарнага легіравання 1 × 1016 см–3. Перад апрацоўкай прылады ў пласціну імплантавалі іёны H+ з энергіяй паскарэння 0,95 МэВ пры пакаёвай тэмпературы на глыбіню каля 10 мкм пад нармальным вуглом да паверхні пласціны. Пры імплантацыі пратона выкарыстоўвалася маска на пласціне, прычым пласціна мела зрэзы без і з дозай пратона 1012, 1014 або 1016 см-2. Затым іёны Al з дозамі пратонаў 1020 і 1017 см–3 імплантавалі па ўсёй пласціне на глыбіню 0–0,2 мкм і 0,2–0,5 мкм ад паверхні з наступным адпалам пры 1600 °C для фарміравання вугляроднай шапкі для сфармаваць ап пласт. -тыпу. Пасля на баку падкладкі быў нанесены кантакт Ni з тыльнага боку, а на баку эпітаксіяльнага пласта быў нанесены кантакт з пярэдняга боку Ti/Al у форме грэбня памерам 2,0 мм × 2,0 мм, сфармаваны з дапамогай фоталітаграфіі і працэсу адслаення. Нарэшце, кантактны адпал праводзіцца пры тэмпературы 700 °C. Пасля разразання пласціны на чыпсы мы правялі характарыстыку напружання і прымяненне.
ВАХ вырабленых PiN-дыёдаў назіралі з дапамогай аналізатара параметраў паўправадніка HP4155B. У якасці электрычнага напружання падавалі імпульсны ток 212,5 А/см2 працягласцю 10 мілісекунд на працягу 2 гадзін з частатой 10 імпульсаў/сек. Калі мы выбралі меншую шчыльнасць току або частату, мы не назіралі пашырэння 1SSF нават у дыёдзе PiN без ін'екцыі пратона. Падчас падачы электрычнага напружання тэмпература дыёда PiN складае каля 70°C без наўмыснага нагрэву, як паказана на малюнку S8. Электралюмінесцэнтныя выявы былі атрыманы да і пасля электрычнага ўздзеяння пры шчыльнасці току 25 А/см2. Рэнтгенаўская тапаграфія з выкарыстаннем манахраматычнага рэнтгенаўскага пучка (λ = 0,15 нм) у Цэнтры сінхратроннага выпраменьвання Айці, вектар аг ў BL8S2 роўны -1-128 або 11-28 (падрабязнасці гл. спасылка 44) . ).
Частата напружання пры шчыльнасці прамога току 2,5 А/см2 вынятая з інтэрвалам 0,5 В на мал. 2 у адпаведнасці з CVC кожнага стану дыёда PiN. Зыходзячы з сярэдняга значэння напружання Vave і стандартнага адхілення σ напружання, мы будуем крывую нармальнага размеркавання ў выглядзе пункцірнай лініі на малюнку 2, выкарыстоўваючы наступнае ўраўненне:
Werner, MR & Fahrner, WR Агляд матэрыялаў, мікрасенсараў, сістэм і прылад для прымянення пры высокіх тэмпературах і суровых умовах. Werner, MR & Fahrner, WR Агляд матэрыялаў, мікрасенсараў, сістэм і прылад для прымянення пры высокіх тэмпературах і суровых умовах.Werner, MR і Farner, WR Агляд матэрыялаў, мікрадатчыкаў, сістэм і прылад для прымянення ў высокіх тэмпературах і суровых умовах. Werner, MR & Fahrner, WR 对用于高温和恶劣环境应用的材料、微传感器、系统和设备的评论。 Werner, MR & Fahrner, WR Агляд матэрыялаў, мікрадатчыкаў, сістэм і прылад для высокіх тэмператур і неспрыяльных экалагічных прымянення.Werner, MR і Farner, WR Агляд матэрыялаў, мікрасенсараў, сістэм і прылад для прымянення пры высокіх тэмпературах і цяжкіх умовах.IEEE Trans. Прамысловая электроніка. 48, 249–257 (2001).
Kimoto, T. & Cooper, JA Асновы тэхналогіі карбіду крэмнія Асновы тэхналогіі карбіду крэмнія: рост, характарыстыка, прылады і прымяненне Vol. Kimoto, T. & Cooper, JA Асновы тэхналогіі карбіду крэмнія Асновы тэхналогіі карбіду крэмнія: рост, характарыстыка, прылады і прымяненне Vol.Kimoto, T. and Cooper, JA Асновы тэхналогіі карбіду крэмнія Асновы тэхналогіі карбіду крэмнія: рост, характарыстыкі, прылады і прымяненне Vol. Кімота, Т. і Купер, Джа. Kimoto, T. & Cooper, JA Carbon化silicon тэхналагічная база Carbon化silicon тэхналагічная база: рост, апісанне, абсталяванне і аб'ём прымянення.Кімота, Т. і Купер, Дж. Асновы тэхналогіі карбіду крэмнія Асновы тэхналогіі карбіду крэмнія: рост, характарыстыкі, абсталяванне і прымяненне, Vol.252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014).
Veliadis, V. Шырокамаштабная камерцыялізацыя SiC: статус-кво і перашкоды, якія трэба пераадолець. alma mater. навука. Форум 1062, 125–130 (2022).
Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK Агляд цеплавых тэхналогій упакоўкі для аўтамабільнай сілавы электронікі для цягавых мэтаў. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK Агляд цеплавых тэхналогій упакоўкі для аўтамабільнай сілавы электронікі для цягавых мэтаў.Бротан, Дж., Смет, В., Тумала, Р. Р. і Джошы, Ю. К. Агляд тэхналогій цеплавой упакоўкі для аўтамабільнай сілавой электронікі для цягавых мэт. Браутан, Дж., Смет, В., Тумала, Р. Р. і Джошы, Ю. К. Бротан, Дж., Смет, В., Тумала, Р.Р. і Джошы, Ю.КБротан, Дж., Смет, В., Тумала, Р.Р. і Джошы, Ю.К. Агляд тэхналогіі цеплавой упакоўкі для аўтамабільнай сілавой электронікі для цягавых мэт.Ж. Электрон. Пакет. транс. ASME 140, 1-11 (2018).
Сато, К., Като, Х. і Фукусіма, Т. Распрацоўка цягавай сістэмы на аснове SiC для высакахуткасных цягнікоў Сінкансэн наступнага пакалення. Сато, К., Като, Х. і Фукусіма, Т. Распрацоўка цягавай сістэмы на аснове SiC для высакахуткасных цягнікоў Сінкансэн наступнага пакалення.Сато К., Като Х. і Фукусіма Т. Распрацоўка прыкладной цягавай сістэмы SiC для высакахуткасных цягнікоў Сінкансэн наступнага пакалення.Сато К., Като Х. і Фукусіма Т. Распрацоўка сістэмы цягі для прымянення SiC для высакахуткасных цягнікоў Сінкансэн наступнага пакалення. Дадатак IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Праблемы для рэалізацыі высоканадзейных SiC прылад харчавання: ад бягучага стану і праблем з SiC пласцін. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Праблемы для рэалізацыі высоканадзейных SiC прылад харчавання: ад бягучага стану і праблем з SiC пласцін.Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. і Okumura, H. Праблемы пры ўкараненні высоканадзейных сілкавальных прылад SiC: пачынаючы з бягучага стану і праблемы пласцін SiC. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. 实现高可靠性SiC 功率器件的挑战：从SiC 晶圆的现状和问题来看。 Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Праблема дасягнення высокай надзейнасці ў сілавых прыладах SiC: ад SiC 晶圆的电视和问题设计。Senzaki J, Hayashi S, Yonezawa Y. і Okumura H. Праблемы ў распрацоўцы высоканадзейных сілавых прылад на аснове карбіду крэмнію: агляд стану і праблем, звязаных з пласцінамі з карбіду крэмнія.На Міжнародным сімпозіуме IEEE па фізіцы надзейнасці (IRPS) у 2018 годзе. (Senzaki, J. et al. eds.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018).
Kim, D. & Sung, W. Палепшаная ўстойлівасць да кароткага замыкання для 1,2 кВ 4H-SiC MOSFET з выкарыстаннем глыбокай P-лункі, рэалізаванай шляхам імплантацыі канала. Kim, D. & Sung, W. Палепшаная ўстойлівасць да кароткага замыкання для 1,2 кВ 4H-SiC MOSFET з выкарыстаннем глыбокай P-лункі, рэалізаванай шляхам імплантацыі канала.Кім, Д. і Сунг, В. Палепшаная ўстойлівасць да кароткага замыкання для 1,2 кВ 4H-SiC MOSFET з выкарыстаннем глыбокай P-лункі, рэалізаванай імплантацыяй канала. Kim, D. & Sung, W. 使用通过沟道注入实现的深P 阱提高了1,2 кВ 4H-SiC MOSFET 的短路耐用性。 Kim, D. & Sung, W. P 阱提高了1,2 кВ 4H-SiC MOSFETКім, Д. і Сунг, В. Палепшаная ўстойлівасць да кароткага замыкання 1,2 кВ 4H-SiC MOSFET з выкарыстаннем глыбокіх P-лунак шляхам імплантацыі канала.IEEE Electronic Devices Lett. 42, 1822–1825 (2021).
Скаўронскі М. і інш. Узмоцненае рэкамбінацыяй рух дэфектаў у п-н-дыёдах 4H-SiC з прамым зрушэннем. Ж. Ужыванне. фізіка. 92, 4699–4704 (2002).
Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB.Ha S., Meszkowski P., Skowronski M. і Rowland LB. Трансфармацыя дыслакацый падчас эпітаксіі карбіду крэмнію 4H. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H 碳化硅外延中的位错转换。 Ха, С., Мяшкоўскі, П., Скаўронскі, М. і Роўленд, Л. Б. 4H Ха С., Мяшкоўскі П., Скаўронскі М. і Роўленд Л.Б.Дыслакацыйны пераход 4Н пры эпітаксіі з карбіду крэмнію.Я. Крышталь. Рост 244, 257–266 (2002).
Skowronski, M. & Ha, S. Дэградацыя гексагональных біпалярных прылад на аснове карбіду крэмнія. Skowronski, M. & Ha, S. Дэградацыя гексагональных біпалярных прылад на аснове карбіду крэмнія.Skowronski M. і Ha S. Дэградацыя гексагональных біпалярных прылад на аснове карбіду крэмнію. Скаўронскі, М. і Ха, С. 六方碳化硅基双极器件的降解。 Скаўроньскі М. і Ха С.Skowronski M. і Ha S. Дэградацыя гексагональных біпалярных прылад на аснове карбіду крэмнію.Ж. Ужыванне. фізіка 99, 011101 (2006).
Агарвал, А., Фаціма, Х., Хані, С. і Рю, С.-Х. Агарвал, А., Фаціма, Х., Хані, С. і Рю, С.-Х.Агарвал А., Фаціма Х., Хэйні С. і Рю С.-Х. Агарвал, А., Фаціма, Х., Хані, С. і Рю, С.-Х. Агарвал, А., Фаціма, Х., Хані, С. і Рю, С.-Х.Агарвал А., Фаціма Х., Хэйні С. і Рю С.-Х.Новы механізм дэградацыі для высакавольтных сілавых МАП-транзістораў з карбіду карбіду. IEEE Electronic Devices Lett. 28, 587–589 (2007).
Колдуэлл, Дж. Д., Сталбуш, Р.Э., Анкона, М.Г., Глембоцкі, О.Я. і Хобарт, К.Д. Аб рухаючай сіле для выкліканага рэкамбінацыяй руху дэфекту кладкі ў 4H–SiC. Колдуэл, Дж.Д., Сталбуш, Р.А., Анкона, М.Г., Глембоцкі, О.Я., і Хобарт, К.Д. Аб рухаючай сіле руху дэфектаў стэкінгу ў 4H-SiC, выкліканага рэкамбінацыяй.Колдуэлл, Дж.Д., Сталбуш, Р.Э., Анкона, М.Г., Глэмбокі, О.Я., і Хобарт, К.Д. Аб рухаючай сіле выкліканага рэкамбінацыяй руху дэфекту кладкі ў 4H-SiC. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于4H-SiC 中复合引起的层错运动的驱动力。 Колдуэл, Дж.Д., Сталбуш, штат Рэгіён, Анкона, штат Мэрыджынг, Глембоцкі, штат О'Джэй, і Хобарт, штат Кэндз.Колдуэлл, Дж.Д., Сталбуш, Р.Э., Анкона, М.Г., Глэмбокі, О.Я., і Хобарт, К.Д., Аб рухаючай сіле руху дэфектаў стэкінгу ў 4H-SiC, выкліканага рэкамбінацыяй.Ж. Ужыванне. фізіка. 108, 044503 (2010).
Іідзіма, А. і Кімота, Т. Электронная энергетычная мадэль для фарміравання адзінкавага дэфекту кладкі Шоклі ў крышталях 4H-SiC. Іідзіма, А. і Кімота, Т. Электронная энергетычная мадэль для фарміравання адзінкавага дэфекту кладкі Шоклі ў крышталях 4H-SiC.Іідзіма, А. і Кімота, Т. Электронна-энергетычная мадэль адукацыі адзінкавых дэфектаў упакоўкі Шоклі ў крышталях 4H-SiC. Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SiC 晶体中单Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型。 Іідзіма, А. і Кімота, Т. Электронная энергетычная мадэль адукацыі адзінкавага дэфекту кладкі Шоклі ў крышталі 4H-SiC.Іідзіма, А. і Кімота, Т. Электронна-энергетычная мадэль фарміравання адзінкавай дэфектнай упакоўкі Шоклі ў крышталях 4H-SiC.Ж. Ужыванне. фізіка 126, 105703 (2019).
Іідзіма, А. і Кімота, Т. Ацэнка крытычных умоў для пашырэння/скашчэння адзіночных памылак кладкі Шоклі ў дыёдах 4H-SiC PiN. Іідзіма, А. і Кімота, Т. Ацэнка крытычных умоў для пашырэння/скашчэння адзіночных памылак кладкі Шоклі ў дыёдах 4H-SiC PiN.Іідзіма, А. і Кімота, Т. Ацэнка крытычнага стану для пашырэння/сціску адзіночных дэфектаў упакоўкі Шоклі ў 4H-SiC PiN-дыёдах. Iijima, A. & Kimoto, T. 估计4H-SiC PiN 二极管中单个Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 Іідзіма, А. і Кімота, Т. Ацэнка ўмоў пашырэння/сціскання аднаго слоя кладкі Шоклі ў дыёдах 4H-SiC PiN.Іідзіма, А. і Кімота, Т. Ацэнка крытычных умоў для пашырэння/сціску адзінкавай дэфектнай упакоўкі Шоклі ў 4H-SiC PiN-дыёдах.прымяненне фізікі Райт. 116, 092105 (2020).
Манен, Ю., Шымада, К., Асада, К. і Отані, Н. Мадэль дзеяння квантавай ямы для ўтварэння адзінага дэфекту стэкінгу Шоклі ў крышталі 4H-SiC у нераўнаважных умовах. Манен, Ю., Шымада, К., Асада, К. і Отані, Н. Мадэль дзеяння квантавай ямы для ўтварэння адзінага дэфекту стэкінгу Шоклі ў крышталі 4H-SiC у нераўнаважных умовах.Манен Ю., Шымада К., Асада К. і Отані Н. Мадэль квантавай ямы для фарміравання адзінага дэфекту стэкінгу Шоклі ў крышталі 4H-SiC у нераўнаважных умовах.Манен Ю., Шымада К., Асада К. і Отані Н. Мадэль узаемадзеяння квантавай ямы для ўтварэння адзінкавых дэфектаў кладкі Шоклі ў крышталях 4H-SiC у нераўнаважных умовах. Ж. Ужыванне. фізіка. 125, 085705 (2019).
Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Памылкі кладкі, выкліканыя рэкамбінацыяй: доказы агульнага механізму ў гексаганальным SiC. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Памылкі кладкі, выкліканыя рэкамбінацыяй: доказы агульнага механізму ў гексаганальным SiC.Галецкас, А., Лінрас, Дж. і Піруз, П. Дэфекты ўпакоўкі, выкліканыя рэкамбінацыяй: сведчанне агульнага механізму ў гексаганальным SiC. Галецкас, А., Лінрас, Дж. і Піруз, П. 复合诱导的堆垛层错：六方SiC 中一般机制的证据。 Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Доказы агульнага механізму кампазітнага індукцыйнага пласта кладкі: 六方SiC.Галецкас, А., Лінрас, Дж. і Піруз, П. Дэфекты ўпакоўкі, выкліканыя рэкамбінацыяй: сведчанне агульнага механізму ў гексаганальным SiC.фізіка Пастар Райт. 96, 025502 (2006).
Ісікава, Ю., Судо, М., Яо, Ю.-З., Сугавара, Ю. і Като, М. Пашырэнне адзінкавай памылкі стэкінгу Шоклі ў эпітаксіяльным пласце 4H-SiC (11 2 ¯0), выкліканага электронам апрамяненне пучком.Ishikawa, Y., M. Sudo, Y.-Z апрамяненне прамянём.Ісікава, Ю., Судо М., Ю.-З Псіхалогія.Бокс, Ю., М. Судо, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Като, М., Катахіра, С., Ічыкава, Ю., Харада, С. і Кімота, Т. Назіранне за рэкамбінацыяй носьбітаў у адзіночных памылках стэкінгу Шоклі і пры частковых дыслакацыях у 4H-SiC. Като, М., Катахіра, С., Ічыкава, Ю., Харада, С. і Кімота, Т. Назіранне за рэкамбінацыяй носьбітаў у адзіночных памылках стэкінгу Шоклі і пры частковых дыслакацыях у 4H-SiC.Като М., Катахіра С., Ітыкава Ю., Харада С. і Кімота Т. Назіранне за рэкамбінацыяй носьбітаў у адзіночных дэфектах упакоўкі Шоклі і частковых дыслакацыях у 4H-SiC. Като, М., Катахіра, С., Ічыкава, Ю., Харада, С. і Кімота, Т. 单Шоклі 堆垛层错和4H-SiC 部分位错中载流子复合的观察。 Като, М., Катахіра, С., Ічыкава, Ю., Харада, С. і Кімота, Т. 单Стэкінг па Шоклі和4H-SiC часткова 位错中载流子去生的可以。Като М., Катахіра С., Ітыкава Ю., Харада С. і Кімота Т. Назіранне за рэкамбінацыяй носьбітаў у адзіночных дэфектах упакоўкі Шоклі і частковых дыслакацыях у 4H-SiC.Ж. Ужыванне. фізіка 124, 095702 (2018).
Kimoto, T. & Watanabe, H. Інжынірынг дэфектаў у тэхналогіі SiC для высакавольтных прылад харчавання. Kimoto, T. & Watanabe, H. Інжынірынг дэфектаў у тэхналогіі SiC для высакавольтных прылад харчавання.Кімота, Т. і Ватанабэ, Х. Распрацоўка дэфектаў у тэхналогіі SiC для высакавольтных прылад харчавання. Кімота, Т. і Ватанабэ, Х. 用于高压功率器件的SiC 技术中的缺陷工程. Kimoto, T. & Watanabe, H. Інжынірынг дэфектаў у тэхналогіі SiC для высакавольтных прылад харчавання.Кімота, Т. і Ватанабэ, Х. Распрацоўка дэфектаў у тэхналогіі SiC для высакавольтных прылад харчавання.фізіка прымянення Экспрэс 13, 120101 (2020).
Zhang, Z. & Sudarshan, TS Базальная плоскасць эпітаксія карбіду крэмнія без дыслакацыі. Zhang, Z. & Sudarshan, TS Базальная плоскасць эпітаксія карбіду крэмнія без дыслакацыі.Чжан З. і Сударшан Т. С. Эпітаксія карбіду крэмнія без вывіхаў у базальнай плоскасці. Zhang, Z. & Sudarshan, TS 碳化硅基面无位错外延。 Чжан, З. і Сударшан, TSЧжан З. і Сударшань Т. С. Эпітаксія базальных плоскасцей карбіду крэмнію без дыслакацый.заяву. фізіка. Райт. 87, 151913 (2005).
Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Механізм ліквідацыі дыслакацый базальнай плоскасці ў тонкіх плёнках SiC шляхам эпітаксіі на вытраўленай падкладцы. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Механізм ліквідацыі дыслакацый базальнай плоскасці ў тонкіх плёнках SiC шляхам эпітаксіі на вытраўленай падкладцы.Zhang Z., Moulton E. і Sudarshan TS Механізм ліквідацыі дыслакацый базавай плоскасці ў тонкіх плёнках SiC шляхам эпітаксіі на вытраўленай падкладцы. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS 通过在蚀刻衬底上外延消除SiC 薄膜中基面位错的机制。. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Механізм ліквідацыі тонкай плёнкі SiC шляхам тручэння падкладкі.Zhang Z., Moulton E. і Sudarshan TS Механізм ліквідацыі дыслакацый базавай плоскасці ў тонкіх плёнках SiC шляхам эпітаксіі на вытраўленых падкладках.прымяненне фізікі Райт. 89, 081910 (2006).
Шталбуш Р. Е. і інш. Перапыненне росту прыводзіць да памяншэння дыслакацый у базальнай плоскасці падчас эпітаксіі 4H-SiC. заяву. фізіка. Райт. 94, 041916 (2009).
Zhang, X. & Tsuchida, H. Пераўтварэнне дыслакацый базальнай плоскасці ў рэзьбавыя краёвыя дыслакацыі ў слаях 4H-SiC шляхам высокатэмпературнага адпалу. Zhang, X. & Tsuchida, H. Пераўтварэнне дыслакацый базальнай плоскасці ў рэзьбавыя краёвыя дыслакацыі ў слаях 4H-SiC шляхам высокатэмпературнага адпалу.Zhang, X. і Tsuchida, H. Трансфармацыя дыслакацый базальнай плоскасці ў рэзьбавыя краёвыя дыслакацыі ў эпітаксіяльных пластах 4H-SiC шляхам высокатэмпературнага адпалу. Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiC 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。 Чжан, X. і Цучыда, Х. 通过高温退火将4H-SiCZhang, X. і Tsuchida, H. Пераўтварэнне дыслакацый базавай плоскасці ў краёвыя дыслакацыі ніткі ў эпітаксіяльных пластах 4H-SiC шляхам высокатэмпературнага адпалу.Ж. Ужыванне. фізіка. 111, 123512 (2012).
Сонг, Х. і Сударшан, Т. С. Пераўтварэнне дыслакацый у базальнай плоскасці паблізу мяжы накладкі/падкладкі пры эпітаксіяльным росце 4H-SiC пад вуглом 4° па-за восі. Сонг, Х. і Сударшан, Т. С. Пераўтварэнне дыслакацый у базальнай плоскасці паблізу мяжы накладкі/падкладкі пры эпітаксіяльным росце 4H-SiC пад вуглом 4° па-за восі.Сонг, Х. і Сударшан, Т. С. Трансфармацыя дыслакацый базальнай плоскасці каля мяжы эпітаксіяльнага пласта/падкладкі падчас пазавосевага эпітаксіяльнага росту 4H–SiC. Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面位错转换。 Сонг, Х. і Сударшан, TS 在4° 离轴4H-SiC Сонг, Х. і Сударшан, TSПланарны дыслакацыйны пераход падкладкі паблізу мяжы эпітаксійнага пласта і падкладкі падчас эпітаксіяльнага росту 4H-SiC па-за воссю 4°.Я. Крышталь. Рост 371, 94–101 (2013).
Конішы, К. і інш. Пры моцным току распаўсюджванне дэфекту ўпакоўкі дыслакацый у базальнай плоскасці ў эпітаксіяльных пластах 4H-SiC ператвараецца ў краёвыя дыслакацыі нітак. Ж. Ужыванне. фізіка. 114, 014504 (2013).
Конішы, К. і інш. Распрацоўка эпітаксіяльных слаёў для біпалярных МАП-транзістораў SiC, якія не паддаюцца раскладанню, шляхам выяўлення пашыраных месцаў зараджэння памылак кладкі ў аператыўным рэнтгена-тапаграфічным аналізе. AIP Advanced 12, 035310 (2022).
Лін С. і інш. Уплыў структуры дыслакацыі базальнай плоскасці на распаўсюджванне адзінкавай памылкі стэкавання тыпу Шоклі падчас распаду прамога току штырьковых дыёдаў 4H-SiC. Японія. Ж. Ужыванне. фізіка. 57, 04FR07 (2018).
Тахара Т. і інш. Кароткі тэрмін службы нязначных носьбітаў у багатых азотам 4H-SiC эпіпластах выкарыстоўваецца для падаўлення памылак стэкавання ў дыёдах PiN. Ж. Ужыванне. фізіка. 120, 115101 (2016).
Тахара, Т. і інш. Залежнасць ін'екцыйнай канцэнтрацыі носьбітаў распаўсюджвання адзінкавай памылкі стэкавання Шоклі ў дыёдах 4H-SiC PiN. Ж. Ужыванне. Фізіка 123, 025707 (2018).
Мэй, С., Тавара, Т., Цучыда, Х. і Като, М. Мікраскапічная сістэма FCA для вымярэння тэрміну службы носьбіта з дазволам па глыбіні ў SiC. Мэй, С., Тавара, Т., Цучыда, Х. і Като, М. Мікраскапічная сістэма FCA для вымярэння тэрміну службы носьбіта з дазволам па глыбіні ў SiC.Мэй, С., Тавара, Т., Цучыда, Х. і Като, М. Мікраскапічная сістэма FCA для вымярэння часу жыцця носьбіта з дазволам па глыбіні ў карбідзе крэмнія. Mae, S.、Tawara, T.、Tsuchida, H. & Kato, M. 用于SiC 中深度分辨载流子寿命测量的显微FCA 系统。 Mae, S.、Tawara, T.、Tsuchida, H. & Kato, M. Для SiC сярэдняй глыбіні 分辨载流子вымярэння працягласці жыцця的月微сістэмы FCA。Мэй С., Тавара Т., Цучыда Х. і Като М. Сістэма Micro-FCA для вымярэння часу службы носьбіта з дазволам па глыбіні ў карбідзе крэмнія.Alma mater Science Forum 924, 269–272 (2018).
Хіраяма, Т. і інш. Размеркаванне па глыбіні часу жыцця носьбітаў у тоўстых эпітаксіяльных пластах 4H-SiC было вымерана без разбурэння з выкарыстаннем часовага дазволу паглынання свабодных носьбітаў і скрыжаванага святла. Пераключыцеся на навуку. метр. 91, 123902 (2020).
Час публікацыі: 6 лістапада 2022 г
